电磁场与麦克斯韦方程组模板.pptx

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1、电电 流流磁磁 场场电磁感应感应电流感应电流 1831年法拉第闭合回路变化实验实验产生产产 生生?问题的提出第1页/共60页实验一：实验一：当磁铁插入或拔当磁铁插入或拔出线圈回路时，线圈出线圈回路时，线圈回路会产生电流，当回路会产生电流，当磁铁与线圈保持相对磁铁与线圈保持相对静止时，回路中不存静止时，回路中不存在电流。在电流。13.1 13.1 电磁感应基本定律电磁感应基本定律法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律:第2页/共60页1.载流主线圈相对载流主线圈相对副线圈运动时，副副线圈运动时，副线圈回路内有电流线圈回路内有电流产生。产生。2.载流主线圈相对于副线圈静止时，如果改变主载流主线圈相对

2、于副线圈静止时，如果改变主线圈的电流，则副线圈回路中也会产生电流。线圈的电流，则副线圈回路中也会产生电流。实验二：实验二：以通电线圈代替条形磁铁。以通电线圈代替条形磁铁。第3页/共60页实验三：实验三：将闭合回路置于稳恒磁场将闭合回路置于稳恒磁场B中，当导体棒在导中，当导体棒在导体轨道上滑行时，回路内出现了电流。体轨道上滑行时，回路内出现了电流。结论：结论：结论：结论：穿过闭合回路的穿过闭合回路的磁通量发生变化时，磁通量发生变化时，不管这种变化是由不管这种变化是由什么原因产生的，什么原因产生的，回路中有电流产生。回路中有电流产生。这一现象称为这一现象称为电磁电磁感应现象感应现象。电磁感应现象中

3、产生的电磁感应现象中产生的电流称为电流称为感应电流感应电流，相应，相应电动势称电动势称感应电动势感应电动势。第4页/共60页法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律:当穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合导当穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合导当穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合导当穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合导体回路中就产生了的感应电动势。体回路中就产生了的感应电动势。体回路中就产生了的感应电动势。体回路中就产生了的感应电动势。当采用国际单位制时，比例系数为当采用国际单位制时，比例系数为当采用国际单位制时，比例系数为当采用国际单位制时，比例系数为 1 1

4、1 1，数学，数学，数学，数学表达式为表达式为表达式为表达式为大小大小:回路磁通量对时间的变化率回路磁通量对时间的变化率方向方向:负号为楞次定律的数学表示负号为楞次定律的数学表示第5页/共60页楞次定律楞次定律:（1）感感应应电电流流的的方方向向，总总是是使使其其磁磁场场阻阻碍碍原原磁磁通通量（引起感应电流的）的变化。量（引起感应电流的）的变化。（2 2）感应电流的效果总是反抗引起感应电流的原因。）感应电流的效果总是反抗引起感应电流的原因。第6页/共60页全磁通：全磁通：磁通链数：磁通链数：N匝线圈的总电动势为各匝产生的电动势之和：匝线圈的总电动势为各匝产生的电动势之和：感应电流：感应电流：感

5、应电量感应电量（一定时间内通过回路截面的）（一定时间内通过回路截面的）:第7页/共60页解：解：例例如图半径为如图半径为r的小金属圆环，在初始时刻与半径为的小金属圆环，在初始时刻与半径为a()的大金属圆环共面且同心。在大圆环中通以恒定电流的大金属圆环共面且同心。在大圆环中通以恒定电流I，如果，如果小圆环以角速度小圆环以角速度 绕其任一方向的直径转动，并设小圆环的绕其任一方向的直径转动，并设小圆环的电阻为电阻为R，求：，求：（1）任一时刻）任一时刻t通过小圆环的磁通量通过小圆环的磁通量 ；（2）小圆环中的感应电流。）小圆环中的感应电流。（1）因）因ar，故小圆环中，故小圆环中B均匀均匀t 时刻通

6、过小圆环的磁通量时刻通过小圆环的磁通量方向：方向：（2）小圆环中的感应电动势）小圆环中的感应电动势感应电流感应电流OraI第8页/共60页例例.一长直导线通以电流一长直导线通以电流 ，旁边有一个共，旁边有一个共面的矩形线圈面的矩形线圈abcd。求线圈中感应电动势。求线圈中感应电动势。odcbarxixd dx解：解：建立坐标系建立坐标系Ox如图如图第9页/共60页例例.导线弯成如图形状，半径导线弯成如图形状，半径r=0.10m，B=0.50T,转转速速n=3600转转/分。电路总电阻为分。电路总电阻为1000。求：感应电。求：感应电动势和感应电流及最大感应电动势和最大感应电流动势和感应电流及最

7、大感应电动势和最大感应电流解：解：ra ab b第10页/共60页xACD练习：练习：等边三角形平面回路等边三角形平面回路ACDA放在磁感应强度为放在磁感应强度为 的均匀磁场中，磁场方向垂直于回路平面，如图所示。的均匀磁场中，磁场方向垂直于回路平面，如图所示。回路的回路的CD段为以匀速段为以匀速 v 远离远离A端滑动，设任意时刻导线端滑动，设任意时刻导线CD离离A端的距离为端的距离为x处时，且初时处时，且初时 。试求：。试求：（1）回路中的磁通量）回路中的磁通量 与时间与时间t 的关系；的关系；（2）回路中的感应电动势）回路中的感应电动势 和时间和时间t的关系。的关系。解：解：（1）回路中的磁

8、通量）回路中的磁通量（2）由法拉第电磁感应定律得：）由法拉第电磁感应定律得：第11页/共60页感生电动势：感生电动势：导体不动，因磁场的变化产生的导体不动，因磁场的变化产生的感应电动势。感应电动势。磁通量变化产生感应电动势：磁通量变化产生感应电动势：（1）B 变化变化 感生电动势感生电动势（2）变化变化（3）S 变化（部分导线运动）变化（部分导线运动）动生电动势：动生电动势：在稳恒磁场中运动着的导体内产在稳恒磁场中运动着的导体内产生的感应电动势。生的感应电动势。13.2 13.2 动生电动势动生电动势动生电动势动生电动势第12页/共60页一、产生动生电动势的机理一、产生动生电动势的机理+电荷受

9、洛仑兹力：电荷受洛仑兹力：电荷积累在导体内建立电场电荷积累在导体内建立电场：动态平衡无宏观定向运动动态平衡无宏观定向运动：导体相当一电源（导体相当一电源（a为负极，为负极，b 为正极）为正极）第13页/共60页 b b a av v-f fmmIi非静电力非静电力非静电场强非静电场强动生电动势动生电动势：说明：说明：1.动生电动势产生于运动导体；不动的导体动生电动势产生于运动导体；不动的导体 不产生电动势，提供电流通路。不产生电动势，提供电流通路。2.非非回回路路的的导导体体切切割割磁磁感感线线，产产生生动动生生电电动动势，无感应电流。势，无感应电流。第14页/共60页二、动生电动势的计算：二

10、、动生电动势的计算：1.1.定义求解定义求解2.2.法拉第定律求解法拉第定律求解 若回路不闭合，需增加辅助线使其闭合。若回路不闭合，需增加辅助线使其闭合。计算时只计大小，方向由楞次定律决定。计算时只计大小，方向由楞次定律决定。方向：电源内部，从低电位指向高电位。方向：电源内部，从低电位指向高电位。电流的流向由电流的流向由 确定。确定。对闭合回路对闭合回路第15页/共60页 v vabB Bx x作为特例条件为：作为特例条件为：直导线；直导线；B均匀；导线上均匀；导线上v v相相等；等；L L、B B、v v三者互相垂直。三者互相垂直。例例.一矩形导体线框，宽为一矩形导体线框，宽为l，与运动导体

11、棒构成闭合，与运动导体棒构成闭合回路。如果导体棒以速度回路。如果导体棒以速度v作匀速直线运动，求回路作匀速直线运动，求回路内的感应电动势。内的感应电动势。解：解：法一法一a ab b法二法二电动势指向电动势指向 ab第16页/共60页 ao 例例.一根长为一根长为L的铜棒，在均匀磁场的铜棒，在均匀磁场B中以角速度中以角速度 在在与磁场方向垂直的平面上作匀速转动。求棒的两端之与磁场方向垂直的平面上作匀速转动。求棒的两端之间的感应电动势大小。间的感应电动势大小。方向：方向：a 0ldl解一：解一：取线元取线元与与 反向反向第17页/共60页楞次定律得电动势方向：逆时针楞次定律得电动势方向：逆时针a

12、oSLaoc法二、法二、构成扇形闭合回路构成扇形闭合回路第18页/共60页练习：练习：如图，金属框架回路如图，金属框架回路abc放在均匀磁场中。当它绕放在均匀磁场中。当它绕ab边以匀角速度边以匀角速度 转动时转动时(的方向与的方向与 相同相同)，回路中的感应，回路中的感应电动势电动势 =；bc中的感应电动势问为中的感应电动势问为 ；b、c两点中两点中 点的电势较高点的电势较高。0cabcl解：解：当回路以当回路以ab为轴转动时，为轴转动时，bc中的感应电动势为：中的感应电动势为：由由 或楞次定律可知，或楞次定律可知，c点电势高于点电势高于b点电势。点电势。所以所以第19页/共60页练习：练习：

13、如图所示，通以电流如图所示，通以电流I的长直导线与矩形线圈共面，其中的长直导线与矩形线圈共面，其中a、b、L的尺寸均为已知。当线圈以匀速的尺寸均为已知。当线圈以匀速v向右运动到图示位置时，向右运动到图示位置时，求：（求：（1）导线）导线AB中感应电动势的大小，中感应电动势的大小，A、B哪点电势高？哪点电势高？（2）线圈中感应电动势的大小与方向。）线圈中感应电动势的大小与方向。a b L I ADC B v解：解：（1）长直导线在）长直导线在AB处的磁场处的磁场（2）AB中电动势中电动势方向：方向：BA A点电势高点电势高CD中电动势中电动势沿顺时针方向沿顺时针方向方向：方向：CD 线圈中感应电

14、动势线圈中感应电动势第20页/共60页IavAB例例.长直导线通电流长直导线通电流 I=10A，一长为，一长为L=0.2m的金属的金属棒与导线垂直共面。当棒以速度棒与导线垂直共面。当棒以速度v=2m/s平行与长直平行与长直导线匀速运动时，求棒产生的动生电动势。导线匀速运动时，求棒产生的动生电动势。dxx解：解：第21页/共60页 例例.某某某某空空空空间间间间区区区区域域域域存存存存在在在在垂垂垂垂直直直直向向向向里里里里且且且且随随随随时时时时间间间间变变变变化化化化的的的的非非非非均均均均匀匀匀匀磁磁磁磁场场场场B B=kxkxcoscos t t。其其其其中中中中有有有有一一一一弯弯弯弯

15、成成成成 角角角角的的的的金金金金属属属属框框框框CODCOD，ODOD与与与与x x轴轴轴轴重重重重合合合合。一一一一导导导导体体体体棒棒棒棒沿沿沿沿x x方方方方向向向向以以以以速速速速度度度度v v匀匀匀匀速速速速运运运运动动动动。设设设设t t=0=0时时时时x x=0=0，求框内的感应电动势。，求框内的感应电动势。，求框内的感应电动势。，求框内的感应电动势。解：解：设某时刻导体棒位于设某时刻导体棒位于l处处v v C CO OD Dx xB Byx xd dx xdSl ll=vt第22页/共60页麦克斯韦感生电场假设麦克斯韦感生电场假设（1861年）：年）：变化的磁变化的磁场将在其

16、周围空间激发感生电场场将在其周围空间激发感生电场（非静电场、（非静电场、涡旋电场）。涡旋电场）。1313.3 感生电动势和感生电场感生电动势和感生电场 感生电动势：感生电动势：导体回路不导体回路不动，由于磁场变化产生的动，由于磁场变化产生的感应电动势。感应电动势。有无导体：变化的磁场都要激发感生电场有无导体：变化的磁场都要激发感生电场存在导体：电场力对电荷作功产生电动势存在导体：电场力对电荷作功产生电动势导体闭合：电荷的定向运动形成感应电流导体闭合：电荷的定向运动形成感应电流第23页/共60页由法拉第电磁感应定律：由法拉第电磁感应定律：感生电场力产生的感生电动势：感生电场力产生的感生电动势：电

17、磁场的基本方程电磁场的基本方程 式中式中 S 是以是以 L 为边界的，环路的绕向与面为边界的，环路的绕向与面积的法向成右手螺旋关系为正。积的法向成右手螺旋关系为正。左螺旋左螺旋 变化磁场激发电场变化磁场激发电场第24页/共60页感生电场与静电场的比较：感生电场与静电场的比较：静电场：静电场：感生电场：感生电场：静止电荷激发（不能脱离源存在）静止电荷激发（不能脱离源存在）变化磁场激发（可脱离源存在）变化磁场激发（可脱离源存在）不同点不同点:电力线不闭合电力线不闭合电力线闭合电力线闭合涡旋场涡旋场有源场有源场保守场保守场非保守场非保守场有势场有势场相同点：相同点：对电荷有作用力对电荷有作用力第25

18、页/共60页感生电动势的计算感生电动势的计算:（2）法拉第电磁感应定律求解）法拉第电磁感应定律求解导体不闭合作辅助线成闭合回路导体不闭合作辅助线成闭合回路（1）电动势定义求解）电动势定义求解若导体不闭合若导体不闭合第26页/共60页解：解：（1）AB例：例：半径为半径为R的长直螺线管中电流随时间变化，若管的长直螺线管中电流随时间变化，若管内磁感应强度随时间增大，即内磁感应强度随时间增大，即 =恒量恒量0 0，求求感感生电场分布生电场分布及棒及棒AB上的感生电动势上的感生电动势。取逆时针绕行回路取逆时针绕行回路L r第27页/共60页 ABRrdl（2）棒棒AB上的感生电动势上的感生电动势方向：

19、方向：A A指向指向B B第28页/共60页 ABR解二：解二：作辅助线作辅助线 楞次定律楞次定律O形成闭合回路形成闭合回路半径半径通过通过 的磁通量的磁通量:第29页/共60页练习：练习：在圆柱形空间内有一磁感应强度为在圆柱形空间内有一磁感应强度为 的均匀磁场，如的均匀磁场，如图所示。图所示。的大小以速率的大小以速率 变化，有一长度为变化，有一长度为 的金属棒先的金属棒先后放在磁场的两个不同位置后放在磁场的两个不同位置ab和和ab，那么，金属棒在这两个，那么，金属棒在这两个位置时棒内的感应电动势的大小关系为位置时棒内的感应电动势的大小关系为(A)(A)(B)(B)(C)(C)(D)(D)(B

20、)ababo第30页/共60页涡电流涡电流 导体导体 当大块导体放在当大块导体放在变化的磁场中，在变化的磁场中，在导体内部会产生感导体内部会产生感应电流，这种电流应电流，这种电流在导体内自成闭合在导体内自成闭合回路故称为回路故称为涡电流。涡电流。涡电流的热效应涡电流的热效应第31页/共60页一、自感一、自感13.4 13.4 自感和互感自感和互感自感和互感自感和互感 由于回路中电流变化，引起回路中全磁通变化，由于回路中电流变化，引起回路中全磁通变化，从而在回路自身中产生电动势的现象叫从而在回路自身中产生电动势的现象叫自感现象自感现象。自感电动势自感电动势自感现象：自感现象：第32页/共60页电

21、磁感应定律：电磁感应定律：L:自感系数自感系数简称简称自感自感取决于取决于:回路自身性质回路自身性质单位：单位：亨利亨利（H）由毕萨定律由毕萨定律:自感系数的物理意义：自感系数的物理意义：当线圈中电流变化率为一个当线圈中电流变化率为一个单位时，线圈中自感电动势的大小。单位时，线圈中自感电动势的大小。第33页/共60页1)设线圈通有电流设线圈通有电流I2)确定磁场确定磁场B，再求全磁通，再求全磁通3)计算自感计算自感自感系数的计算：自感系数的计算：负号表示：负号表示：L的方向的方向总是阻碍总是阻碍 I 的变化的变化第34页/共60页例例.长为长为l 的螺线管，横断面为的螺线管，横断面为S，线圈总

22、匝数为，线圈总匝数为N，管中磁介质的磁导率为管中磁介质的磁导率为 。求自感系数。求自感系数。解：解：线圈体积：线圈体积：提高提高L有效途径：有效途径：第35页/共60页练习：练习：对于线圈其自感系数的定义式为，当线圈的几何形状、对于线圈其自感系数的定义式为，当线圈的几何形状、大小及周围磁介质分布不变，且无铁磁性物质时，若线圈中大小及周围磁介质分布不变，且无铁磁性物质时，若线圈中的电流变小，则线圈的自感系数的电流变小，则线圈的自感系数L（A）变大，与电流成反比关系；）变大，与电流成反比关系；（B）变小；）变小；（C）变大，但与电流不成反比关系；）变大，但与电流不成反比关系；（D）不变。）不变。(

23、D)解：解：对于无铁芯线圈的自感系数为对于无铁芯线圈的自感系数为它只取决于线圈本身性质，而与线圈中的电流无关它只取决于线圈本身性质，而与线圈中的电流无关第36页/共60页例例.有一电缆，由两个有一电缆，由两个“无限长无限长”的同轴圆桶状导体的同轴圆桶状导体组成，其间充满磁导率为组成，其间充满磁导率为 的磁介质，电流的磁介质，电流I从内桶流从内桶流进，外桶流出。设内、外桶半径分别为进，外桶流出。设内、外桶半径分别为R1和和R2，求长，求长为为l的一段导线的自感系数。的一段导线的自感系数。rdr解：解：两圆柱面间磁场为两圆柱面间磁场为第37页/共60页例例：一截面积为长方形的环式螺线管。其尺寸如图

24、一截面积为长方形的环式螺线管。其尺寸如图所示，共有所示，共有N 匝，求此螺线管的自感系数。匝，求此螺线管的自感系数。解：解：第38页/共60页二、互感二、互感 M：互感系数互感系数单位：单位：亨利亨利（H）一一个个载载流流回回路路中中电电流流变变化化，引引起起邻邻近近另另一一回回路路中中产产生生电电动动势势的的现现象象称称为为互互感感现现象象，所所产产生生的的电动势称为电动势称为互感电动势互感电动势。互感现象：互感现象：第39页/共60页互感系数的物理意义：互感系数的物理意义：一个回路中通过单位电一个回路中通过单位电流时，穿过另一回路的全磁通。流时，穿过另一回路的全磁通。本质：本质：表征两耦合

25、回路相互提供磁通量的强弱。表征两耦合回路相互提供磁通量的强弱。M 的的计算：计算：类似于自感的计算类似于自感的计算根据法拉第电磁感应定律：根据法拉第电磁感应定律：12I1I2第40页/共60页例：例：如图（如图（a），一无限长直导线，与一矩形线圈在），一无限长直导线，与一矩形线圈在同一平面内，矩形线圈通以电流同一平面内，矩形线圈通以电流I=I0cos t（1）求它）求它们的互感系数们的互感系数.（2）长直导线的互感电动势）长直导线的互感电动势.（3）若）若长直导线与矩形线圈按图（长直导线与矩形线圈按图（b）放置，互感系数又为）放置，互感系数又为多少？多少？解：解：（1）ablIrdr第41页/

26、共60页如图情况有如图情况有互感系数互感系数（2）（3）ablI第42页/共60页例例.设在一长为设在一长为1m，横断面积，横断面积S=10cm2，密绕，密绕N1=1000匝线圈的长直螺线管中部，再绕匝线圈的长直螺线管中部，再绕N2=20匝的匝的线圈。（线圈。（1）计算互感系数（）计算互感系数（2）若回路）若回路1中电流中电流的变化率为的变化率为10A/s。求回路。求回路2中引起的互感电动势。中引起的互感电动势。（3）M和和L的关系。的关系。解：解：第43页/共60页同理：同理：一般情况：一般情况：k:偶合系数偶合系数k=1时，称无漏磁时，称无漏磁第44页/共60页练习：练习：一环形管上用表面

27、绝缘的导线均匀地密绕了两个线圈，一环形管上用表面绝缘的导线均匀地密绕了两个线圈，一个一个N1匝，一个匝，一个N2匝。螺绕环截面半径为匝。螺绕环截面半径为a，环中心线的半径，环中心线的半径为为R（R远大于远大于a），求两个线圈的互感系数），求两个线圈的互感系数M。解：解：设第一个线圈通以电流设第一个线圈通以电流I，其磁感应强度为：其磁感应强度为：第二个线圈中的全磁通：第二个线圈中的全磁通：两线圈的互感系数：两线圈的互感系数：a第45页/共60页13.5 13.5 磁场的能量磁场的能量磁场的能量磁场的能量 一、自感磁能一、自感磁能KLRI自感电动势：自感电动势：回路方程：回路方程：两边乘以两边乘以

28、idt第46页/共60页电源所作的功电源所作的功消耗在电阻上的焦耳热消耗在电阻上的焦耳热电源反抗自感电动势作的功，电源反抗自感电动势作的功，转化为磁场的能量。转化为磁场的能量。线圈的磁场能量：线圈的磁场能量：线圈的磁场能量：线圈的磁场能量：KLR第47页/共60页二、磁场能量二、磁场能量 长直螺线管为例：长直螺线管为例：磁场的能量密度：磁场的能量密度：均匀磁场：均匀磁场：非均匀磁场：非均匀磁场：第48页/共60页例例例例.长长直直同同轴轴电电缆缆，由由半半径径为为R1和和R2的的两两同同心心圆圆柱柱组组成成，电电缆缆中中有有稳稳恒恒电电流流I，经经内内层层流流进进，外外层层流流出出形形成成回回

29、路路。试计算长为试计算长为l的一段电缆内的磁场能量。的一段电缆内的磁场能量。b解：解：设电缆中通有如图流向电流设电缆中通有如图流向电流I 由安培环路定理：由安培环路定理：第49页/共60页方法二：方法二：先计算自感系数先计算自感系数先计算自感系数先计算自感系数rdr第50页/共60页练习：练习：自感系数自感系数L=0.3 H的长直螺线管中通以的长直螺线管中通以I=8 A的电流时，螺线管存储的磁场能量的电流时，螺线管存储的磁场能量W=。解：解：根据自感线圈的磁能公式：根据自感线圈的磁能公式：9.6 J第51页/共60页电容器储能电容器储能自感线圈储能自感线圈储能电场能量密度电场能量密度磁场能量密

30、度磁场能量密度能量法求能量法求能量法求能量法求电场能量电场能量磁场能量磁场能量电场能量电场能量磁场能量磁场能量电场能量与磁场能量比较电场能量与磁场能量比较第52页/共60页涡旋电场涡旋电场假说假说：变化的磁场可激发电场变化的磁场可激发电场位移电流位移电流假说假说：变化的电场可激发磁场变化的电场可激发磁场电场电场电荷激发的静电场电荷激发的静电场变化磁场激发的涡旋电场变化磁场激发的涡旋电场磁场磁场传导电流产生的磁场传导电流产生的磁场变化的电场（变化的电场（位移电流）激发的磁场位移电流）激发的磁场13.6 13.6 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组麦克斯韦麦克斯韦假说：假说：

31、第53页/共60页位移电流位移电流 ：通过截面电位移通量对时间的变化率通过截面电位移通量对时间的变化率 位移电流密度：位移电流密度：场中某点电位移变化率场中某点电位移变化率+-I位 就磁效应而言，变化电场也是一种电流，其密度就磁效应而言，变化电场也是一种电流，其密度与电位移相联系，故称与电位移相联系，故称位移电流位移电流和和位移电流密度位移电流密度。第54页/共60页全电流安培环路定律全电流安培环路定律:产生磁场产生磁场产生磁场产生磁场传导电流传导电流位移电流位移电流相同点：相同点：不同点：不同点：产生焦耳热产生焦耳热不产生焦耳热不产生焦耳热电荷定向运动电荷定向运动变化的电场变化的电场第55页

32、/共60页麦克斯韦方程组积分形式：麦克斯韦方程组积分形式：方程中各量关系：方程中各量关系：确定电磁场：确定电磁场：由麦克斯韦方程组、边界条件、初由麦克斯韦方程组、边界条件、初始条件、各电磁量关系可始条件、各电磁量关系可确定确定。电场性质电场性质磁场性质磁场性质变化磁场变化磁场产生电场产生电场变化电场变化电场产生磁场产生磁场第56页/共60页方程组微分形式：方程组微分形式：麦克斯韦电磁理论的特点：麦克斯韦电磁理论的特点：电场与磁场以及时间空电场与磁场以及时间空 间的明显对称性。间的明显对称性。物理概念创新；物理概念创新；逻辑体系严密；逻辑体系严密；数学形式简单优美；数学形式简单优美；演绎方法出色；演绎方法出色；第57页/共60页方程预言电磁波存在：方程预言电磁波存在：电磁波可脱离电荷、电流在电磁波可脱离电荷、电流在空间传播空间传播预言光的电磁本性：预言光的电磁本性：18881888年赫兹验证了电磁波的传年赫兹验证了电磁波的传播速率播速率自由空间自由空间电磁场具有相对性：电磁场具有相对性：电磁场由惯性系决定表现形式电磁场由惯性系决定表现形式第58页/共60页本章作业本章作业选择题选择题：2、3、4填充题填充题：1、2计算题计算题 ：1、2第十七次作业第十七次作业第十八次作业选择题：1、2、3填充题：1、2、3、4计算题 ：1、2第59页/共60页感谢您的观看！第60页/共60页