量子力学选择题库.pdf

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1、 量子力学选择题库 IMB standardization office【IMB 5AB-IMBK 08-IMB 2C】量子力学选择题 1.能量为 100ev 的自由电子的 DeBroglie 波长是 A A0A0A0A0能量为的自由中子的 DeBroglie 波长是 A0A0A0A0能量为，质量为 1g 的质点的 DeBroglie 波长是 A01012A01012A0A0温度 T=1k 时，具有动能Ek TB32(kB为 Boltzeman 常数)的氦原子的 DeBroglie 波长是 A0A0A0A0用 Bohr-Sommerfeld 的量子化条件得到的一维谐振子的能量 m 为（,2,1

2、,0n）A A.Enn.B.Enn()12.C.Enn()1.D.Enn 2.6.在 0k 附近，钠的价电子的能量为 3ev，其 DeBroglie 波长是 A0A0A0A0钾的脱出功是 2ev，当波长为 3500A0的紫外线照射到钾金属表面时，光电子的最大能量为 1018101810161016当氢原子放出一个具有频率的光子，反冲时由于它把能量传递给原子而产生的频率改变为 A.2c.B.22c.C.222c.D.22c.效应证实了 A.电子具有波动性.B.光具有波动性.C.光具有粒子性.D.电子具有粒子性.和 Germer 的实验证实了 A.电子具有波动性.B.光具有波动性.C.光具有粒子性

3、.D.电子具有粒子性.11.粒子在一维无限深势阱U xxaxxa(),0 00中运动，设粒子的状态由()sinxCxa描写，其归一化常数 C 为 B A.1a.B.2a.C.12a.D.4a.12.设()()xx，在dxxx范围内找到粒子的几率为 D A.()x.B.()x dx.C.2()x.D.2()x dx.13.设粒子的波函数为(,)x y z，在dxxx范围内找到粒子的几率为 C A.(,)x y zdxdydz2.B.(,)x y zdx2.C.dxdydzzyx),(2.D.dx dy dzx yz(,)2.14.设1()x和2()x分别表示粒子的两个可能运动状态，则它们线性迭加

4、的态cxcx1122()()的几率分布为 D A.cc112222.B.cc112222+2*121cc.C.cc112222+2*1212cc.D.cc112222+c cc c12121212*.15.波函数应满足的标准条件是 A.单值、正交、连续.B.归一、正交、完全性.C.连续、有限、完全性.D.单值、连续、有限.16.有关微观实物粒子的波粒二象性的正确表述是 A.波动性是由于大量的微粒分布于空间而形成的疏密波.B.微粒被看成在三维空间连续分布的某种波包.C.单个微观粒子具有波动性和粒子性.,B,C.17.已知波函数 1u xiEtu xiEt()exp()()exp(),21122u

5、 xiE tuxiE t()exp()()exp(),312u xiEtuxiEt()exp()()exp(),41122uxiE tuxiE t()exp()()exp().其中定态波函数是 A.2.B.1和2.C.3.D.3和4.18.若波函数(,)x t归一化，则 A.(,)exp()x ti和(,)exp()x ti都是归一化的波函数.B.(,)exp()x ti是归一化的波函数，而(,)exp()x ti不是归一化的波函数.C.(,)exp()x ti不是归一化的波函数，而(,)exp()x ti是归一化的波函数.D.(,)exp()x ti和(,)exp()x ti都不是归一化的波

6、函数.(其中,为任意实数)19.波函数1、21 c(c为任意常数)，A.1与21 c描写粒子的状态不同.B.1与21 c所描写的粒子在空间各点出现的几率的比是 1:c.C.1与21 c所描写的粒子在空间各点出现的几率的比是2:1 c.D.1与21 c描写粒子的状态相同.20.波函数(,)(,)exp()x tc p tipx dp12的傅里叶变换式是 C A.c p tx tipx dx(,)(,)exp()12.B.c p tx tipx dx(,)(,)exp()*12.C.c p tx tipx dx(,)(,)exp()12.D.c p tx tipx dx(,)(,)exp()*12

7、.21.量子力学运动方程的建立,需满足一定的条件:(1)方程中仅含有波函数关于时间的一阶导数.(2)方程中仅含有波函数关于时间的二阶以下的导数.(3)方程中关于波函数对空间坐标的导数应为线性的.(4)方程中关于波函数对时间坐标的导数应为线性的.(5)方程中不能含有决定体系状态的具体参量.(6)方程中可以含有决定体系状态的能量.则方程应满足的条件是 A.(1)、(3)和(6).B.(2)、(3)、(4)和(5).C.(1)、(3)、(4)和(5).D.(2)、(3)、(4)、(5)和(6).22.两个粒子的薛定谔方程是 A.21212221),(2),(iitrrtrrti),(),(2121t

8、rrtrrU B.21212221),(2),(iitrrtrrt),(),(2121trrtrrU C.21212221),(2),(iiitrrtrrt),(),(2121trrtrrU D.21212221),(2),(iiitrrtrrti),(),(2121trrtrrU 23.几率流密度矢量的表达式为 C A.J 2()*.B.Ji 2()*.C.Ji2()*.D.J 2()*.24.质量流密度矢量的表达式为 C A.J 2()*.B.Ji 2()*.C.Ji2()*.D.J 2()*.25.电流密度矢量的表达式为 C A.Jq 2()*.B.Jiq 2()*.C.Jiq2()*.

9、D.Jq2()*.26.下列哪种论述不是定态的特点 D A.几率密度和几率流密度矢量都不随时间变化.B.几率流密度矢量不随时间变化.C.任何力学量的平均值都不随时间变化.D.定态波函数描述的体系一定具有确定的能量.27.在一维无限深势阱U xxaxa(),022中运动的质量为的粒子的能级为DA.22224 na,B.22228 na,C.222216 na,D.222232 na.28.在一维无限深势阱U xxaxa(),0中运动的质量为的粒子的能级为 C A.22222 na,B.22224 na,C.22228 na,D.222216 na.29.在一维无限深势阱U xxbxb(),/,/

10、022中运动的质量为的粒子的能级为 A A.22222 nb,B.2222 nb,C.22224 nb,D.22228 nb.30.在一维无限深势阱U xxaxa(),0中运动的质量为的粒子处于基态，其位置几率分布最大处是 A.x 0,B.xa,C.xa,D.xa2.31.在一维无限深势阱U xxaxa(),0中运动的质量为的粒子处于第一激发态，其位置几率分布最大处是 A.xa /2,B.xa,C.x 0,D.4/ax.32.在一维无限深势阱中运动的粒子，其体系的 A.能量是量子化的，而动量是连续变化的.B.能量和动量都是量子化的.C.能量和动量都是连续变化的.D.能量连续变化而动量是量子化的

11、.33.线性谐振子的能级为 C A.(/),(,.)nn1 212 3.B.(),(,.)nn1012.C.(/),(,.)nn1 2012.D.(),(,.)nn112 3.34.线性谐振子的第一激发态的波函数为()exp()xNxx122122,其位置几率分布最大处为 A.x 0.B.x .C.x.D.x .35.线性谐振子的 A.能量是量子化的,而动量是连续变化的.B.能量和动量都是量子化的.C.能量和动量都是连续变化的.D.能量连续变化而动量是量子化的.36.线性谐振子的能量本征方程是 A A.222222212 ddxxE.B.22222212ddxxE.C.22222212ddxx

12、E.D.222222212 ddxxE.37.氢原子的能级为 D A.2222ens.B.22222ens.C.242 nes.D.ens4222.38.在极坐标系下,氢原子体系在不同球壳内找到电子的几率为D A.rrRnl)(2.B.22)(rrRnl.C.rdrrRnl)(2.D.drrrRnl22)(.39.在极坐标系下,氢原子体系在不同方向上找到电子的几率为 A.),(lmY.B.2),(lmY.C.dYlm),(.D.dYlm2),(.40.波函数和是平方可积函数,则力学量算符F为厄密算符的定义是 C A.*F dFd.B.*()F dFd.C.()*FdF d .D.*FdFd .

13、41.F和G是厄密算符,则 A.FG必为厄密算符.B.FGGF必为厄密算符.C.i FGGF()必为厄密算符.D.i FGGF()必为厄密算符.42.已知算符 xx和 pixx ,则 A A.x和 px都是厄密算符.B.xpx必是厄密算符.C.xpp xxx必是厄密算符.D.xpp xxx必是厄密算符.43.自由粒子的运动用平面波描写,则其能量的简并度为 二维自由粒子波函数的归一化常数为(归到函数)A.121 2/()/.B.12/().C.123 2/()/.D.122/()45.角动量 Z 分量的归一化本征函数为C A.12exp()im.B.)exp(21rk i.C.12exp()im

14、.D.)exp(21rk i.46.波函数)exp()(cos)1(),(imPNYmllmmlm A.是L2的本征函数,不是Lz的本征函数.B.不是L2的本征函数,是Lz的本征函数.C 是L2、Lz的共同本征函数.D.即不是L2的本征函数,也不是Lz的本征函数.47.若不考虑电子的自旋,氢原子能级 n=3 的简并度为 氢原子能级的特点是 A.相邻两能级间距随量子数的增大而增大.B.能级的绝对值随量子数的增大而增大.C.能级随量子数的增大而减小.D.相邻两能级间距随量子数的增大而减小.49 一粒子在中心力场中运动,其能级的简并度为n2,这种性质是 A.库仑场特有的.B.中心力场特有的.C.奏力

15、场特有的.D.普遍具有的.50.对于氢原子体系,其径向几率分布函数为Wr drR r dr323222(),则其几率分布最大处对应于Bohr 原子模型中的圆轨道半径是 A.a0.B.40a.C.90a.D.160a.51.设体系处于 12323110211 1R YR Y状态,则该体系的能量取值及取值几率分别为 A.EE321434,;,.B.EE321232,;,.C.EE321232,;,.D.EE323414,;,.52.接 51 题,该体系的角动量的取值及相应几率分别为 A.2 1,.B.,1.C.212,.D.212,.53.接 51 题,该体系的角动量 Z 分量的取值及相应几率分别

16、为 A.01434,;,.B.01434,;,.C.01232,;,.D.01232,;,.54.接 51 题,该体系的角动量 Z 分量的平均值为 A.14.B.14.C.34.D.34.55.接 51 题,该体系的能量的平均值为 A.es4218.B.3128842es.C.2925642es.D.177242es.56.体系处于 Ckxcos状态,则体系的动量取值为 A.kk,.B.k.C.k.D.12k.57.接上题,体系的动量取值几率分别为,接 56 题,体系的动量平均值为 A.0.B.k.C.k.D.12k.59.一振子处于cc1133态中,则该振子能量取值分别为 A.3252,.B

17、.1252,.C.3272,.D.1252,.60.接上题,该振子的能量取值EE13,的几率分别为 A.2321,cc.B.232121ccc,232123ccc.C.23211ccc,23213ccc.D.31,cc.61.接 59 题,该振子的能量平均值为 A.232123215321cccc.B.5.C.92.D.232123217321cccc.62.对易关系 ,()pf xx等于(f x()为x的任意函数)A.i fx().B.i f x().C.i fx().D.i f x().63.对易关系 ,exp()piyy等于 A.)exp(iy.B.iiyexp().C.exp()iy.

18、D.iiyexp().64.对易关系,x px等于 A.i.B.i.C.D.65.对易关系,Lyx等于 A.i z.B.z.C.i z.D.z.66.对易关系,Lzy等于 A.i x.B.i x.C.x.D.x.67.对易关系,L zz等于 A.i x.B.i y.C.i.D.0.68.对易关系,x py等于 A.B.0.C.i.D.69.对易关系 ,ppyz等于 A.0.B.i x.C.i px.D.px.70.对易关系,LLxz等于 A.i Ly.B.i Ly.C.Ly.D.Ly.71.对易关系,LLzy等于 A.i Lx.B.i Lx.C.Lx.D.Lx.72.对易关系,LLx2等于 A

19、.Lx.B.i Lx.C.iLLzy().D.0.73.对易关系,LLz2等于 A.Lz.B.i Lz.C.iLLxy().D.0.74.对易关系,Lpxy等于 A.i Lz.B.i Lz.C.i pz.D.i pz.75.对易关系 ,pLzx等于 A.i py.B.i py.C.i Ly.D.i Ly.76.对易关系,Lpzy等于 A.i px.B.i px.C.i Lx.D.i Lx.77.对易式,Lxy等于 A.0.B.i z.C.i z.D.1.78.对易式,FFmn等于(m,n 为任意正整数)A.Fm n.B.Fm n.C.0.D.F.79.对易式,F G等于 A.FG.B.GF.C

20、.FGGF.D.FGGF.80.对易式,F c等于(c 为任意常数)A.cF.B.0.C.c.D.F.81.算符F和G的对易关系为,F Gik,则F、G的测不准关系是 A.()()FGk2224.B.()()FGk2224.C.()()FGk2224.D.()()FGk2224.82.已知,x pix,则 x和 px的测不准关系是 A.()()xpx222.B.()()xp2224.C.()()xpx222.D.()()xpx2224.83.算符Lx和Ly的对易关系为,LLi Lxyz,则Lx、Ly的测不准关系是 A.()()LLLxyz22224.B.()()LLLxy22224.C.()(

21、)FGLz22224.D.()()FGL22224.84.电子在库仑场中运动的能量本征方程是 A.2222zerEs.B.22222zerEs.C.2222zerEs.D.22222zerEs.85.类氢原子体系的能量是量子化的,其能量表达式为 A.z ens22222.B.224222z ens.C.zens2222.D.z ens24222.86.在一维无限深势阱U xxaxxa(),000中运动的质量为的粒子,其状态为 42aaxaxsincos,则在此态中体系能量的可测值为 A.22222229,2aa,B.2222222aa,C.323222222aa,D.524222222aa,.

22、87.接上题,能量可测值E1、E3出现的几率分别为 4,3/接 86 题,能量的平均值为 A.52222a,B.2222a,C.72222a,D.5222a.89.若一算符F的逆算符存在,则,F F1等于 如果力学量算符F和G满足对易关系,F G 0,则 A.F和G一定存在共同本征函数,且在任何态中它们所代表的力学量可同时具有确定值.B.F和G一定存在共同本征函数,且在它们的本征态中它们所代表的力学量可同时具有确定值.C.F和G不一定存在共同本征函数,且在任何态中它们所代表的力学量不可能同时具有确定值.D.F和G不一定存在共同本征函数,但总有那样态存在使得它们所代表的力学量可同时具有确定值.9

23、1.一维自由粒子的能量本征值 A.可取一切实数值.B.只能取不为负的一切实数.C.可取一切实数,但不能等于零.D.只能取不为正的实数.92.对易关系式 ,()ppf xxx2等于 A.i pfxx()2.B.i pfxx()2.C.i pf xx()2.D.i pf xx()2.93.定义算符yxLiLL,则,LL等于 A.zL.B.2Lz.C.2Lz.D.zL.94.接上题,则,LLz等于 A.L.B.Lz.C.L.D.Lz.95.接 93 题,则,LLz等于 A.L.B.Lz.C.L.D.Lz.96.氢原子的能量本征函数 nlmnllmrRr Y(,)()(,)A.只是体系能量算符、角动量

24、平方算符的本征函数,不是角动量 Z 分量算符的本征函数.B.只是体系能量算符、角动量 Z 分量算符的本征函数,不是角动量平方算符的本征函数.C.只是体系能量算符的本征函数,不是角动量平方算符、角动量 Z 分量算符的本征函数.D.是体系能量算符、角动量平方算符、角动量 Z 分量算符的共同本征函数.97.体系处于c Yc Y1 112 10态中,则 A.是体系角动量平方算符、角动量 Z 分量算符的共同本征函数.B.是体系角动量平方算符的本征函数,不是角动量 Z 分量算符的本征函数.C.不是体系角动量平方算符的本征函数,是角动量 Z 分量算符的本征函数.D.即不是体系角动量平方算符的本征函数,也不是

25、角动量 Z 分量算符的本征函数.98.对易关系式,FG H等于 A.,F H GF G H.,F H G.,F G H.D.,F H GF G H.99.动量为p的自由粒子的波函数在坐标表象中的表示是)exp(21)(xpixP,它在动量表象中的表示是 A.()pp.B.()pp.C.()p.D.()p.100.力学量算符 x对应于本征值为x的本征函数在坐标表象中的表示是 A.()xx.B.()xx.C.()x.D.()x.101.一粒子在一维无限深势阱中运动的状态为)(22)(22)(21xxx,其中1()x、2()x是其能量本征函数,则()x在能量表象中的表示是 B A.02/22/2.B

26、.02/22/2.C.222200/.D.222200/.102.线性谐振子的能量本征函数1()x在能量表象中的表示是 B A.001.B.010.C.1000.D.0100.103.线性谐振子的能量本征函数)()(10 xbxa在能量表象中的表示是 A.0/2222babbaa.B.0/02222babbaa.C.0ba.D.00ab.104.在(,LLz2)的共同表象中,波函数22101,在该态中Lz的平均值为 A.B.C.2.105.算符Q只有分立的本征值Qn,对应的本征函数是()uxn,则算符(,)F xix在Q表象中的矩阵元的表示是 B A.Fux F xixux dxmnnm*()

27、(,)().B.Fux F xixux dxmnmn*()(,)().C.Fux F xixux dxmnnm()(,)()*.D.Fux F xixux dxmnmn()(,)()*.106.力学量算符在自身表象中的矩阵表示是 A.以本征值为对角元素的对角方阵.B 一个上三角方阵.C.一个下三角方阵.D.一个主对角线上的元素等于零的方阵.107.力学量算符x 在动量表象中的微分形式是 A.ipx.B.ipx.C.ipx2.D.ipx2.108.线性谐振子的哈密顿算符在动量表象中的微分形式是 A.pp22222212.B.pp2222212.C.22222212pp.D.pp2222212.1

28、09.在Q表象中F 0110,其本征值是 A.1.i1i接上题,F的归一化本征态分别为 A.22112211,.B.1111,.C.12111211,.D.22102201,.111.幺正矩阵的定义式为 A.SS.B.SS*.C.SS.D.SS*.112.幺正变换 A.不改变算符的本征值,但可改变其本征矢.B.不改变算符的本征值,也不改变其本征矢.C.改变算符的本征值,但不改变其本征矢.D.即改变算符的本征值,也改变其本征矢.113.算符()()/axip21 2,则对易关系式,a a等于 A.,a a 0.B.,a a 1.C.,a a 1.D.,a ai.114.非简并定态微扰理论中第n个

29、能级的表达式是(考虑二级近似)A.EHHEEnnnmnnmm()()()0200.B.EHHEEnnnmnnmm()()()0200.C.EHHEEnnnmnmnm()()()0200.D.EHHEEnnnmnmnm()()()0200.115.非简并定态微扰理论中第n个能级的一级修正项为 A.Hmn.B.Hnn.C.Hnn.D.Hnm.116.非简并定态微扰理论中第n个能级的二级修正项为 A.HEEmnnmm()()200.B.()()HEEmnnmm200.C.()()HEEmnmnm200.D.HEEmnmnm()()200.117.非简并定态微扰理论中第n个波函数一级修正项为 A.HE

30、Emnnmmm()()()000.B.()()()HEEmnnmmm000.C.()()()HEEmnmnmm000.D.HEEmnmnmm()()()000.118.沿x方向加一均匀外电场,带电为q且质量为的线性谐振子的哈密顿为 A.Hddxxq x 22222212.B.Hddxxq x 2222212.C.Hddxxq x 2222212.D.Hddxxq x 22222212.119.非简并定态微扰理论的适用条件是 A.HEEmkkm()()001.B.HEEmkkm()()001.C.Hmk 1.D.EEkm()()001.120.转动惯量为 I，电偶极矩为D的空间转子处于均匀电场中

31、,则该体系的哈密顿为 A.DILH22.B.DILH22.C.DILH22.D.DILH22.121.非简并定态微扰理论中,波函数的一级近似公式为 A.nnnmnmmmHEE()()()()0000.B.nnmnnmmmHEE()()()()0000.C.nnmnmnmmHEE()()()()0000.D.nnnmmnmmHEE()()()()0000.122.氢原子的一级斯塔克效应中,对于n 2的能级由原来的一个能级分裂为 A.五个子能级.B.四个子能级.C.三个子能级.D.两个子能级.123.一体系在微扰作用下,由初态k跃迁到终态m的几率为 A.202 )exp(1tmkmkdttiH.B

32、.20 )exp(tmkmkdttiH.C.202)exp(1tmkmkdttiH.D.20 )exp(tmkmkdttiH.124.用变分法求量子体系的基态能量的关键是 A.写出体系的哈密顿.B 选取合理的尝试波函数.C 计算体系的哈密顿的平均值.D 体系哈密顿的平均值对变分参数求变分.实验证实了 A.电子具有波动性.B.光具有波动性.C.原子的能级是分立的.D.电子具有自旋.126.S为自旋角动量算符,则,SSyx等于 A.2i.B.i.C.0.D.i Sz.127.为 Pauli 算符,则,xz等于 A.iy.B.iy.C.2iy.D.2iy.128.单电子的自旋角动量平方算符S2的本征

33、值为 A.142.B.342.C.322.D.122.129.单电子的 Pauli 算符平方的本征值为 算符的三个分量之积等于 i2i电子自旋角动量的x分量算符在Sz表象中矩阵表示为 A.Sx21001.B.Siix200.C.Sx20110.D.Sx21001.132.电子自旋角动量的 y 分量算符在Sz表象中矩阵表示为 A.Sy21001.B.Siy20110.C.Siiiy200.D.Siiy200.133.电子自旋角动量的 z 分量算符在Sz表象中矩阵表示为 A.Sz21001.B.Sz20110.C.Sz21001.D.Siz21001.134.,JJ12是角动量算符,JJJ12,则

34、,JJ212等于 A.J1.B.J1.接上题,JJz12等于 A.iJJxy()11.B.i Jz1.C.Jz1.136.接 134 题,12zJJ等于 A.iJJxy()11.B.i Jz1.C.Jz1.137.一电子处于自旋态asbszz1 21 2/()()中,则sz的可测值分别为 A.0,.B.0,.C.2 2,.D.22,.138.接上题,测得sz为22,的几率分别是 A.a b,.B.ab22,.C.ab2222/,/.D.aabbab222222/(),/().139.接 137 题,sz的平均值为 A.)(222ba.C.)22/()(2222baba.D.140.在sz表象中

35、,3 21 2/,则在该态中sz的可测值分别为 A.,.B./,2.C./,/22.D.,/2.141.接上题,测量sz的值为/,/22的几率分别为 A.3 21 2/,/.2,1/接 140 题,sz的平均值为 A./2.B./4.C./4.D./2.143.下列有关全同粒子体系论述正确的是 A.氢原子中的电子与金属中的电子组成的体系是全同粒子体系.B.氢原子中的电子、质子、中子组成的体系是全同粒子体系.C.光子和电子组成的体系是全同粒子体系.D.粒子和电子组成的体系是全同粒子体系.144.全同粒子体系中,其哈密顿具有交换对称性,其体系的波函数 A.是对称的.B.是反对称的.C.具有确定的对

36、称性.D.不具有对称性.145.分别处于p态和d态的两个电子,它们的总角动量的量子数的取值是 A.0,1,2,3,下列各物体哪个是绝对黑体(B)(A)不辐射任何光线的物体(B)不能反射任何光线的物体(C)不能反射可见光的物体(D)不辐射可见光的物体 147.金属的光电效应的红限依赖于:(C)(A)入射光的频率(B)入射光的强度(C)金属的逸出功(D)入射光的频率和金属的逸出功 148.关于不确定(测不准)关系有以下几种理解:(1)粒子的动量不可能确定(2)粒子的坐标不可能确定(3)粒子的动量和坐标不可能同时确定(4)不确定关系不仅适用于电子和光子,也适用于其它粒子.其中正确的是:()(A)(1

37、),(2)(B)(2),(4)(C)(3),(4)(D)(4),(1)149.完全描述微观粒子运动状态的是:()(A)薛定谔方程(B)测不准关系(C)波函数(D)能量 150.完全描述微观粒子运动状态变化规律的是:()(A)波函数(B)测不准关系(C)薛定谔方程(D)能级 151,卢瑟福粒子实验证实了;斯特恩-盖拉赫实验证实了;康普顿效应证实了;戴维逊-革末实验证实了.(A)光的量子性.(B)玻尔的能级量子化假设.(C)X 射线的存在.(D)电子的波动性(E)原子的有核模型.(F)原子的自旋磁矩取向量子化.152.关于光电效应有下列说法:(1)任何波长的可见光照射到任何金属表面都能产生光电效应

38、;(2)若入射光的频率均大于一给定金属红限,则该金属分别受到不同频率,强度相等的光照射时,释出的光电子的最大初动能也不同;(3)若入射光的频率均大于一给定金属红限,则该金属分别受到不同频率,强度相等的光照射时,单位时间释出的光电子数一定相等;(4)若入射光的频率均大于一给定金属的红限,则当入射光频率不变而强度增大一倍时,该金属的饱和光电流也增大一倍.其中正确的是:()(A)(1),(2),(3)(B)(2),(3),(4)(C)(2),(3)(D)(2),(4)153.已知氢原子从基态激发到某一定态所需能量为,若氢原子从能量为的状态跃迁到上述定态时,所发射的光子的能量为:()(A)(B)(C)(D)154.若光子与电子的波长相等,则它们:()(A)动量及总能量均相等(B)动量及总能量均不相等(C)动量相等,总能量不相等(D)动量不相等,总能量相等 155量子力学能够正确地描述_的运动规律()A.宏观物体 B.微观粒子 C.高速运动 D.低速运动 156、下列选项中不属于波函数标准条件的是（）A 连续性；B 有限性；C 周期性；D 单值性。157、设体系处于212111YcYc态中，则力学量zL的平均值为（）A；B4/2；C4/32；D2/