第17讲-磁场对载流导线的作用-磁介质优秀PPT.ppt

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1、计算方法：计算方法：先先分割成无限多电流分割成无限多电流元，元，然后然后将各电流元受到的安培将各电流元受到的安培力进行矢量积分。力进行矢量积分。匀整磁场中曲线电流受的安培力，等效于从起点匀整磁场中曲线电流受的安培力，等效于从起点到终点的直线电流所受的安培力。到终点的直线电流所受的安培力。，abI2 一段电流在磁场中受力一段电流在磁场中受力3 匀整磁场中曲线电流受力匀整磁场中曲线电流受力=90时，时，F=BIl方向沿方向沿y 轴正向轴正向 载流线圈在均匀磁场中载流线圈在均匀磁场中由此推知：由此推知：例例例例3 3：在无限长载流直导线在无限长载流直导线在无限长载流直导线在无限长载流直导线 I I1

2、 1 旁，平行放置另一长为旁，平行放置另一长为旁，平行放置另一长为旁，平行放置另一长为L L的载流直导线的载流直导线的载流直导线的载流直导线 I I2 2,两根导线相距为两根导线相距为两根导线相距为两根导线相距为 a a，求导线，求导线，求导线，求导线 I I2 2所受所受所受所受到的安培力。到的安培力。到的安培力。到的安培力。解：解：I2 各点处的各点处的 B 相同，相同，I2 受到的安培力受到的安培力方向方向如图所示，如图所示，同理同理 I1 也受到也受到 I2 的引力。的引力。大小大小：I2I1例例例例4 4：在无限长载流直导线在无限长载流直导线在无限长载流直导线在无限长载流直导线 I

3、I1 1 旁，垂直放置另一长为旁，垂直放置另一长为旁，垂直放置另一长为旁，垂直放置另一长为 L L 的载流直导线的载流直导线的载流直导线的载流直导线 I I2 2,I I2 2 导线左端距导线左端距导线左端距导线左端距 I I1 1 为为为为 a a，求导线，求导线，求导线，求导线 I I2 2 所受所受所受所受到的安培力。到的安培力。到的安培力。到的安培力。解：解：解：解：建立坐标系建立坐标系建立坐标系建立坐标系,坐标原点选在坐标原点选在坐标原点选在坐标原点选在 I I1 1上，分割电流元，上，分割电流元，上，分割电流元，上，分割电流元，长长长长度为度为度为度为 dx,dx,电流元受安培力大

4、小为：电流元受安培力大小为：电流元受安培力大小为：电流元受安培力大小为：方向向上方向向上方向向上方向向上无限长两平行载流直导线间的相互作用力。无限长两平行载流直导线间的相互作用力。解：解：解：解：例题例题例题例题5 5导线导线1、2单位长度所受磁力：单位长度所受磁力：电流单位电流单位电流单位电流单位“安培安培安培安培”的定义的定义的定义的定义 4.4.电流单位电流单位“安培安培”的定义的定义真空中的两条无限长平行直导线，各通有相等真空中的两条无限长平行直导线，各通有相等的稳恒电流，当导线相距的稳恒电流，当导线相距 1 1 米，每一导线每米，每一导线每米长度上受力为米长度上受力为210-7210

5、-7牛忽然，各导线中的牛忽然，各导线中的电流强度为电流强度为1 1 安培。安培。求一载流导线框在无限长直导线磁场中的受求一载流导线框在无限长直导线磁场中的受力和运动趋势。力和运动趋势。解：例题例题例题例题6 61234方向向左方向向左方向向右方向向右1324f2、f4方向相反。方向相反。整个线圈所受的合力：整个线圈所受的合力：线圈向左做平动线圈向左做平动1234假如为假如为N匝平面线圈：匝平面线圈：Pm=NIS大小大小:Pm=IS方向方向:线圈正法线方向线圈正法线方向(与电与电流成右手螺旋关系流成右手螺旋关系)；定义：定义：定义：定义：面积为面积为面积为面积为S S，通有电流，通有电流，通有电

6、流，通有电流I I的的的的单匝载流线圈，其磁矩为单匝载流线圈，其磁矩为单匝载流线圈，其磁矩为单匝载流线圈，其磁矩为S 是线圈是线圈(电流电流)所包围的面积所包围的面积.是线圈的正法线方向是线圈的正法线方向1 载流线圈的磁矩载流线圈的磁矩二二 磁场对载流线圈的作用磁场对载流线圈的作用电磁系列电表指针的转动，是由电磁系列电表指针的转动，是由于在永久磁铁的两极之间的空气于在永久磁铁的两极之间的空气隙内放置的可绕固定轴转动的隙内放置的可绕固定轴转动的线线圈圈，通电后在磁场中，通电后在磁场中受到力矩作受到力矩作用用的结果。的结果。2 载流线圈在磁场中受到的力矩载流线圈在磁场中受到的力矩大小：大小：这个结

7、论具有普遍意义，也适用于带电粒子沿随这个结论具有普遍意义，也适用于带电粒子沿随意闭合回路的运动或自旋磁矩在磁场中受的力矩意闭合回路的运动或自旋磁矩在磁场中受的力矩。放在匀整磁场中的线圈受到的力矩为放在匀整磁场中的线圈受到的力矩为例例例例7 7：一半径为：一半径为：一半径为：一半径为 R R 的薄圆盘的薄圆盘的薄圆盘的薄圆盘,放在磁感应强度为放在磁感应强度为放在磁感应强度为放在磁感应强度为 B B 的匀的匀的匀的匀整磁场中整磁场中整磁场中整磁场中,B,B 的方向与盘面平行的方向与盘面平行的方向与盘面平行的方向与盘面平行,如图所示如图所示如图所示如图所示,圆盘表面的圆盘表面的圆盘表面的圆盘表面的电

8、荷面密度为电荷面密度为电荷面密度为电荷面密度为,若圆盘以角速度若圆盘以角速度若圆盘以角速度若圆盘以角速度 绕其轴线转动绕其轴线转动绕其轴线转动绕其轴线转动,试求试求试求试求作用在圆盘上的磁力矩。作用在圆盘上的磁力矩。作用在圆盘上的磁力矩。作用在圆盘上的磁力矩。解：解：解：解：取半径为取半径为 r,宽为宽为dr的圆环。的圆环。圆环带电量：圆环带电量：转动形成电流转动形成电流磁矩：磁矩：方向沿轴线向上方向沿轴线向上所受磁力矩：所受磁力矩：方向为方向为 三三 磁力的功磁力的功1.载流导线 在磁场中运动时，磁力所做的功 当载流导线在磁场中运动时，当载流导线在磁场中运动时，若电流保持不变若电流保持不变，

9、磁磁力所做的功等于力所做的功等于电流强度与电流强度与通过回路环绕面积通过回路环绕面积内内磁通量增量磁通量增量的乘积。的乘积。若电流若电流若电流若电流 I I 保持不变保持不变保持不变保持不变.2.载流线圈 在磁场中转动时，磁力矩所做的功若线圈中电流若线圈中电流若线圈中电流若线圈中电流 I I 不变不变不变不变一般状况下，电流一般状况下，电流一般状况下，电流一般状况下，电流I I 为变量，磁力的功：为变量，磁力的功：为变量，磁力的功：为变量，磁力的功：此时要留意统一变量后积分。此时要留意统一变量后积分。此时要留意统一变量后积分。此时要留意统一变量后积分。解：解：解：解：例题例题例题例题9 9 一

10、半径为一半径为R 的半圆形闭合线圈有的半圆形闭合线圈有N 匝，通有电匝，通有电流流 I，均匀外磁场，均匀外磁场 的方向与线圈平面成的方向与线圈平面成 300 角。角。求：求：线圈的磁矩；线圈的磁矩；此时线圈所受力矩。此时线圈所受力矩。线圈线圈从该位置转至平衡位置，磁力矩作功是多少？从该位置转至平衡位置，磁力矩作功是多少？300角角 线圈的磁矩：线圈的磁矩：的方向与的方向与 成成60o夹角夹角 此时力矩大小此时力矩大小方向由方向由 确定确定 线圈将逆时针旋转。线圈将逆时针旋转。使使n与与B趋向一样趋向一样 线圈旋转时，磁力矩作功为：线圈旋转时，磁力矩作功为：可见此时磁力矩作正功。可见此时磁力矩作

11、正功。或者或者3.3.载流线圈在匀整磁场中的能量载流线圈在匀整磁场中的能量对比对比由前例的探讨我们看到，磁偶极子在匀整磁场中具由前例的探讨我们看到，磁偶极子在匀整磁场中具有某种有某种“势能势能”，使其有自发回到平衡位置的趋势。，使其有自发回到平衡位置的趋势。一般设磁矩方向与磁场方向垂直的位置一般设磁矩方向与磁场方向垂直的位置(2=90)为为“势能势能”零点，则依据零点，则依据静电场静电场稳恒磁场稳恒磁场即即假如载流导线四周空间不是真空，而是假如载流导线四周空间不是真空，而是充溢某种各向同性的磁介质，则磁感应充溢某种各向同性的磁介质，则磁感应强度为原场的强度为原场的r 倍，即倍，即一一 磁介质及

12、其分类磁介质及其分类1.磁介质磁介质 能够与磁场产生相互作用的物质能够与磁场产生相互作用的物质 其中其中B0为原真空中的磁感应强度，为原真空中的磁感应强度，r称为磁介质的相称为磁介质的相对磁导率，反映磁介质对原场对磁导率，反映磁介质对原场B0的影响程度的影响程度。试验发觉：试验发觉：任何实物都是磁介质任何实物都是磁介质 10.6 磁介质2.磁介质的分类磁介质的分类顺磁质顺磁质抗磁质抗磁质减弱原场减弱原场增加原场增加原场如如 锌、铜、水银、铅等锌、铜、水银、铅等如如 锰、铬、铂、氧等锰、铬、铂、氧等顺磁质和抗磁质的相对磁导率都特别接近于顺磁质和抗磁质的相对磁导率都特别接近于1。因此，它们都属于因

13、此，它们都属于弱磁性物质弱磁性物质。铁磁质铁磁质通常不是常数通常不是常数具有显著的增加原磁场的性质具有显著的增加原磁场的性质强磁性物质强磁性物质按玻尔理论，原子中的电子绕原按玻尔理论，原子中的电子绕原子核旋转，因而具有子核旋转，因而具有轨道磁矩轨道磁矩二二 磁化机理磁化机理1.安培分子环流说明安培分子环流说明,方向如图。方向如图。试验证明，原子中电子除了作试验证明，原子中电子除了作绕核的轨道运动外，还有自旋绕核的轨道运动外，还有自旋,相应有自旋磁矩相应有自旋磁矩 s.自旋磁矩都只能由量子理论说明，自旋磁矩都只能由量子理论说明，经典理论对其无法说明。经典理论对其无法说明。轨道磁矩轨道磁矩自旋磁矩

14、自旋磁矩原子磁矩原子磁矩 分子磁矩分子磁矩 全部原子磁矩的总和全部原子磁矩的总和抗磁质抗磁质无外场作用时，对外不显磁性无外场作用时，对外不显磁性顺磁质顺磁质无外场作用时，由于热运动，无外场作用时，由于热运动，对外也不显磁性对外也不显磁性原子磁矩原子磁矩矢量和矢量和分子磁矩分子磁矩2.抗磁质及其磁化抗磁质及其磁化抗磁质分子的固有磁矩为零抗磁质分子的固有磁矩为零电子在磁场中运动的附加磁矩总是减弱外磁场的作用电子在磁场中运动的附加磁矩总是减弱外磁场的作用抗磁性是一切磁介质共同具有的特性。抗磁性是一切磁介质共同具有的特性。在顺磁质物在顺磁质物质中，同样具有抗磁质效应，只不过这种抗磁质效质中，同样具有抗

15、磁质效应，只不过这种抗磁质效应低于顺磁质效应。应低于顺磁质效应。总是与外磁场总是与外磁场反向反向在外磁场中，抗磁质分子会产生附加磁矩在外磁场中，抗磁质分子会产生附加磁矩3.顺磁质及其磁化顺磁质及其磁化顺磁质物质分子的固有磁矩不为零顺磁质物质分子的固有磁矩不为零在无外磁场作用时，由于分子的热运动，分子磁在无外磁场作用时，由于分子的热运动，分子磁矩取向各不相同，整个介质对外不显磁性。矩取向各不相同，整个介质对外不显磁性。有外磁场时，分子磁矩受到磁有外磁场时，分子磁矩受到磁力矩的作用，使分子磁矩转向力矩的作用，使分子磁矩转向外磁场的方向。外磁场的方向。分子磁矩转向过程中分子磁矩转向过程中,由其产生的

16、磁场由其产生的磁场,在方向上在方向上渐渐和外磁场方向趋同，这就是顺磁质的磁化过程。渐渐和外磁场方向趋同，这就是顺磁质的磁化过程。磁化结果，在顺磁质中形成附加的磁化场，使介质磁化结果，在顺磁质中形成附加的磁化场，使介质内部磁场增加。内部磁场增加。三三 磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理 依据安培的分子环流假说理解，介质的磁化过程依据安培的分子环流假说理解，介质的磁化过程类似在其表面感应出类似在其表面感应出“磁化电流磁化电流”。假如在通电长螺线管中插入磁介质假如在通电长螺线管中插入磁介质 磁感应强度对闭合回路磁感应强度对闭合回路 L 的线积分，等于穿过以的线积分，等于穿过以 L 为边界的

17、随意曲面上的电流（包括自由电流为边界的随意曲面上的电流（包括自由电流 I0 和和磁化电流磁化电流 Is）的代数和。）的代数和。这时取安培环路这时取安培环路abcda如图如图为了避开处理磁化电流的麻烦，类比电介质中我们为了避开处理磁化电流的麻烦，类比电介质中我们避开对束缚电荷的处理的相同方法，引入协助矢量避开对束缚电荷的处理的相同方法，引入协助矢量磁场强度磁场强度电位移电位移磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理:精品课件精品课件！精品课件精品课件！在稳恒磁场中，磁场强度矢量沿任一闭合路径在稳恒磁场中，磁场强度矢量沿任一闭合路径的线积分（即环流）等于包围在环路内各传导电流的线积分（即环流）等于包围在环路内各传导电流的代数和，而与磁化电流无关。的代数和，而与磁化电流无关。介质的磁导率介质的磁导率磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理微分形式：微分形式：