规则波导和空腔谐振器课件.ppt

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1、规则波导和空腔谐振器规则波导和空腔谐振器第1页，此课件共18页哦本章开始以矩形波本章开始以矩形波导为例，学习微波导为例，学习微波电路电路场场的分析方法的分析方法 结构：无限长结构：无限长,其横截面沿轴向不变，波沿轴向传输其横截面沿轴向不变，波沿轴向传输 制成材质：理想导体制成材质：理想导体 基本问题：理想介质中无源传输，即基本问题：理想介质中无源传输，即 0，J 0均匀矩形波导系统均匀矩形波导系统:xyzOba第2页，此课件共18页哦1、场矢量（解结构）、场矢量（解结构）被导电磁波的解结构：由于电磁波沿轴向（被导电磁波的解结构：由于电磁波沿轴向（z z方向）传输，故方向）传输，故 横向分量横向

2、分量 纵向分量纵向分量待求场分量包括：待求场分量包括：其中：其中：第3页，此课件共18页哦根据亥姆霍兹方程根据亥姆霍兹方程其场分量形式即为：其场分量形式即为：横向场方程横向场方程 纵向场方程纵向场方程2.场方程（分析方法）场方程（分析方法）由于由于利用解形式化简为：利用解形式化简为：第4页，此课件共18页哦直角坐标系中展开直角坐标系中展开直角坐标系中展开直角坐标系中展开 横向场分量与纵向场分量的关系横向场分量与纵向场分量的关系第5页，此课件共18页哦q Ez=0，Hz=0 的波，称为横电磁波，简记为的波，称为横电磁波，简记为 TEM 波波q Ez 0，Hz=0 的波的波，称为横磁波，简称为，称

3、为横磁波，简称为 TM 波或波或 E 波波q Ez=0，Hz 0 的波，称为横电波，简称为的波，称为横电波，简称为 TE 波或波或 H 波。波。被导电磁波的分类被导电磁波的分类第6页，此课件共18页哦矩形波导中的场分布矩形波导中的场分布纵向场只有纵向场只有Ez：边界条件：边界条件：xyzOba1.TM 波（波（Hz=0）结构结构：如图：如图 所示，所示，a 宽边尺寸、宽边尺寸、b 窄边尺寸窄边尺寸 特点特点：可以传播：可以传播TM 波和波和TE波，不能传播波，不能传播TEM波波分离变量法求解偏微分方程：分离变量法求解偏微分方程：第7页，此课件共18页哦偏微分方程化为微分方程求解：偏微分方程化为

4、微分方程求解：以上两微分方程的通解为以上两微分方程的通解为:第8页，此课件共18页哦边界条件：边界条件：可得：可得：令：令：第9页，此课件共18页哦所以所以TM波的纵向电场分布为：波的纵向电场分布为：截止波数只与波导的结截止波数只与波导的结构尺寸有关。构尺寸有关。其中其中:第10页，此课件共18页哦其它场分量的求解其它场分量的求解第11页，此课件共18页哦纵向场只有纵向场只有Hz，其边值问题为：，其边值问题为：2.TE波（波（E Ez=0=0）xyzOba纵向磁场的边界条件？纵向磁场的边界条件？切向磁场切向磁场不为不为0 0法向磁场法向磁场为为0 0第12页，此课件共18页哦结合纵横场量之间的

5、关系结合纵横场量之间的关系同样，利用分离变量法，可得纵向磁场的通解为：同样，利用分离变量法，可得纵向磁场的通解为：利用边界条件可得：利用边界条件可得：第13页，此课件共18页哦矩形波导矩形波导TE波的通解为：波的通解为：第14页，此课件共18页哦矩形波导中，场分布的几点讨论矩形波导中，场分布的几点讨论m m、n n的物理解释的物理解释以以TMTM波电场的波电场的z z分量为例分量为例当当m=1m=1，n=2n=2时时y y一定时，一定时，x x从从0 0到到a a，EzEz存在存在1 1个极点，个极点，2 2个零点，经历了一个个零点，经历了一个”半波半波“x x一定时，一定时，x x从从0 0

6、到到a a，EzEz存在存在2 2个极点，个极点，3 3个零点，经历了两个个零点，经历了两个”半波半波“m：表示场沿波导截面宽边分布的半波数n：表示场沿波导截面窄边分布的半波数第15页，此课件共18页哦截止频率截止频率 和截止波长和截止波长如：如：当当的信号不能在波导中传输通过的信号不能在波导中传输通过第16页，此课件共18页哦截止波长截止波长表3-1-1给出了矩形波导中的部分波型的截止波长1.截止波长不仅与波导尺寸有关，还与波型指数有关。2.矩形波导中存在一个截止波长对应几个波型的现象，即简并现象。第17页，此课件共18页哦TE10TE20TE01TE11,TM11TE30TE12,TM122b a2a 截止区截止区（）：）：2a 单模区单模区（）：）：a 2a 多模区多模区（）：）：2b）模式分布图可按工作模式分布图可按工作波长分为三个区：波长分为三个区：单模传输条件单模传输条件单模工作条件为：单模工作条件为：第18页，此课件共18页哦