应力状态理论精选PPT.ppt

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1、关于应力状态理论第1页，讲稿共88张，创作于星期六全应力全应力：A上的内力分解为两个分量：正应力正应力截面法向分量。：切应力切应力截面切向分量。P第2页，讲稿共88张，创作于星期六过一点可以截取无限个平面，因此，一点的应力是方位的描述量。问题：是否可以根据有限方位上的应力，表示问题：是否可以根据有限方位上的应力，表示“一点的应力一点的应力”？此问题称为“一点的应力状态分析一点的应力状态分析”。又称“应力应力张量张量分析分析”P第3页，讲稿共88张，创作于星期六单元体的应力状态单元体的应力状态单元体单元体：变形固体内按一定方位截割的边长趋于无穷小的变形固体内按一定方位截割的边长趋于无穷小的 正六

2、面体。正六面体。n第4页，讲稿共88张，创作于星期六一点的应力状态一点的应力状态：围绕变形固体内一点所取的单元体的6个面上应力的大小，可以反映该点任意方向上应力的状态。单元体称为应力状态单元体。描述一点应力状态所需要的单元体6个面上的应力分量是yxzx x方向正应力y y方向正应力z z方向正应力x x y y z z x x反向正应力 y y反向正应力 z z反向正应力第5页，讲稿共88张，创作于星期六xyzxy x平面指向y方向的切应力；xy x平面指向y反向的切应力xyyx y平面指向x方向的切应力；yx y平面指向x反向的切应力yxyzzyxzzxyz y平面指向z方向的切应力;xz

3、x平面指向z方向的切应力zy z平面指向y方向的切应力;zx z平面指向x方向的切应力第6页，讲稿共88张，创作于星期六一共18个应力分量，称为一点的应力张量一点的应力张量应用内力平衡内力平衡关系，可以证明材料力学中以引起的变形的方向确定应力的符号应力张量写成矩阵形式,有9个元素第7页，讲稿共88张，创作于星期六另外，可以证明切应力互等定理切应力互等定理xyyxyzzyxzzxxyz第8页，讲稿共88张，创作于星期六独立的应力张量分量为6个写成矩阵为一点任意方向的应力可以由这一点任意方向的应力可以由这6个应力分量确定。个应力分量确定。另一种叙述为：已知一点应力状态单元体上6个应力分量，求该点任

4、意方向的应力。应力状态分析应力状态分析第9页，讲稿共88张，创作于星期六平面应力状态分析平面应力状态分析xyzxyyxx x y y z z 如图，当当Z平面上切应力为零平面上切应力为零，即xyyxyzzyxzzxxyzx x y y z z 单元体应力状态如图第10页，讲稿共88张，创作于星期六n单元体应力状态如图这时，独立的应力分量为，和与与XY平面垂直的平面平面垂直的平面上的应力上的应力没有Z方向的分量，并且由x，y 及 xy 决定。平面应力状态平面应力状态已知 x，y 及 xy，求任意斜截面n上的应力平面应力状态平面应力状态分析分析。xyzxyyxy y z x x 第11页，讲稿共8

5、8张，创作于星期六平面应力状态单元体的表示：平面应力状态单元体的表示：n截面上的应力分解为xyzxyyxy y z x x n 正应力 切应力 是截面法向与是截面法向与x轴的夹角，轴的夹角，规定：逆时针为正；顺时针规定：逆时针为正；顺时针为负。为负。，的符号规定同前。平面应力状态单元体表示x x yyxyyxyxxyxn 第12页，讲稿共88张，创作于星期六平面应力状态分析平面应力状态分析解析法解析法x x yyxyyxyxxyxn 已知平面应力状态单元体已知平面应力状态单元体 x ，y ，xy（yx=xy）求求 和和 xyyxx y n xdAdAxdAy第13页，讲稿共88张，创作于星期六

6、应力符号定义应力符号定义第14页，讲稿共88张，创作于星期六角度角度 符号：逆时针：符号：逆时针：+；顺时针：顺时针：第15页，讲稿共88张，创作于星期六单元体内力平衡关系单元体内力平衡关系第16页，讲稿共88张，创作于星期六第17页，讲稿共88张，创作于星期六第18页，讲稿共88张，创作于星期六第19页，讲稿共88张，创作于星期六主应力，主平面主应力，主平面主平面主平面第20页，讲稿共88张，创作于星期六第21页，讲稿共88张，创作于星期六最大切应力和最小切应力最大切应力和最小切应力第22页，讲稿共88张，创作于星期六主平面与最大切应力作用平面的关系主平面与最大切应力作用平面的关系第23页，

7、讲稿共88张，创作于星期六应力状态分析应力状态分析图解法图解法消去2 得：若以 为横坐标，为纵坐标建立坐标系，得原点半径圆方程第24页，讲稿共88张，创作于星期六第25页，讲稿共88张，创作于星期六第26页，讲稿共88张，创作于星期六第27页，讲稿共88张，创作于星期六第28页，讲稿共88张，创作于星期六第29页，讲稿共88张，创作于星期六第30页，讲稿共88张，创作于星期六主平面主平面第31页，讲稿共88张，创作于星期六主应力主应力第32页，讲稿共88张，创作于星期六最大切应力（最小切应力）最大切应力（最小切应力）第33页，讲稿共88张，创作于星期六单元体应力状态与应力圆的对应关系单元体应力

8、状态与应力圆的对应关系第34页，讲稿共88张，创作于星期六第35页，讲稿共88张，创作于星期六第36页，讲稿共88张，创作于星期六第37页，讲稿共88张，创作于星期六已知一点A的应力状态如图，求：A点的主应力和主平面。（应力单位为 MPa）2552622A第38页，讲稿共88张，创作于星期六2552622A解：将A点的两个截面看成平面应力状态单元体的两个截面则：代入2552622A22第39页，讲稿共88张，创作于星期六两式消去2 得：解得于是该单元体应力状态为于是该单元体应力状态为222222225534.634.6第40页，讲稿共88张，创作于星期六222222225534.634.6主应

9、力：主平面：46.346.36.76.728.3应力圆应力圆（单位：MPa）第41页，讲稿共88张，创作于星期六特殊应力状态单元体特殊应力状态单元体 Ax(，0)Ay (0，0)“单向拉伸单向拉伸”应力状态单元体与应力圆应力状态单元体与应力圆第42页，讲稿共88张，创作于星期六 Ay(0,)Ax(0,-)“纯剪切纯剪切”应力状态单元体与应力圆应力状态单元体与应力圆0第43页，讲稿共88张，创作于星期六 Ax(，-)Ay (0，)第44页，讲稿共88张，创作于星期六 “三向拉伸应力三向拉伸应力”状态状态第45页，讲稿共88张，创作于星期六三向应力状态分析三向应力状态分析xyzxyyxx x y

10、y z z 考虑特殊情况：z 是主应力是主应力23 1 主单元体，三个主应力规定：第46页，讲稿共88张，创作于星期六第47页，讲稿共88张，创作于星期六第48页，讲稿共88张，创作于星期六第49页，讲稿共88张，创作于星期六第50页，讲稿共88张，创作于星期六第51页，讲稿共88张，创作于星期六第52页，讲稿共88张，创作于星期六第53页，讲稿共88张，创作于星期六第54页，讲稿共88张，创作于星期六第55页，讲稿共88张，创作于星期六第56页，讲稿共88张，创作于星期六第57页，讲稿共88张，创作于星期六应变状态分析和应力应变状态分析和应力应变关系应变关系应变应变单元体变形大小的度量。单元

11、体变形大小的度量。应变的形式有两种应变的形式有两种线应变线应变单元体尺寸改变的度量单元体尺寸改变的度量。用 表示，定义为xyzdxdydzx 方向的线应变方向的线应变 x单元体x 方向变形量线应变的符号：伸长为正；缩短为负线应变的单位：表示在单位长度上发生10-6的变形量。第58页，讲稿共88张，创作于星期六同理，定义其中v，w 表示单元体在y，z 方向的变形量。一般地，任意方向的线应变表示为原长；l（原长的）变形量。第59页，讲稿共88张，创作于星期六切应变（剪应变）切应变（剪应变）单元体形状改变的度量。用单元体形状改变的度量。用 表示，表示，定义为定义为xyzdxdydz xy单元体xy平

12、面内 直角的改变量。同样，可以定义切应变具有角度的单位弧度。切应变符号:直角增加为正;直角减小为负;第60页，讲稿共88张，创作于星期六切应力与切应变的符号关系切应力与切应变的符号关系第61页，讲稿共88张，创作于星期六平面应变状态分析平面应变状态分析 x x yyxy yx yx xyxn 与平面应力状态分析平面应力状态分析类似，应用几何的方法可以建立单元体正应变正应变 x、y，切应变切应变xy、yx 与任意方向上正应变正应变 ，切应变切应变 的变换关系。首先，可以证明第62页，讲稿共88张，创作于星期六dxdyoabcmnoabcmn第63页，讲稿共88张，创作于星期六主应变，主平面主应变

13、，主平面主应变：主平面：主平面上切应变为零。主平面上切应变为零。对于各向同性材料各向同性材料，可以证明，任意点的应变主方向与应力主方向是一致的。第64页，讲稿共88张，创作于星期六平面应变测量平面应变测量在工程中，可以应用实验的方法测定一点的应变状态，从而确定主平面和主应变。方法是在测点选定三个方向1，2，3 测出对应的正应变1，2，3 ，于是有解出x，y，xy 代入主应变关系式和主平面关系即可。第65页，讲稿共88张，创作于星期六4590应用应用0 45 90“直角应变花直角应变花”测量的应变测量的应变 0，45，90 计算计算测点的主应变与主方向。测点的主应变与主方向。第66页，讲稿共88

14、张，创作于星期六解：取0 为x方向；90 为y方向，有代入4590 xy解出有第67页，讲稿共88张，创作于星期六于是主应变：主方向：第68页，讲稿共88张，创作于星期六应力应力应变关系应变关系应力状态分析利用平衡条件；应变状态分析利用几何条件。与材料的特性无关。与材料的特性无关。相同受力条件下不同材料的变形不同相同受力条件下不同材料的变形不同。材料的受力与变形之间的关系受力与变形之间的关系把这种关系称为把这种关系称为物理关系物理关系取决于材料自身性质，由试验确定，称为材料的力学性质材料的力学性质。基本物理关系：材料应力-应变之间的关系胡克定律。胡克定律。适用于线性弹性材料线性弹性材料第69页

15、，讲稿共88张，创作于星期六材料单向拉伸变形，当应力不超过一定量值时，线应变与正应力材料单向拉伸变形，当应力不超过一定量值时，线应变与正应力成正比，表示为成正比，表示为E材料的弹性模量材料纯剪切变形，当应力不超过一定量值时，切应变与切应力材料纯剪切变形，当应力不超过一定量值时，切应变与切应力成正比，表示为成正比，表示为G材料的切变模量胡克定律胡克定律第70页，讲稿共88张，创作于星期六横向变形与泊松比横向变形与泊松比试验证实，几乎所有的材料在产生纵向线应变 时，会产生与 垂直方向上的线应变，且方向与 相反，大小成比例。称为横向变形效应。横向变形效应。无量纲比例常数，材料性质。称为泊松比泊松比对

16、任何材料泊松比值对任何材料泊松比值 0 0 0.5 0.5对于普通碳钢，第71页，讲稿共88张，创作于星期六复杂应力状态的应力应变关系复杂应力状态的应力应变关系广义胡克定律广义胡克定律xyyxyzzyxzzxxyzx y z 一个方向（如x方向）的线应变由三个线应变构成：第72页，讲稿共88张，创作于星期六广义胡克定律广义胡克定律1）各向同性材料各向同性材料2）小变形小变形正应力不引起切应变；切应力不引起线应变正应力不引起切应变；切应力不引起线应变3）对于任意方向对于任意方向(包括主单元体包括主单元体)成立成立此定律适用于:第73页，讲稿共88张，创作于星期六主应力与主应变主应力与主应变平面应

17、力状态平面应力状态第74页，讲稿共88张，创作于星期六各向同性材料弹性模量弹性模量E、泊松比泊松比 、切变模量切变模量G之间的关系体积应变体积应变 平均应力1 2 3 第75页，讲稿共88张，创作于星期六例：从钢构件内某一点的周围取出一单元体如图所示。根据理论计算已经求得=30MPa，=15MPa。材料E=200GPa。=0.30。试求对角线AC的长度改变l。解:将单元体看成一平面应力状态于是：第76页，讲稿共88张，创作于星期六由广义胡克定律由广义胡克定律第77页，讲稿共88张，创作于星期六45045已知某点的单元体应力状态如图，现测得该点 x 方向线应变0=25010-6 ；与 x 成 4

18、5 方向的线应变 45=14010-6。材料弹性模量E=210GPa；泊松比=0.28。求：该点的主应力大小及主方向。第78页，讲稿共88张，创作于星期六45045解：由广义胡克定律由广义胡克定律由应变状态分析由应变状态分析第79页，讲稿共88张，创作于星期六于是主应力主应力：主平面主平面：第80页，讲稿共88张，创作于星期六450458.6753.75 MPa-1.25 MPa第81页，讲稿共88张，创作于星期六另法：45045由广义虎克定律：第82页，讲稿共88张，创作于星期六由广义虎克定律：解出45045第83页，讲稿共88张，创作于星期六一钢块开一个直径d=50.001mm 的凹槽，放

19、入一直径d1=50mm的铝合金柱，弹性模量E=70GPa，泊松比=0.33设施加压力P=100kN,设钢块不变形。求圆柱的主应力。P第84页，讲稿共88张，创作于星期六解：铝圆柱应力状态分析Pz 在与P垂直的平面内“均匀受压”。第85页，讲稿共88张，创作于星期六广义胡克定律z 而最后第86页，讲稿共88张，创作于星期六例：在一钢块上槽内紧密无隙地嵌入一铝质立方块，尺寸为10mm10mm10mm。当铝块受到压力P=6kN的作用时，假设钢块不变形，铝的弹性模量E=70GPa,泊松比=0.33。试求铝块的三个主应力及相应的变形。解：第87页，讲稿共88张，创作于星期六感谢大家观看第88页，讲稿共88张，创作于星期六