建筑力学全讲解.pdf

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1、*一、建筑力学的任务 设计出既经济合理又安全可靠的结构 二、建筑力学研究的对象 静力学：构件、结构外力 材料：构件内力 结力：平面构件（杆系结构）外力 三、建筑力学研究内容 1、静力学：研究物体外力作用写的平衡规律 对梁来说，要设计出合理的截面尺寸和配筋，则是以梁的内力为依据，则内力又是由外力产生，外力都有哪些呢？外力大小如何？这是属于静力学所研究的内容。2、材力研究单个杆件：a.强度：构件在外力作用下不出现断裂现象。b.刚度：构件在外力作用下不出现过大变形。c.稳定性：不发生突然改变而丧失稳定。3、结力研究体系：a.强度：由于荷载、温度、支座下陷引起的结构各部分的内力，计算其大小。b.刚度：

2、由荷载、温度、支座下陷引起的结构各部分的位移计算。c.稳定性：结构的几何组成。柱梁图1-1PP图1-2图1-3位移PP不稳定稳定图1-4*11 力和平衡的概念 一、力的概念。1、定义 2、三要素：大小。方向。作用点。3、单位：国际单位制N、KN。二、刚体和平衡的概念。1、刚体：2、平衡：三、力系、等效力系、平衡力系。1、力系：a、汇交力系 b、力偶系 c、平面力系。（一般）2、等效力系：a、受力等效力可传递性。b、变形等效。、平衡力系：a、汇交力系：X=0,Y=0 b、力偶系：c、一般力系：，。、静力学公理 公理：二力平衡公理 一个刚体受到两个力的作用,这两个力大小相等,方向相反,作用在一条直

3、线上,这个刚体则平衡（因为一对平衡力使物体的运动效果为零）讲例 公理：加减力系平衡公理 一个刚体上增加或减去若干对平衡力，则刚体保持其原有运动状态 推理：力的可传递性（注：不适用于求内力）证明：刚体原作用，如沿作用线加一对平衡力（，），使，此与可视为一对平衡力系据公理减去与，则相当于从点移至点 公理：力的平行四边形法则（略讲）推理：三力汇交平衡 一个物体受到三个力的作用而处于平衡，则这三个力的作用线必交于一点 证明：刚体受，作用而平衡，与可传递到交于点，是其合力，必定通过点并与在一条直线上且相等（形成一对平衡力）公理：作用力与反作用力中学讲过，略讲 PPP1321M2M3MP1P2P3mFFB

4、FA321图1-6R图1-72F1FA3F*、约束与约束力 一、约束反力 1、约束：限制别的物体朝某一个方向运动的物体。如柱是梁的约束。2、约束反力：由约束来给予被约束物体的作用力，称为约束反力，简称为反力。3、如何分析约束反力。（1）根据物体运动的趋势决定是否有约束反力（存在性）。（2）约束反力的方向与物体运动趋势方向相反（方向性）。（3）约束反力的作用点就在约束物和被约束物的接触点（作用点）。在（a）图中，对球体来看：球体虽在处与墙体有接触，但球体没有运动趋势，所以没有（运动）反力。在（b）图中，球体与墙在点不仅有接触点，球体同时还有向左的运动趋势。二、约束的几种基本类型和约束的性质。1、

5、柔体约束：方向：指向：背离被约束物体。（拉力）方位：在约束轴线方位。表示：。2、光滑接触面：方向：指向：指向被约束物体。（压力）方位：沿接触面的法线方位。表示：。3、园柱铰链：方向：指向：假设。方位：不定，故可用在 x,y轴分力表示。4、链杆约束：方向：指向：假设 方位：沿链杆轴线方位。三、支座和支座力 1、支座：建筑物中支承构件的约束。2、支座反力：支座对构件的作用力叫支座反力。3、支座的类型：（）、固定铰支座：受力特性与圆柱铰链相同，形成不同。图1-8(b)(a)ATANT受力图简支梁或简图图1-13*（）、可动铰支座：受力特性与链杆约束相同，形式不同。简支梁图1-14简图受力图（）、固定

6、端支座：方向：指向：假设。方位：不定。、受力图 一、画受力图步骤 1、确定研究对象。2、取出研究对象。3、在研究对象上画出所受到的全部主动力。4、分清约束类型，在研究对象上画出所有约束反力。讲例题 二、画受力图注意的几个问题。1、分析系统各构件受力图，应先找出二力杆分析，再分析其它。2、如果研究对象是物体系统时，系统内任何相联系的物体之间的相互作用力都不能画出。3、作用力方位一经确定，不能再随意假设。说明：以上内容通过教科书例题讲解。另外增加例题。例：指出并改正图中示力图的错误。悬臂梁简图受力图图1-15BGCAACGBN图1-16*、荷载 1、分类 按作用时间：恒载 活载 偶然荷载 按作用范

7、围：集中荷载 分布荷载 按作用性质：静力荷载 动力荷载 按作用时间：固定荷载 移动荷载 2、简化、计算。（）截面梁自重的计算 已知：截面尺寸h,b;梁单位体积重（m）求：线荷载 q.解：此梁总重：b.h.l.(KN)沿梁轴每米长的自重：q=lQ=llhb.=b.h.(KN/m)（）均布荷载化为均布线荷载。已知：板均布面荷载：q(KN/m2)；板宽 b；板跨度(m)求：q（/m）解：板上受到的全部荷载：q.b.L(KN)沿板跨度方向均匀分布的线荷载：q=LQ=llbq.=b.q(KN)例如：图中板自重；防水层的均布面荷载为：q=300N/m2;水泥沙浆找平层厚.m,=20KN/m3;雪载：q4=

8、300N/m2.求：将全部荷载化成沿板长的均布线荷载。解：q=97.549.1100011=1237N/m2；q2=300N/m2；q3=97.549.1100020)02.097.549.1(=400N/m2 hlbql图1-17图1-18l=5.97l=5.97b=1.49*q4=300N/m2 （总）q=q1+q2+q3+q4=1237+300+400+300=2237N/m2 线载：q=llbq).(=97.5)97.549.1(2237=3333N/m2。、平面汇交力系合成与平衡的几何法 一、用图解法求合力。作法：、平行四边形法则。2、各力首尾相连。注：合力大小和方向与各力相加的次序

9、无关。讲例题 二、平面汇交力系平衡的几何条件：必要和充分条件是该力系的力多边形自行闭合。即 说明：汇交力系中，未知力数超过两个就不能作出唯一的闭合多边形，故平面力系汇交用图解法只能求出不超过两个未知力的问题。讲书例题 、力在坐标轴上的投影、合力矩定理 一、力在坐标轴上的投影 1、如何投影：自加两端向x,y 轴作垂线，则在轴上两垂线的线段，称为力在该轴上的投影。2、符号规定：力在坐标轴上的投影是代数量，有正负之分，当力投影与坐标轴一致时，投影为正，反之为负。如：x=cos.F，即：段 sin.F，即：A”B”段 讲例题。3、如果已知，则合力的大小和方向也可确定，据几何关系：22YXFF；tg=|

10、XYFF|其中：F 与 x 轴的夹角（锐角）F 的方向由 FX和 FY的正负确定。yxyABaBAAB图2-2F1F4F3R1R2RF2F3F2F4图2-1*二、合力投影定理：1、用平行四边形法求出平面汇交力系P1、P2、P3的合力 R。2、P1X=ab；P2X=bc;p3x=-dc;RX=ab P1X+P2X+P3X=ab+bc-dc=ad=RX 即：P1X+p2X+P3X=RX；同理：P1y+P2y+P3y=Ry 由此，得出合力投影定理：合力在两坐标轴上的投影等于各个分力在同一 坐标轴上投影的代数和：即：RX=P1X+P2X+3X=X PY=P1Y+P2Y+P3Y=y X各力在 X轴上投影

11、的代数和；Y各力在 Y轴上投影的代数和。23平面汇交力系的合成与平衡的解析法 三、合成：大小：R=)()(222yxRx=22yx 方向：tg=|XYFF|R 与 X 轴的夹角 合力所在象限由y、x 的正负号确定。讲书中例题。四、平衡条件 R=0，即：x=0；y=0 则：x=0 y=0 五、平衡条件的应用：讲书中例题 31、力对点之矩 一、力矩 1、什么叫力矩：一力p使物体饶某点 O转动，O点叫矩心，力p的作用线到 O点的垂直距离 d 叫力臂，力p的大小与力臂 d的乘积叫力p对矩心 O点之矩，简称力矩，以M0（p）表示，数学表达式为：M0(p)=pd 2、力矩的正负：逆时针为正，顺时针为负。力

12、矩是代数量。xyPR3PPadbc图2-3PAdM(P)=-Pd0图3-1*3、力矩的单位：N.m，KN.m 讲例题。32、合力矩定理 一、合力矩定理。如图：M0（P）=-Pd=-P.a.sin 又：将p用两分力 PX，PY代替，M0（PX）=0；M0（PY）=-a.P.sina 即：M0（P）=M0（PX）+M0（PY）由此得：合力对力系作用平面内某一点的力矩等于各分力对同一点力矩的代数和。讲例题 33 力偶及其基本性质 一、力偶和力偶矩 力偶：大小相等，方向相反，但不作用在一条直线上的两个相互平行的力叫力偶。1、力偶矩：为了描述力偶对刚体的作用，我们引入了一个物理量力偶矩。它等于力偶中的一

13、个力与其力偶臂的乘积。即：M=dp（d两力间垂直距离）M(P)=-PddOPyPxpa图3-2图3-3PPABd图3-4OPPxd*2、正负规定：逆时针为正，顺时针为负。3、单位：N.M KN.M 4、力偶的性质：（1）、不能用一个力代替力偶的作用（即：它没有合力，不能用一个力代替，不能与一个力平衡）（2）、力偶在任意轴上的投影为零。（3）、力偶对所在平面上任意一点之矩恒等于力偶矩，而与矩心的位置无关。如图：已知：力偶dpM O在 M 所在平面内任意一点，M 对 O点之矩为：0MPX+P（X+d）=-Px+Px+Pd =Pd 34 平面力偶系的合成与平衡 一、合成 设321321pppRppp

14、，则 332211321)(dpdpdpdpppdRM =mmmm321 结论：平面力偶系可合成为一个合力偶，其力偶矩等于各分力偶矩的代数和。讲例题 1dPP11,m=P d1112dP2,2Pm=P d2222P,P22dARB3P1P2P,P3,P1,P2,Rd333m=P d图3-5*二、平面力偶系的平衡条件：平面内所有力偶矩的代数和等于零。即：0m 注：力偶和；力偶矩是两个不同的概念。力偶是力使物体饶矩心转动效应的度量，其大小和转向与矩心位置有关；力偶矩是力偶使物体转动效应的度量，力偶矩的大小与矩心的位置无关。三、平衡条件的应用：讲书中例题。35、力的平移法则 一、平移法则：1、问题的

15、提出：力平行移动后，和原来作用不等效，如何才能保持等效呢 2、力平移原理：（1）在点作用一力（2）据加减平衡力系原理，在点加一对平衡力，pp 使dpOppppp距离为点到且,/(3)力ppp,组成的力系与原来作用于点的力p等效。(4)力系ppp,组成两个基本单元，一是力p，一是 p和p 组成的力偶，其力偶矩为dpM 因此，作用于点的力可用作用于点的力p和力偶矩dFM来代替。定理：作用在物体上的力，可以平行移到同一物体上的任一点，但必须同时附加一个力偶，其力偶矩等于原力对于新作用点的矩。反之，一个力和一个力偶可以合成一个力。41 平面一般力系向作用面内任意一点简化 一、主矢、主矩 1、简化原理

16、据“力平移法则”，可将平面一般力系中的各力平行与自身的作用线移到同一点，从而把原力系分解成平面力系汇交力系和平面力偶系，以达到简化。PPPPPM=PdPoAPPoPMPRPP213m3mm211p2p3p1RRdoo*2、简化内容：（）将作用与物体上的一般力系nppp21,向任一点平移，得到一个汇交力系和一个对应的力偶系。（）其合力通过简化中心，并等于力系中原有各力的矢量和：xxpxpxpRn21 yypypypRny21 2222)()(yxyRxRR tg=xy 是 R和 X轴夹角，R称主矢，其指向由 RX和 RY的正负确定。3、将各附加力偶合为一个合力偶。)()()()(0020100p

17、MpMpMpMMn R主矢；M0主矩；注：R并非原力系的合力，而只是作用在简化中心的平面汇交力系的合力，其大小和方向与简化中心无关；M0的大小和转向与简化中心有关，所以主矩必须明确简化中心。二、合力。力的平移定理又dFM RMd0 即可确定出的位置（作用点方向）讲例题 三、合力矩定理：平面一般力系的合力对平面任一点之矩等于各分力对同一点之矩的代数和。证明：由)(),(,0000FMMRMdRMdR而 则：)()(00FMRM 四、简化结果的讨论 1R=0，M00.故原力系等效于一个力偶，合力偶矩为 M0；2R0，M00 主矢 R就是原力系的合力，简化中心正好选在原力系的合力作用线上；汇交力系。

18、oo0MoR0M*3R0,00M 主矩、主矢可进一步合成为一个力R，R 为原力系的合力。4R0,00M 显然原力系处于平衡。五、平衡条件：R0，即：0,0,00myx M00 或 0000myx 只要是未知力不超过三个的一般力系，都可以用此方程求解。42 平面一般力系的平衡方程及其应用 一、平衡方程的三种形式 1、基本形式0000myx 2、二矩式：000 xmmBA 若平面上有一点 A，满足 x 轴不于 A，B连线垂直，则这个力系就不能简化为力偶，此力系可能平衡，也可能有一个通过A点的合力 R。若平面上有另一点 B，且满足,0PmB则这个力可能平衡，也可能有一个通过 A，B两点的合力 R。合

19、力既要通过 A点又要通过 B点，那么只有在 A，B的连线上。3、三矩式：若 A，B，C 不共线。则：000CBAmmm 这时，力偶不存在，也不可能有通过三个点，A，B，C 的力存在。5-1 变形固体及其基本假设 一、变形固体 a、弹性变形 b、塑性变形 xABP*二、基本假设：1、连续性：组成固体的粒子之间毫无空间。2、均匀性：组成固体的粒子之间密集度相同。3、各向同性：在固体的体积内各点力学性质完全相同。4、小变形 5-2 杆件变性的基本（假设）形式 一、四种基本形式：1、轴拉（压）：2、剪切：3、扭转：4、弯曲：5-3 材力的任务 一、任务：1、强度：材料或构件抵抗抗破坏的能力。如：2、刚

20、度：材料或构件抵抗变形的能力。3、稳定性：保持原有平衡状态的能力。6-1 轴拉（压）时的内力，应力 一、轴向拉（压）的概念 力作用在杆的轴线上。PPPPmmPPfmaxPP图5-6图6-1PPPP*二、内力，截面法，轴力，轴力图 1、内力：外力作用而构件分子间的互相牵制力。2、截面法，轴力，轴力图（1）向伸长：说明截面有拉力（2）截面仍然垂直杆轴：说明内力均匀分布。（3）轴力正负规定：拉（背离截面）为正，压（指向截面）为负。（4）轴力图：直观反映内力变化规律。三、轴向拉（压）应力 1、轴拉（压）横截面上的应力 （1）应力：截面某点内力所分布的密集程度 （2）单位：P296211,101,101

21、,11(,mNMPPaGPPaMPmNPGPMPaaaaaa）（3）应力：正应力 剪应力 垂直于截面的应力：=dAdQ，两边同时积分：N=A 平衡于截面的应力：=dAdQ；两边同时积分：Q=A （4）拉（压）杆横街面上的应力：=AN；N轴力 A面积 2、轴向拉（压）杆斜截面上的应力。从 x 轴标起，逆时针往 n 轴旋转为正，反之为负。说明：斜截面与横截面虽说分布轴力密集程度不一样，但轴力的大小应该一样。则：cosANAN 即：cosp PPNPNBBdpdQd图6-3轴力剪力kAAP图6-5图6-6P*2coscos p 2sin21sincossin p 斜截面上的正应力（拉应力为正，压应力

22、为负）斜截面上的剪应力（顺时针为正，逆时针为负）3、最大应力。当）（材料易从横截面拉断时，max0 当材料易剪切破坏）时，(245max 62、轴拉（压）杆的变形及虎克定律 一、变形 （1）纵向变形：1 （2）横向变形：aaa1 纵向线应变L 二、纵向变形及虎克定律 实验：ApL，引入比例系数：EALNEApL虎克定律 aa1图6-7PPaotgaE图6-8*式中：N轴力；A截面积；E材料弹性模量；变形；原长；EA抗拉、压刚度 虎克定律的另一种形式：将代入；AN 得：AE 注：虎克定律适用条件：杆截面应力不超过比例极限。三、横纵向变形及泊松比 1、横向变形：aaaaa1；纵向变形：lll 1

23、拉伸时：为负，为正；压缩时：为正，为负。2、实验所得：泊松比 3、横纵向应变的关系 63 材料在拉伸、压缩时的力学性质 一、概述 1、学性质主要研究：a、强度 b、变形 2、塑性材料如低碳钢 3、脆性材料如铸铁、混凝土、木材等 二、在拉伸时的力学性质：1、试件取样：试长件：l=10d 短试件:l=5d 2、拉伸图 应力应变图 ld标距lPABDEFo拉伸图A强度极限屈服极限弹性极限比例极限应力应变图abseptgEBGEFOOg1*说明：1、O1G/(OB)；2、OO1属塑性变形；3、01g为弹性变形。3、变形发展的四个阶段：（1）弹性阶段：（OB）材料完全处于弹性阶段，最高应力在 B 点，称

24、弹性极限（e）。其中 OA段表示应力与应变成正比。A点是其段最高值，称 为比例极限（p），在 OA段标出 tg=E。因为e与ps数据相近。可近似 为弹性范围内材料服从虎克定理。（2）屈服阶段：（BD）材料暂时失去了抵抗外力的能力。此段最低应力 值叫屈服极限（s）。钢材的最大工作应力不得达到s（3）强化阶段：（DE）材料抵抗外力的能力又开始增加。此段最大应力叫强度极限b（4）颈缩阶段：（EF）材料某截面突然变细，出现“颈缩”现象。荷载急剧下降。总结四个阶段：、弹性阶段：虎克定理=E成立，测出 tg=E、屈服阶段：材料抵抗变形能力暂时消失。、强化阶段：材料抵抗变形的能力增加。、颈缩阶段：材料抵抗弯

25、形的能力完全消失。4、塑性指标：（1）延伸率：1%100 如果属塑性材料。%,5 属脆性材料。%,5 （2）截面收缩率：%1001AAA 。愈大说明材料塑性越好 5、冷作硬化：将屈服极限提高到了G点，此工艺可提高钢材的抗拉强度，但并不提高钢材抗压强度，故对受压筋不需冷拉。三、铸铁的拉伸试验。aoA*1、近似视为=E在 OA 段成立；2、只有b 四、低碳钢压缩时力学性质：1、强度极限无法测定。2、SPE、与拉伸相同。五、铸铁压缩试验。1、没有屈服极限，只有强度极限。2、在低应力区（0A），近似符合 E 3、强度极限高出拉伸 45 倍。六、塑性材料力脆性材料的比较（自学内容）七、许用应力与安全系数

26、：=K0 35.27.14.1000KKbS，脆性材料，塑性材料 6-4 轴向拉（压）杆强度计算 一、强度条件：ANmax 二、强度三类问题：1、强度校核：ANmax 2、选择截面尺寸：A N 如果：槽钢、角钢查附表确定面积，实A理A 3、确定最大外载：说明：最大外载有两种确定形式：1、N=P 2、P 必须据题意，通过间接途径求得，如：71、圆轴扭转时内力 一、扭转 1、力的特点、外力偶矩计算、扭矩和扭矩图 a.力的特点：力偶的作用平面垂直于杆轴线 b.外力偶矩计算 Mk=9549Nk/n（NM）Mk=7024Np/n （NM）kMMk*c.扭矩、扭矩图 右手螺旋法：拇指背离为正，反之为负 2

27、、扭转变形分析：看图：（1）图周线间距不变；（2）各纵向平行线都倾斜了同一微小的角度，矩形成了平行四边形。说明：（1）横截面没有正压力，（2）两截面发生错动 是剪力变，则必有存在，并垂直于半径 x=y 大小相等，方向相反，互相垂直 证明：yA=yA，形成一对力，据力偶平衡：上下面必有一对力与其平衡 3、应力公式推导：三个方面：a、变形几何关系；b、物理关系；c、平衡关系 a、变形几何关系 看图 dx=d 剪切角 d扭转角 =d/dx 说明：垂直于半径 b、物理关系：实验所得：=G G=E/（1+/）G剪切弹性模量 横向线应变 由前式 ：（d/dx）G=xT1212Tx TyTy*说明：与成正比

28、，并是一次函数，垂直于半径 c、静力平衡关系：微面积 dA上的剪力：dA ，此剪力产生的微扭矩dMn=dA 整个截面：Mn=AAAMndd =AAAddxGdddxdG2/)/(=GIdxd)/(即：Mn=I/代入上式得 上式写成：=Mn/I 实圆：I=D4/32 Wn=I/R=3D/16 I=（D4-d4）/32 Wn=（D4-d4）/16D 横截面任一点剪应力 （最大）max=MnR/I=Mn/Wn 4、强度条件：max=（Mn/Wn）5、薄壁圆环：Mk=Mn Mn=2tr2 得 trMn22/强度条件：max=Mmax/2tr2 6、圆扭转的变形计算 由前式 ：d=（Mn/GI）dx 两

29、边积分 d相距为 dx 两横截面的相对转角=dl=xlndGIM)/(0=MnL/GI 72 轴扭转时的强度计算 xT1212Tx TyTy*一、扭转时横截面上的max 1、实心同轴及空心轴 WMn/max Mn扭矩（Nm）（KNm）W扭转截面系数（m3）二、强度条件：WMn/max 三、强度“三类问题”；1、强度校核：WMn/max 2、选择截面尺寸：W/nM a、实心轴 W16/3D，D3)/16(NM b、空心轴：W=3D（1-4）/16 D34)1(/16(NM 3、许用荷载：MW。再确定外载 讲例题 73、圆轴扭转时的刚度计算 一、同轴扭转时的变形：GILMn/式中：Mn某截面扭矩（

30、Nm）（KNm）l同轴长（m）G剪切弹性模量 Pa MPa GPa I 极惯性矩。（m4）GI截面抗扭刚度 二、刚度条件：单位长度扭转角：GIMGIMlGIvlMlnnn/180/0 （弧度/米）即：GIMln/180/0/l 许用单位长度扭转角，查规范 *讲例题！81、静矩 一、静矩、形心 图形 A对 Z轴的静矩：Sz=cAAyyd 图形 A对 y轴的静矩：Sy=cAAZzd 据合力矩定理 形心：yc=Sz/A=iiiAAyAAyd/Zc=Sy/A=iiiAAzAAzd/Sz，Sy的用途：1 求形心。2校核弯曲构件的剪应力强度 Sz，Sy的性质：1 可正，可负，可为零。2单位：m3，mm3，

31、cm3 3 对不同的坐标有不同的静矩 组合截面图形的静矩计算：Sz=iiyA Sy=iiyA 讲例题 二、组合图形形心的确定 求形心：解；A1=30030=92310 mm A2=50270=23105.13mm A1，A2形心到 Z轴的距离 yc1=15 yc2=165 Sz=iiyA=A1yc1+A2yc2 =3015300+50361036.2)302/270(270mm yc=Sz/A=2.36)105.13109/(103336mm=105mm ozyyzdAzAC30016527030502C12CA1*故：Zc=0 yc=105 注；坐标轴的选择不影响形心的位置 82、惯性矩、惯

32、性积、惯性半径 一、惯性矩 定义：y2dAdA面积对 z 轴的惯性矩 z2dA dA面积对 y轴的惯性矩 Ady2截面对 z 轴的惯性矩：Iz Adz2截面对 y轴的惯性矩：Iy 二、计算（1）矩形：a截面对形心轴的 Iz，Iy 解：dA=bdy Iz=AAdy2=yhhbdy2/2/2=by3/32/2/hh=bh3/12 DA=hdz Iy=AAdz2=hdAzbb2/2/2=hz3/32/2/bb=hb3/12 B截面对 z，y轴的 Iz，Iy 解：dA=bdy Iz=AAdy2=yhbdy02=by3/3h0=bh3/3 Iy=AAdz2=hdzzb02=hz3/3b0=hb3/3 （

33、2）圆形截面：Iz，Iy 解：Iz=Iy=dAydd2/2/2=ydddydy222/2/2)2/(2=64/4d dA=dy222)2/(yd 性质：1、惯性矩恒为正 2、同一截面图形对不同坐标轴有不同的惯性矩 圆形；Iz=Iy=64/4d 环形：Iz=Iy=64/)1(44d （Dd/）ozyyzdAdybdzdAAdyxbydzdzyd/2dyyyzdA*对其形心的惯性矩，其它图形查附录 （3）组合图形 Iz=ziI；Iy=yiI 三、极惯性矩。定义：I=AAd2 其中：2=y2+z2 =AAd2=AAdzy)(22 =AAdy2+AAdz2=Iz+Iy 圆截面：I=32/4D 环截面：

34、I=32/)/1(444DdD 四、惯性半径 在压杆稳定计算中，将惯性矩表示成：Iz=（iz）2A 或 Iz=AIz/1、矩形截面的：Iz=AIz/=bhbh12/3=h/（12）iy=AIy/=bhbh12/3=b/（12）2、圆形截面：i=AI/=D/4 五、惯性积 定义；AAzdyz整个截面上微面积 dA与它到 y，z 轴距离的乘积的总和称为截面对 y,z 轴 Iz,，y=AAd zy 1、惯性积可为正、负、零 2、如果图形有一对称轴，则 Iz,，y=0 六、平行移轴定理：平行移轴定理的引出：一般情况下简单图形对任意轴的惯性矩用积分法是比较容易的，但对组合图形用积分法就比较困难，所以介绍

35、平行移轴定理就可以利用 简单图形的已知结果求复杂对任意轴的惯性矩。ozyyzdAzycdAyzoyzyAdczycycccz*推导：已知：Izc,Iyc 求：Iz ,Iy z=zc+b,y=yc+a Iz=AAdy2=AAcday2)(=AAccdaayy)2(22 =AAcdy2+2aAAcdy+a2AAd 其中：AAcdy=Szc=0 AAcdy2=Izc 83、形心主惯性轴和形心主惯性矩的概念 1、主惯性轴：如 y、z 轴旋转到某个0时 I000zy，则 z0，y0称为主惯性轴，简称主轴（总可以找到这样一个轴）2、主惯性矩：截面对z0、y0（主轴）的惯性矩叫主惯性矩，简称主惯性矩。3、形

36、心主轴：如果截面 0点选在形心上，通过形心的主轴称为形心主轴 4、形心主惯性矩：图形对形心主轴的惯性矩。91 弯曲变形的概念 一、弯曲与平面弯曲 1、弯曲：直杆在垂直于杆轴的外力作用下，杆的轴线变为曲线，这种变形叫弯曲。2、梁：以弯曲为主变形的构件称为梁。其特点：a、形状：轴线是直的，横截面至少有一个对称轴。b、荷载：荷载与梁轴垂直并作用在梁的纵向对称面内 3、平面弯曲：梁变形后，梁的弯曲平面与外力作用平面相重合的这种弯曲称为平面弯曲 二、梁的支座，支反力 a、可动铰支座 b、固定铰支座 c、固定端支座 三、梁的三种形式 a、简支梁 AAyAAAyAxAAAyxAMAyzy0z0o*b、外伸梁

37、 c、悬臂梁 92 梁的弯曲内力、M 一、梁的内力 求：Qm，Mm 由 x=0 y=0；Qm+RA=0 Qm=RA y=0 m=0 0m=0；RA+Mm=0，Mm=RAC Qm剪力 Mm弯曲 梁平面弯曲时截面产生两种内力:剪力 Q和弯矩 M 二、Q，M 正负号的规定 Q+Q+(+)剪力：顺时针为正，逆时针为负 弯矩：下受拉为正，上受拉为负 三、任意截面 Q，M 的计算 讲 P155 例 51 结论：要正确区别运算符号和性质符号 例52 结论：取外力较少部分作研究对象 例53 结论：在支座和集中力处左右截面上剪力不相同，而弯矩相同；在集中力偶处左右截面上的剪力相同，而弯矩不同 四、讨论：1、要正

38、确区别性质符号和运算符号。所谓正，负 Q，M 是指性质符号而言 2、Qx=左y 或 Qx=右y，Mx=左M 或 Mx=右M ACPabBmRaRbRaMmmQQmMmpRbQ-Q(-)凹上M+M受拉+M-M受拉下凹*3、可用“简便方法”计算截面内力 六、求剪力和弯矩的基本规律（1）求指定截面上的内力时，既可取梁的左段为脱离体，也可取右段为脱离体，两者计算结果一致（方向，转向相反）。一般取外力比较简单的一段进行分析（2）梁内任一截面上的剪力Q的大小，等于这截面左边（或右边）的与截面平行的各外力的代数和。若考虑左段为脱离体时，在此段梁上所有与y轴同向的外力使该截面产生正剪力，而所有与y轴反向的外力

39、使该截面产生负剪力；若考虑右段为脱离体时，在此段梁所有与y轴同向的外力使该截面产生负剪力，而所有与 y轴反向的外力使该截面产生正剪力。93、用 M，Q，q 间微分关系绘内力图 Adxq(x)B 一M，Q，q的微分关系 图 梁上作用任意荷载q（x）：（1）取出梁中一微段 dx（dx上认为荷载是均匀的）；（2）设截面内力：Q（x），M（x）。利用 y=0。则：Q（x）+q（x）dxQ（x）+dQ（x）=0 dQ（x）=q（x）dx 即 dQ（x）/dx=q（x）剪力对 x 的一阶导数等于荷载 0M=0 M（x）M（x）+dM（x）+Q（x）dx+q（x）dxdx/2=0 即；dM（x）/dx=Q（

40、x）弯矩对 x 的一次导等于剪力 （1）q（x）=0 （无线荷载）dQ（x）/dx=q（x）=0 说明剪力方程是常数。只有常数导数才为零，所以此时剪力图是一条水平线。M(x)Q(x)dxQ(x)+dM(x)+dM(x)Q(x)*dM（x）/dx=Q（x）而剪力是常数，说明原弯矩方程是 x 的一次函数，所以弯矩图是一条斜直线 （2）q（x）=常数（有线载）dQ（x）/dx=q（x）=常数 说明剪力方程是 x 的一次函数，所以剪力图是一条斜直线。即 dM（x）/dx=Q（x）而剪力又是 x 的一次函数，说明原弯矩方程是 x 的二次函数。所以弯矩图是二次抛物线。M 极植 在 Q（x）=0处。由于 d

41、M（x）/dx=Q（x）=0处有极植 例题 三角荷载简化及内力图 q=q0 x/l (相似比)在 dx段上的荷载（集中力）p=qdx=q0 xdx/l 合力 p ：p=lp0=xldlxq)/(00=（q0/l）lxxd0=q0l2/l2=q0l/2（三角形面积）合力 p 的位置：以 A点为矩心 据合力矩定理：pd=lxqdx0)(d=（1/p）lxqdx0)(=（1/p）lxlxdqx00)/(=2l/3 解：（1）求支座力 由BM=0，和 AM=0 解得 RA=ql/6 RB=ql/3 （2）列 Q，M 方程式 Q（x）=q0l/6+q0（x）x=q0l/6+q0 x2/2l （0 x5，

42、剪力对正应力分布影响很小，可不计。公式=My/Iy 可适用横向弯曲。9-6 梁的应力强度计算*一、强度条件 WM maxmax 1、如果截面上下对称：（1）al W1=1yI W2=2yI 如 y1 y2,那么：W1 W2 此时应强度条件：1maxmaxWM （2）材料抗拉压应力不同：al 要分别对拉应力和压应进行核对。lWM1maxmax aWM2minmin 二、最大弯矩压应力：包括最大拉应力和最大压应力（最大压应力一般称为最小压应力，用min表示）最大压应力发生在最大弯矩（绝对值）处。用截面的上下边缘。即：IzyMmaxmaxmax IzyMmaxminmin ymax为受拉区最外边缘到

43、中性轴距离，maxy为受压区最外边缘到中性轴距离。当中性轴是截面对称轴时，yymaxmax 令：Wz=maxyIz、Wz 称为抗弯截面摸量（单位为 cm3）则、2maxmaxWM；对矩形截面：Wz=maxyIz=21213hbh=61bh3 min max yyy*对圆形截面：Wz=maxyIz=2614dd=32d3 三、强度计算的三类问题：1、强度核算：已知：、W、M 是否：WMmaxmax 2、选择截面：已知：、M 据：maxM确定截面尺寸（若是型钢可查型钢表）、计算许用核载：已知：、求 WMmax进而确定荷载 提高梁压应力强度的主要途径 一、据：、压应力分布规律（远距离中性轴的正应力越

44、大）。、WM，提高降低 、考虑材料特性 、选合理的结构 二、具体措施：、据AWz比值选择截面形状 、.选择合理的截面形状 据正应力分布规律：、将矩形截面改成工字形 、减轻梁的自重，在靠近（预制板开孔的道理）中性轴的地方开孔 、据zWMmaxmax、选择合理的放置方法（同一截面）WzMmaxmax*2161bhWz 2261hbWz 显然：21WzWz 则：max2max1 所以通常矩形截面梁竖放。、锯材料的特性选择截面形状；.塑性材料：如钢材、因其受拉、受压容许应力相同。故将截面形状设计成对称于中性轴的截面，如矩形、工字形、圆形截面。.脆性材料：如铸铁、因其容许压应力大于容许拉应力，故选择不对

45、称于中性轴的非对称截面，使中性轴偏于材料容许压应力较低的一边。如采用“”或“”截面。（如上侧受拉则“”，下侧受拉则“”）梁横截面上的剪应力及其强度的计算 引言：在剪切弯曲时mm 截上有、，因此上有、一般剪应力是影响梁的强度的次要因素，鼓将剪应力作简单介绍。(+)(-)一、矩形截面梁的剪应力 1、两个假设：.横截面上各点处的剪应力方向都与剪力的方向一致。.梁横截面上距中性轴的距离处各点的剪应力数值都相等。讲图 2、横截面的任意一点处剪应力的计算为（推导略）bIzQSz 横截面上的剪力 ZS横截面上需求剪应力处的水平线以下（或以上）部分的面积A对中性轴的静距。Iz整个截面对中性轴的惯性距。需求剪应

46、力处的横截面的宽度。2PM*AZ 3、剪应力的分布规律：、沿着截面宽度均匀分布、沿截面高度的分布：由公式：IzbQSz 知道 Q、Iz、b 是常数。剪应力的变化是由zS而变化，zS越大，也越大。byhyhyyhbyASz22*4212212当2hy时，0zS 则0，y=0 时，AQbhbbhQbIQSzz23112832max（zS达到最大值则最大）二、工字型截面的梁的剪应力 翼元部分的剪应力复杂，又很小，通常不计算。(1)腹板部分（按矩形）hbzymaxminc dISQzzf dISQzzfmaxmax 通常计算可知：max与min相差不大，可近似认为腹板上的剪应力是均匀分布的，因为腹板上

47、所承受的 Q是工字型截面剪力的 95%。所以：dhQf1 *也可：dhQ1max 或：dISQzzmaxmax 三、圆形截面梁的最大剪应力 剪力与剪应力方向在圆截面任一点处不都是互相平行的，在圆周上的剪力与圆周相切。但在中性轴两端点处的剪应力方向平行与剪力 Q。则在中性轴上方点处的剪应力都平行与剪力 Q而且相等。这样可应用矩形截面剪应力公式：yzDKncQ bISQzzmax 其中：644DIz图9-26xyCy=2D3 12328132maxDDDyASz 则 AQDDDQbISQzzmac34641243max 四、环形截面梁的最大剪应力 zdmax图9-27D图9-28z*用推导圆形截面

48、maxzS的方砖：bISQzzmaxmax 得：AQ2maxdD2 其中：422dDA zS 是大半圆面积乘其型心到Z轴的距离减去小半圆面积乘上其型心到 Z轴垂直距离。9-9 积分法计算梁变形 一、求转角方程，挠曲线方程 EIxMdxyd)(22 积分一次得 CdxxMEIdxdy)(1 而 dxdyQ 再积分一次：)(1DcxdxdxxMEIy “D”积分常数，常数距边界条件即 求：BQ、BY 取（a）据EIxMY)(2)(PlxM （lX 10）两边积分：DCXXPlYEI1214 边界条件：当X1=0、Ya=0、QA=0、C=0、D=0 当 X=l EIPllPlEIQ2)2(12B E

49、IPllPlEIYB4)4(132 取（b）：据EIxMy)()2(2)(XlpMx )20(2lX 两边积分：CXPLXPYEI22222 两边积分：DCXXPlXPEIY2322264*边界条件：当02X、0AY 、Q=0 、C=0 、D=0 当2lX EIPllPllPEIQC822122 EIPllPllPEIYC48226241332 叠加：EIPlEIPlEIPlQB8582222 EIPllEIPlEIPlEIPlYB48172848243233 例：已知：EI为常数 求AQ、BQ及maxY 解：QdxYd2 2)(21qxxRMAX 22121qxqlx)(22XMEIdxYd

50、 2)(2121qxqlxMX 积分一次：cqxlxqEIQddEIxy32614 （1）再积分一次：DcxxqlxqEIY432412 （2）确定积分常数：据边界条件：x=0 处 y=0 代入（1）式 D=0 x=l 处 y=0 代入（2）式 243QLC 将 C、D植代入（1）、（2）式中 挠曲线方程分别是 )244(132qlxqlEIQ （3）2424121443qlxqxqlEIy （4）*在 A截面处 X=0 代入（3）式中 EIqlQA243 B截面处：lx 代入式（3）EIqlQB243 2lx 代入（4）式 EIqlyycc38454max 二、叠加法求梁弯曲 查表后叠加 三