13章原子吸收分光光度法剖析优秀PPT.ppt
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1、第十四章原子吸取分光光度法第十四章原子吸取分光光度法 是基于蒸气中的基态原子对特征电磁辐射的吸取来测定试样中该元素含量的方法。特点:1、灵敏度高;2、选择性好;3、精密度高;4、应用范围广。局限性:1、工作曲线的线性范围窄;2、运用不便利;3、某些元素检出实力差.第一节第一节 原子吸取分光光度法的基本原理原子吸取分光光度法的基本原理一、原子的量子能级和能级图1、光谱项:用量子数来描述整个原子的运动状态(电子运动状态),原子的能级。通常为nMLJ。M=2S+1:表示光谱项中光谱的多重性。Na 589.0nm 32S1/232P3/2Na 589.6nm 32S1/232P1/22、原子在基态与第
2、一激发态之间跃迁产生的谱线称为共振线,是最简洁发生的跃迁,通常它是最强的谱线,也是最灵敏的,是各元素的特征谱线。实际测定中大多利用共振吸取线作为分析线进行定量分析。二、原子在各能级的分布二、原子在各能级的分布 气态的基态原子对特征谱线的吸取是原子吸取分光光度法的基础。在确定温度下的热力学平衡体系中,激发态原子数Nj与基态原子数No的关系可用玻尔兹曼方程表示:Nj/No=(gj/go)exp(-(Ej-Eo)/KT)1、温度T愈高,Nj/No比值愈大,即激发态原子数随温度上升而增加,而且按指 数关系变大。2、在相同温度下,电子跃迁能级差Ej-Eo愈小,吸取波长愈长,Nj/No比值愈大。3、在原子
3、吸取分光光度法中,原子化温度一般小于3000K,而大多数元素的最强共振线都低于600nm,基态原子数近似等于被测元素的总原子个数,也可以认为,全部的吸取都是在基态进行的。相同温度下,电子跃迁能级差Ej-Eo愈小,吸取波长愈长,Nj/No比值愈大。三、原子吸取线的轮廓和变宽三、原子吸取线的轮廓和变宽(一)原子吸取线的轮廓(一)原子吸取线的轮廓 I对 作图图中0称为中心频率。K对 作图绘制的曲线形态称为原子吸取曲线的轮廓。0称为中心频率。K为原子对频率为 的辐射吸取系数。在中心频率(0)处,有一极大值称为峰值吸取系数(K0)。吸取半宽度()是K0/2处所对应的谱线轮廓上两点间的频率差。(二)谱线变
4、宽的因素(二)谱线变宽的因素1、自然宽度(N):2、多普勒变宽(D):3、压力变宽:赫鲁兹马克变宽(R):劳伦茨变宽(L):四、原子吸取值与原子浓度的关系四、原子吸取值与原子浓度的关系(一)积分吸取:基态原子浓度与吸取线轮廓所包括的面积成正比,对吸取曲线进行积分,即Kd,其结果是曲线轮下的总面积,就叫做积分吸取。它代表了真正吸取程度。依据经典爱因斯坦理论,谱线积分吸取与基态原子数目的关系如下。Kd=(e/mc)N0f(二)峰值吸取:(二)峰值吸取:峰值吸取是干脆测量吸取线轮廓的中心频率或中心波长所对应的峰值吸取系数K0来确定蒸气中的原子浓度。只考虑多普勒展宽的条件下,峰值吸取系数K0可表示为:
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