胶体与表面化学精选课件.ppt

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1、关于胶体与表面化学课件第一页，本课件共有72页 当气相或液相中的分子当气相或液相中的分子(或原子、离子或原子、离子)碰撞在固体表面时，碰撞在固体表面时，由于它们之间的相互作用，使一些分子由于它们之间的相互作用，使一些分子(或原子、离子或原子、离子)停留停留在固体表面上，造成这些分子在固体表面上，造成这些分子(或原子，离子或原子，离子)在固体表面上的在固体表面上的浓度比在气相或液相中的浓度大，这种现象称为吸附。通常称固体浓度比在气相或液相中的浓度大，这种现象称为吸附。通常称固体为吸附剂，被吸附的物质为吸附质。固体的比表面越大，吸附现象为吸附剂，被吸附的物质为吸附质。固体的比表面越大，吸附现象就越

2、显著。就越显著。第二页，本课件共有72页第一节固体表面第一节固体表面1.固体表面与液体表面的异同2.相同点：相同点：固体表面和液体表面有一个重要的共同点，即固体表面与液体表面上的原子或分子所受的力也是不对称的，即两者的力场都是不饱和的。因此对于固体，表面自由能及其后果也都同样存在，只是在程度上及表现方式上有所不同。第三页，本课件共有72页第一节固体表面第一节固体表面1.固体表面与液体表面的异同2.不同点：不同点：（1）固体表面上的原子或分子与液体一样，受力也是不均匀的，而且不像液体表面分子可以移动，通常它们是定位的。（2）固体表面是不均匀的，即使从宏观上看似乎很光滑，但从原子水平上看是凹凸不平

3、的。第四页，本课件共有72页第一节固体表面第一节固体表面2.固体的表面自由能及其后果固体的表面自由能及其后果 承认固体的存在，而考察其后果。对于小颗粒的固体，其蒸汽压与大块固体的蒸汽压之间的关系，应当也可以用Kelvin公式表示。但是这里需要注意两点：（a）、因为固体颗粒表面的不规则性，其曲率半径不可能是到处一样的；（b）、对于不同的晶面，应有不同的值。这就使得Kelvin公式的试验证明和定量应用极为困难。但是，定性的结论，即颗粒越小（r越小）其蒸汽压越大，是正确的。第五页，本课件共有72页第一节固体表面第一节固体表面2.固体的表面自由能及其后果固体的表面自由能及其后果 将固体的溶度看作是固体

4、在溶剂中的蒸汽压，则Kelvin公式同样也可以应用与固/液界面。但在这里是指固/饱和溶液界面的，而PO和Pr应分别以小颗粒固体和大块固体的溶度Xo和Xr（摩尔分数）来代替。这样，Kelvin公式即变成：第六页，本课件共有72页第一节固体表面第一节固体表面2.固体的表面自由能及其后果固体的表面自由能及其后果 是指固/饱和溶液界面的 ；和 分别以小颗粒固体和大块固体的溶度 和 （摩尔分数）替代；和 分别为固体的摩尔量和密度；颗粒越小，溶度就越大。第七页，本课件共有72页第二节第二节 固体表面对气体的吸附固体表面对气体的吸附1.吸附现象的本质吸附现象的本质2.（1）吸附现象的本质 当气体分子碰撞固体

5、表面时，受到这力场的作用，有的气体分子停留在固体表面上，使气体分子在固体表面上的密度增加，相应地它在气相中却减少了，这种现象称为气体在固体表面的吸附。常用的吸附剂有：硅胶、分子筛、活性炭等。为了测定固体的比表面，常用的吸附质有：氮气、水蒸气、苯或环己烷的蒸汽等。第八页，本课件共有72页第二节第二节 固体表面对气体的吸附固体表面对气体的吸附1.吸附现象的本质吸附现象的本质图4.1 溶解、化学反应和吸附的p-V曲线第九页，本课件共有72页（2）吸附的类型和特点具有如下特点的吸附称为物理吸附：1.吸附力是由固体和气体分子之间的范德华引力产生 的，一般比较弱。2.吸附热较小，接近于气体的液化热，一般在

6、几个 kJ/mol以下。3.吸附无选择性，任何固体可以吸附任何气体，当然 吸附量会有所不同。物理吸附：第十页，本课件共有72页物理吸附4.吸附稳定性不高，吸附与解吸速率都很快。5.吸附可以是单分子层的，但也可以是多分子层的。6.吸附不需要活化能，吸附速率并不因温度的升高而 变快。总之：物理吸附仅仅是一种物理作用，没有电子转移，没有化学键的生成与破坏，也没有原子重排等。第十一页，本课件共有72页化学吸附具有如下特点的吸附称为化学吸附：1.吸附力是由吸附剂与吸附质分子之间产生的化学键 力，一般较强。2.吸附热较高，接近于化学反应热，一般在40kJ/mol 以上。3.吸附有选择性，固体表面的活性位只

7、吸附与之可发 生反应的气体分子，如酸位吸附碱性分子，反之亦 然。第十二页，本课件共有72页化学吸附4.吸附很稳定，一旦吸附，就不易解吸。5.吸附是单分子层的。6.吸附需要活化能，温度升高，吸附和解吸速率加快。总之：化学吸附相当与吸附剂表面分子与吸附质分子发生了化学反应，在红外、紫外-可见光谱中会出现新的特征吸收带。第十三页，本课件共有72页表表4-1 物理吸附与化学吸附的差别物理吸附与化学吸附的差别第十四页，本课件共有72页物理吸附 H2在金属镍表面发生物理吸附 这时氢没有解离，两原子核间距等于Ni和H2的范德华半径之和。放出的能量ea等于物理吸附热Qp，这数值相当于氢气的液化热。在相互作用的

8、位能曲线上，随着H2分子向Ni表面靠近，相互作用位能下降。到达a点，位能最低，这是物理吸附的稳定状态。第十五页，本课件共有72页化学吸附 在相互作用的位能线上，H2分子获得解离能DH-H，解离成H原子，处于c的位置。H2在金属镍表面发生化学吸附 随着H原子向Ni表面靠近，位能不断下降，达到b点，这是化学吸附的稳定状态。第十六页，本课件共有72页化学吸附 Ni和H之间的距离等于两者的原子半径之和。能量gb是放出的化学吸附热Qc，这相当于两者之间形成化学键的键能。随着H原子进一步向Ni表面靠近，由于核间斥力，位能沿bc线迅速上升。第十七页，本课件共有72页物理吸附向化学吸附的转变 H2分子在Ni表

9、面的吸附是在物理吸附过程中，提供一点活化能，就可以转变成化学吸附。H2分子从P到达a点是物理吸附，放出物理吸附热Qp，这时提供活化能Ea，使氢分子到达P点，就解离为氢原子，接下来发生化学吸附。这活化能Ea远小于H2分子的解离能，这就是Ni为什么是一个好的加氢脱氢催化剂的原因。第十八页，本课件共有72页物理吸附向化学吸附的转变第十九页，本课件共有72页物理吸附向化学吸附的转变 脱氢作用沿化学吸附的逆过程进行，所提供的活化能等于Qc+Ea，使稳定吸附的氢原子越过这个能量达到P点，然后变成H2分子沿Pa P线离开表面。第二十页，本课件共有72页物理吸附向化学吸附的转变图图4.2 氢在镍上的吸附等压线

10、氢在镍上的吸附等压线第二十一页，本课件共有72页第二节第二节 固体表面对气体的吸附固体表面对气体的吸附2.吸附量的表示方法吸附量的表示方法 吸附量通常有两种表示方法：(2)单位质量的吸附剂所吸附气体物质的量。(1)单位质量的吸附剂所吸附气体的体积。体积要换算成标准状况(STP)第二十二页，本课件共有72页吸附量与温度、压力的关系 对于一定的吸附剂与吸附质的体系，达到吸附平衡时，吸附量是温度和吸附质压力的函数，即：通常固定一个变量，求出另外两个变量之间的关系，例如：(1)T=常数，q=f(p)，得吸附等温线。(2)p=常数，q=f(T)，得吸附等压线。(3)q=常数，p=f(T)，得吸附等量线。

11、第二十三页，本课件共有72页（1）动态法吸附实验 用气相色谱动态法研究气体或蒸汽的吸附，既快速又准确。实验装置如示意图所示。1-惰性气体储瓶2-阀3-过滤器4-压力计5-流速控制装置6-吸附柱7-检测器8-自动记录仪9-恒温室10-流量计3.吸附量的试验方法吸附量的试验方法第二十四页，本课件共有72页（1）动态法吸附实验 将活化好的吸附剂装在吸附柱6中，将作为载气的惰性气体N2或He与适量的吸附质蒸汽混合通过吸附柱。1-惰性气体储瓶2-阀3-过滤器4-压力计5-流速控制装置6-吸附柱7-检测器8-自动记录仪9-恒温室10-流量计第二十五页，本课件共有72页（1）动态法吸附实验 分析吸附后出口气

12、的成分或分析用惰性气体洗下的被吸附气体的成分，从自动记录仪或与之联结的微处理机处理的结果，就可以得到吸附量与压力的关系、吸附等温线、比表面、孔分布等有用信息。1-惰性气体储瓶2-阀3-过滤器4-压力计5-流速控制装置6-吸附柱7-检测器8-自动记录仪9-恒温室10-流量计第二十六页，本课件共有72页4、吸附曲线的类型、吸附曲线的类型 从吸附等温线可以反映出吸附剂的表面性质、孔分布以及吸附剂与吸附质之间的相互作用等有关信息。常见的吸附等温线有如下5种类型：(图中p/ps称为比压，ps是吸附质在该温度时的饱和蒸汽压，p为吸附质的压力)（1）吸附等温线的类型）吸附等温线的类型第二十七页，本课件共有7

13、2页（1）吸附等温线的类型）吸附等温线的类型()单分子层吸附。在2.5 nm 以下微孔吸附剂上的吸附等温线属于这种类型。例如78 K时 N2 在活性炭上的吸附及水和苯蒸汽在分子筛上的吸附。第二十八页，本课件共有72页()称为S型等温线，是最常见的物理吸附曲线。吸附剂孔径大小不一，发生多分子层吸附。在比压接近1时，发生毛细管孔凝现象。（1）吸附等温线的类型）吸附等温线的类型第二十九页，本课件共有72页（1）吸附等温线的类型()这种类型较少见。当吸附剂和吸附质相互作用很弱时会出现这种等温线。如 352 K 时，Br2在硅胶上的吸附属于这种类型。第三十页，本课件共有72页（1）吸附等温线的类型()多

14、孔吸附剂发生多分子层吸附时会有这种等温线。在比压较高时，有毛细凝聚现象。例如在323 K时，苯在氧化铁凝胶上的吸附属于这种类型。第三十一页，本课件共有72页（1）吸附等温线的类型()发生多分子层吸附，有毛细凝聚现象。例如373 K时，水汽在活性炭上的吸附属于这种类型。第三十二页，本课件共有72页图（a）毛细凝聚现象 设吸附剂的孔为一端开口半径为R的圆筒，R的大小属于中孔范围，可以应用Kelvin公式。设液体能完全润湿孔壁，这样所得的吸附等温线如图(a)所示。AB线段代表低压下的吸附，当压力达到折点处，发生毛细凝聚，即蒸汽变成液体在毛细管中凝聚，吸附量迅速增加。这是因为液体能润湿固体，在孔中液面

15、呈弯月形，如图(b)所示。图（b）第三十三页，本课件共有72页毛细凝聚现象 根据Kelvin公式，凹面上的蒸汽压比平面上小，所以在小于饱和蒸汽压时，凹面上已达饱和而发生凝聚，这就是毛细凝聚现象。在测量固体比表面时，采用低压，因为发生毛细凝聚后会使结果偏高。继续增加压力，凝聚液体增多，当达到图(b)中的 b 线处，液面成平面，这时的吸附等温线如CD线所示。图（a）图（b）第三十四页，本课件共有72页（1）吸附等温线 保持温度不变，显示吸附量与比压之间的关系曲线称为吸附等温线。纵坐标是吸附量，横坐标是比压p/ps，p是吸附质蒸汽的平衡压力，ps是吸附温度时吸附质的饱和蒸汽压。通常将比压控制在0.3

16、以下，防止毛细凝聚而使结果偏高。第三十五页，本课件共有72页（1）吸附等温线吸附等温线吸附等温线 样品脱附后，设定一个温度，如253 K，控制吸附质不同的压力，根据石英弹簧的伸长可以计算出相应的吸附量，就可以画出一根253 K时的吸附等温线，如图所示。用相同的方法，改变吸附恒温浴的温度，可以测出一组不同温度下的吸附等温线。第三十六页，本课件共有72页（2）吸附等压线 保持压力不变，吸附量与温度之间的关系曲线称为吸附等压线。吸附等压线不是用实验直接测量的，而是在实验测定等温线的基础上画出来的。在实验测定的一组吸附等温线上，选定比压为0.1，作垂线与各等温线相交。第三十七页，本课件共有72页（2）

17、吸附等压线 根据交点的吸附量和温度，作出一条qT曲线，这就是比压为0.1时的等压线。用相同的方法，选定不同的比压，可以画出一组吸附等压线。从图上可见，保持比压不变，吸附量随着温度的升高而下降。第三十八页，本课件共有72页（2）吸附等压线吸附等温线吸附等温线吸附等压线吸附等压线第三十九页，本课件共有72页（3）吸附等量线 保持吸附量不变，压力与温度之间的关系曲线称为吸附等量线。吸附等量线不是用实验直接测量的，而是在实验测定等温线的基础上画出来的。在实验测定的一组吸附等温线上，选定吸附量为q1，作水平线与各等温线相交。第四十页，本课件共有72页（3）吸附等量线 根据交点的温度与压力，画出一条pT

18、线，这就是吸附量为q1时的吸附等量线。选定不同的吸附量，可以画出一组吸附等量线。从图上可见，保持吸附量不变，当温度升高时，压力也要相应增高。从等量线上可以求出吸附热。第四十一页，本课件共有72页（3）吸附等量线吸附等温线吸附等温线吸附等量线吸附等量线第四十二页，本课件共有72页5、吸附热 （1）吸附热的定义：吸附热的取号：在吸附过程中的热效应称为吸附热。物理吸附过程的热效应相当于气体凝聚热，很小；化学吸附过程的热效应相当于化学键能，比较大。吸附是放热过程，但是习惯把吸附热都取成正值。固体在等温、等压下吸附气体是一个自发过程，G0，气体从三维运动变成吸附态的二维运动，熵减少，S0，H=G+TS，

19、H0。第四十三页，本课件共有72页（2）吸附热的测定（1）直接用实验测定 在高真空体系中，先将吸附剂脱附干净，然后用精密的量热计测量吸附一定量气体后放出的热量。这样测得的是积分吸附热。（2）从吸附等量线求算 在一组吸附等量线上求出不同温度下的(p/T)q值，再根据克劳修斯-克莱贝龙方程得（3）色谱法 用气相色谱技术测定吸附热。第四十四页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式 Langmuir吸附等温式描述了吸附量与被吸附蒸汽压力之间的定量关系。他在推导该公式的过程引入了两个重要假设：(1)吸附是单分子层的；(2)固体表面是均匀的，被吸附分子之间无相互作用。设：表面覆盖度q=V/Vm

20、Vm为吸满单分子层的体积则空白表面为(1-q )V为吸附体积达到平衡时，吸附与脱附速率相等。v(吸附)=kap(1-q)v(脱附)=kdq第三节第三节 固体表面对气体的吸附模型固体表面对气体的吸附模型第四十五页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式得：v(吸附)=kap(1-q）v(脱附)=kdq=ka=p(1-q)=kdq设a=ka/kd=这公式称为 Langmuir吸附等温式，式中a 称为吸附系数，它的大小代表了固体表面吸附气体能力的强弱程度。a值愈大，表示固体的吸附能力愈强。a主要是温度、吸附热的函数。q增大、a随之增大；而温度升高，a减小。所以一般温度升高，吸附量降低。第四十

21、六页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式以q 对p 作图，得：Langmuir等温式的示意图1.当p很小，或吸附很弱时，ap1，q =1，q 与 p无关，吸附已铺满单分子层。3.当压力适中，q pm，m介于0与1之间。应用时对公式变形。第四十七页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式m为吸附剂质量V=apVm/(1+ap)重排后可得：p/V=1/Vma+p/Vm 这是Langmuir吸附公式的又一表示形式。用实验数据，以p/Vp作图得一直线，从斜率1/Vm和截距1/aVm求出吸附系数a和铺满单分子层的气体体积Vm。将q=V/Vm代入Langmuir吸附公式 Vm是一个重要

22、参数。从吸附质分子截面积Am，可计算吸附剂的总表面积S和比表面A。第四十八页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式对于一个吸附质分子吸附时解离成两个粒子的吸附达到吸附平衡时：则Langmuir吸附等温式可以表示为：第四十九页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式当A和B两种粒子都被吸附时，A和B分子的吸附与解吸速率分别为：达吸附平衡时，ra=rd第五十页，本课件共有72页1、Langmuir吸附等温式两式联立解得qA，qB分别为：对i种气体混合吸附的Lngmuir吸附公式为：第五十一页，本课件共有72页Langmuir吸附等温式1.假设吸附是单分子层的，与事实不符。2.假设

23、表面是均匀的，其实大部分表面是不均匀的。3.在覆盖度q 较大时，Langmuir吸附等温式不适用。Langmuir吸附等温式的缺点：第五十二页，本课件共有72页2、Freundlich吸附等温式Freundlich吸附等温式有两种表示形式：q：吸附量，cm3/gk，n是与温度、体系有关的经验常数。n通常大于1。x：吸附气体的质量m：吸附剂质量k，n是与温度、体系有关的常数。Freundlich吸附公式对q 的适用范围比Langmuir公式要宽。第五十三页，本课件共有72页2、Freundlich吸附等温式第五十四页，本课件共有72页3、BET公式 由Brunauer-Emmett-Teller

24、三人提出的多分子层吸附公式简称BET公式。他们接受了Langmuir理论中关于固体表面是均匀的观点，但他们认为吸附是多分子层的。当然第一层吸附与第二层吸附不同，因为相互作用的对象不同，因而吸附热也不同，第二层及以后各层的吸附热接近与凝聚热。在这个基础上他们导出了BET吸附二常数公式。第五十五页，本课件共有72页BET公式 式中两个常数为c和Vm，c是与吸附热有关的常数，Vm为铺满单分子层所需气体的体积。p和V分别为吸附时的压力和体积，ps是实验温度下吸附质的饱和蒸汽压。第五十六页，本课件共有72页BET公式为了计算方便起见，二常数公式较常用，比压一般控制在0.050.35之间。比压太低，建立不

25、起多分子层物理吸附；比压过高，容易发生毛细凝聚，使结果偏高。第五十七页，本课件共有72页BET公式 如果吸附层不是无限的，而是有一定的限制，例如在吸附剂孔道内，至多只能吸附n层，则BET公式修正为三常数公式：若n=1,为单分子层吸附,上式可以简化为 Langmuir公式。若n=，(p/ps)0，上式可转化为二常数公式。三常数公式一般适用于比压在0.350.60之间的吸附。第五十八页，本课件共有72页（2）BET法测定固体的比表面积为了使用方便，将二常数公式改写为：用实验数据 对 作图，得一条直线。从直线的斜率和截距可计算两个常数值c和Vm，从Vm可以计算吸附剂的比表面：Am是吸附质分子的截面积

26、，要换算到标准状态(STP)。第五十九页，本课件共有72页第四节 液-固界面现象粘附功浸湿功内聚功铺展系数接触角第六十页，本课件共有72页1、粘附功(work of adhesion)在等温等压条件下，单位面积的液面与固体表面粘附时对外所作的最大功称为粘附功，它是液体能否润湿固体的一种量度。粘附功越大，液体越能润湿固体，液-固结合得越牢。在粘附过程中，消失了单位液体表面和固体表面，产生了单位液-固界面。粘附功就等于这个过程表面吉布斯自由能变化值的负值。第六十一页，本课件共有72页1、粘附功(work of adhesion)液固液体在固体表面湿润过程的示意图第六十二页，本课件共有72页2、浸湿

27、功(work of immersion)等温、等压条件下，将具有单位表面积的固体可逆地浸入液体中所作的最大功称为浸湿功，它是液体在固体表面取代气体能力的一种量度。只有浸湿功大于或等于零，液体才能浸湿固体。在浸湿过程中，消失了单位面积的气、固表面，产生了单位面积的液、固界面，所以浸湿功等于该变化过程表面自由能变化值的负值。第六十三页，本课件共有72页2、浸湿功(work of immersion)固体浸湿过程示意图气液固固体浸湿过程示意图气液固体浸湿过程示意图气液固体浸湿过程示意图气液固体浸湿过程示意图气液固体浸湿过程示意图气液固体浸湿过程示意图气液固第六十四页，本课件共有72页3、内聚功(wo

28、rk of cohesion)等温、等压条件下，两个单位液面可逆聚合为液柱所作的最大功称为内聚功，是液体本身结合牢固程度的一种量度。内聚时两个单位液面消失，所以，内聚功在数值上等于该变化过程表面自由能变化值的负值。第六十五页，本课件共有72页3、内聚功(work of cohesion)液液液液第六十六页，本课件共有72页4、铺展系数(spreading coefficient)等温、等压条件下，单位面积的液固界面取代了单位面积的气固界面并产生了单位面积的气液界面，这过程表面自由能变化值的负值称为铺展系数，用S表示。若S0，说明液体可以在固体表面自动铺展。第六十七页，本课件共有72页 一种液体

29、能否在另一种不互溶的液体上铺展，取决于两种液体本身的表面张力和两种液体之间的界面张力。一般说，铺展后，表面自由能下降，则这种铺展是自发的。大多数表面自由能较低的有机物可以在表面自由能较高的水面上铺展。4、铺展系数(spreading coefficient)第六十八页，本课件共有72页 设液体1，2和气体间的界面张力分别为g1,g,g2,g和g1,2。在三相接界点处，g1,g和g1,2企图维持液体1不铺展；而g2,g的作用是使液体铺展。如果g2,g(g1,g+g1,2)，则液体1能在液体2上铺展。4、铺展系数(spreading coefficient)第六十九页，本课件共有72页4、铺展系数(spreading coefficient)固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气固液气液体在固体表面上的铺展第七十页，本课件共有72页5、接触角(contact angle)在气、液、固三相交界点，气-液与液-固界面张力之间的夹角称为接触角，通常用q表示。若接触角大于90，说明液体不能润湿固体，如汞在玻璃表面；若接触角小于90，液体能润湿固体，如水在洁净的玻璃表面。接触角的大小可以用实验测量，也可以用公式计算：第七十一页，本课件共有72页感感谢谢大大家家观观看看第七十二页，本课件共有72页