实验6单缝衍射.pdf
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1、百度文库-好好学习,天天向上-99 I/I0SL1L2PP0单缝 D衍射屏衍射条纹实验 6 单缝衍射的相对光强分布【实验目的】1 观察单缝的夫琅和费衍射现象及用光电元件测量其相对光强分布 2 由单缝衍射相对光强分布曲线计算狭缝宽度【仪器用具】光具座、He-Ne 激光器、减光片、可调单缝、光电池、光点检流计、测距机构。【原理概述】光的衍射是光的波动性的基本特征之一,在光谱分析、晶体分析、全息技术、光信息处理等精密测量和近代光学技术中,衍射已成为一种有力的研究手段和方法。光在传播过程中遇到尺寸接近于光波长的障碍物时(如狭缝、小孔、细丝等),发生偏离直线路径的现象,称为光的衍射。光的衍射现象通常分为
2、两类,一类是菲涅尔衍射,一类是夫琅和费衍射。菲涅尔衍射指障碍物与光源和衍射图样的距离分别为有限远的情况。夫琅和费衍射指障碍物与光源和衍射图样的距离均为无限远的情况,亦即入射光和衍射光都是平行光束,也称平行光束的衍射。图 1 单缝夫琅和费衍射如图 1 所示。光源 S 置于透镜 L1的焦面上,出射后变成平行光束垂直射到宽为a狭缝 D 上。根据惠更斯菲涅尔原理,狭缝上各点可以看成是新的波源,由这些点向各方发出球面次波,这些次波在透镜 L2的后焦面上叠加形成一组明暗相间的条纹,按惠更斯菲涅尔原理,可以导出屏上任一点P处的光强为:220)sin()sin(sinaaII (1)式中a为狭缝宽度,为入射光
3、波长,为衍射角,0I称为主极强,它对应于 P0处的光强。根据上式可以作出光强分布曲线如图 2。从曲线上可以看出:当0,光强有最大值0I,称为主 百度文库-好好学习,天天向上-100 Z激光可调狭缝衍射屏 A 0 B P0极大,大部分能量落在主极大上。当ak/sin(,3,2,1k)时,0I,出现暗条纹,因角很小,可以 近似认为暗条纹在aK/的位置上,可见,主极强两侧暗纹之间的角距离a/2,而 其他相邻暗纹之间的角距离均相等(a/)。两相邻暗纹之间都有一个次极大,这些 极大的位置和相对强度列表如下,可以看到相邻 图 2 两次极大之间的距离并不相等。极大的级数 sin 0/II 0(主极大)0 1
4、 第一次极大 a430.1 第二次极大 a459.2 第三次极大 a471.3 第四次极大 a477.4 【实验中的一些问题】1 满足夫琅和费衍射条件的讨论 在实验中,我们可以不用透镜 L1,L2(图 1),而获得夫琅和费衍射图样。因激光束的发射角很小(1d毫弧度),而且单缝的宽度a也很小,所以用激光束直接照射狭缝,可认为是平行光入射,而撤去透镜 L1。另外,只要接收屏与狭缝的距离满足18/2Za,即可撤去透镜 L2,而直接在屏上观察到夫琅和费衍射条纹。下面导出这一条件:如图 3,P0为衍射角0的一点,对于夫琅和费衍射来说,要求缝上各点发出的次波到 P0时均有相同的光程,显然,只有把屏移到 无
5、穷远才能真正满足。实际上,只要0AP 与0OP的差远远小于一个波长,就可满 足条件。()00OPAP (2))2(22ZaZ 因aZ,可得 图 3 百度文库-好好学习,天天向上-101+-光照集电极光透明电极CdOSe金属板 G(光点检流计)ZDPX激光器 ZZaZZaZ)81(42222Za82 即有:182Za (3)在实验中,8.632nm,缝宽3105acm,1Zm。同学们可以检验是否满足条件(3)式。2 光电接收元件的光电流与光强的关系 图 4 实验中,我们用半导体光电池作为接收元件,以光电流的大小来反映光强。因此,只有在光电流与光强成线性关系的条件下,我们才能以光电流的强度来表示光
6、的相对强度。我们知道,在点光源的光场中,在某一点处的光强和它与光源的距离的平方成反比。因此,改变光电池与光源的距离Z,测量出相应的光电流i,则由2/1Zi的关系曲线,便可确定光电池是否工作在线性区域。硒光电池的结构如图 4:当受光照时,由于半导体的内光电效应,产生了一个电位差,其本身可视为一个电流发生器,在电路内不需加外电压。它的光谱灵敏度和眼睛在白天的视见度大致一样,所以用途较广。光电池有一反向电流:称为暗电流,应把它从测量结果中作为背景而扣除。【实验内容】1 测定单缝衍射的相对光强分布 激光器、可调狭缝、光探头、观察屏等统称为光学元器件。激光器、观察屏安装在一维磁性底座上,狭缝、光探头安装
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- 实验 衍射
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