同步发电机的数学模型讲稿.ppt

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1、同步发电机的数学同步发电机的数学模型模型第一页，讲稿共七十五页哦7 同步电机的数学模型同步电机的数学模型 电力系统中的电源是同步发电机。同步发电机的动态特性或者说动态数电力系统中的电源是同步发电机。同步发电机的动态特性或者说动态数学模型是研究电力系统动态行为的基础。在研究建立同步电机的数学模型学模型是研究电力系统动态行为的基础。在研究建立同步电机的数学模型的近百年历史中有两个重要的里程碑。一个是的近百年历史中有两个重要的里程碑。一个是 20 世纪世纪 20 年代的双反应理年代的双反应理论的建立另一个是论的建立另一个是20 世纪世纪 30 年代提出的年代提出的Park变换。帕克在合适的理想化假设

2、条变换。帕克在合适的理想化假设条件下，利用电机的双反应原理推导出了采用件下，利用电机的双反应原理推导出了采用 dq坐标系的同步电机基本方程。坐标系的同步电机基本方程。1 基本前提基本前提2 同步电机的原始方程同步电机的原始方程3 dq0坐标系的同步发电机方程坐标系的同步发电机方程4同步电机方程的实用化同步电机方程的实用化5暂态电势与暂态电抗暂态电势与暂态电抗6转子运动方程转子运动方程7同步电机实用模型同步电机实用模型第二页，讲稿共七十五页哦几个概念几个概念一、法拉第电磁感应定律一、法拉第电磁感应定律若回路为多匝，上式改为：若回路为多匝，上式改为：式中式中 为链过整个回路的磁链为链过整个回路的磁

3、链，为回路的匝数为回路的匝数二、磁路欧姆定律（安培全电流定律）二、磁路欧姆定律（安培全电流定律）磁路中的磁通等于作用在磁路上的磁势除以磁路的总磁阻磁路中的磁通等于作用在磁路上的磁势除以磁路的总磁阻磁势磁势F=I,I,磁阻磁阻R,R,磁导磁导（磁阻的倒数）（磁阻的倒数）三、电感三、电感L=L=/i/i 四、旋转磁场与电枢反应（双反应理论）四、旋转磁场与电枢反应（双反应理论）第三页，讲稿共七十五页哦1 基本前提基本前提一、理想同步电机一、理想同步电机二、假定正方向的选取二、假定正方向的选取第四页，讲稿共七十五页哦一、理想同步电机一、理想同步电机不计磁路饱和、磁滞、涡流等的影响，即不计磁路饱和、磁滞

4、、涡流等的影响，即假定电机的导磁系假定电机的导磁系数为常数数为常数；叠加原理。叠加原理。电机转子在结构上关于电机转子在结构上关于dq轴分别对称；轴分别对称；定子定子abc三相绕组在空间互差三相绕组在空间互差120，在气隙中产生正弦分布的，在气隙中产生正弦分布的磁动势；磁动势；电机空载，转子恒速旋转时，转子绕组的磁动势切割定电机空载，转子恒速旋转时，转子绕组的磁动势切割定子绕组所感应的空载电势为时间的正弦函数；子绕组所感应的空载电势为时间的正弦函数；不计定子和转子的槽和通风沟对其电感的影响。不计定子和转子的槽和通风沟对其电感的影响。第五页，讲稿共七十五页哦具有阻尼绕组的凸极机绕组布置具有阻尼绕组

5、的凸极机绕组布置定子侧：定子侧：a、b、c三个绕三个绕组；组；转子侧：励磁绕组转子侧：励磁绕组f、纵轴阻、纵轴阻尼绕组尼绕组D和横轴阻尼绕组和横轴阻尼绕组Q。说明：说明：水轮发电机：阻尼绕组模拟阻尼条水轮发电机：阻尼绕组模拟阻尼条阻尼作用；阻尼作用；汽轮发电机：模拟实心转子汽轮发电机：模拟实心转子涡流所起的阻尼作用。涡流所起的阻尼作用。除了除了 D、Q 绕组外，有时在绕组外，有时在交轴上再增加一个等值阻尼绕交轴上再增加一个等值阻尼绕组，记为组，记为 g 绕组。绕组。g 绕组绕组和和 Q 绕组分别用于反映阻绕组分别用于反映阻尼作用较强和较弱的涡流尼作用较强和较弱的涡流效应。效应。g g绕组绕组位

6、置角位置角第六页，讲稿共七十五页哦二、假定正方向的选取二、假定正方向的选取同步发电机的定子、转子各绕组的回路同步发电机的定子、转子各绕组的回路电压电流正方向电压电流正方向第七页，讲稿共七十五页哦同步发电机各绕组轴线的正方向同步发电机各绕组轴线的正方向各绕组磁轴线正方向同该绕组磁链的各绕组磁轴线正方向同该绕组磁链的正方向；对本绕组产生正向磁链的电正方向；对本绕组产生正向磁链的电流为该绕组的正电流；流为该绕组的正电流；定子电流的正方向为从绕组的中性点定子电流的正方向为从绕组的中性点流向端点的方向；各相感应电势的正流向端点的方向；各相感应电势的正方向同相电流的方向；方向同相电流的方向；电压的正方向为

7、向外电路送出正向电电压的正方向为向外电路送出正向电流的方向；流的方向；转子各绕组感应电势的正方向同本绕组转子各绕组感应电势的正方向同本绕组电流的正方向；电流的正方向；向励磁绕组提供正向励磁电流的电压向励磁绕组提供正向励磁电流的电压方向为励磁电压的正方向；方向为励磁电压的正方向；D、Q阻尼绕组的外加电压为零。阻尼绕组的外加电压为零。转子横转子横(q)轴落后于纵轴落后于纵(d)轴轴90度度第八页，讲稿共七十五页哦2 同步发电机的原始方程同步发电机的原始方程一、电势方程和磁链方程一、电势方程和磁链方程二、电感系数二、电感系数第九页，讲稿共七十五页哦第十页，讲稿共七十五页哦一、电势方程和磁链方程一、电

8、势方程和磁链方程1.回路电势方程：根据以上假定正方向，可得定转子各绕组的电势矩阵方程式为式中，v为各绕组端电压，i各绕组电流，r定子各相绕组电阻，各绕组总磁链。第十一页，讲稿共七十五页哦相应的分块矩阵为相应的分块矩阵为式中，分别为定子和转子的电阻矩阵。第十二页，讲稿共七十五页哦式中，式中，L Laaaa为绕组的自感系数；为绕组的自感系数；L Labab绕组绕组a a和绕组和绕组b b之间的互感系数；之间的互感系数；其余类推其余类推绕组的磁链方程（绕组的磁链方程（LiLi）总磁链本绕组电流产生的磁链其它绕组电流产生的与本绕组交链的磁链总磁链本绕组电流产生的磁链其它绕组电流产生的与本绕组交链的磁链

9、用矩阵形式表示为用矩阵形式表示为第十三页，讲稿共七十五页哦转子旋转时，定、转子绕组的相对位置不断变化，电机的许多自感、转子旋转时，定、转子绕组的相对位置不断变化，电机的许多自感、互感系数也随之变化，因而也是转子位置的函数。互感系数也随之变化，因而也是转子位置的函数。也可用分块矩阵表示为第十四页，讲稿共七十五页哦二、电感系数l 定子各相绕组的自感系数 以a相为例分析如下：a相绕组电流正弦分布的磁势(d轴分量)(q轴分量)角为d轴与a相绕组轴线的夹角第十五页，讲稿共七十五页哦l如果用ad和aq分别表示沿d轴和q轴方向气隙磁通路径的磁导，则由定子磁势Fa沿两个轴向产生的气隙磁通为lF Fa a产生的

10、定子绕组漏磁通为产生的定子绕组漏磁通为第十六页，讲稿共七十五页哦l由电流ia产生的与a相绕组交链的磁链为l于是有于是有第十七页，讲稿共七十五页哦l式中l由此可见，定子绕组的自感系数是转子位置角的周期函数，其周期为。l自感系数有最大值和最小值的转子位置。第十八页，讲稿共七十五页哦第十九页，讲稿共七十五页哦l由于定子三相绕组对称，同理可得l 定子绕组间的互感系数由定子a相电流产生的磁通交链到b相绕组的部分也是由气隙磁通和漏磁通两部分组成。若假定漏磁通路径的磁导为m，则a、b相绕组间的漏磁通为第二十页，讲稿共七十五页哦“-”号是因为两相绕组轴线互差号是因为两相绕组轴线互差120，a相正电流产相正电流

11、产生的磁通将从反方向穿入生的磁通将从反方向穿入b相绕组。相绕组。取取b相绕组的等效匝数为相绕组的等效匝数为wb，则由，则由a相电流产生交相电流产生交链于链于b相绕组的磁链为相绕组的磁链为第二十一页，讲稿共七十五页哦假定假定wa=wb=w，则定子，则定子a、b相间的互感相间的互感系数为系数为式中第二十二页，讲稿共七十五页哦第二十三页，讲稿共七十五页哦同理可得同理可得 转子上各绕组的自感系数和互感系数转子上各绕组的自感系数和互感系数 自感系数自感系数 由于定子的内缘呈圆柱形，故对于凸极机和由于定子的内缘呈圆柱形，故对于凸极机和隐极机，不论其转子的位置如何，其磁路的磁导隐极机，不论其转子的位置如何，

12、其磁路的磁导总是不变的，因而总是不变的，因而 转子上各绕组的自感系数均转子上各绕组的自感系数均为常数，记为为常数，记为L Lf f、L LD D、L LQ Q第二十四页，讲稿共七十五页哦 以励磁绕组为例分析，若励磁绕组的等效以励磁绕组为例分析，若励磁绕组的等效匝数为匝数为w wf f，励磁电流为，励磁电流为i if f，则对励磁绕组产，则对励磁绕组产生的磁链为生的磁链为互感系数互感系数同理，转子各绕组间的互感系数亦为常数，具同理，转子各绕组间的互感系数亦为常数，具体值为：体值为：第二十五页，讲稿共七十五页哦两个纵轴绕组（两个纵轴绕组（f f绕组和绕组和D D绕组）之间的互绕组）之间的互感系数感

13、系数L LfDfD=L=LDfDf=常数；常数；纵轴和横轴阻尼绕组之间的互感系数为零纵轴和横轴阻尼绕组之间的互感系数为零（因为两绕组相互垂直），即（因为两绕组相互垂直），即L LfQfQ=L=LQfQf=L LDQDQ=L=LQDQD=0=0。第二十六页，讲稿共七十五页哦 定子绕组和转子绕组间的互感系数定子绕组和转子绕组间的互感系数无论是凸极机还是隐极机，这些互感系数无论是凸极机还是隐极机，这些互感系数都与定子绕组和转子绕组的相对位置有关。都与定子绕组和转子绕组的相对位置有关。下面以励磁绕组和定子下面以励磁绕组和定子a a相绕组间的互感为例相绕组间的互感为例分析如下：分析如下：当励磁绕组有电流

14、当励磁绕组有电流if时，其对定子时，其对定子a相绕相绕组产生的互感磁链为组产生的互感磁链为因此有 第二十七页，讲稿共七十五页哦式中同理可得第二十八页，讲稿共七十五页哦互感系数互感系数Laf与转子位置角的关系如图所示。与转子位置角的关系如图所示。当=0或180时，互感系数Laf的绝对值最大；当=90或270时，互感系数Laf为零。第二十九页，讲稿共七十五页哦同理可得定子各相绕组与纵轴阻尼绕组同理可得定子各相绕组与纵轴阻尼绕组间的互感系数为间的互感系数为由于转子横轴落后于纵轴由于转子横轴落后于纵轴9090，故定子各相绕组，故定子各相绕组与横轴阻尼绕组间的互感系数为与横轴阻尼绕组间的互感系数为第三十

15、页，讲稿共七十五页哦磁链方程中的许多电感系数都与磁链方程中的许多电感系数都与角有关，角有关，而而角又是时间的函数，因而许多自感系角又是时间的函数，因而许多自感系数和互感系数都随时间周期性地发生变数和互感系数都随时间周期性地发生变化；化；将磁链方程代入电势方程后，电势方程将磁链方程代入电势方程后，电势方程将成为一组以时间的周期函数为系数的将成为一组以时间的周期函数为系数的变系数变系数微分方程。微分方程。第三十一页，讲稿共七十五页哦3 dq0坐标系的同步电机方程坐标系的同步电机方程一、坐标变换和一、坐标变换和dq0系统系统在原始方程中，定子各电磁变量是按三个在原始方程中，定子各电磁变量是按三个相绕

16、组也就是对于空间静止不动的相绕组也就是对于空间静止不动的abcabc三相三相坐标系列写的，而转子各绕组的电磁变量坐标系列写的，而转子各绕组的电磁变量是对于随转子一起旋转的是对于随转子一起旋转的dq0dq0坐标系列写的。坐标系列写的。第三十二页，讲稿共七十五页哦磁链方程式中变系数产生的主要原因：磁链方程式中变系数产生的主要原因：转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动；转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动；转子在磁路上只是分别对于转子在磁路上只是分别对于d、q轴对称而不是随意对称。轴对称而不是随意对称。基于基于电机学的双反应理论电机学的双反应理论，消除同步电机稳，消除同步电机稳态分析中出现变系数

17、态分析中出现变系数勃朗德勃朗德(Blondel)(Blondel)提出：当电枢反应磁动势提出：当电枢反应磁动势FaFa幅值的位置幅值的位置既不和纵轴又不和横轴重合时，可将既不和纵轴又不和横轴重合时，可将FaFa分解为纵轴分量分解为纵轴分量FadFad和和横轴分量横轴分量FaqFaq两个分量。两个分量。FadFad和和FaqFaq分别作用在分别作用在d d轴和轴和q q轴磁路上，轴磁路上，从而有确定的磁路和磁阻从而有确定的磁路和磁阻(确定的气隙和电机铁心磁路确定的气隙和电机铁心磁路)，这样，这样，作用在作用在d d轴和轴和q q轴上的电枢反应影响强弱，轴上的电枢反应影响强弱，仅仅与该处磁动势大小

18、仅仅与该处磁动势大小有关，然后再把二者的结果迭加起来。这种处理方法，为双反应理有关，然后再把二者的结果迭加起来。这种处理方法，为双反应理论。论。第三十三页，讲稿共七十五页哦组合成变换组合成变换abcabc坐标系坐标系（固定）（固定）dq0dq0坐标系坐标系（旋转）（旋转）第三十四页，讲稿共七十五页哦或简记为式中，为派克变换矩阵，其值为矩阵表示式为第三十五页，讲稿共七十五页哦由此可得则第三十六页，讲稿共七十五页哦上述变换称为派克正变换和逆变换矩阵，逆变换矩阵的展开式为。三相零轴电流在气隙中的合成磁势为零，故不产生与转子绕组相交链的磁通，它只产生与定子绕组相交链的磁通，其值与转子的位置无关。Par

19、k变换对电势、磁链和电压均适用。第三十七页，讲稿共七十五页哦二、二、dq0系统的电势方程系统的电势方程派克变换只是对定子各量实施变换。定子的电势方程为全式左乘 可得第三十八页，讲稿共七十五页哦由此可得由此可得式中由于 ，两边分别对时间求导，可得第三十九页，讲稿共七十五页哦第四十页，讲稿共七十五页哦l由此可得dq0轴分量表示的电势方程为l相应的展开式为第四十一页，讲稿共七十五页哦说明：l式中的第一项为磁链对时间的导数，称为变压器电势；l第二项为磁链同转速的乘积，称为发电机电势；l式中的第三个方程是独立的，从磁的意义上讲，表示零轴绕组对其他绕组是隔离的。第四十二页，讲稿共七十五页哦三、三、dq0系

20、统的磁链方程和电感系数系统的磁链方程和电感系数 磁链方程可展开为磁链方程可展开为派克变换只需对定子侧进行，对上式左乘 ，通过矩阵演算可得：第四十三页，讲稿共七十五页哦第四十四页，讲稿共七十五页哦由此可得由此可得dq0坐标系的磁链方程展开式为坐标系的磁链方程展开式为第四十五页，讲稿共七十五页哦说明：ldq0坐标系磁链方程中的电感系数均为常数；lLd、Lq分别是dd、qq等效绕组的电感系数，它们不但包含定子一相绕组的漏自感，还包含另两相绕组的漏互感；l穿过气隙的电感系数为一相绕组单独作用的3/2倍纵轴同步电感:横轴同步电感:零轴电感:第四十六页，讲稿共七十五页哦4 同步电机方程的实用化同步电机方程

21、的实用化一、基本方程的实用化一、基本方程的实用化假定：假定：转子转速恒定且为额定转速。转子转速恒定且为额定转速。电机纵轴向三绕组（电机纵轴向三绕组（d、f、D）只有）只有一个公共磁通，而不存在只同两个绕组一个公共磁通，而不存在只同两个绕组交链的漏磁通。交链的漏磁通。第四十七页，讲稿共七十五页哦同步发电机通常带感性同步发电机通常带感性负载，定子端电压和电负载，定子端电压和电流相量落后电势相量，流相量落后电势相量，因而定子电压和电流的因而定子电压和电流的d d轴分量将位于轴分量将位于d d轴的反轴的反方向。方向。调整后的各量实用正方向调整后的各量实用正方向第四十八页，讲稿共七十五页哦采用实用正向后

22、采用实用正向后:d轴电压、电流分量变号；两项假设轴电压、电流分量变号；两项假设电势方程电势方程第四十九页，讲稿共七十五页哦磁链方程：磁链方程：选择合适的参考基准，可以使转子与定子之间的互感系数变为相等，选择合适的参考基准，可以使转子与定子之间的互感系数变为相等，同时，在标幺制中，当同时，在标幺制中，当*=1=1时，电抗与电感系数数值相等，习惯上直时，电抗与电感系数数值相等，习惯上直接用电抗代替电感。接用电抗代替电感。第五十页，讲稿共七十五页哦其中：第五十一页，讲稿共七十五页哦二、稳态运行的电势方程式二、稳态运行的电势方程式电势方程式电势方程式同步电机稳态运行的特点：同步电机稳态运行的特点：定子

23、电流为幅值恒定的三相正序电流；转定子电流为幅值恒定的三相正序电流；转速恒定且与转子保持同步；速恒定且与转子保持同步；常数常数第五十二页，讲稿共七十五页哦 电势方程（不计定子电阻）电势方程（不计定子电阻）（2）等效阻尼绕组中的电流为零；等效阻尼绕组中的电流为零；（3）励磁电流等于常数。励磁电流等于常数。（4）第五十三页，讲稿共七十五页哦 分别代表励磁电流对定子绕组产生的互分别代表励磁电流对定子绕组产生的互感磁链（即有用磁链）和相应的感应电势（即感磁链（即有用磁链）和相应的感应电势（即空载电势）。空载电势）。定子电压和电流的定子电压和电流的d d、q q轴分量是三相交流系统中电压轴分量是三相交流系

24、统中电压和电流通用相量在旋转坐标轴上的投影。和电流通用相量在旋转坐标轴上的投影。若选若选q q轴为虚轴，落后轴为虚轴，落后q q轴轴9090的的d d轴负方向为实轴，轴负方向为实轴，则有：则有：第五十四页，讲稿共七十五页哦相量形式电势方程式相量形式电势方程式第五十五页，讲稿共七十五页哦相应的等值电路如图所示。相应的等值电路如图所示。第五十六页，讲稿共七十五页哦令：令：则有则有：定义：定义：则有：则有：虚拟电势虚拟电势第五十七页，讲稿共七十五页哦相量图：相量图：第五十八页，讲稿共七十五页哦dq坐标系与复平面坐标系与复平面xy坐标系间的变换坐标系间的变换 在电力系统潮流计算完成以后，已知的是复平面

25、下在电力系统潮流计算完成以后，已知的是复平面下x-y 坐标系坐标系下的同步电机的机端电压和电流。欲得到同步电机下的同步电机的机端电压和电流。欲得到同步电机 d-q 坐标坐标系下的系下的 机端电压电流分量，需确定这两个坐标系之间的变换关系，机端电压电流分量，需确定这两个坐标系之间的变换关系，即确定二者之间的夹角。可以由虚拟电势确定。即确定二者之间的夹角。可以由虚拟电势确定。式中的式中的A可以是电压、电流、磁链或电势。可以是电压、电流、磁链或电势。第五十九页，讲稿共七十五页哦 一、磁链平衡方程式和等值电路一、磁链平衡方程式和等值电路 1、磁链平衡方程磁链平衡方程-以磁链守恒原则为基以磁链守恒原则为

26、基础础5 暂态电势与暂态电抗暂态电势与暂态电抗第六十页，讲稿共七十五页哦第六十一页，讲稿共七十五页哦2 2、等值电路、等值电路 第六十二页，讲稿共七十五页哦 二、暂态电势、暂态电抗二、暂态电势、暂态电抗 1、Eq、xd的定义的定义从磁链等值电路或从磁链平衡方程中消从磁链等值电路或从磁链平衡方程中消去励磁电流可得去励磁电流可得第六十三页，讲稿共七十五页哦定义：定义：则有：则有：暂态电势暂态电势 暂态电抗暂态电抗EqEq：同励磁绕组的总磁链：同励磁绕组的总磁链f f成正比，在运行状态突变瞬间，励磁成正比，在运行状态突变瞬间，励磁绕组的磁链守恒，绕组的磁链守恒，f不能突变，暂态电势也就不能突变不能突

27、变，暂态电势也就不能突变XdXd:如果沿纵轴把同步电机视做双绕组变压器，当副方绕组即励如果沿纵轴把同步电机视做双绕组变压器，当副方绕组即励磁绕组短接时，从原方定子绕组看进去的电抗磁绕组短接时，从原方定子绕组看进去的电抗第六十四页，讲稿共七十五页哦、等值电路、等值电路第六十五页，讲稿共七十五页哦适用范围：稳态分析适用范围：稳态分析 变压器电势忽略时的暂态分析。变压器电势忽略时的暂态分析。、定子电势方程、定子电势方程 当变压器电势当变压器电势 时，由于时，由于 ，定子磁链，定子磁链平衡方程便变为定子电势方程平衡方程便变为定子电势方程第六十六页，讲稿共七十五页哦第六十七页，讲稿共七十五页哦二、次暂态

28、电势和次暂态电抗二、次暂态电势和次暂态电抗1、磁链平衡等值电路、磁链平衡等值电路第六十八页，讲稿共七十五页哦纵轴向的等值电路可简化为纵轴向的等值电路可简化为、EqEq Xd Xd第六十九页，讲稿共七十五页哦应用戴维南定理得应用戴维南定理得纵轴次暂态电抗：理解为三绕组变压器纵轴次暂态电抗：理解为三绕组变压器横轴次暂态电势：运行状态突变瞬间，不能突变。横轴次暂态电势：运行状态突变瞬间，不能突变。第七十页，讲稿共七十五页哦式中式中D为纵轴阻尼绕组的漏磁系数；为纵轴阻尼绕组的漏磁系数；eq为代替励磁绕组和纵轴阻尼绕组的等效绕组为代替励磁绕组和纵轴阻尼绕组的等效绕组的漏磁系数。的漏磁系数。第七十一页，讲

29、稿共七十五页哦、EdEd Xq Xq第七十二页，讲稿共七十五页哦由等值电路可得纵轴次暂态电势：由等值电路可得纵轴次暂态电势：横轴次暂态电抗横轴次暂态电抗:第七十三页，讲稿共七十五页哦、定子电势方程、定子电势方程引入次暂态电势和次暂态电抗后，有阻尼绕组引入次暂态电势和次暂态电抗后，有阻尼绕组同步电机的磁链平衡方程可改写为：同步电机的磁链平衡方程可改写为：若处于稳态或不计有阻尼绕组同步电机的若处于稳态或不计有阻尼绕组同步电机的变压器电势，则其定子电势方程为：变压器电势，则其定子电势方程为：第七十四页，讲稿共七十五页哦相应的交流相量形式为相应的交流相量形式为：或或次暂态电势次暂态电势第七十五页，讲稿共七十五页哦