光的衍射模板.pptx

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1、(g)一圆屏的菲涅尔衍射及泊松一圆屏的菲涅尔衍射及泊松亮点亮点5.1 衍射现象、HuygensFresnel原理(c)单缝的菲涅尔衍射单缝的菲涅尔衍射(d)一矩孔的菲涅尔衍射一矩孔的菲涅尔衍射(f)一圆孔的菲涅尔衍射一圆孔的菲涅尔衍射第1页/共63页5.15.15.15.1 光的衍射光的衍射光的衍射光的衍射 惠更斯惠更斯惠更斯惠更斯-菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理缝较大时，光是直线传播的缝很小时，衍射现象明显光在传播过程中遇到障碍物，能够绕过障碍物的边缘前进,这种偏离直线传播的现象称为光的衍射现象。*S衍射屏观察屏a 10-3 a*S衍射屏观察屏L L第2页/共63页光源障碍物接收屏

2、光源障碍物接收屏*衍射的分类衍射的分类 菲涅耳衍射 夫琅和费衍射光源障碍物 接收屏距离为有限远。光源障碍物 接收屏距离为无限远。第3页/共63页1 1、惠更斯原理：、惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。迹便是新的波阵面。球面波 tt+ta不足：不能说明子波为何不能倒退，不能说明子波为何不能倒退，未涉及波在传播过程中的强度问题。未涉及波在传播过程中的强度问题。（HuygensFresnel principle）二、惠更斯二、惠更斯二、惠更斯二、惠更斯菲涅耳

3、原理菲涅耳原理菲涅耳原理菲涅耳原理第4页/共63页光的衍射就是同一波阵面上各点所发出的无限多个相光的衍射就是同一波阵面上各点所发出的无限多个相光的衍射就是同一波阵面上各点所发出的无限多个相光的衍射就是同一波阵面上各点所发出的无限多个相干子波，相遇时相干叠加的结果。叠加区域内各点的干子波，相遇时相干叠加的结果。叠加区域内各点的干子波，相遇时相干叠加的结果。叠加区域内各点的干子波，相遇时相干叠加的结果。叠加区域内各点的光强由各子波在该点的相干叠加决定。光强由各子波在该点的相干叠加决定。光强由各子波在该点的相干叠加决定。光强由各子波在该点的相干叠加决定。若取若取若取若取t=0t=0t=0t=0时刻波

4、阵面上各时刻波阵面上各时刻波阵面上各时刻波阵面上各点发出的子波初相为零，点发出的子波初相为零，点发出的子波初相为零，点发出的子波初相为零，则则dSdS面元在面元在P点引起的光振动为：点引起的光振动为：2 2、惠更斯、惠更斯菲涅耳原理菲涅耳原理dE(p)dSS(波前)c-比例常数k()-倾斜因子单位面积的振幅单位面积的振幅第5页/共63页c-比例常数k()-倾斜因子dE(p)dSS(波前)Fresnel 假设假设:当当增加增加,快速减小快速减小当当,当当,最大，最大，当当,当当,Kirchhoff 的结论的结论:第6页/共63页18821882年年以以后后，基基尔尔霍霍夫夫（KirchhoffK

5、irchhoff）解解电电磁磁波波的的波波动动方方程程，也也得得到到了了E E(p)(p)的的表表示示式式，这这使使得得惠惠更更斯斯菲菲涅涅耳耳原原理理有有了了波波动动理理论论的的根根据据。E E(p)(p)的的计计算算相相当当复复杂杂，下下节节将将介介绍绍菲菲涅涅耳耳提提出出的的一一种种简简便便的的分分析析方方法法半半波波带带法法，它它在在处处理理一一些些有有对对称称性性的的问问题题时时，既既方方便便，物物理图象又清晰。理图象又清晰。P P处波的强度处波的强度P点的光振动为：点的光振动为：第7页/共63页 干涉和衍射的区别干涉和衍射的区别?(1)在本质上，两者没有区别。在本质上，两者没有区别

6、。干涉和衍射都是光的相干叠加的结果。干涉和衍射都是光的相干叠加的结果。(2)在数量上，两者有区别。在数量上，两者有区别。对于干涉，参与叠加的光的数量是有限的。对于干涉，参与叠加的光的数量是有限的。对于衍射，参与叠加的光的数量是无限的。对于衍射，参与叠加的光的数量是无限的。5.1 衍射现象、HuygensFresnel原理5.1.2 5.1.2 HuygensFresnel原理原理第8页/共63页5.2 5.2 光的单缝夫琅和费衍射光的单缝夫琅和费衍射一、单缝夫琅和费衍射实验装置一、单缝夫琅和费衍射实验装置狭缝狭缝点光源照射下点光源照射下的单缝衍射条纹的单缝衍射条纹第9页/共63页*S f f

7、a透透 镜镜L 透镜透镜LAB缝平面缝平面观察屏观察屏0一、装置一、装置二、半波带法二、半波带法(缝宽)S:单色线光源 :衍射角中央明纹(中心)5.2 5.2 光的单缝夫琅和费衍射光的单缝夫琅和费衍射第10页/共63页AP和BP的光程差半波带法半波带法将宽度为将宽度为a的波阵面的波阵面AB分成许多与缝平行的等宽的条带，分成许多与缝平行的等宽的条带，并使相邻条带上的对应点发出的光在并使相邻条带上的对应点发出的光在P点光程差为半个点光程差为半个波长，这样的条带称为半波带。波长，这样的条带称为半波带。利用半波带分析衍射图利用半波带分析衍射图样的方法称为半波带法。样的方法称为半波带法。*S f f a

8、 透 镜L 透镜LAB缝平面观察屏0第11页/共63页aBA半波带半波带两两个个“半半波波带带”上上相相应应点点发发的的光在光在P P处干涉相消形成暗纹。处干涉相消形成暗纹。p当 时，可将缝分成三个“半波带”P P处近似为明纹中心处近似为明纹中心a/2/2BA/2/2q当 时，可将缝分为两个“半波带”第12页/共63页.AAABCaxf122.A3P.菲涅耳半波带q当 时，可将缝分成四个“半波带”P点为暗纹第13页/共63页 如果 角的取值使得a 分成偶数个半波带，则P点为暗纹。暗纹中心明纹(中心)中央明纹(中心)说明：上述暗纹和中央明纹(中心)位置是准确的，其余明纹中心的位置较上稍有偏离。结

9、论 如果 角的取值使得a分成奇数个半波带，则P点为明纹。第14页/共63页I/I0a52a32a32a520sin 讨论 1 1、衍射角、衍射角 大，缝可分成的大，缝可分成的半波带数目多，每个半波带面积小，半波带数目多，每个半波带面积小，明纹光强小；明纹光强小；2 2、对一般衍射角、对一般衍射角，ABAB不能恰不能恰巧分成整数个巧分成整数个半半波带，此时衍射光强波带，此时衍射光强处于最明和最暗之间。处于最明和最暗之间。第15页/共63页三、振幅矢量法axfPa/NN个等宽的波带相邻两波带发出的子波到相邻两波带发出的子波到P P点的点的光程差光程差相差相差每个窄带发的子波在每个窄带发的子波在P点

10、振幅近似相等点振幅近似相等,设为设为A第16页/共63页P P点同时参与点同时参与N N个同方向、同频率、个同方向、同频率、同振幅，相差依次为同振幅，相差依次为的振动，的振动，其合振动振幅其合振动振幅N很大很大中央明纹的中央明纹的中央明纹的中央明纹的光强光强光强光强中央明纹的光中央明纹的光中央明纹的光中央明纹的光振幅振幅振幅振幅第17页/共63页讨论讨论1、中央明纹axfPa/N=0，I=I02、暗纹3、其他明纹第18页/共63页5.2 5.2 光的单缝夫琅和费衍射光的单缝夫琅和费衍射振幅矢量法振幅矢量法光强分布：光强分布：第19页/共63页中央两侧第一暗条纹中央两侧第一暗条纹之间的区域，称做

11、零之间的区域，称做零极（或中央）明条纹，极（或中央）明条纹，它满足条件：它满足条件：四、条纹宽度四、条纹宽度q1 1、中央明纹、中央明纹中央亮纹半角宽度中央亮纹半角宽度角宽度角宽度线宽度线宽度衍射反比定律xI0 x1x2衍射屏透镜观测屏x0 f 第20页/共63页q2 2、其他明条纹的宽度、其他明条纹的宽度暗纹中心位置暗纹中心位置其它各级明条纹的宽度为中央明条纹宽度的一半。其它各级明条纹的宽度为中央明条纹宽度的一半。讨论：讨论：1、波长对条纹宽度的影响明纹宽度明纹宽度xI0 x1x2衍射屏透镜观测屏x0 f 第21页/共63页如果用白光做光源，中央为白色明条纹，其两侧各如果用白光做光源，中央为

12、白色明条纹，其两侧各级都为彩色条纹。该衍射图样称为级都为彩色条纹。该衍射图样称为衍射光谱。衍射光谱。2、缝宽对条纹宽度的影响结论：几何光学是波动光学在结论：几何光学是波动光学在 时的极限情形时的极限情形只显出单一的明条纹，这是单只显出单一的明条纹，这是单缝在透镜中所成的几何光学像缝在透镜中所成的几何光学像xI0 x1x2衍射屏透镜观测屏x0 f 第22页/共63页1、一束波长为 =5000的平行光垂直照射在一个单缝上。(1)已知单缝衍射的第一暗纹的衍射角 1=300，求该单缝的宽度a=?(2)如果所用的单缝的宽度a=0.5mm，缝后紧挨着的薄透镜焦距f=1m，求：(a)中央明条纹的角宽度；(b

13、)中央亮纹的线宽度；(c)第一级与第二级暗纹的距离；(3)在(2)的条件下，如果在屏幕上离中央亮纹中心为x=3.5mm处的P点为一亮纹，试求(a)该P处亮纹的级数；(b)从P处看，对该光波而言，狭缝处的波阵面可分割成几个半波带？第23页/共63页解：(1)第一级暗纹 k=1,1=300(2)已知a=0.5mm f=1m(a)中央亮纹角宽度(b)中央亮纹线宽度第24页/共63页(c)第一级暗纹与第二级暗纹之间的距离(3)已知x=3.5mm是亮纹(b)当k=3时，光程差狭缝处波阵面可分成7个半波带。第25页/共63页5.3 5.3 圆孔衍射圆孔衍射 光学仪器的分辨本领光学仪器的分辨本领一、圆孔的夫

14、琅和费衍射一、圆孔的夫琅和费衍射Airy Disk(爱里斑爱里斑)1相对相对光强光强曲线曲线sin I/I00第26页/共63页 L衍射孔观察屏 爱里斑D 爱里斑变小爱里斑变小第第1 1暗环相对透镜中心角半径暗环相对透镜中心角半径 满足：满足：一、圆孔的夫琅和费衍射一、圆孔的夫琅和费衍射角半径角半径 第27页/共63页几何光学几何光学 :物点物点 象点象点波动光学波动光学 :物点物点 象斑象斑各种光学仪器的物镜：各种光学仪器的物镜：例如眼睛的瞳孔、望远镜、显微例如眼睛的瞳孔、望远镜、显微镜、照相机的物镜等，其作用相当于衍射孔。镜、照相机的物镜等，其作用相当于衍射孔。点光源经点光源经过光学仪器的

15、透镜后，由于衍射的影响，所成的象不是过光学仪器的透镜后，由于衍射的影响，所成的象不是一个点而是一个明暗相间的圆形光斑。一个点而是一个明暗相间的圆形光斑。二、光学仪器的分辨本领二、光学仪器的分辨本领 第28页/共63页若两物点靠的很近若两物点靠的很近若两物点有一定距离若两物点有一定距离可以被分辨可以被分辨.不能被分辨不能被分辨.非相干重叠非相干重叠.二、光学仪器的分辨本领二、光学仪器的分辨本领第29页/共63页 对于两个强度相等的不相干的点光源，如果一对于两个强度相等的不相干的点光源，如果一个点光源的衍射图象的中央最亮处刚好与另一个点个点光源的衍射图象的中央最亮处刚好与另一个点光源的衍射图象第一

16、个最暗处相重合，认为这两个光源的衍射图象第一个最暗处相重合，认为这两个点光源恰好能为这一光学仪器所分辨。点光源恰好能为这一光学仪器所分辨。瑞利判据瑞利判据恰能分辨爱里斑第30页/共63页不能分辨能分辨第31页/共63页能能分分辨辨不不能能分分辨辨恰恰能能分分辨辨第32页/共63页光学仪器的分辨率 满足瑞利判据的两物点间的距离，就是光学仪器所能分辨的最小距离。对透镜中心所张的角称为最小分辨角。s1s2D*爱里斑光学仪器的分辨本领第33页/共63页s1s2D*爱里斑据瑞利判据，透镜的最小分辨角为：孔径为D的透镜的分辨率：第34页/共63页望远镜：不可选择，可显微镜：D不会很大，可 例：直径例：直径

17、8m8m的望远镜的望远镜 例例：电电子子：0.1A0.1A0 0 1 1A A0 0 ，电电子子显显微微镜镜分分辨辨本领很高，可观察物质结构。本领很高，可观察物质结构。人眼瞳孔的直径为人眼瞳孔的直径为3mm3mm，对，对=5500A=5500A0 0的光，在约的光，在约9m9m远远处可分辨相距约处可分辨相距约2mm2mm的两个点的两个点第35页/共63页一、光栅一、光栅许多等宽的狭缝等距离地排列起来形成的光学元件称许多等宽的狭缝等距离地排列起来形成的光学元件称为光栅。光栅分为透射光栅和反射光栅。为光栅。光栅分为透射光栅和反射光栅。透射光栅透射光栅在平玻璃上刻一系列等在平玻璃上刻一系列等宽等间距

18、的平行刻痕宽等间距的平行刻痕反射光栅反射光栅在光滑金属镀层上刻一在光滑金属镀层上刻一些等间距的平行细槽些等间距的平行细槽5.3 5.3 光栅的夫琅和费衍射光栅的夫琅和费衍射第36页/共63页多缝多缝N=1N=2N=3N=4N=5N=20二、二、光栅的夫琅和费衍射光栅的夫琅和费衍射第37页/共63页xf0屏aba缝宽b不透光部分宽度d=a+b光栅常数，数量级为10-510-6m 光通过光栅后光强的分布由各个缝之间的干光通过光栅后光强的分布由各个缝之间的干涉和每个缝自身的衍射决定。涉和每个缝自身的衍射决定。第38页/共63页 ab+()absin +相邻两缝发出相邻两缝发出光的光程差：光的光程差：

19、衍射角p多缝干涉多缝干涉xf0屏 N N个缝相当个缝相当于于N N个同相个同相的相干子波的相干子波源，它们发源，它们发出的光叠加出的光叠加时会发生干时会发生干涉，即多光涉，即多光束的干涉。束的干涉。第39页/共63页相邻狭缝对应点在衍射角相邻狭缝对应点在衍射角 方向上的光程差满足：方向上的光程差满足：dsin=(a+b)sin=k k=0,1,2,3 光栅公式 各光束之间发生相长干涉，形成明条纹。合各光束之间发生相长干涉，形成明条纹。合成振幅为一条缝光的振幅的成振幅为一条缝光的振幅的N N倍。合成光强为一条倍。合成光强为一条缝光强的缝光强的N N2 2倍。狭缝越多，条纹就越明亮。倍。狭缝越多，

20、条纹就越明亮。满足光栅公式的 所对应的位置为主极大oPf观察屏透镜L dsin d q1 1、光栅公式、光栅公式 主极大主极大p多缝干涉多缝干涉第40页/共63页P P点为干涉主极大时点为干涉主极大时,相邻两个缝相邻两个缝发出的波在发出的波在P P点的相位差：点的相位差：明纹光强：明纹光强：oPf观察屏透镜L dsin d 多光束干涉多光束干涉q2、干涉暗纹条件：对双缝干涉：对双缝干涉：对多缝干涉：对多缝干涉：第41页/共63页暗纹条件：暗纹条件：各相加矢量或两两相消；或构成多边形各相加矢量或两两相消；或构成多边形即q2、多光束干涉暗纹条件：第42页/共63页 可见相邻主极大间可见相邻主极大间

21、有有N1个暗纹。个暗纹。k=0,1,2,q3 3、多光束干涉条纹的特点、多光束干涉条纹的特点主极大的位置由光栅公式确定主极大的位置由光栅公式确定暗纹位置由下式确定暗纹位置由下式确定1、相邻明纹之间有多个暗纹0II0sin N=4光强曲线第43页/共63页例如：例如：N N=4,=4,有三个极小有三个极小1234 /241 3124 3/22 2、次极大：、次极大：两暗纹间必为明纹，相邻主极大间还有两暗纹间必为明纹，相邻主极大间还有N N2 2条明纹，计算表明其强度仅为主极大的条明纹，计算表明其强度仅为主极大的4 4，故称为次，故称为次极大。极大。N4干涉0II0sin N=4光强曲线q3 3、

22、多光束干涉条纹的特点、多光束干涉条纹的特点第44页/共63页3 3、主极大的宽度、主极大的宽度0II0sin N=4光强曲线中央主极大的角宽度中央主极大的角宽度中央主极大到第一主极大的角距离中央主极大到第一主极大的角距离结论：多光束干涉的结果就是在几乎黑暗的背结论：多光束干涉的结果就是在几乎黑暗的背景上出现了一系列又细又亮的明条纹。景上出现了一系列又细又亮的明条纹。q3 3、多光束干涉条纹的特点、多光束干涉条纹的特点第45页/共63页三、单缝衍射的影响三、单缝衍射的影响 缺级现象缺级现象各各级级主主极极大大 /次次极极大大位位置置不不变变。但但各各主主极极大受单缝衍射的调制大受单缝衍射的调制I

23、单sin 0-2-112(/a)IN2I0单sin 048-4-8(/a)单缝衍射 轮廓线光栅衍射光强曲线第46页/共63页主极大主极大衍射极小衍射极小当当k k为这些值时，按多光束干涉出现主极大的地方，由为这些值时，按多光束干涉出现主极大的地方，由于单缝衍射出现暗纹。这种现象称为缺级。于单缝衍射出现暗纹。这种现象称为缺级。例如：例如：d/a=4，N4时，实际光栅衍射光强分布：时，实际光栅衍射光强分布：IN2I0单sin 048-4-8(/a)单缝衍射 轮廓线光栅衍射光强曲线第47页/共63页5.3.3 5.3.3 光栅衍射的光强分布光栅衍射的光强分布每个单缝在每个单缝在P点点(对应衍射角对应

24、衍射角 )均有均有P点光强是振幅为点光强是振幅为 的，多缝衍射光相干叠加，而相的，多缝衍射光相干叠加，而相邻缝在邻缝在P点相位差点相位差:P 处是多个同方向、同频率、处是多个同方向、同频率、同振幅同振幅(）、初相依次差一）、初相依次差一个恒量个恒量 的简谐振动的合成，的简谐振动的合成，合成的结果仍为简谐振动合成的结果仍为简谐振动.oPf透镜L dsin d 第48页/共63页5.3 5.3 光栅的夫琅和费衍射光栅的夫琅和费衍射5.3.3 5.3.3 光栅衍射的光强分布光栅衍射的光强分布单缝在中央单缝在中央主极大光强主极大光强单缝衍射单缝衍射因子因子多光束干涉多光束干涉因子因子第49页/共63页

25、5.3 5.3 光栅的夫琅和费衍射光栅的夫琅和费衍射5.4.3 5.4.3 光栅衍射的光强分布光栅衍射的光强分布第50页/共63页例、波长600nm,垂直入射于光栅上，第2，3级明纹位置分别在 ，第4级缺级。求：1.光栅常数；2.光栅窄缝宽度；3.屏上实际出现的全部级数。解：12.由缺级条件：3.第51页/共63页(a+b)sin=k k=0,1,2,3 单色平行光倾斜地射到光栅上 相邻两缝的入射光在入射到光栅前已有光程差相邻两缝的入射光在入射到光栅前已有光程差(a+b)sin(a+b)sin，因此到达屏幕上时总的光程差为：因此到达屏幕上时总的光程差为：(a+b)(sin sin)=k k=0

26、,1,2,3 四、斜入射时的光栅公式四、斜入射时的光栅公式第52页/共63页5.3 5.3 光栅的夫琅和费衍射光栅的夫琅和费衍射5.3.4 5.3.4 光栅光谱和光栅的分辨本领光栅光谱和光栅的分辨本领白光的光栅光谱：红、橙、黄、绿、蓝、靛、紫白光的光栅光谱：红、橙、黄、绿、蓝、靛、紫光谱：光谱：第53页/共63页如果有几种单色光同时如果有几种单色光同时投射在光栅上，在屏上投射在光栅上，在屏上将出现光栅光谱。将出现光栅光谱。xf0屏复色光复色光k=0,1,2,3由光栅方程 不同波长的同一级谱线（除中央主极大外）的角位置不同波长的同一级谱线（除中央主极大外）的角位置将互相错开，光栅衍射产生的按波长

27、排列的谱线称为光将互相错开，光栅衍射产生的按波长排列的谱线称为光栅光谱。栅光谱。一、光栅光谱一、光栅光谱第54页/共63页白光的光栅光谱二、光栅的分辨本领二、光栅的分辨本领光栅分辨两相邻近波长的光谱线的能力光栅分辨两相邻近波长的光谱线的能力 Rayleigh Rayleigh判据：一条谱线主极大与另一谱线判据：一条谱线主极大与另一谱线第一个极小重合，认为这两谱线刚好可分辨。第一个极小重合，认为这两谱线刚好可分辨。0级1级2级-2级-1级3级-3级恰恰能能分分辨辨光强曲线光强曲线N=6干涉干涉第55页/共63页波波长长为为+的的第第k k级级主主极极大大所所处处的的衍衍射射角角，由光栅方程：由光

28、栅方程：k=0,1,2,3波波长长为为 与与第第k k级级主主极极大大最最近近的的暗暗纹纹所所处处的的衍衍射射角角 恰恰能能分分辨辨第56页/共63页通常定义光栅分辨本领:(k=2,N=491),(k=3,N=327)都可分辨开Na双线例如：对Na双线：第57页/共63页例2.用每mm内有500条缝的光栅，观察钠光谱线；（1光线以i=30。角斜入射，谱线的最高级次是多少？（2若在第三级处恰好能分辨出钠双线，光栅必须有 多少条缝？解：(1)斜入射时的光栅方程d sin 光栅观察屏LoP f id sin i谱线级次零级谱线不在屏中心，而在 的位置最高级相应于求得对垂直入射可求得第58页/共63页

29、5.4 5.4 X射线的晶格衍射射线的晶格衍射5.4.1 5.4.1 X射线射线X射线：射线：是波长是波长 :10-310-2nm之间之间相当于原相当于原 子直径的电磁波。（伦琴子直径的电磁波。（伦琴 ，18951895）X射线管：射线管：密封在高真空中的阴极密封在高真空中的阴极K发射电子的热阴极；发射电子的热阴极；A钼或钨做阳极：钼或钨做阳极：K-A间加上几万间加上几万几十万伏几十万伏高压高压KAX射线射线X射线管射线管+X射线波长短，穿透能力强；射线波长短，穿透能力强；X射线衍射实验：用晶体作为天然光栅，实验证明射线衍射实验：用晶体作为天然光栅，实验证明X是电是电磁波；实验证实了晶体结构的

30、空间点阵假设；磁波；实验证实了晶体结构的空间点阵假设；第59页/共63页5.4 5.4 X射线的晶格衍射射线的晶格衍射5.4.3 5.4.3 布拉格公式布拉格公式简简化化假假设设：（1 1）只只晶晶格格离离子子才才是是发发射射子子波波的的波波源源；（2 2）只考虑衍射主极大分布）只考虑衍射主极大分布;晶面：晶面：晶面族晶面族晶格常数：晶格常数：d :晶面间距晶面间距第60页/共63页5.4 5.4 X射线的晶格衍射射线的晶格衍射5.4.3 5.4.3 布拉格公式布拉格公式1.1.同一晶面内各格点子波间的干涉：同一晶面内各格点子波间的干涉：明纹条件明纹条件只考虑零级情况只考虑零级情况 同同一一晶

31、晶面面上上各各格格点点子子波波干干涉涉零零级级相相长长发发生生在在以以晶晶面为反射面的反射方向上。面为反射面的反射方向上。与波长无关。与波长无关。第61页/共63页5.4 5.4 X射线的晶格衍射射线的晶格衍射2.2.不同晶面间子波的干涉不同晶面间子波的干涉干涉相长条件：干涉相长条件：Bragg公式公式3.3.三三维维点点阵阵衍衍射射:同同一一块块晶晶体体的的空空间间点点阵阵，从从不不同同方方向向看看，可可以看到离子形成取向不同、间距也不同的许多晶面簇。以看到离子形成取向不同、间距也不同的许多晶面簇。当射到晶体表面，当射到晶体表面，对不同的晶面簇掠射角对不同的晶面簇掠射角 不同，晶面间距不同，晶面间距d也不同也不同。只有满足。只有满足Bragg公式的，才能在相应的方向上得到公式的，才能在相应的方向上得到加强加强,并在屏上形成亮班。并在屏上形成亮班。Laue班班是是满满足足Bragg公公式式的的晶晶面面簇簇的的反反射射相相长长干涉形成的。干涉形成的。第62页/共63页感谢您的观看！第63页/共63页