第十二章理论力学优秀课件.ppt

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1、第十二章理论力学第1页，本讲稿共21页 三、作用在物体上的外力所做的功：1、主动力：1）集中力的功：2）集中力偶的功：2、约束力：1）光滑面、光滑铰链、固定端等约束力的功：做功均为零；第2页，本讲稿共21页2）滑动摩擦力的功：（1）静滑动摩擦力的功：为零；（2）动滑动摩擦力的功：不为零；如：只滚不滑；做功为零的约束称为理想约束：光滑面、光滑铰链、静滑动摩擦力等；做功不为零的约束称为非理想约束：动滑动摩擦力；第3页，本讲稿共21页 四、物体内任意两点间的内力所做的功：四、物体内任意两点间的内力所做的功：1 1、变形体的内力所作的功不为零（因为变形体内的任、变形体的内力所作的功不为零（因为变形体内

2、的任 意两点间的距离会发生改变）；意两点间的距离会发生改变）；2 2、刚体的内力所作的功等于零（因为任意两点间的距、刚体的内力所作的功等于零（因为任意两点间的距 离不会发生改变）；离不会发生改变）；第4页，本讲稿共21页12-2 12-2 质点和质点系的动能质点和质点系的动能 一、质点的动能：二、质点系的动能：三、刚体的动能：1、平移刚体的动能：第5页，本讲稿共21页2、定轴转动刚体的动能：3、平面运动刚体的动能：第6页，本讲稿共21页12-3 12-3 动能定理动能定理质点、质点系的动能变化等于其所受到的所有外力和内力所做的功的总和；一、质点、质点系的动能定理（证明略）：二、刚体的动能定理：

3、刚体的动能变化等于其所受到的所有外力所做的功的总和；第7页，本讲稿共21页例例12-112-1已知：轮已知：轮O：R1R1，m1m1，质量分布在轮缘上，质量分布在轮缘上;均质轮均质轮C C：R2R2，m2m2，纯滚动，纯滚动,初始静止初始静止;、M M 为常力偶。为常力偶。求:轮心C走过路程s 时的速度和加速度；解:取整体进行分析：1、受力分析：如图；2、运动分析：轮O：定轴转动；轮C：平面运动；第8页，本讲稿共21页3 3、建立动力学关系、建立动力学关系 -动能定理：动能定理：且且 ；第9页，本讲稿共21页求轮心C的加速度：将式(a)两端对t 求导,得：第10页，本讲稿共21页 已知:,均质

4、;杆m 均质,=l,M=常量,纯滚动,处于水平面内,初始静止.例12-2求求:转过转过角的角的 ;取整体进行分析：1、受力（主动力）分析：如图；2、运动分析：轮 （太阳轮）：静止；杆 ：定轴转动；轮（行星轮）：平面运动；解:第11页，本讲稿共21页3 3、建立动力学关系、建立动力学关系 -动能定理：动能定理：且且 第12页，本讲稿共21页求轮心C的加速度：将式(a)两端对t 求导,得：第13页，本讲稿共21页12-6 12-6 普遍定理的综合应用普遍定理的综合应用一、普遍定理：质点、质点系的动力学普遍定理包括：动量定理（质 心运动定理）、动量矩定理和动能定理；二、三个普遍定理的优缺点：动量定理

5、（质心运动定理）、动量矩定理：优点：能解决动力学两类问题；缺点：矢量形式，复杂、求解时需分解为标量式；动能定理：优点：标量形式，简单；缺点：只能求解动力学第二类问题；第14页，本讲稿共21页三、普遍定理的综合应用：通常先使用动能定理求解动力学第二类问题（求解运动），然后再使用动量定理（质心运动定理）和动量矩定理求解动力学第一类问题（求解约束反力）；第15页，本讲稿共21页已知：塔轮质量 ，大半径 ，小半径 ，对轮心C的回转半径 ，质心在几何中心C。小半径上缠绕无重细绳，绳水 平拉出后绕过无重滑轮B悬挂一质量为 的重物A。CRBAPr例12-3求：若塔轮和水平地面间为纯滚动，试求C点的加速度、绳

6、的张力和静摩擦力；第16页，本讲稿共21页此题既涉及动力学第二类问题（求解运动），又涉及动力学第一类问题（求解约束反力）。因此可以用普遍定理的综合应用方法来进行求解：即先使用动能定理求解动力学第二类问题（求解运动），然后再使用动量定理（质心运动定理）和动量矩定理求解动力学第一类问题（求解约束反力）；解:一、先使用动能定理求解动力学第二类问题（求解运 动）：取整体进行分析：1、受力分析：如图；第17页，本讲稿共21页 2、运动分析：物块A：平动；轮B：定轴转动；轮C:平面运动；3 3、建立动力学关系、建立动力学关系 -动能定理：动能定理：第18页，本讲稿共21页其中：其中：将式(a)两端对t 求导,得：求C点的加速度：第19页，本讲稿共21页1、研究重物A：1）受力分析：如图；2）运动分析：平动；3）建立动力学关系 -质心运动定理:二、再使用动量定理（质心运动定理）和动量矩定理求解 动力学第一类问题（求解约束反力）：第20页，本讲稿共21页2、研究塔轮：1）受力分析：如图；2）运动分析：平面运动；3）建立动力学关系 -平面运动微分方程：（质心运动定理+动量矩定理）且且 第21页，本讲稿共21页