西安交通大学 电磁场与电磁波 电磁感应.pptx

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1、1.电磁感应定律电磁感应定律 当闭合线圈中的磁通变化时，线圈中产生当闭合线圈中的磁通变化时，线圈中产生的感应电动势的感应电动势 e 为为 式中电动势式中电动势 e 的的正方向正方向与磁通方向构成与磁通方向构成右旋右旋关系。关系。当磁通当磁通增加增加时，感应电动势的实际方向与磁通方向构成时，感应电动势的实际方向与磁通方向构成左旋左旋关关系；反之，当磁通系；反之，当磁通减少减少时，电动势的实际方向与磁通方向构成时，电动势的实际方向与磁通方向构成右旋右旋关系。关系。eI第1页/共43页 感感应应电电流流产产生生的的感感应应磁磁通通方方向向总总是是阻阻碍碍原原有磁通的变化，所以感应磁通又称为有磁通的变

2、化，所以感应磁通又称为反磁通反磁通。感应电场强度感应电场强度 E 沿线圈回路的闭合线积分等于线圈中的感应电动沿线圈回路的闭合线积分等于线圈中的感应电动势，即势，即 又知又知 ，得，得上式称为上式称为电磁感应定律电磁感应定律，它表明它表明时变磁场时变磁场可以产生可以产生时变电场时变电场。eI第2页/共43页根据旋度定理，由上式得根据旋度定理，由上式得 该该式式对对于于任任一一回回路路面面积积 S 均均成成立立，因因此此，其其被被积积函函数数一一定为零，即定为零，即此为电磁感应定律的此为电磁感应定律的微分形式微分形式。它表明。它表明某点某点磁通密度的时间变化率磁通密度的时间变化率负负值等于值等于该

3、点该点时变电场强度的旋度时变电场强度的旋度。电磁感应定律是描述时变电磁场著名的电磁感应定律是描述时变电磁场著名的麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组中的方中的方程之一。程之一。第3页/共43页2.电感电感 在在线性线性介质中，介质中，单个闭合回路电流产生的磁通密度与回路电单个闭合回路电流产生的磁通密度与回路电流流 I 成成正比正比，因此穿过回路的，因此穿过回路的磁通磁通也与回路也与回路电流电流 I 成正比。成正比。式中式中L 称为回路的称为回路的电感电感，单位为，单位为H(亨亨)。与回路电流与回路电流 I 交链的磁通称为回路电流交链的磁通称为回路电流 I 的的磁通链磁通链，以，以 表示。表示。令令 与

4、与 I 的比值为的比值为L，即，即电感又可理解为与电感又可理解为与单位单位电流交链的电流交链的磁通链磁通链。第4页/共43页 单个回路的电感仅与回路的单个回路的电感仅与回路的形状形状及及尺寸有关尺寸有关，与回路中，与回路中电流无电流无关关。磁通链与磁通磁通链与磁通不同不同，磁通链是指与某磁通链是指与某电流交链电流交链的磁通的磁通。若交链若交链 N 次，则磁通链增加次，则磁通链增加 N 倍；倍；若若部分部分交链，则必须给予交链，则必须给予适当的适当的折扣折扣。因此，与。因此，与N 匝回路电流匝回路电流 I 交链的磁通链为交链的磁通链为 =N。由由 N 匝回路组成的线圈的电感为匝回路组成的线圈的电

5、感为第5页/共43页 与与I1交链的交链的磁通链磁通链由由两两部分磁通形部分磁通形成，其一是成，其一是 I1本身本身的磁通形成的磁通的磁通形成的磁通链链 11，另一是，另一是 I2 在回路在回路 l1 中的磁中的磁通形成的磁通链通形成的磁通链 12。dl1Ozyxdl2l2l1I2I1r2-r1r2r1那么，与电流那么，与电流 l1 交链的磁通链交链的磁通链1为为同理，与电流同理，与电流 I2 交链的磁通链交链的磁通链2为为第6页/共43页 在在线性线性介质中，比值介质中，比值 ，及及 均为常数。均为常数。式中式中L11称为回路称为回路 l1的的自感自感，M12称为回路称为回路 l2 对对 l

6、1 的的互感互感。同理定义同理定义式中式中L22 称为回路称为回路 l2的的自感自感，M21称为回路称为回路 l1对对 l2的的互感互感。令令第7页/共43页将上述参数将上述参数 L11，L22，M12 及及 M21 代入前式，得代入前式，得 可以证明，任意两个回路之间的可以证明，任意两个回路之间的互感公式互感公式为为 考虑到考虑到 ，由上两式可见，由上两式可见第8页/共43页 在电子电路中，若要在电子电路中，若要增强增强两个线圈的耦合，应彼此两个线圈的耦合，应彼此平行平行放置；若要放置；若要避免避免两个线圈的耦合，则应相互两个线圈的耦合，则应相互垂直垂直。互感互感可可正正可可负负，但，但电感

7、电感始终为始终为正值正值。若互磁通与原磁通方向若互磁通与原磁通方向相同相同，则磁通链，则磁通链增加增加，互感应为，互感应为正正值；反之，值；反之，若两者方向若两者方向相反相反，则磁通链，则磁通链减少减少，互感为，互感为负负值。值。若若 处处 处处 ，则则 互互 感感 。若若处处处处 ，则互感，则互感 M 最大最大。第9页/共43页 例例1 计算无限长直导线与矩形线圈之间的互感。设线圈与导线平行，计算无限长直导线与矩形线圈之间的互感。设线圈与导线平行，周围介质为真空，如图所示。周围介质为真空，如图所示。abdrrD0I1I2zS2 解解 建立圆柱坐标系，令建立圆柱坐标系，令 z 轴方向与电轴方向

8、与电流流 I1一致，则一致，则 I1 产生的磁通密度为产生的磁通密度为 与电流与电流I I2交链的磁通链交链的磁通链21 为为 第10页/共43页求得求得 若若电电流流I I2为为逆逆时时针针方方向向时时，则则B1与与dS 反向，反向，M21 为负。为负。若若电电流流I I2为为如如图图所所示示的的顺顺时时针针方方向向，则则dS 与与B1方方向向相相同同。那那么么abdrrD0I1I2zS2但在任何线性介质中但在任何线性介质中第11页/共43页bcaO 例例2 计算载有计算载有直流直流电流的同轴线电流的同轴线单位单位长度内的电感。长度内的电感。解解 设同轴线内导体的半径为设同轴线内导体的半径为

9、a，外导，外导体的内半径为体的内半径为b，外半径为，外半径为c，如图示。，如图示。在同轴线中取出在同轴线中取出单位长度单位长度，沿长度方，沿长度方向形成一个向形成一个矩形回路矩形回路。内导体内导体中的电流归并为矩形回路的中的电流归并为矩形回路的内内边边电流，电流，外导体外导体中的电流归并为中的电流归并为外边外边电流。电流。IrcbaOdrIIeO第12页/共43页同轴线单位长度的电感定义为同轴线单位长度的电感定义为 式中，式中，I 为同轴线中的电流；为同轴线中的电流；是单位长度内与是单位长度内与电流电流 I 交链的交链的磁通链磁通链。该磁通链由三部分磁通形成：该磁通链由三部分磁通形成：外外导体

10、中的磁通，内、外导体导体中的磁通，内、外导体之间之间的磁通以及的磁通以及内内导体中的磁通。导体中的磁通。由于外导体通常很簿，穿过其内的磁通可以由于外导体通常很簿，穿过其内的磁通可以忽略忽略。内外导体之间内外导体之间的磁通密度的磁通密度 Bo 为为 第13页/共43页该外磁通与电流该外磁通与电流 I 完全完全交链，故外磁通与磁通链交链，故外磁通与磁通链相等相等。内导体中的磁通密度内导体中的磁通密度 Bi 为为该磁场形成的磁通称为该磁场形成的磁通称为内磁通内磁通，以，以 表示。那么穿过宽度为表示。那么穿过宽度为dr的单的单位长度截面的内磁通位长度截面的内磁通 为为该该磁磁场场形形成成的的磁磁通通称

11、称为为外外磁磁通通，以以 表表示示，则则单单位位长长度度内内的的外外磁磁通通为为第14页/共43页 该该部部分分磁磁通通仅仅与与内内导导体体中中部部分分电电流流 I 交交链链。因因此此，对对于于总总电电流流 I 来来说说，这这部部分分磁磁通通折折合合成成与与总总电电流流 I 形成的磁通链应为形成的磁通链应为 求得内导体中的磁场对求得内导体中的磁场对总总电流电流 I 提供的磁通链提供的磁通链 i 为为bcaOIrcbaOdrIIeO第15页/共43页那那么么，与与总总电电流流 I 交交链链的的总总磁磁通通链链为为(o+i)。因因此此，同同轴轴线线的的单位长度内电感为单位长度内电感为式中第一项称为

12、式中第一项称为外电感外电感；第二项称为；第二项称为内电感内电感。当同轴线传输当同轴线传输电磁波电磁波时，内外导体中的磁通均可忽略，同时，内外导体中的磁通均可忽略，同轴线单位长度内的电感等于轴线单位长度内的电感等于外外电感，即电感，即 第16页/共43页3.磁场能量磁场能量 若加入若加入外源外源，回路中产生电流。在电流建，回路中产生电流。在电流建立过程中，回路中产生的立过程中，回路中产生的反反磁通企图阻碍电流磁通企图阻碍电流增长，为了克服反磁通产生反电动势，增长，为了克服反磁通产生反电动势，外源外源必必须须作功作功。若电流变化非常若电流变化非常缓慢缓慢，可以不计，可以不计辐射辐射损失，则外源输出

13、的能量损失，则外源输出的能量全部全部储藏在储藏在磁场磁场中中。根据在建立磁场过程中根据在建立磁场过程中外源外源作的作的功功即可计算磁场即可计算磁场能量能量。eIB第17页/共43页 设设单单个个回回路路的的电电流流从从零零开开始始逐逐渐渐缓缓慢慢地地增增加加到到最最终终值值 I，因因而而回回路路磁磁通通也也由由零零值值逐逐渐缓慢地增加到渐缓慢地增加到最终值最终值。反电动势为反电动势为eIB 为了克服这个反电动势，外源必须在回路中产生的为了克服这个反电动势，外源必须在回路中产生的电压电压 。即即第18页/共43页 若时刻若时刻 t 回路中的电流为回路中的电流为 i(t)，则此时刻回路中的，则此时

14、刻回路中的瞬时功率瞬时功率为为 在在d t 时间内外源作的时间内外源作的功功为为 单个回路的单个回路的磁通链磁通链与与电流电流的关系为的关系为 。那么，在那么，在线性线性介质中，求得介质中，求得 d t 时间内外源作的时间内外源作的功功为为 第19页/共43页当回路电流增至最终值当回路电流增至最终值 I 时，外源作的时，外源作的总功总功 W 为为 因因电电流流增增长长很很慢慢，辐辐射射损损失失可可以以忽忽略略，外外源源作作的的功功完完全全转转变变为为周周围磁场的能量。围磁场的能量。若以若以 Wm 表示表示磁场能量磁场能量，那么，那么上式又可改写为上式又可改写为利用此式利用此式计算电感计算电感十

15、分方便。十分方便。第20页/共43页 考虑到考虑到 ，则，则单个单个回路电流的磁场能量又可表示为回路电流的磁场能量又可表示为式中，式中，为与电流为与电流 I 交链的交链的磁通链磁通链。对于对于 N 个回路，可令各个回路电流均以个回路，可令各个回路电流均以同一比例同时同一比例同时由由零值零值缓慢地增加到缓慢地增加到最终值最终值。已知各回路已知各回路磁通链磁通链与其与其电流电流之间的关系是之间的关系是线性线性的，第的，第j 个回路个回路的磁通链的磁通链 j 为为式中式中Ij 为电流为电流最终值最终值。第21页/共43页第第 j 个回路在时刻个回路在时刻 t 的电流为的电流为在在 dt 时间内，时间

16、内，外源外源在在 N 个回路中作的个回路中作的功功为为那么，在同一时刻该回路的磁通链为那么，在同一时刻该回路的磁通链为第22页/共43页那么，具有最终值电流的那么，具有最终值电流的 N 个回路产生的磁场能量为个回路产生的磁场能量为 当各个回路电流均达到当各个回路电流均达到最终值最终值时，外源作的时，外源作的总功总功 W 为为 若已知各个回路的若已知各个回路的电流电流及及磁通链磁通链，由上式即可计算，由上式即可计算N 个回个回路共同产生的路共同产生的磁场能量磁场能量。第23页/共43页 已知回路磁通可用已知回路磁通可用矢量磁位矢量磁位 A 表示为表示为 ，因此，因此第第 j 个回路的磁通链可用矢

17、量磁位个回路的磁通链可用矢量磁位 A 表示为表示为 那么，那么，N 个回路的磁场能量又可用个回路的磁场能量又可用矢量磁位矢量磁位表示为表示为式中式中 A 为周围回路电流在第为周围回路电流在第 j 个回路所在处产生的个回路所在处产生的合成合成矢量磁位。矢量磁位。第24页/共43页 若若电电流流分分布布在在体体积积V中中，电电流流密密度度为为J，已已知知 ，则上式变为则上式变为体积分体积分，此时磁场能量可以表示为，此时磁场能量可以表示为式中式中V 为体电流所占据的体积。为体电流所占据的体积。对于面电流，则产生的磁场能量为对于面电流，则产生的磁场能量为 式中式中S 为面电流所在的面积。为面电流所在的

18、面积。第25页/共43页磁能密度磁能密度 利利用用矢矢量量恒恒等等式式 ，上式又可写为，上式又可写为若将积分区域扩大到若将积分区域扩大到无限远处无限远处，上式仍然成立。，上式仍然成立。已知已知 ，代入，代入 ，得，得 式中，式中，V 为电流所在的区域。为电流所在的区域。第26页/共43页 令令 S 为半径无限大的球面，则由散度定理知，上式第一项的为半径无限大的球面，则由散度定理知，上式第一项的当电流分布在当电流分布在有限有限区域时，区域时，因此，因此考虑到考虑到 ，求得，求得上式中的上式中的被积函数被积函数即是磁场即是磁场密度密度。第27页/共43页若以小写字母若以小写字母 wm 表示表示磁能

19、密度磁能密度，则，则 已知已知各向同性各向同性的的线性线性介质，介质，因此磁场能量密度，因此磁场能量密度又可表示为又可表示为 可见，磁场能量与磁场强度可见，磁场能量与磁场强度平方平方成正比，磁场能量成正比，磁场能量不符合不符合叠加叠加原理。原理。第28页/共43页磁场磁场和和电场电场的的能量能量计算方法计算方法单个回路：单个回路：N 个回路：个回路：分布电流：分布电流：磁能密度：磁能密度：第29页/共43页 例例 设同轴线中通过的恒定电流为设同轴线中通过的恒定电流为I，内导体的半径为，内导体的半径为a，外导体，外导体的厚度可以忽略，其半径为的厚度可以忽略，其半径为b，内外导体之间为真空。计算该

20、同轴线，内外导体之间为真空。计算该同轴线中中单位长度单位长度内的磁场能量。内的磁场能量。解解 已知同轴线单位长度内的已知同轴线单位长度内的电感电感为为因此，单位长度内同轴线中磁场能量为因此，单位长度内同轴线中磁场能量为 baOI0第30页/共43页已知已知内内导体中的磁场强度为导体中的磁场强度为 也可通过也可通过磁场密度磁场密度计算同轴线的磁场能量。计算同轴线的磁场能量。因此因此内内导体中单位长度内的磁场能量为导体中单位长度内的磁场能量为又知又知内、外内、外导体之间的磁场强度导体之间的磁场强度 Ho 为为第31页/共43页所以所以内外内外导体之间单位长度内的磁场能量为导体之间单位长度内的磁场能

21、量为 此结果与前式完全相同。此结果与前式完全相同。单位长度内同轴线的磁场能量应为单位长度内同轴线的磁场能量应为 ，即，即第32页/共43页4.磁场力磁场力 dl1Ozyxdl2l2l1I2I1r2 r1r2r1已知已知式中的磁通密度式中的磁通密度B1为为因此，因此，B1 对于整个回路对于整个回路 l2 的作用力的作用力F21 为为那么，由回路电流那么，由回路电流 I1 产生的磁场产生的磁场 B1对于电流元对于电流元 I2dl 的作用力的作用力 dF21为为第33页/共43页 同理，回路电流同理，回路电流 I2 产生的磁场产生的磁场 B2 对于整个回路对于整个回路 l1 的作用力的作用力F12

22、为为 上述两式称为上述两式称为安培定律安培定律。根据根据牛顿定律牛顿定律得知，应该得知，应该 。如果回路形状如果回路形状复杂复杂，上述积分计算非常困难。，上述积分计算非常困难。磁场力的计算也可采用磁场力的计算也可采用虚位移虚位移方法，通过方法，通过能量关系能量关系可以导出计算磁可以导出计算磁场力的公式。场力的公式。直接利用前述直接利用前述广义力广义力和和广义坐标广义坐标的概念，导出计算磁场力的一般公的概念，导出计算磁场力的一般公式。式。第34页/共43页 设设在在电电流流 I1 产产生生的的磁磁场场广广义义力力 F 的的作作用用下下，使使得得回回路路 l2 的的某某一一广义坐标广义坐标变化的增

23、量为变化的增量为dl，同时，同时磁场能量磁场能量的增量为的增量为 dWm。下面分为下面分为两种两种情况分别导出磁场力的计算公式。情况分别导出磁场力的计算公式。两两个个回回路路中中的的外外源源作作的的总总功功dW应应该该等等于于磁磁场场广广义义力力作作的的功功与与磁场能量的磁场能量的增量增量之之和和，即，即第35页/共43页 第一第一，若电流，若电流 I1 和和 I2 不变，这种情况称为不变，这种情况称为常电流常电流系统，则系统，则磁场能量的增量为磁场能量的增量为 两个回路中两个回路中外源外源作的功分别为作的功分别为 两个回路中的外源作的两个回路中的外源作的总总功功 dW 为为即即求得求得常电流

24、常电流系统中的广义力系统中的广义力F 为为 第36页/共43页 第二第二，若各回路中的磁通链不变，即磁通未变，这种情况称，若各回路中的磁通链不变，即磁通未变，这种情况称为为常磁通常磁通系统。系统。求得求得常磁通常磁通系统中广义力为系统中广义力为 由于各个回路的由于各个回路的磁通未变磁通未变，因此，各个回路位移过程中不会，因此，各个回路位移过程中不会产生产生新的新的电动势，因而外源作的功为电动势，因而外源作的功为零零，即即磁场力的应用比电场力更为广泛，而且力量更强磁场力的应用比电场力更为广泛，而且力量更强。第37页/共43页 例例1 计计算算无无限限长长的的载载流流导导线线与与矩矩形形电电流流环

25、环之之间间的的作作用用力力。电流环的尺寸及位置如图所示。电流环的尺寸及位置如图所示。abD0I1I2 解解 设设位位移移过过程程中中电电流流不不变变，则则导导线线与与电电流流环之间的相互作用力为环之间的相互作用力为式中式中又知又知得得第38页/共43页 取广义坐标取广义坐标 l 为间距为间距 D，因，因 L11 及及 L22 与与D 无关，得无关，得又知互感又知互感 M 为为 求得求得式中的式中的负号负号表明作用力的实际方向为间距表明作用力的实际方向为间距D 减小减小方向，即方向，即F 为为吸引力吸引力。若两个电流之一的方向与图示若两个电流之一的方向与图示方向相反方向相反，则，则M 为负，为负

26、，F 0，表，表明明 F 为为排斥力排斥力。第39页/共43页例例2 计算电磁铁的吸引力。计算电磁铁的吸引力。B0SIl 解解 铁心可以当作铁心可以当作理想导磁体理想导磁体，铁，铁心中的磁场强度为中的磁场强度为零零。气隙中的磁通气隙中的磁通 ，得，得 可见，为了计算电磁铁的吸引力，将系统当作可见，为了计算电磁铁的吸引力，将系统当作常磁通常磁通系统较为系统较为简便简便。磁场能量磁场能量仅分布在仅分布在两个气隙两个气隙中，因此中，因此总磁能总磁能 Wm 为为第40页/共43页最后求得最后求得式中的负号表明式中的负号表明F 为为吸引力吸引力。可见，电磁铁的可见，电磁铁的吸力吸力与磁铁的横截面与磁铁的横截面面积面积及气隙中及气隙中磁通密度磁通密度的的平方平方成正比。成正比。第41页/共43页静静 电电 场场恒定磁场恒定磁场物理量物理量介质特性介质特性场方程式场方程式边界条件边界条件能量密度能量密度力力无旋无旋无散无散有散有散有旋有旋电场强度电场强度 E磁通密度磁通密度 B电通密度电通密度 D磁场强度磁场强度 H介电常数介电常数 磁导率磁导率 第42页/共43页感谢您的观看！第43页/共43页