2022年必修二物理知识点总结精编 .docx

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1、精选学习资料 - - - - - - - - - 第五章名师总结优秀学问点必修二物理学问点平抛运动 5-1 曲线运动 & 运动的合成与分解一、曲线运动 1. 定义： 物体运动轨迹是曲线的运动；2. 条件： 运动物体所受合力的方向跟它的速度方向不在同始终线上；3. 特点： 方向：某点瞬时速度方向就是通过这一点的曲线的切线方向；运动类型：变速运动（速度方向不断变化）；F 合 0,肯定有加速度 a；F 合方向肯定指向曲线凹侧；F合可以分解成水平和竖直的两个力；4. 运动描述蜡块运动vyv 涉及的公式：2vv2vP vxxytanvyvx蜡块的位置二、运动的合成与分解 1. 合运动与分运动的关系：等时

2、性、独立性、等效性、矢量性；2. 互成角度的两个分运动的合运动的判定：两个匀速直线运动的合运动仍旧是匀速直线运动；速度方向不在同始终线上的两个分运动,一个是匀速直线运动,一个是匀变速直线运动,其合运动是 匀变速 曲线 运动, a 合为分运动的加速度；0 的匀加速直线运动的合运动仍旧是匀加速直线运动；两初速度为 两个初速度不为 0 的匀加速直线运动的合运动可能是直线运动也可能是曲线运动；当两个分运动的初 速度的和速度方向与这两个分运动的和加速度在同始终线上时,合运动是匀变速直线运动,否就即为 曲线运动；三、有关“ 曲线运动” 的两大题型（一）小船过河问题模型一： 过河时间t 最短：模型二： 直接

3、位移x 最短：d 模型三： 间接位移 x 最短：v 水d ,v 船v d v船v v船v 船A Lv 水v 水当 v 水v 船时,x minv水 dt m ind,xd当 v水v船时, xmin=d,v 船cosv船sintv船d,v船tv船d,costanv船sinsinv水v水cosv水s minv水-v船 cosv 船L（二）绳杆问题 连带运动问题 v船sin1、实质：合运动的识别与合运动的分解；2、关键：物体的实际运动是合速度,分速度的方向要按实际运动成效确定；沿绳（或杆）方向的分 速度大小相等；名师归纳总结 - - - - - - -第 1 页,共 17 页精选学习资料 - - -

4、- - - - - - 模型四： 如图甲,绳子一头连着物体名师总结优秀学问点B,一头拉小船A,这时船的运动方向不沿绳子；甲乙处理方法： 如图乙,把小船的速度vA沿绳方向和垂直于绳的方向分解为v1 和 v2,v1就是拉绳的速度,vA就是小船的实际速度； 5-2 平抛运动 & 类平抛运动 一、抛体运动1. 定义： 以肯定的速度将物体抛出,在空气阻力可以忽视的情形下,物体只受重力的作用,它的运动即为 抛体运动；2. 条件： 物体具有初速度；运动过程中只受 G；二、平抛运动 1. 定义： 假如物体运动的初速度是沿水平方向的,这个运动就叫做平抛运动；2. 条件： 物体具有水平方向的加速度；运动过程中只受

5、 G；3. 处理方法： 平抛运动可以看作两个分运动的合运动：一个是水平方向的匀速直线运动,一个是竖直方向4. 规律：的自由落体运动； v 0 t2 12 gt2 , tan,gt 2 v 0.gtxv 0 t ,y12 gt ,s（1）位移：22（2）速度：vxv 0,vygt,v2 v 0gt2tanv 0（3）推论：从抛出点开头,任意时刻速度偏向角 的正切值等于位移偏向角 的正切值的两倍；证明如下：tangt,tan1 gt2v 0 t2gt.tan =tan =2tan ；v 02 v 0从抛出点开头,任意时刻速度的反向延长线对应的水平位移的交点为此水平位移的中点,即tan2y.假如物体

6、落在斜面上,就位移偏向角与斜面倾斜角相等；x5. 应用结论影响做平抛运动的物体的飞行时间、射程及落地速度的因素名师归纳总结 a、飞行时间：tv2h,t 与物体下落高度h 有关,与初速度v0无关；第 2 页,共 17 页gb、水平射程：x0 tv02h,由 v0和 h 共同打算；gc、落地速度：vv02vy2v 022gh,v 由 v0和 vy共同打算；- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 名师总结 优秀学问点三、平抛运动及类平抛运动常见问题“ 斜面问题：处理方法： 1. 沿水平方向的匀速运动和竖直方向的自由落体运动；2. 沿斜 面方向的匀加速运动和垂直斜面

7、方向的竖直上抛运动；考点一：物体从A 运动到 B的时间： 依据xv 0t ,y12 gtt2 v 0tan2g考点二： B 点的速度 vB及其与 v0 的夹角 ： 5-3 v2 v 0gt2v 0142 tan,xarctan 2tan考点三： A、B 之间的距离s：s2 v 0 2tancosgcos圆周运动 & 向心力 & 生活中常见圆周运动一、匀速圆周运动 1. 定义： 物体的运动轨迹是圆的运动叫做圆周运动,物体运动的线速度大小不变的圆周运动即为匀速圆周 运动；2. 特点： 轨迹是圆； 线速度、 加速度均大小不变,方向不断转变, 故属于加速度转变的变速曲线运动,匀速圆周运动的角速度恒定；

8、匀速圆周运动发生条件是质点受到大小不变、方向始终与速度方向垂直 的合外力；匀速圆周运动的运动状态周而复始地显现,匀速圆周运动具有周期性；3. 描述圆周运动的物理量：（1） 线速度 v 是描述质点沿圆周运动快慢的物理量,是矢量；其方向沿轨迹切线,国际单位制中单位符号是 m/s,匀速圆周运动中,v 的大小不变,方向却始终在变；（2） 角速度 是描述质点绕圆心转动快慢的物理量,是矢量；国际单位符号是rad s；Hz；（3） 周期 T 是质点沿圆周运动一周所用时间,在国际单位制中单位符号是s；（4） 频率 f 是质点在单位时间内完成一个完整圆周运动的次数,在国际单位制中单位符号是（5） 转速 n 是质

9、点在单位时间内转过的圈数,单位符号为r/s ,以及 r/min 4. 各运动参量之间的转换关系：2v R R 2TnR变形v22n ,T2R .RTv5. 三种常见的转动装置及其特点：名师归纳总结 模型一： 共轴传动R T AT B模型二 : 皮带传动r,T BR模型三： 齿轮传动r1r 1A BA A r O B r O v AvB,T Ar2B B O R AB,vAR r,n 1vAvB,BvBRT ArT Br 2n2AA第 3 页,共 17 页- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 名师总结 优秀学问点二、向心加速度1. 定义： 任何做匀速圆周运动

10、的物体的加速度都指向圆心,这个加速度叫向心加速度；注：并不是任何情形下,向心加速度的方向都是指向圆心；当物体做变速圆周运动时,向心加速度的一个分加速度指向圆心；2. 方向： 在匀速圆周运动中,始终指向圆心,始终与线速度的方向垂直；向心加速度只转变线速度的方向 而非大小；3. 意义： 描述圆周运动速度方向方向转变快慢的物理量；4. 公式：anv22 rvr 22rO 2n2r.r rT5. 两个函数图像：anan 肯定O v 肯定三、向心力 1. 定义： 做圆周运动的物体所受到的沿着半径指向圆心的合力,叫做向心力；2. 方向： 总是指向圆心；3. 公式：Fnmv2m2rmvm22rm 2n 2r

11、.rT4. 几个留意点： 向心力的方向总是指向圆心,它的方向时刻在变化,虽然它的大小不变,但是向心力也 是变力；在受力分析时,只分析性质力,而不分析成效力,因此在受力分析是,不要加上向心力；描述做匀速圆周运动的物体时,不能说该物体受向心力,而是说该物体受到什么力,这几个力的合力充当或供应向心力；四、变速圆周运动的处理方法 1. 特点： 线速度、向心力、向心加速度的大小和方向均变化；2. 动力学方程： 合外力沿法线方向的分力供应向心力：Fnm2 vm2r；合外力沿切线方向的分力产生r切线加速度： FT=m aT；3. 离心运动：（1）当物体实际受到的沿半径方向的合力满意F供=F需=m2r 时,物

12、体做圆周运动；当F供F需=m2r 时,物体做离心运动；（2）离心运动并不是受“ 离心力” 的作用产生的运动,而是惯性的表现,是F 供gR 内转动- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 小球固定杆对球可以是名师总结优秀学问点如 F0,就 mg2 mvR,vgR 2 v 如 F向下,就 mgFm R,vgR 在轻杆的一端在竖拉力也可以是直平面内支持力如 F向上,就 mgF2 mv R或 mg F0,就 0转动小球在竖管对球的弹力vgR 2 依据 mgmv R判定,如 vv 0,FN0；如 vv0,FN向下假如刚好能通过球壳的最高点A,就 vA 0,FN球壳外的在

13、最高点时弹mg 力 FN的方向向假如到达某点后离开球壳面,该点处小球受到小球壳面的弹力FN0,之后改做斜抛运动,如在最高上点离开就为平抛运动六、有关生活中常见圆周运动的涉及的几大题型分析（一）解题步骤：明确争论对象；定圆心找半径；对争论对象进行受力分析；对外力进行正交分解；列方程：将与和物体在同一圆周运动平面上的力或其分力代数运算后,另得数等于向心力；解方程并对结果进行必要的争论；（二）典型模型：I 、圆周运动中的动力学问题 谈一谈： 圆周运动问题属于一般的动力学问题,无非是由物体的受力情形确定物体的运动情形,或者由物 体的运动情形求解物体的受力情形；解题思路就是,以加速度为纽带,运用那个牛顿

14、其次定律和运动学公 式列方程,求解并争论；模型一： 火车转弯问题：FN a、涉及公式：F 合mgtanmg sinmgh,LF 合m2 v 0,由得：v0Rgh；F合RLLb、分析： 设转弯时火车的行驶速度为v,就：h（1）如 vv0,外轨道对火车轮缘有挤压作用；mg（2）如 vv0,内轨道对火车轮缘有挤压作用；a、涉及公式：mgF Nmv2, 所以当FNmgmv2mg模型二： 汽车过拱桥问题：RR此时汽车处于失重状态,而且 宜告知行驶；v 越大越明显,因此汽车过拱桥时不名师归纳总结 b、分析： 当FNmgmv2vgR：第 5 页,共 17 页R（1）vgR,汽车对桥面的压力为0,汽车出于完全

15、失重状态；（2）0vgR,汽车对桥面的压力为0FNmg；（3）vgR,汽车将脱离桥面,显现飞车现象；- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 名师总结 优秀学问点II 、圆周运动的临界问题A. 常见竖直平面内圆周运动的最高点的临界问题谈一谈： 竖直平面内的圆周运动是典型的变速圆周运动；对于物体在竖直平面内做变速圆周运动的问题,中学物理只争论问题通过最高点和最低点的情形,并且常常显现有关最高点的临界问题；模型三： 轻绳约束、单轨约束条件下,小球过圆周最高点：（留意： 绳对小球只能产生沿绳收缩方向的拉力. ）（1）临界条件：小球到达最高点时,绳子的拉力或单轨的弹力

16、刚好等于 0,小球的重力供应向心力；即：v 绳v v mgm2 v 临界v 临界gR；RO （2）小球能过最高点的条件：vgR . 当 vgR 时,绳R 对球产生向下的拉力或轨道对球产生向下的压力；（3）小球不能过最高点的条件：vgR（实际上球仍没到最高点时就脱离了轨道） ；模型四： 轻杆约束、双轨约束条件下,小球过圆周最高点：（1）临界条件：由于轻杆和双轨的支撑作用,小球恰能到达最杆v v 高点的临街速度v 临界.0（2）如图甲所示的小球过最高点时,轻杆对小球的弹力情形：当 v=0 时,轻杆对小球有竖直向上的支持力FN,其大小等于小球的重力,即 FN=mg；当 0 v gR 时,轻杆对小球的

17、支持力的方向竖直向上,大小甲 乙随小球速度的增大而减小,其取值范畴是 0 FN m g；当 v gR 时,FN=0；当 v gR 时,轻杆对小球有指向圆心的拉力,其大小随速度的增大而增大；（3）如图乙所示的小球过最高点时,光滑双轨对小球的弹力情形：当 v=0时,轨道的内壁下侧对小球有竖直向上的支持力 FN,其大小等于小球的重力, 即 FN=mg；当 0 v gR 时,轨道的内壁下侧对小球仍有竖直向上的支持力 FN,大小随小球速度的增大而减小,其取值范畴是 0 FN m g；当 v gR 时, FN=0；当 v gR 时,轨道的内壁上侧对小球有竖直向下指向圆心的弹力,其大小随速度的增大而增大；模

18、型五： 小物体在竖直半圆面的外轨道做圆周运动：名师归纳总结 两种情形：v（1）如使物体能从最高点沿轨道外侧下滑,物体在最高点的速度的限制条件是vgR .第 6 页,共 17 页（2）如vgR,物体将从最高电起,脱离圆轨道做平抛运动；- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 名师总结 优秀学问点B. 物体在水平面内做圆周运动的临界问题谈一谈： 在水平面内做圆周运动的物体,当角速度 变化时,物体有远离或向着圆心运动（半径变化）的趋势；这时要依据物体的受力情形判定物体所受的某个力是否存在以及这个力存在时方向如何（特殊是一些接触力,如静摩擦力、绳的拉力等）；模型六：

19、转询问题 处理方法： 先对 A 进行受力分析,如下列图,留意在分析时不能忽视摩擦力,当N 然,假如说明盘面为光滑平面,摩擦力就可以忽视了；受力分析完成后,可以发A 现 支 持 力 N 与 mg 相 互 抵 销 , 就 只 有 f 充 当 该 物 体 的 向 心 力 , 就 有O f mg F m vR 2m 2R m 2T 2R m 2 n 2R f mg,接着可以求的所需的圆周运动参数等；等效为O R B 等效处理： O 可以看作一只手或一个固定转动点,B 围着 O 经长为 R的轻绳或轻杆的牵引做着圆周运动；仍是先对B进行受力分析,发觉,上图的f 在此图中可等效为绳或杆对小球的拉力,就将f

20、改为 F 拉即可,依据题意求出F 拉,带入公式Fmv2m2Rm 22Rm 2n 2RF 拉,即可求的所需参量；RT第六章万有引力与航天 6-1 开普勒定律一、两种对立学说（明白）1. 地心说：（1）代表人物：托勒密； （2）主要观点：地球是静止不动的,地球是宇宙的中心；2. 日心说：（1）代表人物：哥白尼； （2）主要观点：太阳静止不动,地球和其他行星都绕太阳运动；二、开普勒定律1. 开普勒第肯定律（轨道定律）：全部行星环绕太阳运动的轨道都是椭圆,太阳处在全部椭圆的一个焦点上；2. 开普勒其次定律（面积定律）：对任意一个行星来说,它与太阳的连线在相等时间内扫过相等的面积；此定律也适用于其他行星

21、或卫星绕某一天体的运动；3. 开普勒第三定律（周期定律）：全部行星轨道的半长轴 R的三次方与公转周期 T 的二次方的比值都相同,3即 a2 k , k 值是由中心天体打算的；通常将行星或卫星绕中心天体运动的轨道近似为圆,就半长轴 a T即为圆的半径；我们也常用开普勒三定律来分析行星在近日点和远日点运动速率的大小； 6-2 万有引力定律一、万有引力定律1. 月地检验： 检验人：牛顿；结果：地面物体所受地球的引力,与月球所受地球的引力都是同一种力；2. 内容： 自然界的任何物体都相互吸引,引力方向在它们的连线上,引力的大小跟它们的质量m1 和 m2乘积成正比,跟它们之间的距离的平方成反比；3. 表

22、达式：FGm 1m 2,G6 .671011Nm2/kg2 引力常量.r24. 使用条件： 适用于相距很远,可以看做质点的两物体间的相互作用,质量分布匀称的球体也可用此公式运算,其中 r 指球心间的距离；5. 四大性质：普遍性：任何客观存在的有质量的物体之间都存在万有引力；相互性：两个物体间的万有引力是一对作用力与反作用力,满意牛顿第三定律；名师归纳总结 - - - - - - -第 7 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 宏观性： 一般万有引力很小,名师总结优秀学问点其存在才有意义；只有在质量庞大的星球间或天体与天体邻近的物体间,特殊性：两物体间的万有引力只取决

23、于它们本身的质量及两者间的距离,而与它们所处环境以及四周 是否有其他物体无关；6. 对 G的懂得： G是引力常量,由卡文迪许通过扭秤装置测出,单位是 N m 2 / kg 2；G在数值上等于两个质量为 1kg 的质点相距 1m时的相互吸引力大小；G的测定证明了万有引力的存在,从而使万有引力能够进行定量运算,同时标志着力学 试验精密程度的提高,开创了测量弱相互作用力的新时代；7. 万有引力与重力的关系：1 “ 黄金代换” 公式推导：当GF时,就会有mgGMmGMgR2；R22 留意：重力是由于地球的吸引而使物体受到的力,但重力不是万有引力；只有在两极时物体所受的万有引力才等于重力；重力的方向竖直

24、向下,但并不肯定指向地心,物体在赤道上重力最小,在两极时重力最大；随着纬度的增加,物体的重力减小,物体在赤道上重力最小,在两极时重力最大；物体随地球自转所需的向心力一般很小,物体的重力随纬度的变化很小,因此在一般粗略的运算中,可以认为物体所受的重力等于物体所受地球的吸引力,即可得到“ 黄金代换” 公式；8. 万有引力定律与天体运动：1 运动性质：通常把天体的运动近似看成是匀速圆周运动；2 从力和运动的关系角度分析天体运动：天体做匀速圆周运动运动,其速度方向时刻转变,其所需的向心力由万有引力供应,即 F 需=F 万；如下列图,由牛顿其次定律得：F 需 ma , F 万 GM2 m,从运动的角度分

25、析向心加速度：an v 22 L L2 2L 2 f 2 L .L Tm 2f2L.（3）重要关系式：GMmmv2m2Lm22L2 LLT9. 运算大考点： “ 填补法” 运算匀称球体间的万有引力：谈一谈： 万有引力定律适用于两质点间的引力作用,对于外形不规章的物体应赐予填补,变成一个外形规 就、便于确定质点位置的物体,再用万有引力定律进行求解；模型： 如右图所示,在一个半径为R,质量为 M的匀称球体中,紧贴球的边缘挖出一个半径为 R/2 的球形空穴后,对位于球心和空穴中心连线上、与球心相距 d 的质点 m的引力是多大？思路分析： 把整个球体对质点的引力看成是挖去的小球体和剩余部分对质点的引力

26、之和,即可求解；名师归纳总结 依据“ 思路分析” 所述,引力F 可视作 F=F1+F2：M4R34R3RM1M第 8 页,共 17 页已知FGMm,因半径为R/2 的小球质量为d232323483- - - - - - -精选学习资料 - - - - - - - - - 名师总结优秀学问点G8Mm2GMm7 d228 dR22 R, 所以F 2GMm2G8Mm2,F 1FF 2GMmdRdR 2d2dR 28 ddR222就挖去小球后的剩余部分对球外质点m的引力为GMm7d28dRR2 R2；28d2d2 6-3 由“ 万有引力定律” 引出的四大考点一、解题思路“ 金三角” 关系：（1）万有引

27、力与向心力的联系：万有引力供应天体做匀速圆周运动的向心力,即GMmmamv2m2 rm22rm 2n2r是本章解题的主线索；GMmmg,g为对应轨r2rT（2）万有引力与重力的联系：物体所受的重力近似等于它受到的万有引力,即r2道处的重力加速度,这是本章解题的副线索；（3）重力与向心力的联系：mgm2 vm2rm22r,g为对应轨道处的重力加速度,适用于已rT知 g 的特殊情形；二、天体质量的估算 模型一：环绕型：谈一谈： 对于有卫星的天体,可认为卫星绕中心天体做匀速圆周运动,中心天体对卫星的万有引力供应卫星做匀速圆周运动的向心力,利用引力常量G和环形卫星的v、 、T、r 中任意两个量进行估算

28、（只能估计中心天体的质量,不能估算环绕卫星的质量）；已知 r 和 T:GMmm22rM42r3.r2TGT2已知 r 和 v:GMmmv2Mrv2.r2rGMv3 T.已知 T 和 v:GMmmv2m22rr2rT2G模型二：表面型：谈一谈： 对于没有卫星的天体（或有卫星,但不知道卫星运行的相关物理量）,可忽视天体自转的影响,依据万有引力等于重力进行粗略估算；名师归纳总结 - - - - - - -第 9 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - GMmmgMgR2.名师总结优秀学问点R2G变形： 假如物体不在天体表面,但知道物体所在处的 体的质量：g,也可以利用上面的

29、方法求出天处理： 不考虑天体自转的影响,天体邻近物体的重力等于物体受的万有引力,即：GMm2mgMgRh 2.Rh G三、天体密度的运算模型一：利用天体表面的4g 求天体密度：.变形GMmmg,M3 R43gR23GR物体不在天体表面：GMm2mg,M43 R3 gRh 2.Rh34GR3模型二：利用天体的卫星求天体的密度：GMmm42r,M43 RM42r33r3.2 GT4 R 33r2T234 33 RGT23 R四、求星球表面的重力加速度：在忽视星球自转的情形下,物体在星球表面的重力大小等于物体与星球间的万有引力大小,即：mg 星GM星mg星GM星.2 R 星2 R 星五、双星问题：特

30、点：“ 四个相等” ：两星球向心力相等、角速度相等、周期相等、距离等于轨道半径之和；符号表示：Fm2rmvr1,v1,r1m 1m 2L,r2m 1m 1L. mmm 2m 2处理方法： 双星间的万有引力供应了它们做圆周运动的向心力,即：Gm1m2 L 2 m12r 1m22r 2,由此得出：m1m24 2L 3GT 2 ； 1m1r1m2r2,即某恒星的运动半径与其质量成反比； 2由于 2 T,r 1 r 2 L,所以两恒星的质量之和 6-4 宇宙速度 & 卫星一、涉及航空航天的“ 三大速度”：（一）宇宙速度：1. 第一宇宙速度：人造地球卫星在地面邻近 环绕地球做匀速圆周运动 必需具有的速度

31、叫第一宇宙速度,也叫地面邻近的环绕速度,v 1=7.9km/s ；它是近地卫星的运行速度,也是人造卫星 最小发射 速度；（待在地球旁边的速度）2. 其次宇宙速度：使物体摆脱地球引力的束缚,成为绕太阳运动的人造卫星或飞到其他行星上去的最小速度,v 2=11.2km/s ；（离弃地球,投入太阳怀抱的速度）名师归纳总结 - - - - - - -第 10 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 3. 第三宇宙速度： 使物体 摆脱太阳引力的束缚名师总结优秀学问点最小速度 ,v2=16.7km/s ；（离,飞到太阳以外的宇宙空间去的弃太阳,投入更大宇宙空间怀抱的速度）（二）发射

32、速度：1. 定义： 卫星在地面邻近离开发射装置的初速度；2. 取值范畴及运行状态：v 发v 17 9.km /s, 人造卫星只能“ 贴着” 地面近地运行；v 发v 17 9.km /s,可以使卫星在距地面较高的轨道上运行；v 1v发v2, 即7 .9km/sv 发11.2 m/s, 一般情形下人造地球卫星发射速度；（三）运行速度：1. 定义： 卫星在进入运行轨道后绕地球做圆周运动的线速度 ；2. 大小： 对于人造地球卫星,GMmmv2vGM,该速度指的是人造地球卫星在轨道上的运行的r2rr环绕速度,其大小随轨道的半径r 而 v ；3. 留意： 当卫星“ 贴着” 地面飞行时,运行速度等于第一宇宙

33、速度；当卫星的轨道半径大于地球半径时,运行速度小于第一宇宙速度；二、两种卫星：（一）人造地球卫星：1. 定义： 在地球上以肯定初速度将物体发射出去,物体将不再落回地面而绕地球运行而形成的人造卫星；2. 分类： 近地卫星、中轨道卫星、高轨道卫星、地球同步卫星、极地卫星等；3. 三个” 近似”：近地卫星贴近地球表面运行,可近似认为它做匀速圆周运动的半径等于地球半径；在地球表面随地球一起自转的物体可近似认为地球对它的万有引力等于重力；天体的运动轨道可近似看成圆轨道,万有引力供应向心力；4. 四个等式：运行速度：GMm2mv2hvGMvR1hRh,v；,h；Rh RRh1h角速度：GMm2mGM2Rh

34、 Rh Rh 33 h 周期：；GMm2m22Rh T2Rh 3hTRh3 ,TRhTGM1向心加速度：GMm2GM2aRh,a；maa2RhRh（二）地球同步卫星：1. 定义： 在赤道平面内,以和地球自转角速度相同的角速度绕地球运行的卫星；2. 五个“ 肯定”：周期 T肯定：与地球自转周期相等（24h）,角速度 也等于地球自转角速度；轨道肯定：全部同步卫星的运行方向与地球自转方向一样,轨道平面与赤道平面重合；名师归纳总结 运行速度v 大小肯定：全部同步卫星绕地球运行的线速度大小肯定,均为3.08km/s ；第 11 页,共 17 页- - - - - - -精选学习资料 - - - - -

35、- - - - 名师总结优秀学问点4km；0.22m/s2；离地高度h 肯定：全部同步卫星的轨道半径均相同,其离地高度约为3.6 10向心加速度an大小肯定：全部同步卫星绕地球运行的向心加速度大小都相等,约为注： 全部国家发射的同步卫星的轨道都与赤道为同心圆,它们都在同一轨道上运动且都相对静止；三、卫星变轨问题：1. 缘由： 线速度 v 发生变化,使万有引力不等于向心力,从而实现变轨；2. 条件： 增大卫星的线速度 v,使万有引力小于所需的向心力,从而实现变轨；3. 留意： 卫星到达高轨道后,在新的轨道上其运行速度反而 减小； 当卫星的线速度 v 减小时,万有引力大 于所需的向心力,卫星就做向

36、心运动,但到了低轨道后达到新的稳固运行状态时速度反而增大；4. 卫星追及相遇问题：某星体的两颗卫星之间的距离有最近和最远之分,但它们都处在同一条直线上；由 于它们轨道不是重合的,因此在最近和最远的相遇问题上不能通过位移或弧长相等来处理,而是通过卫 星运动的圆心角来衡量,如它们初始位置在同始终线上,实际内轨道所转过的圆心角与外轨道所转过的圆心角之差为 的整数倍时就是显现最近或最远的时刻；四、与卫星有关的几组概念的比较总结：1. 天体半径 R和卫星轨道半径 r 的比较： 卫星的轨道半径 r 是指卫星绕天体做匀速圆周运动的半径,与天 h=0,体半径 R的关系是 r=R+h（h 为卫星距离天体表面的高度）,当卫星贴近天体表面运动时,可视作 即 r=R；2. 卫星运行的加速度与物体随地球自转的向心加速度的比较：（1）卫星运行的加速度：卫星绕地球运行,由万有引力供应向心力,产生的向心加速度满意GMmma, 即aGM, 其方向r2r2始终指向地心,大小随卫星到地心距离r 的增大而减小；（2）物体随地球自转的向心加速度：当地球上的物体随地球的自转而运动时,万有引力的一个分力使物体产生随地球自转的向心加速度,其方向垂直指向地轴,大小从赤道到两极逐步减小；3. 自转周期和公转周期的比较：自转周期是天体绕自身某轴线