理学章热力学第二定律.pptx
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1、第三章第三章 热力学第二定律热力学第二定律3.10 Helmholtz和Gibbs自由能3.11 变化的方向与平衡条件 3.13 几个热力学函数间的关系3.12 的计算示例 3.14 热力学第三定律及规定熵第1页/共123页 3.1自发变化的共同特征自发变化的共同特征不可逆不可逆性性自发变化 某种变化有自动发生的趋势,一旦发生就无需借助外力,可自动进行,这种变化称为自发变化。自发变化的共同特征不可逆性 任何自发变化的逆过程都是不能自动进行的。例如:(1)焦耳热功当量中功自动转变成热;(2)气体向真空膨胀;(3)热量从高温物体传入低温物体;(4)浓度不等的溶液混合均匀;(5)锌片与硫酸铜的置换反
2、应等,它们的逆过程都不能自动进行。当借助外力,系统恢复原状后,会给环境留下不可磨灭的影响。第2页/共123页3.2 热力学第二定律热力学第二定律Clausius 的说法:Kelvin 的说法:第二类永动机:从单一热源吸热使之完全变为功而不留下任何影响。“不可能把热从低温物体传到高温物体,而不引起其他变化。”“不可能从单一热源取出热使之完全变为功,而不发生其他的变化。”后来被Ostward表述为:“第二类永动机是不可能造成的。”第3页/共123页 3.3Carnot定理定理高温热源低温热源(a)假设第4页/共123页 3.3Carnot定理定理高温热源低温热源(b)从低温热源吸热高温热源得到热这
3、违反了Clausius说法,只有第5页/共123页Carnot定理:Carnot定理推论:Carnot定理的意义:(2)原则上解决了热机效率的极限值问题。(1)引入了一个不等号 ,原则上解决了化学反应的方向问题;3.3 Carnot定理定理 所有工作于同温热源和同温冷源之间的热机,其效率都不能超过可逆机,即可逆机的效率最大。所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机,其热机效率都相等,即与热机的工作物质无关。第6页/共123页3.4 熵的概念熵的概念从Carnot循环得到的结论:对于任意的可逆循环,都可以分解为若干个小Carnot循环。即Carnot循环中,热效应与温度商值的加和等于零。先以P
4、,Q两点为例第7页/共123页任意可逆循环的热温商任意可逆循环的热温商任意可逆循环PVO=OWQMXO=OYNO第8页/共123页证明如下:同理,对MN过程作相同处理,使MXOYN折线所经过程做功与MN过程相同。(2)通过P,Q点分别做RS和TU两条可逆绝热膨胀线(1)在任意可逆循环的曲线上取很靠近的PQ过程(3)在P,Q之间通过O点做等温可逆膨胀线VW这样使PQ过程与PVOWQ过程所做的功相同。使两个三角形PVO和OWQ的面积相等,VWYX就构成了一个Carnot循环。任意可逆循环O第9页/共123页 用相同的方法把任意可逆循环分成许多首尾连接的小卡诺循环 从而使众多小Carnot循环的总效
5、应与任意可逆循环的封闭曲线相当。前一循环的等温可逆膨胀线就是下一循环的绝热可逆压缩线(如图所示的虚线部分),这样两个绝热过程的功恰好抵消。所以任意可逆循环的热温商的加和等于零,或它的环程积分等于零。O第10页/共123页任意可逆循环分为小任意可逆循环分为小Carnot循环循环O第11页/共123页任意可逆循环分为小任意可逆循环分为小Carnot循环循环 第12页/共123页任意可逆循环任意可逆循环用一闭合曲线代表任意可逆循环。将上式分成两项的加和 在曲线上任意取A,B两点,把循环分成AB和BA两个可逆过程。根据任意可逆循环热温商的公式:第13页/共123页熵的引出熵的引出 说明任意可逆过程的热
6、温商的值决定于始终状态,而与可逆途径无关,这个热温商具有状态函数的性质。移项得:任意可逆过程第14页/共123页熵的定义熵的定义 Clausius根据可逆过程的热温商值决定于始终态而与可逆过程无关这一事实定义了“熵”(entropy)这个函数,用符号“S”表示,单位为:对微小变化 这几个熵变的计算式习惯上称为熵的定义式,即熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量。或设始、终态A,B的熵分别为 和 ,则:第15页/共123页3.5 Clausius 不等式与熵增加原理不等式与熵增加原理Clausius 不等式 热力学第二定律的数学表达式熵增加原理第16页/共123页Clausius 不等式不等式
7、设温度相同的两个高、低温热源间有一个可逆热机和一个不可逆热机。根据Carnot定理:则推广为与n个热源接触的任意不可逆过程,得:则:第17页/共123页Clausius 不等式不等式或 设有一个循环,为不可逆过程,为可逆过程,整个循环为不可逆循环。则有第18页/共123页Clausius 不等式不等式如AB为可逆过程将两式合并得 Clausius 不等式:是实际过程的热效应,T是环境温度。若是不可逆过程,用“”号,可逆过程用“=”号,这时环境与系统温度相同。第19页/共123页Clausius 不等式不等式 这些都称为 Clausius 不等式,也可作为热力学第二定律的数学表达式。或对于微小变
8、化:第20页/共123页熵增加原理熵增加原理对于绝热系统 等号表示绝热可逆过程,不等号表示绝热不可逆过程。如果是一个隔离系统,环境与系统间既无热的交换,又无功的交换,则熵增加原理可表述为:所以Clausius 不等式为 熵增加原理可表述为:在绝热条件下,趋向于平衡的过程使系统的熵增加。或者说在绝热条件下,不可能发生熵减少的过程一个隔离系统的熵永不减少。第21页/共123页对于隔离系统 等号表示可逆过程,系统已达到平衡;不等号表示不可逆过程,也是自发过程。因为系统常与环境有着相互的联系,若把与系统密切相关的环境部分包括在一起,作为一个隔离系统,则有:可以用来判断自发变化的方向和限度。Clausi
9、us 不等式的意义不等式的意义“”号为自发过程,“=”号为可逆过程第22页/共123页(1)熵是系统的状态函数,是容量性质。(3)在绝热过程中,若过程是可逆的,则系统的熵不变。若过程是不可逆的,则系统的熵增加。绝热不可逆过程向熵增加的方向进行,当达到平衡时,熵达到最大值。(2)可以用Clausius不等式来判别过程的可逆性。熵的特点熵的特点(4)在任何一个隔离系统中,若进行了不可逆过程,系统的熵就要增大,一切能自动进行的过程都引起熵的增大。第23页/共123页3.6 热力学基本方程与热力学基本方程与T-S图图热力学的基本方程 第一定律与第二定律的联合公式根据热力学第一定律若不考虑非膨胀功根据热
10、力学第二定律所以有 这是热力学第一与第二定律的联合公式,也称为热力学基本方程。第24页/共123页3.6 热力学基本方程与热力学基本方程与T-S图图熵是热力学能和体积的函数,即热力学基本方程可表示为所以有或或第25页/共123页T-S图 及其应用根据热力学第二定律 系统从状态A到状态B,在T-S图上曲线AB下的面积就等于系统在该过程中的热效应。什么是T-S图?以T为纵坐标、S为横坐标所作的表示热力学过程的图称为T-S图,或称为温-熵图。第26页/共123页 热机所做的功W为闭合曲线ABCDA所围的面积。图中ABCDA表示任一可逆循环。CDA是放热过程,所放之热等于CDA曲线下的面积T-S图 及
11、其应用 ABC是吸热过程,所吸之热等于ABC曲线下的面积第27页/共123页 任意循环的热机效率不可能大于EGHL所代表的Carnot热机的效率。图中ABCD表示任一循环过程。EG线是高温(T1)等温线T-S图 及其应用 ABCD的面积表示循环所吸的热和所做的功(c)LH是低温(T2)等温线 ABCD代表任意循环 EGHL代表Carnot 循环GN和EM是绝热可逆过程的等熵线第28页/共123页T-S图 及其应用(c)第29页/共123页T-S 图的优点:图的优点:(1)既显示系统所做的功,又显示系统所吸取或释放的热量。p-V 图只能显示所做的功。(2)既可用于等温过程,也可用于变温过程来计算
12、系统可逆过程的热效应;而根据热容计算热效应不适用于等温过程。第30页/共123页 3.7 熵变的计算熵变的计算&等温过程中熵的变化值&非等温过程中熵的变化值第31页/共123页等温过程中熵的变化值等温过程中熵的变化值(1)理想气体等温可逆变化 对于不可逆过程,应设计始终态相同的可逆过程来计算熵的变化值。第32页/共123页等温过程中熵的变化值等温过程中熵的变化值(2)等温、等压可逆相变(若是不可逆相变,应设计始终态相同的可逆过程)(3)理想气体(或理想溶液)的等温混合过程,并符合分体积定律,即第33页/共123页等温过程中熵的变化等温过程中熵的变化 例1:1 mol理想气体在等温下通过:(1)
13、可逆膨胀,(2)真空膨胀,体积增加到10倍,分别求其熵变,并判断过程的可逆性。解:(1)可逆膨胀(1)为可逆过程。第34页/共123页等温过程中熵的变化等温过程中熵的变化 例1:1 mol理想气体在等温下通过:(1)可逆膨胀,(2)真空膨胀,体积增加到10倍,分别求其熵变,并判断过程的可逆性。解:(2)真空膨胀(2)为不可逆过程。熵是状态函数,始终态相同熵变也相同,所以:(系统未吸热,也未做功)第35页/共123页例2:求下述过程熵变解:如果是不可逆相变,可以设计可逆相变求 值。已知H2O(l)在汽化时吸热 显然第36页/共123页例3:在273 K时,将一个 的盒子用隔板一分为二,解法1求抽
14、去隔板后,两种气体混合过程的熵变?第37页/共123页例3:在273 K时,将一个 的盒子用隔板一分为二,解法2求抽去隔板后,两种气体混合过程的熵变?第38页/共123页非等温过程中熵的变化值非等温过程中熵的变化值(1)物质的量一定的可逆等容、变温过程(2)物质的量一定的可逆等压、变温过程第39页/共123页非等温过程中熵的变化非等温过程中熵的变化(3)物质的量一定从 到 的过程。这种情况无法一步计算,要分两步计算。有多种分步方法:1.先等温后等容2.先等温后等压*3.先等压后等容第40页/共123页变温过程的熵变变温过程的熵变1.先等温后等容2.先等温后等压*3.先等压后等容O第41页/共1
15、23页3.8 熵和能量退降熵和能量退降 热力学第一定律表明:一个实际过程发生后,能量总值保持不变。热力学第二定律表明:在一个不可逆过程中,系统的熵值增加。能量总值不变,但由于系统的熵值增加,说明系统中一部分能量丧失了做功的能力,这就是能量“退降”。能量“退降”的程度,与熵的增加成正比。第42页/共123页有三个热源热源热源热源热源热源热源热机 做的最大功为热机 做的最大功为第43页/共123页其原因是经过了一个不可逆的热传导过程功变为热是无条件的,而热不能无条件地全变为功。热和功即使数量相同,但“质量”不等,功是“高质量”的能量。高温热源的热与低温热源的热即使数量相同,但“质量”也不等,高温热
16、源的热“质量”较高,做功能力强。从高“质量”的能贬值为低“质量”的能是自发过程。第44页/共123页33.9 热力学第二定律的本质和熵的统计热力学第二定律的本质和熵的统计意义意义 热力学第二定律的本质 热是分子混乱运动的一种表现,而功是分子有序运动的结果。功转变成热是从规则运动转化为不规则运动,混乱度增加,是自发的过程;而要将无序运动的热转化为有序运动的功就不可能自动发生。热与功转换的不可逆性第45页/共123页气体混合过程的不可逆性 将N2和O2放在一盒内隔板的两边,抽去隔板,N2和O2自动混合,直至平衡。这是混乱度增加的过程,也是熵增加的过程,是自发的过程,其逆过程决不会自动发生。热力学第
17、二定律的本质第46页/共123页热传导过程的不可逆性处于高温时的系统,分布在高能级上的分子数较集中;而处于低温时的系统,分子较多地集中在低能级上。当热从高温物体传入低温物体时,两物体各能级上分布的分子数都将改变,总的分子分布的花样数增加,是一个自发过程,而逆过程不可能自动发生。热力学第二定律的本质第47页/共123页 从以上几个不可逆过程的例子可以看出:热力学第二定律的本质一切不可逆过程都是向混乱度增加的方向进行,而熵函数可以作为系统混乱度的一种量度,这就是热力学第二定律所阐明的不可逆过程的本质。第48页/共123页熵和热力学概率的关系熵和热力学概率的关系Boltzmann公公式式热力学概率就
18、是实现某种宏观状态的微观状态数,通常用 表示。数学概率是热力学概率与总的微观状态数之比。数学概率=热力学概率微观状态数的总和第49页/共123页例如:有4个不同颜色的小球a,b,c,d分装在两个盒子中,总的分装方式应该有16种。分配方式 分配微观状态数因为这是一个组合问题,有如下几种分配方式,其热力学概率是不等的。第50页/共123页 其中,均匀分布的热力学概率 最大,为6。如果粒子数很多,则以均匀分布的热力学概率将是一个很大的数字。每一种微态数出现的概率是相同的,都是1/16,但以(2,2)均匀分布出现的数学概率最大,为6/16,数学概率的数值总是从。第51页/共123页Boltzmann公
19、式公式这与熵的变化方向相同。另外,热力学概率 和熵 S 都是热力学能U,体积 V 和粒子数 N 的函数,两者之间必定有某种联系,用函数形式可表示为:宏观状态实际上是大量微观状态的平均,自发变化的方向总是向热力学概率增大的方向进行。第52页/共123页Boltzmann公式公式Boltzmann认为这个函数应该有如下的对数形式:这就是Boltzmann公式,式中 k 是Boltzmann常数。Boltzmann公式把热力学宏观量 S 和微观量概率 联系在一起,使热力学与统计热力学发生了关系,奠定了统计热力学的基础。因熵是容量性质,具有加和性,而复杂事件的热力学概率应是各个简单、互不相关事件概率的
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