理论力学67学习.pptx

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1、二、运动学的研究对象 经典力学中的运动学在被认为在与运动无关的空间和时间中研究物体运动的几何性质三、运动学的建立基础 由于经典力学中空间、时间与物体运动的无关性，因此整个运动学的理论体系可建立在欧几里德几何学公理的基础上。第1页/共87页四、运动学中的两种力学模形：点：不计尺寸大小的物体。刚体：形状和大小都不变化的物体。五、运动学中与时间相关的两个重要概念瞬时和时间间隔瞬 时：在整个时间流逝过程中的某一时刻。在抽象化后的时间轴上，瞬时是时间轴上的一个点。开始计算时间的瞬时称为初瞬时时间间隔：两个瞬时之间流逝的时间。第2页/共87页六、运动学中与位置相关的重要概念参考体参考体：描述物体的运动之前

2、所选取的作为 参照物的物体。参考系：将所选取的参考体经抽象化处理，以坐标系的形式出现。（坐标系，参考坐标系）第3页/共87页1、点的运动的表示方法 三种：矢径表示法，笛卡儿坐标表示法，弧坐标表示。2、刚体的基本运动 两种：刚体的平行移动，刚体的定轴转动。内容提要第4页/共87页3、定轴轮系的传动比 两种：齿轮传动，带轮传动。4、刚体角速度和角加速度的矢量表示 角速度矢、角加速度矢5、转动刚体上点的速度和加速度的矢积表示第5页/共87页 1、运动方程（运动规律）：由于矢径r的大小与方向均随时间t而变，是t的单值连续的矢量函数，故可表示如下：运动方程第6页/共87页2、运动速度：平均速度瞬时速度速

3、度单位第7页/共87页、加速度：平均加速度瞬时加速度加速度单位第8页/共87页讨论：速度矢端图 点的加速度是矢量，如果将各瞬时动点的速度矢量的始端画在同一点O，按照时间顺序，这些速度矢量的末端将描绘出一条连续的曲线，称为速度矢端图。如图所示，速度为v 时的加速度方向为M点的切线方向。指向速度矢变化的方向。速度矢端图的作用：确定瞬时加速度方向。速度矢端图第9页/共87页总结 动点的速度等于其矢径对时间的一阶导数，方向沿轨迹在该点的切线方向，指向与动点运动方向一致。变矢量 A(t)对时间t的导数 dA(t)dt 为一新变矢。此新变矢为变矢量 A(t)端点的速度u。动点的加速度等于它的速度对时间的一

4、阶导数,等于位矢 对时间的二阶导数。其方向 为 v的极限方向第10页/共87页二、笛卡儿坐标表示法：1、运动方程（运动规律）：由于动点在空间的位置可用坐标唯一的确定，而坐标x、y、z又是t的单值连续的矢量函数，故可表示如下：运动方程第11页/共87页2、运动速度：速度的笛卡儿坐标表达式第12页/共87页速度的笛卡儿坐标轴上的投影式合速度大小=zdtdzvydtdyvxdtdxvzyx&222+=zyxvvvv第13页/共87页合速度方向 合速度的方向由其方向余弦确定第14页/共87页2、运动加速度：同理，将速度对时间求一次导数，即可求得加速度的笛卡儿坐标表达式及其在笛卡儿坐标轴上的投影式：加速

5、度的笛卡儿坐标表达式第15页/共87页加速度在笛卡儿坐标轴上的投影式合加速度大小222222=zdtzdaydtydaxdtxdazyx&222+=zyxaaaa第16页/共87页合加速度方向 合加速度的方向由其方向余弦确定第17页/共87页总结 笛卡儿坐标法是矢径法的代数运算。动点的速度在笛卡儿坐标轴上的投影等于其对应坐标对时间的一阶导数。动点的加速度在笛卡儿坐标轴上的投影等于其对应的速度对时间的一阶导数，亦等于其对应坐标对时间的二阶导数。第18页/共87页三、弧坐标表示法：第19页/共87页 O点 参考点、弧坐标原点。S 弧坐标、O点至动点M的弧长。是时间 的单值函数。正负号 规定参考点的

6、一侧方向为正向，相应部 位的弧长为正值；另一侧方向为负向，相 应部位的弧长为负值。概念第20页/共87页自然轴系 由于M点附近的微小弧段可以可以近似的看成为一条在密切面内的平面曲线，因此对平面曲线而言，密切面就是该曲线所在的平面。第21页/共87页第22页/共87页自然轴系方向规定 的正向指向弧坐标正向，n 的正向指向曲线在M点的曲率中心，b 的正向则由右手规则决定，即 b=n自然轴系特征及与笛卡儿坐标系的区别 自然轴系、n、b的方向随动点位置的变动而变动，单位矢量、n、b的方向不断变化。笛卡儿坐标系为固定坐标系，单位矢量i、j、k为定矢。第23页/共87页运动方程 由于动点在空间的位置可用坐

7、标唯一的确定，而坐标s又是t的单值连续的矢量函数，故可表示如下：第24页/共87页2、运动速度：公式推导第25页/共87页结论 动点的速度沿其运动的轨迹方向，大小等于弧坐标对时间的一阶导数。3、运动加速度：第26页/共87页切向加速度法向加速度反映速度大小的加速度反映速度方向变化的加速度第27页/共87页讨论：法向加速度的计算 计算法向加速度需首先清楚曲线曲率的概念，为此，下面对曲率进行分析。第28页/共87页第29页/共87页全加速度第30页/共87页匀速曲线运动第31页/共87页匀变速曲线运动第32页/共87页第33页/共87页第34页/共87页第35页/共87页第36页/共87页第37页

8、/共87页第38页/共87页第39页/共87页第40页/共87页 例4.曲柄连杆机构是由曲柄、连杆及滑块组成的机构(下图）当曲柄OA绕0轴转动时，由于连杆AB带动，滑块B沿直线作往复运动。曲柄连杆机构在工程上有广泛的应用。在蒸汽机、内燃机中，用它将往复直线运动转换为回转运动；在往复式水泵、曲柄冲压机中，应用它将回转运动转换为往复直线运动。设曲柄OA长为r，以匀角速绕0轴转动，即=t，连杆AB长为L。试求滑块B的运动方程、速度和加速度。第41页/共87页第42页/共87页第43页/共87页第44页/共87页第45页/共87页第46页/共87页第47页/共87页第48页/共87页第49页/共87页

9、第50页/共87页第51页/共87页第七章第七章刚体的基本运动刚体的基本运动第52页/共87页 第53页/共87页第54页/共87页第55页/共87页第56页/共87页第57页/共87页第58页/共87页第59页/共87页第60页/共87页第61页/共87页第62页/共87页第63页/共87页第64页/共87页第65页/共87页第66页/共87页第67页/共87页第68页/共87页第69页/共87页第70页/共87页第71页/共87页第72页/共87页第73页/共87页第74页/共87页第75页/共87页第76页/共87页第77页/共87页第78页/共87页第79页/共87页第80页/共87页

10、第四节：刚体的角速度与角加速度的矢量表示 表示转轴位置、角速度 大小及方向的矢量。方向按右手法则确定一、刚体的角速度与角加速度的矢量表示角速度矢设OZ的正向单位矢为k k，则：第81页/共87页角加速度矢总结因角速度矢、角加速度矢 可以从转轴上的任意点画起，故其为滑动矢量。刚体转动时，与 同向则加速，反向则减速。第82页/共87页二、点的速度与加速度的矢积表示速度 上式之所以成立，原因有两个：按照右手螺旋法则，等号两边矢量的方向一致。等号两边矢量的模相等。第83页/共87页加速度 上式之所以成立，原因同样有两个：按照右手螺旋法则，等号两边矢量的方向一致。等号两边矢量的模相等。（证明略）其中第84页/共87页三、泊松公式 设一动坐标系O1xyz绕定轴oz以角速度转动，其上单位矢（i，j，k）求：由变矢量对时间导数的的几何解释可知其分别为单位矢i，j，k的端点P1、P2、P3沿其端（三个同轴圆）的速度。第85页/共87页泊松公式第86页/共87页感谢您的观看！第87页/共87页