大气行星边界层第七章讲稿.ppt

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1、大气行星边界层第七章第一页，讲稿共一百三十二页哦大气边界层的定义：大气边界层的定义：与地表直接接触，厚度约为1-1.5km、受分子粘性、湍流摩擦等动力、热力过程影响，具有湍流特性的大气层。第二页，讲稿共一百三十二页哦由图1可见，边界层是与地表面直接接触的大气最底层，由于受到地表面热力-动力作用的影响，大气运动的层流状态受到干扰和破坏，形成了各种大小不同的不规则涡旋，因此这一层内空气具有明显的湍流运动湍流运动特征。第三页，讲稿共一百三十二页哦 大气边界层的特征：大气边界层的特征：几何学特征：DL 运动学特征：湍流运动（受下垫面热力-动力过程影响）动力学特征：湍流粘性力重要 湍流湍流不规则的、杂乱

2、无章的涡旋运动。能引起强烈的混合作用。能引起强烈的混合作用。物理量输送：物理量输送：第四页，讲稿共一百三十二页哦湍流现象湍流现象杂乱、随机、无序杂乱、随机、无序达芬奇描绘的湍流达芬奇描绘的湍流火山爆发火山爆发第五页，讲稿共一百三十二页哦研究研究PBL的重要性：的重要性：（1）人类活动主要在这一层；）人类活动主要在这一层；（2）天气预报的最终结果落实在此层）天气预报的最终结果落实在此层;（3）是自由大气中热量、水汽的源，动量）是自由大气中热量、水汽的源，动量的汇。的汇。第六页，讲稿共一百三十二页哦研究方法研究方法 主要介绍参数化方法主要介绍参数化方法(parameterization)参数化参数

3、化：将次网格尺度运动所引起的总效果，将次网格尺度运动所引起的总效果，用大尺度现象的物理量加以表现。用大尺度现象的物理量加以表现。第七页，讲稿共一百三十二页哦第一节第一节 大气分层大气分层地表对大气的影响随高度增加而减弱地表对大气的影响随高度增加而减弱湍流的强度随高度增加而减弱。湍流的强度随高度增加而减弱。湍流粘性力随高度增加而减小。湍流粘性力随高度增加而减小。湍流粘性力的重要性随高度不同湍流粘性力的重要性随高度不同 而不同。而不同。地表既是大气的动力边界，也是大气地表既是大气的动力边界，也是大气的热力边界。的热力边界。第八页，讲稿共一百三十二页哦各层上的动力学特征不同各层上的动力学特征不同第九

4、页，讲稿共一百三十二页哦按“湍流粘性力的重要性”，在垂直方向上对大气进行分层：1、贴地层：高度为几个厘米附着在地表，风速 ，无湍流。湍流粘性力0，分子粘性力最重要。第十页，讲稿共一百三十二页哦2、近地面层（常值通量层）：80100m大气受地表动力和热力影响强烈，气象要素随高度变化激烈，运动尺度小，科氏力可略科氏力可略。湍流运动非常剧湍流运动非常剧烈烈，由于近地面层很薄和湍流扩散强烈混合的结果，该层动量、热量和水汽的铅直输送通量不随高度变铅直输送通量不随高度变化化，同样原因，近地面层中风向也不随高度变化风向也不随高度变化。第十一页，讲稿共一百三十二页哦3、上部摩擦层（Ekman层）：11.5km

5、湍流粘性力、科氏力、压力梯度力同等重要，要考虑风随高度的切变。第十二页，讲稿共一百三十二页哦三力平衡示意图：三力平衡示意图：风穿越等压线指向低压一侧风穿越等压线指向低压一侧第十三页，讲稿共一百三十二页哦低压系统：边界层中穿越等压线指向低压低压系统：边界层中穿越等压线指向低压辐合上升辐合上升1）边界层气旋加强补偿湍流）边界层气旋加强补偿湍流粘性耗散。粘性耗散。2）自由大气产生辐散使得气旋减弱。）自由大气产生辐散使得气旋减弱。第十四页，讲稿共一百三十二页哦4、自由大气：湍流粘性力可略 准地转。第十五页，讲稿共一百三十二页哦一般把大气分为三层：近地面层、上部摩擦层、自由大气 边界层占整个大气的边界层

6、占整个大气的1/10第十六页，讲稿共一百三十二页哦思考：思考：已知低层具有如下的风压场配置，请画出已知低层具有如下的风压场配置，请画出可能相对应的高层风压场配置。可能相对应的高层风压场配置。第十七页，讲稿共一百三十二页哦第十八页，讲稿共一百三十二页哦第十九页，讲稿共一百三十二页哦第二节第二节 大气的湍流运动与平均运动方程大气的湍流运动与平均运动方程1、湍流的概念、湍流的概念湍流：无规则涡旋运动随机运动 与分子运动类似无规律、不确定性。确定或者描述个别分子的运动是不可能也是没有意义的。所以采用统计量统计量，如：大数平均量，以代表其规律性。第二十页，讲稿共一百三十二页哦地面上自动温度仪记录的温度地

7、面上自动温度仪记录的温度日变化曲线：日变化曲线：如果作大数平均每隔作一次平均 第二十一页，讲稿共一百三十二页哦由图可见：由图可见：1.由于湍流的作用，温度变化呈现不确定性，由于湍流的作用，温度变化呈现不确定性，瞬时看温度的增减具有随机性。瞬时看温度的增减具有随机性。2.每隔每隔 求其平均值求其平均值：？才能使得这种平均值既滤去这？才能使得这种平均值既滤去这种随机变化，又体现温度日变化的规律。种随机变化，又体现温度日变化的规律。第二十二页，讲稿共一百三十二页哦因此因此类似于分子运动的研究方法，类似于分子运动的研究方法，研究平均运动规律，但考虑湍流运动研究平均运动规律，但考虑湍流运动的影响。为此对

8、任意一个物理量的影响。为此对任意一个物理量q,我我们令：们令：其中：q瞬时量；平均量；称脉动量。第二十三页，讲稿共一百三十二页哦平均量是有规律的；脉动量是随机的，体现的是湍流运动。1平均量的取法时间平均量：空间平均量：时空平均量：第二十四页，讲稿共一百三十二页哦2、平均运动方程求法 大气运动方程 是瞬时运动，存在湍流时是不确定的，只有平均运动才有规律平均运动方程第二十五页，讲稿共一百三十二页哦步骤：1）任一变量：，代入方程；2）对整个方程求平均：3）整理：第二十六页，讲稿共一百三十二页哦几个有用的关系式：几个有用的关系式：第二十七页，讲稿共一百三十二页哦二、平均运动方程组1平均连续方程：平均连

9、续方程：代入方程：第二十八页，讲稿共一百三十二页哦第二十九页，讲稿共一百三十二页哦2、平均运动方程：、平均运动方程：脉动量的连续方程第三十页，讲稿共一百三十二页哦第三十一页，讲稿共一百三十二页哦对比和：方程的左边X向的加速度，右边是单位质量 流团受到的合力在X向的分量。单位质量的流团受到的湍流粘性力在X方向的分量 第三十二页，讲稿共一百三十二页哦=0第三十三页，讲稿共一百三十二页哦法应力切应力切应力湍流粘性应力雷诺应力 第三十四页，讲稿共一百三十二页哦 表示作用于法向为z轴的平面上湍流粘性应力在x向的分量；第一个下标为受力面的外法向，第二个下标为作用力的具体方向解释：第三十五页，讲稿共一百三十

10、二页哦因此，因此，也被定义为湍流通量也被定义为湍流通量密度，这里是脉动动量通量的意义密度，这里是脉动动量通量的意义通过法向为z轴的截面输送的x向脉动动量通量密度，等于湍流粘性应力的负值。第三十六页，讲稿共一百三十二页哦 表示：作用于法向为y轴的平面上的湍流粘性应力在x方向上的分量；输送的是x方向的脉动动量。第三十七页，讲稿共一百三十二页哦与瞬时方程相比，发现右边多出了9项：T：湍流粘性应力；i=1、2、3 作用面方向；j=1、2、3 力分量方向；1=x;2=y;3=z第三十八页，讲稿共一百三十二页哦1）作用于以i轴为法向的平面上的湍流粘性 应力在j轴方向上的分量2）由i轴的正向往负向、通过以i

11、轴为法向的单位截面输送的的j方向的脉动动量通量的平均值共9项都是脉动量的二次乘积项的平均值。第三十九页，讲稿共一百三十二页哦把这9项写成张量形式：是对称张量，6个分量独立第四十页，讲稿共一百三十二页哦作用于法向为z轴的平面上的湍流粘性应力矢量；作用于单位质量流团6个面上的湍流粘性力在x方向的分量。第四十一页，讲稿共一百三十二页哦3状态方程：瞬时方程为：设:第四十二页，讲稿共一百三十二页哦4、热力学方程：、热力学方程：第四十三页，讲稿共一百三十二页哦与瞬时方程比较：左边多了脉动量的二次乘积项。它体现了湍流的作用由湍流造成的物理量的输送项。第四十四页，讲稿共一百三十二页哦其中：定义：第四十五页，讲

12、稿共一百三十二页哦都是脉动量的二次乘积项。第四十六页，讲稿共一百三十二页哦第四十七页，讲稿共一百三十二页哦5、水汽方程：、水汽方程：同理得：第四十八页，讲稿共一百三十二页哦定义：由此可见，湍流作用表现为脉动量二次乘积项平均值1）是统计量 2）体现的是湍流引起的物理量的输送第四十九页，讲稿共一百三十二页哦第三节 湍流半经验理论瞬时方程瞬时方程 平均方程平均方程除了除了6个未知量个未知量外，多了脉动量二次乘积项外，多了脉动量二次乘积项求解过程中，如何处理？求解过程中，如何处理？第五十页，讲稿共一百三十二页哦处理“脉动量的二次乘积项的平均值”有两种方法 1）高阶矩闭合用瞬时方程平均方程第五十一页，讲

13、稿共一百三十二页哦如此：得到某次乘积项，又出如此：得到某次乘积项，又出现更高次的，忽略高次现更高次的，忽略高次闭合闭合第五十二页，讲稿共一百三十二页哦优点：理论的，非经验的2）半经验参数化理论经验性的，基于假设。简单实用，效果较好。第五十三页，讲稿共一百三十二页哦参数化：用大尺度运动物理量表示小尺度用大尺度运动物理量表示小尺度运动的影响；运动的影响；如用参数化理论研究分子粘性：如用参数化理论研究分子粘性：牛顿分子粘性假设：用宏观运动速度u来表达由于分子无规则运动引起的分子粘性力 第五十四页，讲稿共一百三十二页哦具体到我们这里：具体到我们这里：将脉动量的二次乘积项表达为平均运将脉动量的二次乘积项

14、表达为平均运动量的函数，即：动量的函数，即：第五十五页，讲稿共一百三十二页哦如何用平均运动量来表达脉动量的二如何用平均运动量来表达脉动量的二次乘积项？次乘积项？1Prantal混合长理论：由于湍流运动引起的物理量的输送与分子由于湍流运动引起的物理量的输送与分子运动情形非常相似，模仿分子运动理论运动情形非常相似，模仿分子运动理论 普朗特混合长理论。普朗特混合长理论。第五十六页，讲稿共一百三十二页哦分子运动自由程：分子运动自由程：分子存在间隙，分分子存在间隙，分子在与其它分子发生碰子在与其它分子发生碰撞前走过的距离，为自撞前走过的距离，为自由程。由程。在自由程中，分子物理属性守恒，发生碰撞在自由程

15、中，分子物理属性守恒，发生碰撞后，分子的物理属性与其它分子进行了交换，后，分子的物理属性与其它分子进行了交换，属性发生改变。属性发生改变。第五十七页，讲稿共一百三十二页哦 连续介质假设，在充满湍流场的连续介质假设，在充满湍流场的空间内，有许多离散的湍涡，湍涡在空间内，有许多离散的湍涡，湍涡在运动过程中是不断与周围发生混合，运动过程中是不断与周围发生混合，逐渐失去属性。逐渐失去属性。Prantal假设：湍涡在运动过程中并不和周围发生混合，当经过混合长距离后才与周围流体发生混合失去其原有属性。完全模仿分子运动。第五十八页，讲稿共一百三十二页哦可见：这里的混合长类似于分子自由程。可见：这里的混合长类

16、似于分子自由程。在混合长前，湍涡的物理属性守恒。在混合长前，湍涡的物理属性守恒。混合长的定义：湍涡在运动过程中失去其原有属性前所走过的最长距离。第五十九页，讲稿共一百三十二页哦2Prantal混合长理论的基本思想：（1）不同的湍涡在固定点的置换引起了脉动如何确定脉动场 某个湍涡某时刻运动到某位置，则该处的瞬时物理性质就是这个湍涡的特性。（2）湍涡的特性为原位置周围介质特性的平均值。第六十页，讲稿共一百三十二页哦（3）湍涡在运动过程中，在混合长距离内不与周围混合而失去其原有的特性；在混合长距离内，物理属性守恒。3、参数化：第六十一页，讲稿共一百三十二页哦z高度上的t时刻的脉动场：脉动量与平均量之

17、间建立了联系，脉脉动量与平均量之间建立了联系，脉动是由于平均物理量的分布不均匀动是由于平均物理量的分布不均匀（有梯度）引起的。（有梯度）引起的。这里：这里：湍流粘性湍流粘性系数系数第六十二页，讲稿共一百三十二页哦类同于分子粘性情形：4、湍流粘性系数、湍流粘性系数设湍流运动“各向同性”的性质，则：第六十三页，讲稿共一百三十二页哦l:平均混合长，平均混合长，称混合长称混合长湍流粘性系数湍流交换系数第六十四页，讲稿共一百三十二页哦同理：同理：位焓湍流扩散系数（湍流热传导系数）；动量湍流扩散系数，或称湍流粘性系数 两者通常不同两者通常不同第六十五页，讲稿共一百三十二页哦第五节第五节 湍流运动的发展判据

18、湍流运动的发展判据 Richardson数影响湍流运动的因子：影响湍流运动的因子：1、层结的作用：大气密度随高度变化 层结大气。稳定、不稳定、中性层结第六十六页，讲稿共一百三十二页哦 一致一致 不稳定不稳定净浮力与位移净浮力与位移 相反相反 稳定稳定 为为0 中性中性气团垂直向受到气团垂直向受到净浮力的作用净浮力的作用第六十七页，讲稿共一百三十二页哦净浮力取决于气团与环境大气的密度差净浮力取决于气团与环境大气的密度差,如：如：气团上升过程中，周围气压减小，引起气团上升过程中，周围气压减小，引起气团膨胀（准静力过程）气团膨胀（准静力过程）温度密度减小。温度密度减小。同时，环境大气的密度温度也在随

19、高度同时，环境大气的密度温度也在随高度减小。减小。净浮力取决于气团和环境哪个减小的更净浮力取决于气团和环境哪个减小的更快。快。第六十八页，讲稿共一百三十二页哦第六十九页，讲稿共一百三十二页哦净浮力与位移相反 稳定层结稳定层结净浮力抑制湍流运动的发展，作负功。净浮力抑制湍流运动的发展，作负功。中性层结中性层结，净浮力，净浮力0，无影响，无影响第七十页，讲稿共一百三十二页哦2平均运动的作用平均运动的作用湍流运动的主要能源来源是平均运动（宏观）,通过湍流粘性应力作功提供湍能转化为湍流运动动能(微观)；有序运动向无序运动的转化：能量串级 如：摩擦生热：宏观运动动能转化为微观运动动能平均运动总是有利于湍

20、流发展。第七十一页，讲稿共一百三十二页哦定义Ri 数：平均运动的湍能供给率：反抗层结作功的湍能耗散率 第七十二页，讲稿共一百三十二页哦实际中，一般取 第七十三页，讲稿共一百三十二页哦第六节第六节 近地面层风随高度的分布（风廓线）近地面层风随高度的分布（风廓线）第七十四页，讲稿共一百三十二页哦一、常值通量层的概念一、常值通量层的概念 边界层最重要的特性是：湍流性物理量输送据观测近地面层中 “近地面层”中，物理量的垂直通量输送几乎不随高度变化。由于近地面层中物理量的垂直通量输送几乎不随高度变化，所以又称近地面层称为常值通量层。第七十五页，讲稿共一百三十二页哦二、摩擦速度，摩擦速度方程二、摩擦速度，

21、摩擦速度方程由于近地面层是常值通量层，则由于近地面层是常值通量层，则近地面层风向不随高度变化，风向近地面层风向不随高度变化，风向沿沿x轴。轴。第七十六页，讲稿共一百三十二页哦在近地面层中，第七十七页，讲稿共一百三十二页哦1）是常量；2）量纲速度的量纲3）体现了湍流粘性应力Tz的大小。称 为摩擦速度为摩擦速度方程 第七十八页，讲稿共一百三十二页哦三、风廓线的一般解法：三、风廓线的一般解法：由摩擦速度方程 1）一阶方程给一个边界条件就可以求解。给一个边界条件就可以求解。2）已知混合长）已知混合长l第七十九页，讲稿共一百三十二页哦一个边条件：一个边条件：Z0是平均风为0的高度,体现了地面状况粗糙程度

22、,称粗糙度。已知混合长则可得：第八十页，讲稿共一百三十二页哦混合长l与湍流运动的强度有关 湍流强度取决于：不同层结下风廓线不同不同层结下风廓线不同第八十一页，讲稿共一百三十二页哦四、中性层结下的风廓线四、中性层结下的风廓线中性层结下层结对湍流不起作用，即不考虑热力作用；仅考虑动力作用：近地面层中，越接近地面，受到地面近地面层中，越接近地面，受到地面的限制越多，湍流越弱，湍涡走的距的限制越多，湍流越弱，湍涡走的距离越短。离越短。第八十二页，讲稿共一百三十二页哦 在近地面层中，即中性层结下，风随高度变化满足对数率分布。引入对数坐标，即令：引入对数坐标，即令：y=lnz第八十三页，讲稿共一百三十二页

23、哦二个点可以确定一直线，所以二个高二个点可以确定一直线，所以二个高度上有观测，可以得到风廓线，可以度上有观测，可以得到风廓线，可以得到得到u*及及z0第八十四页，讲稿共一百三十二页哦五、非中性层结下的风廓线：五、非中性层结下的风廓线：拉依赫特曼假设：拉依赫特曼假设：第八十五页，讲稿共一百三十二页哦确定？第八十六页，讲稿共一百三十二页哦第八十七页，讲稿共一百三十二页哦非中性层结下，风廓线满足指数律。进一步可证：进一步可证：第八十八页，讲稿共一百三十二页哦在不同层结条件下的风切变：风切变：稳定稳定中性中性不稳定不稳定第八十九页，讲稿共一百三十二页哦第七节第七节 上部摩擦层的风随高度的分布上部摩擦层

24、的风随高度的分布 Ekman螺线螺线 上部摩擦层（上部摩擦层（Ekman层）中，近似满层）中，近似满足三力平衡：足三力平衡：由于湍流粘性力的作用，风要穿越等压线，从高压指向低压。第九十页，讲稿共一百三十二页哦二、定解问题二、定解问题求解求解u(z),v(z)三力平衡：三力平衡：X方向的湍流粘性力为：垂直项的输送水平项的输送 根据混合长理论第九十一页，讲稿共一百三十二页哦令：把x轴取在等压线上，则：第九十二页，讲稿共一百三十二页哦且设：二元二阶常系数的微分方程组第九十三页，讲稿共一百三十二页哦二、上部摩擦层中风随高度的变化二、上部摩擦层中风随高度的变化把方程组写作矢量方程：（解二元方程比较繁琐）

25、一个未知数，一个方程，但求解矢一个未知数，一个方程，但求解矢量方程存在困难，引入复数解法。量方程存在困难，引入复数解法。第九十四页，讲稿共一百三十二页哦矢量与复数在几何矢量与复数在几何表达上具有一致性表达上具有一致性第九十五页，讲稿共一百三十二页哦再由(1)i(2)得：一元二阶常系数非齐次方程：第九十六页，讲稿共一百三十二页哦令：复地转偏差第九十七页，讲稿共一百三十二页哦特征根：第九十八页，讲稿共一百三十二页哦令：第九十九页，讲稿共一百三十二页哦上部摩擦层中风速随高度的变化：第一百页，讲稿共一百三十二页哦风速大小：风速与地转风向（x向）夹角：第一百零一页，讲稿共一百三十二页哦风向随高度右旋。风

26、速增大风速增大第一百零二页，讲稿共一百三十二页哦第一百零三页，讲稿共一百三十二页哦Ekman螺线：上部摩擦层中，在湍流粘性力、科氏力和压力梯度力平衡之下，各高度上的风速矢端迹在水平面上的投影。所以，上部摩擦层中，风随高度的分布满足Ekman螺线律。第一百零四页，讲稿共一百三十二页哦三、Ekman螺线的性质：1、风向随高度的变化、风向随高度的变化（1）（2）右旋 某一高度hB，风向第一次与地转风向一致，即满足：即满足：第一百零五页，讲稿共一百三十二页哦当 n=1时，梯度风高度。定义：风向第一次与地转风向一致的定义：风向第一次与地转风向一致的高度，称为梯度风高度。高度，称为梯度风高度。通常取梯度风

27、高度梯度风高度为边界层顶的高度：第一百零六页，讲稿共一百三十二页哦（3）随 风向在地转风向附近摆动，幅度，风向地转风向。2、风速随高度变化、风速随高度变化（1）（2），直至 第一百零七页，讲稿共一百三十二页哦（3），V也是在地转风速附近摆动，幅度 综合综合1，2第一百零八页，讲稿共一百三十二页哦(4)根据上式给出地转偏差与湍流摩擦力的关系，在北半球，面向地转偏差的方向，湍流摩擦力方向与其垂直且指向其左方。第一百零九页，讲稿共一百三十二页哦4、上部摩擦层中的风压关系、上部摩擦层中的风压关系 由于湍流粘性力的作用，风要穿越等压线，从高压指向低压。第一百一十页，讲稿共一百三十二页哦思考题思考题:已知

28、上部摩擦层中某高度上的实际风与地转风如图所示，请分析该层上湍流粘性力的方向？第一百一十一页，讲稿共一百三十二页哦第八节第八节 二级环流与大气旋转减弱二级环流与大气旋转减弱1、物理分析、物理分析 第一百一十二页，讲稿共一百三十二页哦 在边界层中，三力平衡下，风要穿越等压线，从高压指向低压，则气旋区产生辐合上升，反气旋区产生辐散下沉。这种边界层顶的垂直运动，称为Ekman抽吸。第一百一十三页，讲稿共一百三十二页哦 相应的，自由大气中的气旋区要产生辐散，反气旋区要产生辐合，这样就在垂直面内形成闭合环流。闭合环流。如果将水平面上的气旋、反气旋，称如果将水平面上的气旋、反气旋，称为一级环流，则称这个由一

29、级环流诱发的、为一级环流，则称这个由一级环流诱发的、在垂直面上的闭合环流，为在垂直面上的闭合环流，为二级环流二级环流第一百一十四页，讲稿共一百三十二页哦二级环流的作用：使边界层与自由大二级环流的作用：使边界层与自由大气发生物理量交换。气发生物理量交换。（1）从角动量的角度看：结果：由自由大气向边界层输送角动量。自由大气角动量减少，大气旋转减弱 边界层角动量增加，以补偿耗散。第一百一十五页，讲稿共一百三十二页哦（2）从涡度角度看。注：自由大气中忽略耗散，是通过与边界层发生相互作用使得大气旋转减弱，耗散发生在边界层。第一百一十六页，讲稿共一百三十二页哦二、二、Ekman抽吸与二级环流抽吸与二级环流

30、风穿越等压线由高压吹向低压而输送的质量，是由v分量引起的。考察由高压向低压输送情况。(设X轴沿等压线)第一百一十七页，讲稿共一百三十二页哦第一百一十八页，讲稿共一百三十二页哦将将Ekman层中风随高度分布的解层中风随高度分布的解v(z)代入得：代入得：第一百一十九页，讲稿共一百三十二页哦上式表明，对一个铅直伸展达整个埃克曼层的单位面积气柱来说向低压一侧的净质量输送与地转风及埃克曼标高成正比。第一百二十页，讲稿共一百三十二页哦 由于穿越等压线从高压向低压输送质量，由于穿越等压线从高压向低压输送质量，在气旋（低压）产生辐合上升，反气旋（高在气旋（低压）产生辐合上升，反气旋（高压）产生耗散下沉，在边

31、界层顶产生垂直运压）产生耗散下沉，在边界层顶产生垂直运动。由辐合量得到相应的垂直速度。动。由辐合量得到相应的垂直速度。下面讨论由质量辐合所引起的摩擦层顶的下面讨论由质量辐合所引起的摩擦层顶的铅直速度。铅直速度。第一百二十一页，讲稿共一百三十二页哦利用不可压缩流体的连续方程（认为边界层中利用不可压缩流体的连续方程（认为边界层中为常数）：为常数）：下边界条件：Z=0,W=0则边界层顶（Z=hB）的垂直速度WB为：第一百二十二页，讲稿共一百三十二页哦由此可见，边界层顶的垂直运动与地转风涡度成正比，该关系式建立了边界层与自由大气之间的联系。第一百二十三页，讲稿共一百三十二页哦这种联系的表现为：通过垂直

32、运动，自由大气和边界层形成了质量和其他物理量的交换，自由大气中动量大的空气通过下沉运动，被吸入边界层，边界层中动量小的空气通过上升运动被抽入自由大气。第一百二十四页，讲稿共一百三十二页哦三、大气旋转减弱（考察三、大气旋转减弱（考察 ）假设：不计气块的大范围南北移动，即在正压涡度方程中不考虑效应。代入不可压的连续方程第一百二十五页，讲稿共一百三十二页哦第一百二十六页，讲稿共一百三十二页哦考虑初始条件 第一百二十七页，讲稿共一百三十二页哦由此可知，由于Ekman抽吸使地转风涡度随时间呈指数衰减；若称使地转风涡度g衰减至初始地转风涡度g0的1e倍所需的时间为旋转衰减时间，则由上面关系式求得的旋转衰减时间为：第一百二十八页，讲稿共一百三十二页哦这与天气系统实际消亡时间尺度相近。可以表明：这种机制是引起天气系统消亡的最主要机制。第一百二十九页，讲稿共一百三十二页哦另考察“自由大气”本身的粘性耗散对大气旋转减弱的作用第一百三十页，讲稿共一百三十二页哦自由大气中天气系统由于粘性耗散引起的衰减时间为 第一百三十一页，讲稿共一百三十二页哦 说明了：实际“自由大气”本身粘性耗散，使天气系统衰亡的作用很弱。可忽略粘性作用。第一百三十二页，讲稿共一百三十二页哦