马文蔚-物理学-第五版上册带原题-答案25854.pdf

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1、 第一章 质点运动学 1-1 质点作曲线运动,在时刻t 质点的位矢为r,速度为v,速率为v,t 至(t t)时间内的位移为r,路程为s,位矢大小的变化量为r(或称r),平均速度为v,平均速率为v(1)根据上述情况,则必有()(A)r=s=r(B)r s r,当t0 时有dr=ds dr(C)r r s,当t0 时有dr=dr ds(D)r s r,当t0 时有dr=dr=ds(2)根据上述情况,则必有()(A)v=v,v=v (B)vv,v v(C)v=v,v v (D)vv,v=v 分析与解(1)质点在t 至(t t)时间内沿曲线从P 点运动到P点,各量关系如图所示,其中路程s PP,位移大

2、小rPP,而r r-r表示质点位矢大小的变化量,三个量的物理含义不同,在曲线运动中大小也不相等(注：在直线运动中有相等的可能)但当t0 时,点P无限趋近P点,则有drds,但却不等于dr故选(B)(2)由于r s,故tstr,即vv 但由于drds,故tstddddr,即vv由此可见,应选(C)1-2 一运动质点在某瞬时位于位矢r(x,y)的端点处,对其速度的大小有四种意见,即(1)trdd；(2)t dd r；(3)tsdd；(4)22ddddtytx 下述判断正确的是()(A)只有(1)(2)正确 (B)只有(2)正确(C)只有(2)(3)正确 (D)只有(3)(4)正确 分析与解 trd

3、d表示质点到坐标原点的距离随时间的变化率,在极坐标系中叫径向速率通常用符号vr表示,这是速度矢量在位矢方向上的一个分量；t ddr表示速度矢量；在自然坐标系中速度大小可用公式tsddv计算,在直角坐标系中则可由公式22ddddtytxv求解故选(D)1-3 质点作曲线运动,r 表示位置矢量,v表示速度,a表示加速度,s 表示路程,a表示切向加速度对下列表达式,即(1)d v/dt a；(2)dr/dt v；(3)ds/dt v；(4)d v/dta 下述判断正确的是()(A)只有(1)、(4)是对的 (B)只有(2)、(4)是对的(C)只有(2)是对的 (D)只有(3)是对的 分析与解 t d

4、dv表示切向加速度a,它表示速度大小随时间的变化率,是加速度矢量沿速度方向的一个分量,起改变速度大小的作用；trdd在极坐标系中表示径向速率vr(如题1-2 所述)；tsdd在自然坐标系中表示质点的速率v；而t ddv表示加速度的大小而不是切向加速度a因此只有(3)式表达是正确的故选(D)1-4 一个质点在做圆周运动时,则有()(A)切向加速度一定改变,法向加速度也改变(B)切向加速度可能不变,法向加速度一定改变(C)切向加速度可能不变,法向加速度不变(D)切向加速度一定改变,法向加速度不变 分析与解 加速度的切向分量a起改变速度大小的作用,而法向分量an起改变速度方向的作用 质点作圆周运动时

5、,由于速度方向不断改变,相应法向加速度的方向也在不断改变,因而法向加速度是一定改变的至于a是否改变,则要视质点的速率情况而定质点作匀速率圆周运动时,a恒为零；质点作匀变速率圆周运动时,a为一不为零的恒量,当a改变时,质点则作一般的变速率圆周运动由此可见,应选(B)*1-5 如图所示,湖中有一小船,有人用绳绕过岸上一定高度处的定滑轮拉湖中的船向岸边运动设该人以匀速率v0 收绳,绳不伸长且湖水静止,小船的速率为v,则小船作()(A)匀加速运动,cos0vv (B)匀减速运动,cos0vv (C)变加速运动,cos0vv (D)变减速运动,cos0vv (E)匀速直线运动,0vv 分析与解 本题关键

6、是先求得小船速度表达式,进而判断运动性质为此建立如图所示坐标系,设定滑轮距水面高度为h,t 时刻定滑轮距小船的绳长为l,则小船的运动方程为22hlx,其中绳长l 随时间t 而变化小船速度22ddddhltlltxv,式中tldd表示绳长l 随时间的变化率,其大小即为v0,代入整理后为lhlcos/0220vvv,方向沿x 轴负向由速度表达式,可判断小船作变加速运动故选(C)讨论 有人会将绳子速率v0按x、y 两个方向分解,则小船速度cos0vv,这样做对吗 1-6 已知质点沿x 轴作直线运动,其运动方程为32262ttx,式中x 的单位为m,t 的单位为 s求：(1)质点在运动开始后 s内的位

7、移的大小；(2)质点在该时间内所通过的路程；(3)t4 s时质点的速度和加速度 分析 位移和路程是两个完全不同的概念 只有当质点作直线运动且运动方向不改变时,位移的大小才会与路程相等质点在t 时间内的位移x 的大小可直接由运动方程得到：0 xxxt,而在求路程时,就必须注意到质点在运动过程中可能改变运动方向,此时,位移的大小和路程就不同了 为此,需根据0ddtx来确定其运动方向改变的时刻tp,求出0tp 和tpt 内的位移大小x1、x2,则t 时间内的路程21xxs,如图所示,至于t s 时质点速度和加速度可用txdd和22ddtx两式计算 解(1)质点在 s内位移的大小 m3204xxx (

8、2)由 0ddtx 得知质点的换向时刻为 s2pt(t0不合题意)则 m0.8021xxx m40242xxx 所以,质点在 s时间间隔内的路程为 m4821xxs (3)t s时 1s0.4sm48ddttxv 2s0.422m.s36ddttxa 1-7 一质点沿x 轴方向作直线运动,其速度与时间的关系如图(a)所示设t0 时,x0试根据已知的v-t 图,画出a-t 图以及x-t 图 分析 根据加速度的定义可知,在直线运动中v-t曲线的斜率为加速度的大小(图中AB、CD 段斜率为定值,即匀变速直线运动；而线段BC 的斜率为0,加速度为零,即匀速直线运动)加速度为恒量,在a-t 图上是平行于

9、t 轴的直线,由v-t 图中求出各段的斜率,即可作出a-t 图线 又由速度的定义可知,x-t 曲线的斜率为速度的大小因此,匀速直线运动所对应的x-t 图应是一直线,而匀变速直线运动所对应的xt 图为t 的二次曲线 根据各段时间内的运动方程xx(t),求出不同时刻t 的位置x,采用描数据点的方法,可作出x-t 图 解 将曲线分为AB、BC、CD 三个过程,它们对应的加速度值分别为 2sm20ABABABttavv (匀加速直线运动)0BCa (匀速直线运动)2sm10CDCDCDttavv (匀减速直线运动)根据上述结果即可作出质点的a-t 图图(B)在匀变速直线运动中,有 2021ttxxv

10、由此,可计算在02和46时间间隔内各时刻的位置分别为 用描数据点的作图方法,由表中数据可作02和46时间内的x-t 图在24时间内,质点是作1sm20v的匀速直线运动,其x-t 图是斜率k20的一段直线图(c)1-8 已知质点的运动方程为jir)2(22tt,式中r 的单位为m,t 的单位为求：(1)质点的运动轨迹；(2)t 0 及t 2时,质点的位矢；(3)由t 0 到t 2内质点的位移r 和径向增量r；*(4)2 内质点所走过的路程s 分析 质点的轨迹方程为y f(x),可由运动方程的两个分量式x(t)和y(t)中消去t 即可得到对于r、r、r、s 来说,物理含义不同,可根据其定义计算其中

11、对s的求解用到积分方法,先在轨迹上任取一段微元ds,则22)d()d(dyxs,最后用ssd积分求 解(1)由x(t)和y(t)中消去t 后得质点轨迹方程为 2412xy 这是一个抛物线方程,轨迹如图(a)所示(2)将t 0和t 2分别代入运动方程,可得相应位矢分别为 jr20,jir242 图(a)中的P、Q 两点,即为t 0和t 2时质点所在位置(3)由位移表达式,得 jijirrr24)()(020212yyxx 其中位移大小m66.5)()(22yxr 而径向增量m47.22020222202yxyxrrrr*(4)如图(B)所示,所求s 即为图中PQ段长度,先在其间任意处取AB 微元

12、ds,则22)d()d(dyxs,由轨道方程可得xxyd21d,代入ds,则2内路程为 m91.5d4d402xxssQP 1-9 质点的运动方程为 23010ttx 22015tty 式中x,y 的单位为m,t 的单位为 试求：(1)初速度的大小和方向；(2)加速度的大小和方向 分析 由运动方程的分量式可分别求出速度、加速度的分量,再由运动合成算出速度和加速度的大小和方向 解(1)速度的分量式为 ttxx6010ddv ttyy4015ddv 当t 0 时,vox-10 m-1,voy 15 m-1,则初速度大小为 120200sm0.18yxvvv 设vo与x 轴的夹角为,则 23tan0

13、0 xyvv 12341(2)加速度的分量式为 2sm60ddtaxxv,2sm40ddtayyv 则加速度的大小为 222sm1.72yxaaa 设a 与x 轴的夹角为,则 32tanxyaa-3341(或32619)1-10 一升降机以加速度 m-2上升,当上升速度为 m-1时,有一螺丝自升降机的天花板上松脱,天花板与升降机的底面相距 m计算：(1)螺丝从天花板落到底面所需要的时间；(2)螺丝相对升降机外固定柱子的下降距离 分析 在升降机与螺丝之间有相对运动的情况下,一种处理方法是取地面为参考系,分别讨论升降机竖直向上的匀加速度运动和初速不为零的螺丝的自由落体运动,列出这两种运动在同一坐标

14、系中的运动方程y1 y1(t)和y2 y2(t),并考虑它们相遇,即位矢相同这一条件,问题即可解；另一种方法是取升降机(或螺丝)为参考系,这时,螺丝(或升降机)相对它作匀加速运动,但是,此加速度应该是相对加速度升降机厢的高度就是螺丝(或升降机)运动的路程 解1(1)以地面为参考系,取如图所示的坐标系,升降机与螺丝的运动方程分别为 20121atty v 20221gtthyv 当螺丝落至底面时,有y1 y2,即 20202121gtthattvv s705.02aght (2)螺丝相对升降机外固定柱子下降的距离为 m716.021202gttyhdv 解2(1)以升降机为参考系,此时,螺丝相对

15、它的加速度大小ag a,螺丝落至底面时,有 2)(210tagh s705.02aght(2)由于升降机在t 时间内上升的高度为 2021atthv 则 m716.0hhd 1-11 一质点P 沿半径R m的圆周作匀速率运动,运动一周所需时间为,设t 0 时,质点位于O 点 按(a)图中所示Oxy 坐标系,求(1)质点P 在任意时刻的位矢；(2)5时的速度和加速度 分析 该题属于运动学的第一类问题,即已知运动方程r r(t)求质点运动的一切信息(如位置矢量、位移、速度、加速度)在确定运动方程时,若取以点(0,3)为原点的Oxy坐标系,并采用参数方程xx(t)和yy(t)来表示圆周运动是比较方便

16、的然后,运用坐标变换x x0 x和y y0 y,将所得参数方程转换至Oxy 坐标系中,即得Oxy 坐标系中质点P 在任意时刻的位矢采用对运动方程求导的方法可得速度和加速度 解(1)如图(B)所示,在Oxy坐标系中,因tT2,则质点P 的参数方程为 tTRx2sin,tTRy2cos 坐标变换后,在Oxy 坐标系中有 tTRxx2sin,RtTRyyy2cos0 则质点P 的位矢方程为 jirRtTRtTR2cos2sinji)1.0(cos1 3)1.0(sin3tt(2)5时的速度和加速度分别为 jjir)sm3.0(2sin22cos2dd1tTTRtTTRtvijira)sm03.0(2

17、cos)2(2sin)2(dd222222tTTRtTTRt 1-12 地面上垂直竖立一高 m 的旗杆,已知正午时分太阳在旗杆的正上方,求在下午200 时,杆顶在地面上的影子的速度的大小在何时刻杆影伸展至 m 分析 为求杆顶在地面上影子速度的大小,必须建立影长与时间的函数关系,即影子端点的位矢方程 根据几何关系,影长可通过太阳光线对地转动的角速度求得由于运动的相对性,太阳光线对地转动的角速度也就是地球自转的角速度这样,影子端点的位矢方程和速度均可求得 解 设太阳光线对地转动的角速度为,从正午时分开始计时,则杆的影长为shtgt,下午200 时,杆顶在地面上影子的速度大小为 132sm1094.

18、1cosddthtsv 当杆长等于影长时,即s h,则 s606034arctan1hst 即为下午300 时 1-13 质点沿直线运动,加速度a4-t2,式中a的单位为m-2,t的单位为如果当t 3时,x9 m,v 2 m-1,求质点的运动方程 分析 本题属于运动学第二类问题,即已知加速度求速度和运动方程,必须在给定条件下用积分方法解决由taddv和txddv可得tadd v和txddv如aa(t)或v v(t),则可两边直接积分如果a 或v不是时间t 的显函数,则应经过诸如分离变量或变量代换等数学操作后再做积分 解 由分析知,应有 tta0dd0vvv 得 03314vvtt (1)由 t

19、xxtx0dd0v 得 00421212xtttxv (2)将t3时,x9 m,v2 m-1代入(1)(2)得v0-1 m-1,x0 m于是可得质点运动方程为 75.0121242ttx 1-14 一石子从空中由静止下落,由于空气阻力,石子并非作自由落体运动,现测得其加速度aA-Bv,式中A、B 为正恒量,求石子下落的速度和运动方程 分析 本题亦属于运动学第二类问题,与上题不同之处在于加速度是速度v的函数,因此,需将式dv a(v)dt 分离变量为tad)(dvv后再两边积分 解 选取石子下落方向为y 轴正向,下落起点为坐标原点(1)由题意知 vvBAtadd (1)用分离变量法把式(1)改写

20、为 tBAddvv (2)将式(2)两边积分并考虑初始条件,有 ttBA0ddd0vvvvv 得石子速度 )1(BteBAv 由此可知当,t时,BAv为一常量,通常称为极限速度或收尾速度(2)再由)1(ddBteBAtyv并考虑初始条件有 teBAytBtyd)1(d00 得石子运动方程)1(2BteBAtBAy 1-15 一质点具有恒定加速度a 6i 4j,式中a的单位为m-2 在t0时,其速度为零,位置矢量r0 10 mi求：(1)在任意时刻的速度和位置矢量；(2)质点在Oxy 平面上的轨迹方程,并画出轨迹的示意图 分析 与上两题不同处在于质点作平面曲线运动,根据叠加原理,求解时需根据加速

21、度的两个分量ax 和ay分别积分,从而得到运动方程r的两个分量式x(t)和y(t)由于本题中质点加速度为恒矢量,故两次积分后所得运动方程为固定形式,即20021tatxxxxv和20021tatyyyyv,两个分运动均为匀变速直线运动读者不妨自己验证一下 解 由加速度定义式,根据初始条件t0 0时v0 0,积分可得 tttt000)d46(ddjiavv jitt46 v 又由t ddrv及初始条件t0 时,r0(10 m)i,积分可得 ttrrtttt00)d46(dd0jirv jir222)310(tt 由上述结果可得质点运动方程的分量式,即 x 103t2 y 2t2 消去参数t,可得

22、运动的轨迹方程 3y 2x-20 m 这是一个直线方程直线斜率32tanddxyk,3341轨迹如图所示 1-16 一质点在半径为R 的圆周上以恒定的速率运动,质点由位置A 运动到位置B,OA 和OB 所对的圆心角为(1)试证位置A 和B 之间的平均加速度为)(/)cos1(22Rav；(2)当分别等于90、30、10和1时,平均加速度各为多少 并对结果加以讨论 分析 瞬时加速度和平均加速度的物理含义不同,它们分别表示为t ddva和tva 在 匀 速 率 圆 周 运 动 中,它 们 的 大 小 分 别 为Ran2v,tav,式中v可由图(B)中的几何关系得到,而t 可由转过的角度 求出 由计

23、算结果能清楚地看到两者之间的关系,即瞬时加速度是平均加速度在t0 时的极限值 解(1)由图(b)可看到v v2-v1,故 cos2212221vvvvv)cos1(2 v 而 vvRst 所以 Rta)cos1(22vv (2)将90,30,10,1分别代入上式,得 Ra219003.0v,Ra229886.0v Ra239987.0v,Ra24000.1v 以上结果表明,当0 时,匀速率圆周运动的平均加速度趋近于一极限值,该值即为法向加速度R2v 1-17 质点在Oxy 平面内运动,其运动方程为r )j,式中r 的单位为m,t的单位为s求：(1)质点的轨迹方程；(2)在t1 到t2 时间内的

24、平均速度；(3)t1 时的速度及切向和法向加速度；(4)t 时质点所在处轨道的曲率半径 分析 根据运动方程可直接写出其分量式x x(t)和y y(t),从中消去参数t,即得质点的轨迹方程 平均速度是反映质点在一段时间内位置的变化率,即trv,它与时间间隔t 的大小有关,当t0 时,平均速度的极限即瞬时速度t ddrv切向和法向加速度是指在自然坐标下的分矢量a 和an,前者只反映质点在切线方向速度大小的变化率,即ttteaddv,后者只反映质点速度方向的变化,它可由总加速度a 和a 得到在求得t1 时刻质点的速度和法向加速度的大小后,可由公式an2v求 解(1)由参数方程 x,y 消去t 得质点

25、的轨迹方程：y (2)在t1 到t2 时间内的平均速度 jirr0.60.21212tttrv(3)质点在任意时刻的速度和加速度分别为 jijijittytxtyx0.40.2dddd)(vvv jjia222220.4dddd)(smtytxt 则t1 时的速度 v(t)t 1 切向和法向加速度分别为 ttyxttttteeea222s1sm58.3)(ddddvvv nntnaaeea222sm79.1(4)t 质点的速度大小为 122sm47.4yxvvv 则m17.112nav 1-18 飞机以100 m-1 的速度沿水平直线飞行,在离地面高为100 m时,驾驶员要把物品空投到前方某一

26、地面目标处,问：(1)此时目标在飞机正下方位置的前面多远(2)投放物品时,驾驶员看目标的视线和水平线成何角度(3)物品投出后,它的法向加速度和切向加速度各为多少 分析 物品空投后作平抛运动忽略空气阻力的条件下,由运动独立性原理知,物品在空中沿水平方向作匀速直线运动,在竖直方向作自由落体运动 到达地面目标时,两方向上运动时间是相同的 因此,分别列出其运动方程,运用时间相等的条件,即可求解 此外,平抛物体在运动过程中只存在竖直向下的重力加速度为求特定时刻t时物体的切向加速度和法向加速度,只需求出该时刻它们与重力加速度之间的夹角或由图可知,在特定时刻t,物体的切向加速度和水平线之间的夹角,可由此时刻

27、的两速度分量vx、vy求出,这样,也就可将重力加速度g 的切向和法向分量求得 解(1)取如图所示的坐标,物品下落时在水平和竖直方向的运动方程分别为 x vt,y 1/2 gt2 飞机水平飞行速度v100 ms-1,飞机离地面的高度y100 m,由上述两式可得目标在飞机正下方前的距离 m4522gyxv(2)视线和水平线的夹角为 o5.12arctanxy(3)在任意时刻物品的速度与水平轴的夹角为 vvvgtxyarctanarctan 取自然坐标,物品在抛出2s 时,重力加速度的切向分量与法向分量分别为 2sm88.1arctansinsinvgtggat 2sm62.9arctancosco

28、svgtggan 1-19 如图(a)所示,一小型迫击炮架设在一斜坡的底端O 处,已知斜坡倾角为,炮身与斜坡的夹角为,炮弹的出口速度为v0,忽略空气阻力 求：(1)炮弹落地点P 与点O 的距离OP；(2)欲使炮弹能垂直击中坡面 证明和必须满足tan21tan并与v0 无关 分析 这是一个斜上抛运动,看似简单,但针对题目所问,如不能灵活运用叠加原理,建立一个恰当的坐标系,将运动分解的话,求解起来并不容易 现建立如图(a)所示坐标系,则炮弹在x 和y 两个方向的分运动均为匀减速直线运动,其初速度分别为v0cos和v0sin,其加速度分别为gsin和gcos在此坐标系中炮弹落地时,应有y 0,则x

29、OP如欲使炮弹垂直击中坡面,则应满足vx 0,直接列出有关运动方程和速度方程,即可求解 由于本题中加速度g 为恒矢量 故第一问也可由运动方程的矢量式计算,即20g21tt vr,做出炮弹落地时的矢量图如图(B)所示,由图中所示几何关系也可求得OP(即图中的r 矢量)(1)解1 由分析知,炮弹在图(a)所示坐标系中两个分运动方程为 gttxsin21cos20 v (1)gttycos21sin20 v (2)令y 0 求得时间t 后再代入式(1)得)cos(cossin2)sinsincos(coscossin2220220ggxOPvv 解2 做出炮弹的运动矢量图,如图(b)所示,并利用正弦

30、定理,有 gttsin212sin2sin20vr 从中消去t 后也可得到同样结果(2)由分析知,如炮弹垂直击中坡面应满足y 0 和vx 0,则 0sincos0gtxvv (3)由(2)(3)两式消去t 后得 sin21tan 由此可知只要角和满足上式,炮弹就能垂直击中坡面,而与v0 的大小无关 讨论 如将炮弹的运动按水平和竖直两个方向分解,求解本题将会比较困难,有兴趣读者不妨自己体验一下 1-20 一直立的雨伞,张开后其边缘圆周的半径为R,离地面的高度为h,(1)当伞绕伞柄以匀角速旋转时,求证水滴沿边缘飞出后落在地面上半径为ghRr/212的圆周上；(2)读者能否由此定性构想一种草坪上或农

31、田灌溉用的旋转式洒水器的方案 分析 选定伞边缘O 处的雨滴为研究对象,当伞以角速度旋转时,雨滴将以速度v 沿切线方向飞出,并作平抛运动建立如图(a)所示坐标系,列出雨滴的运动方程并考虑图中所示几何关系,即可求证由此可以想像如果让水从一个旋转的有很多小孔的喷头中飞出,从不同小孔中飞出的水滴将会落在半径不同的圆周上,为保证均匀喷洒对喷头上小孔的分布还要给予精心的考虑 解(1)如图(a)所示坐标系中,雨滴落地的运动方程为 tRtx v (1)hgty221 (2)由式(1)(2)可得 ghRx2222 由图(a)所示几何关系得雨滴落地处圆周的半径为 22221ghRRxr(2)常用草坪喷水器采用如图

32、(b)所示的球面喷头(0 45)其上有大量小孔喷头旋转时,水滴以初速度v0 从各个小孔中喷出,并作斜上抛运动,通常喷头表面基本上与草坪处在同一水平面上则以角喷射的水柱射程为 gR2sin0v 为使喷头周围的草坪能被均匀喷洒,喷头上的小孔数不但很多,而且还不能均匀分布,这是喷头设计中的一个关键问题 1-21 一足球运动员在正对球门前 m 处以 m-1 的初速率罚任意球,已知球门高为 m 若要在垂直于球门的竖直平面内将足球直接踢进球门,问他应在与地面成什么角度的范围内踢出足球(足球可视为质点)分析 被踢出后的足球,在空中作斜抛运动,其轨迹方程可由质点在竖直平面内的运动方程得到由于水平距离x 已知,

33、球门高度又限定了在y 方向的范围,故只需将x、y 值代入即可求出 解 取图示坐标系Oxy,由运动方程 txcosv,221singtty v 消去t 得轨迹方程 222)tan1(2tanxgxyv 以x m,v m-1 及 my0 代入后,可解得 71111 6992 27922 1889 如何理解上述角度的范围在初速一定的条件下,球击中球门底线或球门上缘都将对应有两个不同的投射倾角(如图所示)如果以71 11或 踢出足球,都将因射程不足而不能直接射入球门；由于球门高度的限制,角也并非能取与之间的任何值 当倾角取值为 69 92时,踢出的足球将越过门缘而离去,这时球也不能射入球门 因此可取的

34、角度范围只能是解中的结果 1-22 一质点沿半径为R 的圆周按规律2021btts v运动,v0、b 都是常量(1)求t 时刻质点的总加速度；(2)t 为何值时总加速度在数值上等于b(3)当加速度达到b 时,质点已沿圆周运行了多少圈 分析 在自然坐标中,s 表示圆周上从某一点开始的曲线坐标由给定的运动方程s s(t),对时间t 求一阶、二阶导数,即是沿曲线运动的速度v 和加速度的切向分量a,而加速度的法向分量为anv2/R 这样,总加速度为a aeanen至于质点在t 时间内通过的路程,即为曲线坐标的改变量sst-s0因圆周长为2R,质点所转过的圈数自然可求得 解(1)质点作圆周运动的速率为

35、btts0ddvv 其加速度的切向分量和法向分量分别为 btsat22dd,RbtRan202)(vv 故加速度的大小为 R)(402222btbaaaattnv 其方向与切线之间的夹角为 Rbbtaatn20)(arctanarctanv(2)要使ab,由bbtbRR4022)(1v可得 bt0v(3)从t0 开始到tv0/b 时,质点经过的路程为 bssst2200v 因此质点运行的圈数为 bRRsn4220v 1-23 一半径为 m 的飞轮在启动时的短时间内,其角速度与时间的平方成正比 在t 时测得轮缘一点的速度值为 m-1 求：(1)该轮在t的角速度,轮缘一点的切向加速度和总加速度；(

36、2)该点在内所转过的角度 分析 首先应该确定角速度的函数关系kt2依据角量与线量的关系由特定时刻的速度值可得相应的角速度,从而求出式中的比例系数k,(t)确定后,注意到运动的角量描述与线量描述的相应关系,由运动学中两类问题求解的方法(微分法和积分法),即可得到特定时刻的角加速度、切向加速度和角位移 解 因R v,由题意t2 得比例系数 322srad2Rttkv 所以 22)(tt 则t 时的角速度、角加速度和切向加速度分别为 12srad5.02 t 2srad0.24ddtt 2sm0.1Rat 总加速度 nttnRReeaaa2 2222sm01.1RRa 在内该点所转过的角度 rad3

37、3.532d2d203202200tttt 1-24 一质点在半径为 m的圆周上运动,其角位置为342t,式中 的单位为rad,t 的单位为(1)求在t 时质点的法向加速度和切向加速度(2)当切向加速度的大小恰等于总加速度大小的一半时,值为多少(3)t 为多少时,法向加速度和切向加速度的值相等 分析 掌握角量与线量、角位移方程与位矢方程的对应关系,应用运动学求解的方法即可得到 解(1)由于342t,则角速度212ddtt在t 2 时,法向加速度和切向加速度的数值分别为 22s2sm30.2 ratn 2s2sm80.4ddtratt(2)当22212/tntaaaa时,有223ntaa,即 4

38、22212243trrt 得 3213t 此时刻的角位置为 rad15.3423t(3)要使tnaa,则有 422212243trrt t 1-25 一无风的下雨天,一列火车以v1 m-1 的速度匀速前进,在车内的旅客看见玻璃窗外的雨滴和垂线成75角下降求雨滴下落的速度v2(设下降的雨滴作匀速运动)分析 这是一个相对运动的问题设雨滴为研究对象,地面为静止参考系,火车为动参考系v1 为相对 的速度,v2 为雨滴相对的速度,利用相对运动速度的关系即可解 解 以地面为参考系,火车相对地面运动的速度为v1,雨滴相对地面竖直下落的速度为v2,旅客看到雨滴下落的速度v2为相对速度,它们之间的关系为122v

39、vv(如图所示),于是可得 1o12sm36.575tanvv 1-26 如图(a)所示,一汽车在雨中沿直线行驶,其速率为v1,下落雨滴的速度方向偏于竖直方向之前 角,速率为v2,若车后有一长方形物体,问车速v1为多大时,此物体正好不会被雨水淋湿 分析 这也是一个相对运动的问题可视雨点为研究对象,地面为静参考系,汽车为动参考系 如图(a)所示,要使物体不被淋湿,在车上观察雨点下落的方向(即雨点相对于汽车的运动速度v2的方向)应满足hlarctan再由相对速度的矢量关系122vvv,即可求出所需车速v1 解 由122vvv图(b),有 cossinarctan221vvv 而要使hlarctan

40、,则 hlcossin221vvv hlsincos21vv 1-27 一人能在静水中以 m-1 的速度划船前进今欲横渡一宽为 103 m、水流速度为 m-1 的大河(1)他若要从出发点横渡该河而到达正对岸的一点,那么应如何确定划行方向 到达正对岸需多少时间(2)如果希望用最短的时间过河,应如何确定划行方向 船到达对岸的位置在什么地方 分析 船到达对岸所需时间是由船相对于岸的速度v 决定的 由于水流速度u的存在,v与船在静水中划行的速度v之间有vu v(如图所示)若要使船到达正对岸,则必须使v沿正对岸方向；在划速一定的条件下,若要用最短时间过河,则必须使v 有极大值 解(1)由vu v可知vu

41、arcsin,则船到达正对岸所需时间为 s1005.1cos3ddtvv(2)由于cosvv,在划速v一定的条件下,只有当0 时,v 最大(即vv),此时,船过河时间td/v,船到达距正对岸为l 的下游处,且有 m100.52vdut ul 1-28 一质点相对观察者O 运动,在任意时刻t,其位置为x vt,ygt2/2,质点运动的轨迹为抛物线若另一观察者O以速率v 沿x 轴正向相对于O 运动试问质点相对O的轨迹和加速度如何 分析 该问题涉及到运动的相对性 如何将已知质点相对于观察者O 的运动转换到相对于观察者O的运动中去,其实质就是进行坐标变换,将系O 中一动点(x,y)变换至系O中的点(x

42、,y)由于观察者O相对于观察者O 作匀速运动,因此,该坐标变换是线性的 解 取Oxy 和Oxy分别为观察者O 和观察者O所在的坐标系,且使Ox 和Ox两轴平行在t 0 时,两坐标原点重合由坐标变换得 xx-v t v t-v t 0 yy 1/2 gt2 加速度 gtyaay22dd 由此可见,动点相对于系O是在y 方向作匀变速直线运动 动点在两坐标系中加速度相同,这也正是伽利略变换的必然结果 第二章 牛顿定律 2-1 如图(a)所示,质量为m 的物体用平行于斜面的细线联结置于光滑的斜面上,若斜面向左方作加速运动,当物体刚脱离斜面时,它的加速度的大小为()(A)gsin (B)gcos (C)

43、gtan (D)gcot 分析与解 当物体离开斜面瞬间,斜面对物体的支持力消失为零,物体在绳子拉力F(其方向仍可认为平行于斜面)和重力作用下产生平行水平面向左的加速度a,如图(b)所示,由其可解得合外力为mgcot,故选(D)求解的关键是正确分析物体刚离开斜面瞬间的物体受力情况和状态特征 2-2 用水平力FN把一个物体压着靠在粗糙的竖直墙面上保持静止 当FN逐渐增大时,物体所受的静摩擦力Ff的大小()(A)不为零,但保持不变(B)随FN成正比地增大(C)开始随FN增大,达到某一最大值后,就保持不变(D)无法确定 分析与解 与滑动摩擦力不同的是,静摩擦力可在零与最大值FN范围内取值 当FN增加时

44、,静摩擦力可取的最大值成正比增加,但具体大小则取决于被作用物体的运动状态 由题意知,物体一直保持静止状态,故静摩擦力与重力大小相等,方向相反,并保持不变,故选(A)2-3 一段路面水平的公路,转弯处轨道半径为R,汽车轮胎与路面间的摩擦因数为,要使汽车不至于发生侧向打滑,汽车在该处的行驶速率()(A)不得小于gR (B)必须等于gR(C)不得大于gR (D)还应由汽车的质量m 决定 分析与解 由题意知,汽车应在水平面内作匀速率圆周运动,为保证汽车转弯时不侧向打滑,所需向心力只能由路面与轮胎间的静摩擦力提供,能够提供的最大向心力应为FN由此可算得汽车转弯的最大速率应为vRg 因此只要汽车转弯时的实

45、际速率不大于此值,均能保证不侧向打滑 应选(C)2-4 一物体沿固定圆弧形光滑轨道由静止下滑,在下滑过程中,则()(A)它的加速度方向永远指向圆心,其速率保持不变(B)它受到的轨道的作用力的大小不断增加(C)它受到的合外力大小变化,方向永远指向圆心(D)它受到的合外力大小不变,其速率不断增加 分析与解 由图可知,物体在下滑过程中受到大小和方向不变的重力以及时刻指向圆轨道中心的轨道支持力FN作用,其合外力方向并非指向圆心,其大小和方向均与物体所在位置有关重力的切向分量(m gcos)使物体的速率将会不断增加(由机械能守恒亦可判断),则物体作圆周运动的向心力(又 称 法 向 力)将 不 断 增 大

46、,由 轨 道 法 向 方 向 上 的 动 力 学 方 程RmmgFN2sinv可判断,随 角的不断增大过程,轨道支持力FN也将不断增大,由此可见应选(B)2-5 图(a)示系统置于以a 1/4 g 的加速度上升的升降机内,A、B 两物体质量相同均为m,A 所在的桌面是水平的,绳子和定滑轮质量均不计,若忽略滑轮轴上和桌面上的摩擦,并不计空气阻力,则绳中张力为()(A)58 mg (B)12 mg (C)mg (D)2mg 分析与解 本题可考虑对A、B 两物体加上惯性力后,以电梯这个非惯性参考系进行求解 此时A、B 两物体受力情况如图(b)所示,图中a为A、B 两物体相对电梯的加速度,ma为惯性力

47、对A、B 两物体应用牛顿第二定律,可解得F 5/8 mg故选(A)讨论 对于习题2-5 这种类型的物理问题,往往从非惯性参考系(本题为电梯)观察到的运动图像较为明确,但由于牛顿定律只适用于惯性参考系,故从非惯性参考系求解力学问题时,必须对物体加上一个虚拟的惯性力如以地面为惯性参考系求解,则两物体的加速度aA 和aB 均应对地而言,本题中aA 和aB的大小与方向均不相同其中aA 应斜向上对aA、aB、a 和a之间还要用到相对运动规律,求解过程较繁 有兴趣的读者不妨自己尝试一下 2-6 图示一斜面,倾角为,底边AB 长为l m,质量为m 的物体从题2-6 图斜面顶端由静止开始向下滑动,斜面的摩擦因

48、数为试问,当为何值时,物体在斜面上下滑的时间最短 其数值为多少 分析 动力学问题一般分为两类：(1)已知物体受力求其运动情况；(2)已知物体的运动情况来分析其所受的力 当然,在一个具体题目中,这两类问题并无截然的界限,且都是以加速度作为中介,把动力学方程和运动学规律联系起来本题关键在列出动力学和运动学方程后,解出倾角与时间的函数关系f(t),然后运用对t 求极值的方法即可得出数值来 解 取沿斜面为坐标轴Ox,原点O 位于斜面顶点,则由牛顿第二定律有mamgmgcossin (1)又物体在斜面上作匀变速直线运动,故有 22cossin2121costgatl 则 gltcossincos2 (2

49、)为使下滑的时间最短,可令0ddt,由式(2)有 t是关于的一元函数，且由实际经验知t必有最小值，所以最值必然在拐点或不可导点，即dt/d=0的点 0sincoscoscossinsin 则可得 12tan,o49 t 对求导 此时 s99.0cossincos2glt 2-7 工地上有一吊车,将甲、乙两块混凝土预制板吊起送至高空甲块质量为m1 102 kg,乙块质量为m2 102 kg设吊车、框架和钢丝绳的质量不计试求下述两种情况下,钢丝绳所受的张力以及乙块对甲块的作用力：(1)两物块以 m-2 的加速度上升；(2)两物块以 m-2 的加速度上升从本题的结果,你能体会到起吊重物时必须缓慢加速

50、的道理吗 分析 预制板、吊车框架、钢丝等可视为一组物体处理动力学问题通常采用“隔离体”的方法,分析物体所受的各种作用力,在所选定的惯性系中列出它们各自的动力学方程 根据连接体中物体的多少可列出相应数目的方程式结合各物体之间的相互作用和联系,可解决物体的运动或相互作用力 解 按题意,可分别取吊车(含甲、乙)和乙作为隔离体,画示力图,并取竖直向上为Oy 轴正方向(如图所示)当框架以加速度a 上升时,有 F-(m1 m2)g(m1 m2)a (1)FN2-m2 g m2 a (2)解上述方程,得 F(m1 m2)(g a)(3)FN2 m2(g a)(4)(1)当整个装置以加速度a 10 m-2 上