原子吸收光谱分析(AAS)(精).ppt

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1、4.2 原子吸收光谱分析（原子吸收光谱分析（AAS）4.2.1 概述概述 原子吸收光谱分析（Atomic Absorption Spectrometry,AAS）又称原子吸收分光光度分析。原子吸收光谱分析是基于试样蒸气相中被测元素的基态原子对由光源发出的该原子的特征性窄频辐射产生共振吸收，其吸光度在一定范围内与蒸气相中被测元素的基态原子浓度成正比，以此测定试样中该元素含量的一种仪器分析方法。原子吸收分光光度法具有以下特点：原子吸收分光光度法具有以下特点：（1）灵敏度高 火焰原子吸收分光光度法测定大多数金属元素的相对灵敏度为1.010-81.010-10gmL-1,非火焰原子吸收分光光度法的绝对

2、灵敏度为1.010-121.010-14g。这是由于原子吸收分光光度法测定的是占原子总数99以上的基态原子，而原子发射光谱测定的是占原子总数不到1的激发态原子，所以前者的灵敏度和准确度比后者高的多。（2）精密度好 由于温度的变化对测定影响较小，该法具有良好的稳定性和重现性，精密度好。一般仪器的相对标准偏差为12，性能好的仪器可达0.10.5%.（3）选择性好，方法简便 由光源发出特征性入射光很简单，且基态原子是窄频吸收，元素之间的干扰较小，可不经分离在同一溶液中直接测定多种元素，操作简便。（4）准确度高，分析速度快 测定微、痕量元素的相对误差可达0.10.5，分析一个元素只需数十秒至数分钟。（

3、5）应用广泛 可直接测定岩矿、土壤、大气飘尘、水、植物、食品、生物组织等试样中70多种微量金属元素，还能用间接法测度硫、氮、卤素等非金属元素及其化合物。该法已广泛应用于环境保护、化工、生物技术、食品科学、食品质量与安全、地质、国防、卫生检测和农林科学等各部门。对原子吸收分析法基本理论的讨论，主要是解决两个方面的问题：基态原子的产生以及它的浓度与试样中该元素含量之间的定量基态原子的产生以及它的浓度与试样中该元素含量之间的定量关系；关系；基态原子吸收光谱的特性及基态原子的浓度与吸光度之基态原子吸收光谱的特性及基态原子的浓度与吸光度之间的关系间的关系 4.2.2 原子吸收光谱分析的基本原理原子吸收光

4、谱分析的基本原理 1 原子吸收光谱的产生原子吸收光谱的产生 基态原子吸收其共振辐射，外层电子由基态跃迁至激发态而产生原子吸收光谱。原子吸收光谱位于光谱的紫外区和可见区。2 原子吸收光谱的谱线轮廓原子吸收光谱的谱线轮廓 原子吸收光谱线并不是严格地几何意义上的线（几何线无宽度），而是有相当窄的频率或波长范围，即有一定的宽度。一束不同频率强度为I0的平行光通过厚度为l的原子蒸气，一部分光被吸收，透过光的强度Iv服从吸收定律 Iv=I0exp(-kvl)(4.34)式中kv是基态原子对频率为v的光的吸收系数。不同元素原子吸收不同频率的光，透过光强度对吸收光频率作图，图 4.15 Iv与v的关系 图 4

5、.16 原子吸收光谱轮廓图 半宽度受到很多因素的影响半宽度受到很多因素的影响 （1）自然宽度 没有外界影响，谱线仍有一定的宽度称为自然宽度。它与激发态原子的平均寿命有关，平均寿命愈长，谱线宽度愈窄。不同谱线有不同的自然宽度，在多数情况下约为105nm数量级。（2）Doppler（多普勒）变宽 通常在原子吸收光谱法测定条件下，Doppler变宽是影响原子吸收光谱线宽度的主要因素。Doppler宽度是由于原子热运动引起的，又称为热变宽。从物理学中可知，无规则热运动的发光的原子运动方向背离检测器，则检测器接收到的光的频率较静止原子所发的光的频率低。反之，发光原子向着检测器运动，检测器接受光的频率较静

6、止原子发的光频率高，这就是Doppler效应。(4.35)（3）压力变宽压力变宽 当原子吸收区气体压力变大时，相互碰撞引起的变宽是不可忽略的。原子之间的相互碰撞导致激发态原子平均寿命缩短，引起谱线变宽。根据与其碰撞的原子不同，又可分为Lorentz变宽及Holtsmark变宽两种。Lorentz（劳伦茨）变宽是指被测元素原子和其它种粒子碰撞引起的变宽，它随原子区内气体压力增大和温度升高而增大。Holtsmark（赫鲁兹马克）变宽是指和同种原子碰撞而引起的变宽，也称为共振变宽。只有在被测元素浓度高时才起作用，在原子吸收法中可忽略不计。Lorentz变宽与Doppler变宽有相同的数量级，也可达1

7、0-3nm。（4）自吸变宽自吸变宽 由自吸现象而引起的谱线变宽称为自吸变宽。光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸收产生自吸现象，从而使谱线变宽。灯电流愈大，自吸变宽愈严重。此外，由于外界电场或带电粒子、离子形成的电场及磁场的作用，使谱线变宽称为场致变宽。这种变宽影响不大。3 原子吸收光谱的测量（1）积分吸收积分吸收 在吸收线轮廓内，吸收系数的积分称为积分吸收系数，简称为积分吸收，它表示吸收的全部能量。从理论上可以得出，积分吸收与原子蒸气中吸收辐射的原子数成正比。数学表达式为 (4.38)式中，e为电子电荷；m为电子质量；c为光速；N0为单位体积内基态原子数；f为振子强度，即能被入射

8、辐射激发的每个原子的平均电子数，它正比于原子对特定波长辐射的吸收几率。式（4.38）是原子吸收光谱法的重要理论依据（2）峰值吸收峰值吸收 1955年Walsh A提出，在温度不太高的稳定火焰条件下，峰值吸收系数与火焰中被测元素的原子浓度也成正比。吸收线中心波长处的吸收系数K0为峰值吸收系数，简称峰值吸收。前面指出，在通常原子吸收测定条件下，原子吸收线轮廓取决于Doppler宽度，吸收系数为 (4.39)积分式（4.39），得将式（4.38）代入，得 峰值吸收系数与原子浓度成正比，只要能测出K0就可得到N0。(4.40)(4.41)（3）锐线光源锐线光源 峰值吸收的测定是至关重要的，在分子光谱中

9、光源都是使用连续光谱，连续光谱的光源很难测准峰值吸收，Walsh还提出用锐线光源测量峰值吸收，从而解决了原子吸收的实用测量问题。锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的光源，如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射线半宽度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系数Kv在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线轮廓内。这样，一定的K0即可测出一定的原子浓度，见图4.17。图4.17 峰值吸收测量示意图（4）实际测量实际测量 强度为I0的某一波长的辐射通过均匀的原子蒸气时，根据吸收定律，有 II0exp(-Kvl)式中，I0与I分别为入射光与透射

10、光的强度，Kv为峰值吸收系数，l为原子蒸气吸收层厚度。当在原子吸收线中心频率附近一定频率范围v测量，则 (4.42)(4.43)使用锐线光源，v很小，用中心频率处的峰值吸收系数K0来表示原子对辐射的吸收。吸光度A为(4.44)将（4.41）式代入（4.44）式，得到(4.55)在原子吸收测定条件下，如前所述原子蒸气中基态原子数N0近似地等于原子总数N。在实际测量中，要测定的是试样中某元素的含量而不是蒸气中的原子总数。但是，实验条件一定，被测元素的浓度c与原子蒸气中原子总数保持一定的比例关系，即 N0=a c (4.56)式中a为比例常数 代入式（4.55）中，则 实验条件一定，各有关的参数都是

11、常数，吸光度为 A=kc (4.58)式中k为常数。（4.58）式为原子吸收测量的基本关系式。4.57)4 基态原子数与原子吸收定量基础 在通常的原子吸收测定条件下，原子蒸气中基态原子数近似地等于总原子数。在原子蒸气中（包括被测元素原子），可能会有基态与激发态存在。根据热力学原理，在一定温度下达到热平衡时，基态与激发态的原子数的比例遵循Boltzmann分布定律 式中，Ni与N0分别为激发态与基态的原子数；gi与g0为激发态与基态能级的统计权重，它表示能级的简并度；k为Boltzmann常数，其值为1.3810-23JK-1；T为热力学温度；Ei为激发能。在原子吸收光谱法中，原子化温度一般小于

12、3 000K，大多数元素的最强共振线都低于600nm，Ni/N0值绝大部分都在10-3以下，激发态和基态原子数之比小于千分之一，激发态原子可以忽略。因此，可以认为，基态原子数N0近似地等于总原子数N。4.2.3原子吸收分光光度计原子吸收分光光度计 原子吸收分光光度计由光源、原子化器、分光器、检测系统等几部分组成。基本构造见图4.18图4.18 原子吸收分光光度计基本构造示意图1 光源 光源的功能是发射被测元素的特征共振辐射。对光源的基本要求是：发射的共振辐射的半宽度要明显小于吸收线的半宽度；辐射强度大；背景低，低于特征共振辐射强度的1%；稳定性好，30min之内漂移不超过1；噪声小于0.1；使

13、用寿命长于5Ah。空心阴极灯放电是一种特殊形式的低压辉光放电，放电集中于阴极空腔内。当两极之间施加几百伏电压时，便产生辉光放电。在电场作用下，电子在飞向阳极的途中，与载气原子碰撞并使之电离，放出二次电子，使电子与正离子数目增加，以维持放电。正离子从电场获得动能。如果正离子的动能足以克服金属阴极表面的晶格能，当其撞击在阴极表面时，就可以将原子从晶格中溅射出来。除溅射作用之外，阴极受热也要导致阴极表面元素的热蒸发。溅射与蒸发出来的原子进入空腔内，再与电子、原子、离子等发生第二类碰撞而受到激发，发射出相应元素的特征共振辐射。2 原子化器 原子化器的功能是提供能量，使试样干燥、蒸发和原子化。在原子吸收

14、光谱分析中，试样中被测元素的原子化是整个分析过程的关键环节。实现原子化的方法，最常用有两种：一种是火焰原子化法，是原子光谱分析中最早使用的原子化方法，至今仍在广泛地被应用；另一种是非火焰原子化法，其中应用最广的是石墨炉电热原子化法。（1）火焰原子化器火焰原子化器 火焰原子化法中常用的预混合型原子化器，其结构如图4.20所示。这种原子化器由雾化器、混合室和燃烧器组成。图4.20 预混合型火焰原子化器示意图（2）非火焰原子化器非火焰原子化器 非火焰原子化器中，常用的是管式石墨炉原子化器，其结构如图4.21所示。图4.21 管式石墨炉原子化器示意图石墨炉原子化器的操作分为干燥、灰化、原子化和净化4步

15、，由微机控制实行程序升温。图4.22为一程序升温过程的示意图。图4.22 无火焰原子化器程序升温过程（3）低温原子化器低温原子化器 低温原子化是利用某些元素（如Hg）本身或元素的氢化物（如AsH3）在低温下的易挥发性，将其导入气体流动吸收池内进行原子化。目前通过该原子化方式测定的元素有Hg，As，Sb，Se，Sn，Bi，Ge，Pb，Te等。生成氢化物是一个氧化还原过程，所生成的氢化物是共价分子型化合物，沸点低，易挥发分离分解。以As为例，反应过程可表示如下：AsCl34NaBH4HCl8H2OAsH34KCI4HBO213H2AsH3在热力学上是不稳定的，在900温度下就能分解出自由As原子，

16、实现快速原子化。3 分光器 分光器由入射和出射狭缝、反射镜和色散元件组成，其作用是将所需要的共振吸收线分离出来。分光器的关键部件是色散元件，现在商品仪器都是使用光栅。原子吸收光谱仪对分光器的分辨率要求不高，曾以能分辨开镍三线Ni230.003，Ni231.603，Ni231.096nm为标准，后采用Mn279.5和Mn279.8nm代替Ni三线来检定分辨率。光栅放置在原子化器之后，以阻止来自原子化器内的所有不需要的辐射进入检测器。4 检测系统 原子吸收光谱仪中广泛使用的检测器是光电倍增管，最近一些仪器也采用CCD作为检测器。4.2.4 干扰及其消除方法干扰及其消除方法 1 物理干扰 物理干扰是

17、指试样在转移、蒸发过程中任何物理因素变化而引起的干扰效应。属于这类干扰的因素有：试液的粘度、溶剂的蒸汽压、雾化气体的压力等。物理干扰是非选择性干扰，对试样各元素的影响基本是相似的。配制与被测试样相似的标准样品，是消除物理干扰的常用的方法。在不知道试样组成或无法匹配试样时，可采用标准加入法或稀释法来减小和消除物理干扰。2 化学干扰 化学干扰是指待测元素与其它组分之间的化学作用所引起的干扰效应，它主要影响待测元素的原子化效率，是原子吸收分光光度法中的主要干扰来源。它是由于液相或气相中被测元素的原子与干扰物质组成之间形成热力学更稳定的化合物，从而影响被测元素化合物的解离及其原子化。消除化学干扰的方法

18、有：化学分离；使用高温火焰；加入释放剂和保护剂；使用基体改进剂等。3 电离干扰 在高温下原子电离，使基态原子的浓度减少，引起原子吸收信号降低，此种干扰称为电离干扰。电离效应随温度升高、电离平衡常数增大而增大，随被测元素浓度增高而减小。加入更易电离的碱金属元素，可以有效地消除电离干扰。4 光谱干扰 光谱干扰包括谱线重叠、光谱通带内存在非吸收线、原子化池内的直流发射、分子吸收、光散射等。当采用锐线光源和交流调制技术时，前3种因素一般可以不予考虑，主要考虑分子吸收和光散射地影响，它们是形成光谱背景的主要因素。分子吸收干扰分子吸收干扰是指在原子化过程中生成的气体分子、氧化物及盐类分子对辐射吸收而引起的

19、干扰。光光散射散射是指在原子化过程中产生的固体微粒对光产生散射，使被散射的光偏离光路而不为检测器所检测，导致吸光度值偏高。在石墨炉原子吸收法中，背景吸收的影响比火焰原子吸收法严重，若不扣除背景，有时根本无法进行测定，测量时必须予以校正。（1）用邻近非共振线校正背景）用邻近非共振线校正背景 先用分析线测量原子吸收与背景吸收的总吸光度，再用邻近线测量背景吸收的吸光度，两次测量值相减即得到校正了背景之后原子吸收的吸光度。非共振线与分析线波长相近，可以模拟分析线的背景吸收，但这种方法只适用于分析线附近背景分布比较均匀的场合。先用分析线测量原子吸收与背景吸收的总吸光度，再用邻近线测量背景吸收的吸光度，两

20、次测量值相减即得到校正了背景之后原子吸收的吸光度。非共振线与分析线波长相近，可以模拟分析线的背景吸收，但这种方法只适用于分析线附近背景分布比较均匀的场合。（2）连续光源校正背景）连续光源校正背景 先用锐线光源测量分析线的原子吸收和背景吸收的总吸光度，再用氘灯（紫外区）或碘钨灯、氙灯（可见区）测量同一波长处的背景吸收，由于原子吸收谱线波长范围仅10-310-2nm，所以原子吸收可以忽略。计算两次测量的吸光度之差，即得到校正了背景的原子吸收。由于商品仪器多采用氘灯为连续光源扣除背景，故此法亦常称为氘灯扣除背景法。（3）塞曼效应校正背景 塞曼效应校正背景是基于光的偏振特性，分为光源调制法和吸收线调制

21、法两大类，后者应用较广。调制吸收线的方式有恒定磁场调制方式和可变磁场调制方式。两种调制方式仪器的光路如图4-23和图4-24所示。图4-23 恒定磁场调制方式光路图 图4-24 可变磁场调制方式光路图 塞曼效应校正背景不受波长限制，可校正吸光度高达1.52.0的背景，而氘灯只能校正吸光度小于1的背景，背景校正的准确度较高。恒定磁场调制方式，测量灵敏度比常规原子吸收法有所降低，可变磁场调制方式的测量灵敏度与常规原子吸收法相当。（4）自吸效应校正背景）自吸效应校正背景 低电流脉冲供电时，空心阴极灯发射锐线光谱，测定的是原子吸收和背景吸收的总吸光度。高电流脉冲供电时，空心阴极灯发射线变宽，当空心阴极

22、灯内积聚的原子浓度足够高时，发射线产生自吸，在极端的情况下出现谱线自蚀，这是测得的是背景吸收的吸光度。上述两种脉冲供电条件下测得的吸光度之差，即为校正了背景吸收的原子吸收的吸光度。4.2.5 原子吸收光谱分析的实验技术原子吸收光谱分析的实验技术 1 测量条件的选择（1）分析线 通常选用共振吸收线为分析线，测定高含量元素时，可以选用灵敏度较低的非共振吸收线为分析线。（2）狭缝宽度）狭缝宽度 狭缝宽度影响光谱通带宽度与检测器接受的能量。原子吸收光谱分析中，光谱重叠干扰的几率小，可以允许使用较宽的狭缝。调节不同的狭缝宽度，测定吸光度随狭缝宽度而变化，当有其他的谱线或非吸收光进入光谱通带内，吸光度将立

23、即减小。不引起吸光度减小的最大狭缝宽度，即为应选取的合适的狭缝宽度。（3）空心阴极灯的工作电流）空心阴极灯的工作电流 空心阴极灯一般需要预热1030min才能达到稳定输出。灯电流过小，放电不稳定，故光谱输出不稳定，且光谱输出强度小；灯电流过大，发射谱线变宽，导致灵敏度下降，校正曲线弯曲，灯寿命缩短。选用灯电流的一般原则是，在保证有足够强且稳定的光强输出条件下，尽量使用较低的工作电流。通常以空心阴极灯上标明的最大电流的1/22/3作为工作电流。在具体的分析场合，最适宜的工作电流由实验确定。（4）原子化条件的选择）原子化条件的选择 在火焰原子化法中，火焰类型和特征是影响原子化效率的主要因素。对低、

24、中温元素，使用空气乙炔火焰；对高温元素，采用氧化亚氮乙炔高温火焰；对分析线位于短波区（200nm以下）的元素，使用空气氢火焰是合适的。（5）进样量）进样量 进样量过小，吸收信号弱，不便于测量；进样量过大，在火焰原子化法中，对火焰产生冷却效应，在石墨炉原子化法中，会增加除残的困难。在实际工作中，应测定吸光度随进样量的变化，达到最满意的吸光度的进样量，即为应选择的进样量。2 定量分析方法定量分析方法（1）标准曲线法 配制一组合适的标准溶液，由低浓度到高浓度，依次喷入火焰，分别测定其吸光度A。以测得的吸光度为纵坐标，待测元素的含量或浓度c为横坐标，绘制A c标准曲线。在相同的试验条件下，喷入待测试样

25、溶液，根据测得的吸光度，由标准曲线求出试样中待测元素的含量。在使用本法时要注意以下几点。所配制的标准溶液的浓度，应在吸光度与浓度呈直线关系的范围内；1）标准溶液与试样溶液都应用相同的试剂处理；2）应该扣除空白值；3）在整个分析过程中操作条件应保持不变；4）由于喷雾效率和火焰状态经常变动，标准曲线的斜率也随之变动，因此，每次测定前应用标准溶液对吸光度进行检查和校正。（2）标准加入法）标准加入法 取相同体积的试样溶液两份，分别移入容量瓶A及B中，另取一定量的标准溶液加入B中，然后将两份溶液稀释至刻度，测出A及B两溶液的吸光度。设试样中待测元素（容量瓶A中）的浓度为cx，加入标准溶液（容量瓶B中）的

26、浓度为c0，A溶液的吸光度为Ax，B溶液的吸光度为A0，则可得：Axkcx A0k（c0cx）由上两式得：cx c0 实际测定中，都采用下述作图法：取若干份（例如四份）体积相同的试样溶液，从第二份开始按比例加入不同量的待测元素的标准溶液，然后用溶剂稀释至一定体积（设试样中待测元素的浓度为cx，加入标准溶液后浓度分别为cxc0、cx2c0、cx4c0），分别测得其吸光度（Ax，A1，A2及A3），以A对加入量作图，得图4.25所示的直线。这时曲线并不通过原点。显然，相应的截距所反映的吸收值正是试样中待测元素所引起的效应。如果外延此曲线使与横坐标相交，相应于原点与交点的距离，即为所求试样中待测元素

27、的浓度cx 图4.25 标准加入法使用标准加入法时应注意以下几点:1）待测元素的浓度与其相应的吸光度应呈直线关系；2）为了得到较为精确的外推结果，最少应采用4个点（包括试样溶液本身）来作外推曲线，并且第一份加入的标准溶液与试样溶液的浓度之比应适当，这可通过试喷试样溶液和标准溶液，比较两者的吸光度来判断。增量值的大小可这样选择，使第一个加入量产生的吸收值约为试样原吸收值的一半；3）本法能消除基体效应带来的影响，但不能消除背景吸收的影响，这是因为相同的信号，既加到试样测定值上，也加到增量后的试样测定值上，因此只有扣除了背景之后，才能得到待测元素的真实含量，否则将得到偏高结果；4）对于斜率太小的曲线

28、（灵敏度差），容易引进较大的误差。3 灵敏度与检出限（1）灵敏度及特征浓度 在原子吸收分光光度分析中，灵敏度S定义为校正曲线的斜率，其表达式为：S=或 S=即当待测元素的浓度c或质量m改变一个单位时，吸光度A的变化量。在火焰原子化法中常用特征浓度（charaterisitic concentration）来表征灵敏度，所谓特征浓度是指能产生1吸收或0.004 4吸光度值时溶液中待测元素的质量浓度（g mL-1/1%）或质量分数（g g-1/1%）。例如1g g-1镁溶液，测得其吸光度为0.55，则镁的特征浓度为：0.004 4 8ngg-1/1%对于石墨炉原子化法，由于测定的灵敏度取决于加到原子化器中试样的质量，此时采用特征质量（以g/1表示）更为适宜。显然，特征浓度或特征质量愈小，测定的灵敏度愈高。（2）检出限 检出限是指产生一个能够确证在试样中存在某元素的分析信号所需要的该元素的最小含量。亦即待测元素所产生的信号强度等于其噪声强度标准偏差三倍时所相应的质量浓度或质量分数，用g mL-1或g g-1表示。绝对检出限则用m表示；Dc=(4.63)或 Dm=（4.64）4.2.6 原子吸收光谱分析的应用和进展原子吸收光谱分析的应用和进展返返 回回