传递过程原理第二章优秀PPT.ppt

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1、传递过程原理第二章第1页，本讲稿共55页2.1 动量传递概述 一、动量传递的基本方式 二、流体与壁面之间的动量传递第二章 动量传递的变化方程 第2页，本讲稿共55页一、动量传递的基本方式一、动量传递的基本方式 扩散传递分子传递对流传递动量传递涡流传递 因流场中存在速度梯度，分子随机运动引起的动量传递过程。由于流体质点的宏观流动引起，是动量的主体流动过程。湍流中质点的随机脉动引起的动量传递。第3页，本讲稿共55页1.分子动量传递分子动量传递分子动量传递的通量由牛顿黏性定律描述：一、动量传递的基本方式一、动量传递的基本方式 第4页，本讲稿共55页2.2.对流动量传递对流动量传递 对流动量传递是由于

2、流体的宏观流动引起的。在流场中取一微元面积 dA,流体在该微元上的流速为 ux,且 ux 与微元面垂直，设流体的密度为 ，则以对流方式通过 dA 的动量通量为：dAux一、动量传递的基本方式一、动量传递的基本方式 第5页，本讲稿共55页 对流动量传递可以发生在流动流体的内部，也可以发生在运动流体与固体壁面之间。流体与壁面间的对流动量传递的一般定义为ux、us分别为流体内部与壁面处的流速，m/s；二、流体与壁面之间的动量传递二、流体与壁面之间的动量传递s剪应力，流体与壁面间的对流动量通量，Pa；CD壁面与流体在界面处的对流动量传递系数，或阻力系数。u（1）第6页，本讲稿共55页对于封闭管道内的流

3、动：ub管内流体的平均流速，m/s；f范宁摩擦因子，管壁与流体在界面处的动量通量。二、流体与壁面之间的动量传递二、流体与壁面之间的动量传递ux第7页，本讲稿共55页 动量传递的根本目的是求解以上两个动量传递系数CD 或 f。CD 或或 f 的求解途径：的求解途径：在流体与壁面的界面处，动量传递的通量为分子传递，即（2）二、流体与壁面之间的动量传递二、流体与壁面之间的动量传递第8页，本讲稿共55页 式（1）与（2）联立，得 CD速度分布动量传递变化方程二、流体与壁面之间的动量传递二、流体与壁面之间的动量传递第9页，本讲稿共55页2.1 动量传递概述 2.2 连续性方程 一、连续性方程的推导 二、

4、连续性方程的简化 三、柱坐标与球坐标系方程第二章 动量传递的变化方程 第10页，本讲稿共55页一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导 于单组分流体系统（如水）或组成均匀的多组分混合物系统（如空气）中，运用质量守恒原理进行微分质量衡算，所得方程称为连续性方程。质量守恒定律流出质量速率+流入质量速率积累质量速率0采用欧拉观点在流场中选一微分控制体。第11页，本讲稿共55页连续性方程的推导 微分控制体：dV=dxdydz该点流速 u在x,y,z方向分量：ux，uy，uz流体密度为=（x,y,z,)一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第12页，本讲稿共55页对控制体作质量衡算。在 x 方向:y，

5、z方向流出与流入微元控制体的质量流量之差 一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第13页，本讲稿共55页控制体内的累积速率为 各式联立，可得 写成向量形式 流体流动的连续性方程一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第14页，本讲稿共55页由于流体密度是空间坐标及时间的函数 其全微分为各项展开 一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第15页，本讲稿共55页全导数的形式 随体导数 随体导数是一个特定的全导数。随体导数的物理意义是流场中的物理量随时间和空间的变化率。一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第16页，本讲稿共55页随体导数的一般定义为局部导数对流导数一、一、连续性方程的推导连续性

6、方程的推导第17页，本讲稿共55页体积膨胀速率线性形变速率故连续性方程可写成一、一、连续性方程的推导连续性方程的推导第18页，本讲稿共55页1.稳态流动2.不可压缩流体二、连续性方程的简化二、连续性方程的简化第19页，本讲稿共55页三、柱坐标与球坐标系方程三、柱坐标与球坐标系方程1.柱坐标系 时间；r 径向座标；z 轴向座标；方位角；各方向的速度分量。第20页，本讲稿共55页2.球坐标系 时间；r 径向座标；方位角；余纬度；各方向的速度分量。三、柱坐标与球坐标系方程三、柱坐标与球坐标系方程第21页，本讲稿共55页2.2 连续性方程 2.3 运动方程 一、用应力表示的运动方程二、牛顿型流体的本构

7、方程三、流体的运动方程四、以动压力表示的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程第二章 动量传递的变化方程 2.1 动量传递概述 第22页，本讲稿共55页一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程牛顿第二定律合外力 动量变化速率动量守恒定律拉格朗日方法 在流场中选一微元系统（质量一定，体积和形状变化）uuuu第23页，本讲稿共55页牛顿第二定律在流体微元上的表达式拉格朗日观点，M=常数微元系统dV，M=dV 设某一时刻，微元系统的体积为 dV=dxdydzdzdxdy一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第24页，本讲稿共55页作用在微元系统上的合外力 微元系统内的动量变化速率

8、方向 方向 方向dzdxdy一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第25页，本讲稿共55页微元作用上作用力的分析质量力表面力一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第26页，本讲稿共55页质量力是指作用在流体元的每一质点上的力。质量力质量力 场力惯性力外界力场对流体的作用力，如重力、电磁力等 由于流体作不等速运动而产生，如流体作直线加速运动时所产生的惯性力，流体绕固定轴旋转时所产生的惯性离心力 一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第27页，本讲稿共55页单位质量流体所受到的质量力称为单位质量力，它在数值上等于加速度，是一个向量 单位质量力X，Y，Z 的单位：N/k

9、g=kgms-2/kg=m/s2一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第28页，本讲稿共55页若流体只受到重力作用，且 xoy 为一水平面 因此，作用在微元系统的质量力为一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第29页，本讲稿共55页表面力（又称接触力或机械力）与流体元相接触的环境流体（有时可能是固体壁面）施加于该流体元上的力。表面力又称为机械力，与力所作用的面积成正比。作用在流体上的力 一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第30页，本讲稿共55页 切向应力 法向应力单位面积上的表面力称为表面应力。表面应力 N/m2 N/m2 一、用应力表示的运动方程一、用应力表

10、示的运动方程第31页，本讲稿共55页 微元系统有6个表面，每个面上都与相邻的环境流体有表面力的作用，而每个力又可沿坐标方向分解为3个分量。dzdxdy一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第32页，本讲稿共55页 现以微元微元系统的一个面（左面）为例分析：该表面力 可分解为：法向应力；剪应力。再分解为：垂直于表面 y 向剪应力；平行于表面 z 向剪应力。一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第33页，本讲稿共55页 现将 x 方向上微元系统的6个表面应力全部绘于图上一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第34页，本讲稿共55页 方向：一、用应力表示的运动方程一、用

11、应力表示的运动方程第35页，本讲稿共55页 x方向 z方向 y方向用应力表示的运动方程：一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第36页，本讲稿共55页方程的分析：可以证明变量数10：已知量3：方程数3+1：运动方程3个，连续性方程1个变量数 方程数：方程无解一、用应力表示的运动方程一、用应力表示的运动方程第37页，本讲稿共55页 对于三维流动系统，可以从理论上推导应力与形变速率之间的关系。剪应力二、牛顿型流体的本构方程二、牛顿型流体的本构方程本构方程 描述应力与形变速率之间关系的方程第38页，本讲稿共55页法向应力二、牛顿型流体的本构方程二、牛顿型流体的本构方程第39页，本讲稿共55

12、页将本构方程代入用应力表示的运动方程，简化得 奈维斯托克斯（Naviar-Stokes）方程三、流体的运动方程三、流体的运动方程第40页，本讲稿共55页适用条件 牛顿型流体的稳态或非稳态、可压缩或不可压缩流体、理想或实际流体的流动。三、流体的运动方程三、流体的运动方程第41页，本讲稿共55页当流体不可压缩时 三、流体的运动方程三、流体的运动方程第42页，本讲稿共55页惯性力质量力压力粘性力三、流体的运动方程三、流体的运动方程第43页，本讲稿共55页四、以动压力表示的运动方程四、以动压力表示的运动方程设流体不可压缩，并且p流体的总压力；ps静压力，即流体静止时的压力；pd动力压力，即使流体流动所

13、需的压力。第44页，本讲稿共55页以动压力表示的运动方程为四、以动压力表示的运动方程四、以动压力表示的运动方程第45页，本讲稿共55页五、柱坐标及球坐标下的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程1.柱坐标系r 分量第46页，本讲稿共55页z 分量 分量五、柱坐标及球坐标下的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程第47页，本讲稿共55页2.球坐标系r 分量五、柱坐标及球坐标下的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程第48页，本讲稿共55页 分量五、柱坐标及球坐标下的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程第49页，本讲稿共55页 分量五、柱坐标及球坐标下的运动方程五、柱坐标及球坐标下的运动方程第5

14、0页，本讲稿共55页习 题 1.某流场的速度向量可用下式表示：某流场的速度向量可用下式表示：试写出该流场随体加速度向量试写出该流场随体加速度向量 的表达式。的表达式。2.一不可压缩流体的流动，一不可压缩流体的流动，x方向的速度分量方向的速度分量是是 uxax2+b，z 方向的速度分量为零，求方向的速度分量为零，求 y方向的速方向的速度分量度分量 uy。已知。已知 y0 时，时，uy=0。第51页，本讲稿共55页 3.对于下述各种流动，使采用适当坐标系的一般连续性方程描述，并对于下述各种流动，使采用适当坐标系的一般连续性方程描述，并结合下述具体条件将一般化的连续性方程加以简化，指出简化过程的依据

15、：结合下述具体条件将一般化的连续性方程加以简化，指出简化过程的依据：（1）在矩形截面管道内，可压缩流体作稳态、伊维流动；）在矩形截面管道内，可压缩流体作稳态、伊维流动；（2）在平板壁面上不可压缩流体作二维流动；）在平板壁面上不可压缩流体作二维流动；（3）不可压缩流体在圆管内作轴对称轴向稳态流动；）不可压缩流体在圆管内作轴对称轴向稳态流动；（4）不可压缩流体作球心对称的径向稳态流动。）不可压缩流体作球心对称的径向稳态流动。习 题第52页，本讲稿共55页习 题 4.4.对于在对于在 平面内的不可平面内的不可压缩压缩流体的流流体的流动动，r 方向的速度分量方向的速度分量为为试试确定确定 方向的速度分

16、量方向的速度分量 的表达式。的表达式。第53页，本讲稿共55页5某粘性流体的速度某粘性流体的速度场为场为 已知流体的已知流体的动动力黏度力黏度 ，在点在点（2，4，6）处的法向应力）处的法向应力 。，试试求求该该点点处处的的压压力和其它法向力和其它法向应应力和剪力和剪应应力。力。习 题第54页，本讲稿共55页 6.某不可某不可压缩压缩流体在一无限流体在一无限长长的正方形截面的水平管的正方形截面的水平管道中作道中作稳态层稳态层流流流流动动，此正方形截面的，此正方形截面的边边界分界分别为别为 和和 。有人推荐使有人推荐使 用下式描述管道中的速度分用下式描述管道中的速度分布布 试问试问上述速度分布是否正确，即能否上述速度分布是否正确，即能否满满足相关足相关的微分方程和的微分方程和边边界条件。界条件。习 题第55页，本讲稿共55页