光波的形式和基本性质精选PPT.ppt

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1、关于光波的形式和基本性关于光波的形式和基本性质质第1页，讲稿共163张，创作于星期日2.1 平面波平面波波动方程化简为平面波是最基本的波动形式最简单形式的平面波 E Ey y=E Ez z=0=0，沿，沿z z轴传播轴传播第2页，讲稿共163张，创作于星期日波动方程的时谐平面波解波动方程的时谐平面波解将上式带回波动方程，得色散关系将上式带回波动方程，得色散关系时间时间空间中频率、角频率、周期间的关系空间中频率、角频率、周期间的关系k又称为空间角频率或波数又称为空间角频率或波数第3页，讲稿共163张，创作于星期日沿任意方向传播的平面波沿任意方向传播的平面波Pkyxzrz传播方向由波矢量传播方向由

2、波矢量k=k(cos,cos,cos)决定决定空间任意点空间任意点P的位置由的位置由r=(x,y,z)决定决定第4页，讲稿共163张，创作于星期日一般时谐平面波的实数表达一般时谐平面波的实数表达A为振幅矢量，为振幅矢量，kr为空间相位，为空间相位，t为时间为时间相位相位第5页，讲稿共163张，创作于星期日时谐平面波的复数表达时谐平面波的复数表达实数形式改写为复振幅第6页，讲稿共163张，创作于星期日磁场的时谐平面波磁场的时谐平面波复振幅实数形式复数形式第7页，讲稿共163张，创作于星期日电场和磁场与物质的相互作用电场和磁场与物质的相互作用电场与物质相互作用的重要性高于磁场 常把电场强度矢量E称

3、为光场矢量第8页，讲稿共163张，创作于星期日平面波复振幅在平面波复振幅在z=0平面上的相位分布平面上的相位分布yzxxk0246-2-4-60264-2-4-6a)b)第9页，讲稿共163张，创作于星期日平面上的复振幅与平面上的复振幅与平面波的关系平面波的关系z=0z=0平面上的复振幅相位平面上的复振幅相位 是是 的函数的函数 是平面波的传播方向是平面波的传播方向 所以，所以，z=0z=0平面上的复振幅平面上的复振幅可以描述通过这个平面的可以描述通过这个平面的平面波平面波 推而广之，给定任意平面，其上的复振幅可以描述推而广之，给定任意平面，其上的复振幅可以描述通过这个平面的平面波通过这个平面

4、的平面波第10页，讲稿共163张，创作于星期日光波的共轭光波的共轭共轭操作共轭操作 原始波原始波 共轭波共轭波共轭操作的特点共轭操作的特点 只对复振幅求共轭，不对时间分量求共轭只对复振幅求共轭，不对时间分量求共轭第11页，讲稿共163张，创作于星期日共轭光波的含义共轭光波的含义无参考面的共轭给定一个光波E，与E传播方向相反的光波就是的E共轭波，简记为E*有参考面的共轭给定光波E，E在参考平面上留下的复振幅可以代表E，也可以描述E*第12页，讲稿共163张，创作于星期日平面波的共轭波平面波的共轭波原始平面波的复振幅原始平面波的复振幅原始完整光矢量原始完整光矢量共轭平面波复振幅共轭平面波复振幅共轭

5、完整光矢量共轭完整光矢量 为方便计，常用为方便计，常用E E*(r r,t t)代替代替E E+(r r,t t)第13页，讲稿共163张，创作于星期日E1E2-zx180+E*1E*2E1的共轭波是E*1；E2的共轭波是E*2E1与E2在x-y平面上产生相同的复振幅因此，从x-y平面的复振幅看，E1的共轭波是E*1或E*2第14页，讲稿共163张，创作于星期日平面波的性质平面波的性质横波性（E、B与k垂直）电、磁垂直性（EB）电、磁同相位条件：J=0、=0的无源线性介质中第15页，讲稿共163张，创作于星期日横波性横波性由于无源，电矢量的散度为零由于无源，电矢量的散度为零 电矢量振动方向垂直

6、于平面波传播方向电矢量振动方向垂直于平面波传播方向 同理，磁矢量振动方向垂直于平面波传播方向同理，磁矢量振动方向垂直于平面波传播方向第16页，讲稿共163张，创作于星期日E和和B互相垂直互相垂直 将电矢量复振幅带入旋度方程将电矢量复振幅带入旋度方程 说明电矢量与磁矢量垂直说明电矢量与磁矢量垂直第17页，讲稿共163张，创作于星期日E和和B同相位同相位 由E和B关系知如图所示的情况下E和B之间由实数联系，故同相位zEBxyk第18页，讲稿共163张，创作于星期日坡印廷矢量和光强坡印廷矢量和光强垂直于传播方向，单位面积通过的功率为 d能量密度为w的平面波在dt时间内通过d的能量为wvddt vdt

7、第19页，讲稿共163张，创作于星期日 太大，太大，S的平均值的平均值更有意义更有意义S的时间平均值将E的实数形式带入上式，得第20页，讲稿共163张，创作于星期日从平均坡印廷矢量从平均坡印廷矢量 Sa看光能量看光能量 平均坡印廷矢量平均坡印廷矢量 S Sa a将下列电磁分量带入上式将下列电磁分量带入上式 得到沿得到沿z z传播的平面波的传播的平面波的S Sa a第21页，讲稿共163张，创作于星期日Sa、和光强和光强I光强正比于平面波振幅光强正比于平面波振幅A A的平方，与介质有关的平方，与介质有关若讨论无限大均匀介质中的光强，可简写为若讨论无限大均匀介质中的光强，可简写为 定义光强定义光强

8、I I为为第22页，讲稿共163张，创作于星期日例例2.1 介电常数为、磁导率为的各向同性线性介质中没有自由电荷和电流，光波在此无源介质中传播，若E和H均不随x、y坐标变化，只随z、t变化，求此光波的波动方程。思考：不随x、y坐标变化意味着什么？该光波的等振幅面如何？等相位面如何？第23页，讲稿共163张，创作于星期日解例解例2.1 考察无源介质中麦克斯韦方程组的旋度方程考察无源介质中麦克斯韦方程组的旋度方程 运用旋度公式展开以上两式，例如运用旋度公式展开以上两式，例如第24页，讲稿共163张，创作于星期日按题意，将带入展开式，得第25页，讲稿共163张，创作于星期日组合各分量，得上边一式对z

9、求导带入下边一式，得下边一式对z求导带入上边一式，得第26页，讲稿共163张，创作于星期日例例2.2一均匀平面波在空气中沿z方向传播，其电场强度为 求：（1 1）HH的表达式的表达式（2 2）k k0 0值值 第27页，讲稿共163张，创作于星期日解例解例2.2利用E、H、k的矢量关系确定H利用色散关系确定k0第28页，讲稿共163张，创作于星期日2.2 球面波和柱面波球面波和柱面波点光源S产生球面波当考察点离S足够远（r足够大）时，球面波近似为平面波为简化分析，假设球面波是标量波波面Sr光线第29页，讲稿共163张，创作于星期日标量时谐球面波的表达标量时谐球面波的表达实数形式实数形式复数形式

10、复数形式式中式中是复振幅是复振幅第30页，讲稿共163张，创作于星期日球面波振幅球面波振幅Ar的确定的确定与平面波不同，随r的增加，Ar将下降设r=1单位时，Ar=A1。r为其他值时，Ar=I1/2按能量守恒要求I1412=I4r2 I/I1=1/r2，即ArA1/r球面波复数形式为第31页，讲稿共163张，创作于星期日线光源L产生柱面波当考察点离L足够远（r足够大）时，柱面波近似为平面波为简化分析，假设柱面波是标量波柱面波复数表达r波面光线L柱面波柱面波第32页，讲稿共163张，创作于星期日球面波的共轭球面波的共轭与平面波类似，共轭球面波是原始球面波的复振幅共轭，时间分量形式不变 无参考面时

11、，共轭波是与原球面波传播方向相反的球面波 有参考面时，参考面上的复振幅可表示原始球面波及其共轭波 参考面上的复振幅分布与球面波也不是一一对应的 第33页，讲稿共163张，创作于星期日共轭球面波举例共轭球面波举例S1发出的E1与E1*共轭，S2发出的E2与E2*共轭E1和E2在平面上产生同样的复振幅分布 从上的复振幅看，E1与E1*或E2*共轭OS1S2 2xzE1 1E2 2E1*E2*第34页，讲稿共163张，创作于星期日2.3 折射率折射率电磁波在真空中的速度c与在介质中的速度v之比称为该介质的绝对折射率n（通常简称折射率）大多数物质的r 1 第35页，讲稿共163张，创作于星期日入射光频

12、率对折射率的影响入射光频率对折射率的影响媒质中的电偶极矩和磁偶极矩随入射光的电场和磁场变化低频时，变化同步高频时，变化滞后外场频率接近偶极子固有频率时，偶极子谐振后果：折射率是频率的非线性函数，且可能为复数，虚部意味着媒质对光的吸收第36页，讲稿共163张，创作于星期日洛伦兹模型洛伦兹模型 电介质对光的响应是电偶极子在时谐电场作用下产生的极化 单个偶极矩为pql设单位体积中有N个偶极子，时间域极化强度P(t)=)=Nql(t)频率域极化强度P()=)=Nql()第37页，讲稿共163张，创作于星期日单个偶极子的运动方程单个偶极子的运动方程式中，为阻尼系数设偶极子固有频率为0，在频率为的外场E作

13、用下，电量为q、质量为m的电子偏离平衡位置的矢量l按以下规律运动第38页，讲稿共163张，创作于星期日时谐场的单个偶极子运动方程时谐场的单个偶极子运动方程代入运动方程，得运动方程的解为第39页，讲稿共163张，创作于星期日N个偶极子个偶极子N个偶极子的效应需用极化强度描述 电极化率为e()=P()/E()o，故第40页，讲稿共163张，创作于星期日复折射率的产生复折射率的产生 由于e是复数，且r1+e，所以介电系数一般也是复数，可写成又因为n=(r)1/2，所以折射率一般也是复数，可写成第41页，讲稿共163张，创作于星期日复折射率的形式复折射率的形式折射率的实部折射率的虚部一般形式第42页，

14、讲稿共163张，创作于星期日光的吸收光的吸收当介质的折射率为复数时，介质内沿z轴方向传播的平面波可以写成 平面波的光强为第43页，讲稿共163张，创作于星期日吸收随频率（波长）的变化吸收随频率（波长）的变化介质的吸收系数 物质对光的吸收具有波长选择性。绝大多数物质呈物质对光的吸收具有波长选择性。绝大多数物质呈现的颜色，都是物质对可见光进行选择性吸收的结现的颜色，都是物质对可见光进行选择性吸收的结果。果。光学材料光学材料透明波段（透明波段（nmnm）光学材料光学材料透明波段（透明波段（nmnm）冕牌玻璃冕牌玻璃350350 20002000萤萤石（石（CaFCaF2 2）125125 95009

15、500火石玻璃火石玻璃380380 25002500岩岩盐盐（NaClNaCl）175175 1450014500石英（石英（SiOSiO2 2）180180 40004000氯氯化化钾钾（KClKCl）180180 2300023000第44页，讲稿共163张，创作于星期日光的色散光的色散色散介质折射率随频率的变化上式说明，一般介质是色散的色散类型 正常色散：在透明区，折射率随波长增加而减小正常色散：在透明区，折射率随波长增加而减小 反常色散：在吸收区，折射率随波长增加而增加反常色散：在吸收区，折射率随波长增加而增加第45页，讲稿共163张，创作于星期日柯西公式柯西公式反映正常色散的经验公式

16、反映正常色散的经验公式A、B、C是介质决定的常数第46页，讲稿共163张，创作于星期日洛伦兹模型对色散、吸收的解释洛伦兹模型对色散、吸收的解释分别绘出实部、虚部与频率的关系曲线由下面两式解出复折射率的实部和虚部第47页，讲稿共163张，创作于星期日折射率的实部n和虚部与频率的关系第48页，讲稿共163张，创作于星期日折射率折射率-频率曲线的说明频率曲线的说明当远离固有频率0时，折射率的实部n随频率的增加而增加，且折射率的虚部很小，因此吸收很小，可以忽略，这就是正常色散（适用科希公式）当接近固有频率0时，折射率的实部n随频率的增加而减小，且折射率的虚部很大，因此吸收很大，这就是反常色散 第49页

17、，讲稿共163张，创作于星期日2.4 平面波的叠加平面波的叠加衍射、干涉等基本光学衍射、干涉等基本光学现象都涉及多光束叠加现象都涉及多光束叠加平面波是最简单的光波平面波是最简单的光波形式形式任意复杂光波可以分解任意复杂光波可以分解为平面波为平面波叠加以平面波开始叠加以平面波开始线性叠加原理线性叠加原理 线性介质中，两个或两线性介质中，两个或两个以上的光波空间重叠个以上的光波空间重叠时，重叠区域中各点的时，重叠区域中各点的扰动是各个光波单独存扰动是各个光波单独存在时扰动的矢量和在时扰动的矢量和 独立传播原理独立传播原理 光波在线性介质的某个光波在线性介质的某个空间相遇后，离开时保空间相遇后，离开

18、时保持各自原来的属性不变，持各自原来的属性不变，互相完全不受影响互相完全不受影响 第50页，讲稿共163张，创作于星期日仅空间相位不同的两光波叠加仅空间相位不同的两光波叠加E20E10S1S2z第51页，讲稿共163张，创作于星期日代数方法叠加代数方法叠加第52页，讲稿共163张，创作于星期日相幅矢量方法叠加相幅矢量方法叠加在复空间里，画出平面在复空间里，画出平面波的复振幅，其长度代波的复振幅，其长度代表振幅，其与实轴表振幅，其与实轴oxox之之间的夹角为相位差间的夹角为相位差几个相幅矢量按矢量代几个相幅矢量按矢量代数，其和矢量就是叠加数，其和矢量就是叠加结果结果 xE1E2Eo 1 2 第5

19、3页，讲稿共163张，创作于星期日N2个复振幅叠加个复振幅叠加 xoEE1E2E3E4E52345E0第54页，讲稿共163张，创作于星期日仅空间相位不同的两光波叠加后的光仅空间相位不同的两光波叠加后的光强分布强分布和振幅为和光强为第55页，讲稿共163张，创作于星期日和光强的特点和光强的特点两光波的振幅给定后，和光强的大小完全由相位差决定而k(z1z2)kzDnz为两光波的光程差 光程光传播的路程乘以介质的折射率 第56页，讲稿共163张，创作于星期日和光强的强弱条件和光强的强弱条件最大光强I=IM最小光强I=Im第57页，讲稿共163张，创作于星期日若I1=I2=I0，和光强为最大光强I=

20、IM=4I0最小光强I=Im=0 只要两光波在叠加区域各点的位相差或光程差保持不变，区只要两光波在叠加区域各点的位相差或光程差保持不变，区域内的光强分布也不变。这种叠加区域出现的稳定的光强强域内的光强分布也不变。这种叠加区域出现的稳定的光强强弱分布现象，称为光的干涉弱分布现象，称为光的干涉 能产生干涉的光波称为相干光波，其对应的光源称为相干光能产生干涉的光波称为相干光波，其对应的光源称为相干光源源 第58页，讲稿共163张，创作于星期日传播方向相反的两光波叠加传播方向相反的两光波叠加两个频率相同、振动方向相同、传播方向相反的单色光波的叠加 第59页，讲稿共163张，创作于星期日驻波驻波简谐振动

21、的振幅为振幅始终为零的空间点，称为波节；振幅始终最大的空间点，称为波腹 n10，正常色散，群速度小于相速度 dv/d0，反常色散，群速度大于相速度 dv/d=0，无色散，群速度等于相速度 群速度就是复杂波包络的传播速度，可看作能量或信息的传播速度，因为能量正比于振幅的平方 第72页，讲稿共163张，创作于星期日vg和群折射率和群折射率ng群折射率为第73页，讲稿共163张，创作于星期日两个振动方向互相垂直的光波叠加两个振动方向互相垂直的光波叠加假设光源S1和S2发出的单色光波频率相同，传播方向相同，但振动方向互相垂直，它们在z轴上的一点P处叠加 zxyz1z2S1S2EyEx第74页，讲稿共1

22、63张，创作于星期日合成光波的表达合成光波的表达设S1和S2两点的初始位相为零 消除变量t，得到E矢量末端的空间轨迹 第75页，讲稿共163张，创作于星期日E矢量末端空间轨迹的描述矢量末端空间轨迹的描述平面轨迹（t为常数）一般为椭圆O2a12a2xy12第76页，讲稿共163张，创作于星期日三维空间轨迹三维空间轨迹第77页，讲稿共163张，创作于星期日轨迹在轨迹在Ex和和Ey平面上的投影平面上的投影 第78页，讲稿共163张，创作于星期日E矢量末端空间轨迹的特点矢量末端空间轨迹的特点E矢量的状态由Ex和Ey的大小和决定一般情况下，E是椭圆偏振光0或2时，合成光波是斜率为a2/a1的线偏振光；当

23、时，合成光波是斜率为-a2/a1的线偏振光在/2及其奇数倍时，合成光波为椭圆偏振光 第79页，讲稿共163张，创作于星期日椭圆偏光的旋转方向椭圆偏光的旋转方向迎着光传播方向看去，合矢量顺时针旋转时，偏迎着光传播方向看去，合矢量顺时针旋转时，偏振光是右旋的，振光是右旋的，sinsin 0 0 0 ExEykt=0t0=/2ExEykt=0t0=-/2第80页，讲稿共163张，创作于星期日椭圆偏振光的光强椭圆偏振光的光强其平均坡印廷矢量其平均坡印廷矢量S Sa a为为考虑椭圆偏振光考虑椭圆偏振光 其光强为其光强为第81页，讲稿共163张，创作于星期日两光波的振动方向与干涉两光波的振动方向与干涉两个

24、振动方向互相垂直的光波光强之和等于总光强，与两个光波的位相差无关 如果两个线偏振光振动方向一致，重叠区域会出现稳定的光强强弱分布，即产生干涉 如果两个线偏振光振动方向垂直，则不会发生干涉第82页，讲稿共163张，创作于星期日2.5平面波在两介质界面上的反射和折射入射、反射、折射平面波的符号规定k1k1 1 2 1k2n1n2nr第83页，讲稿共163张，创作于星期日将边值关系将边值关系应用于入射、反射、折射光波，得到应用于入射、反射、折射光波，得到上式在任何时刻上式在任何时刻t、对界面上的任何空间点、对界面上的任何空间点r都应都应该成立，所以有该成立，所以有 第84页，讲稿共163张，创作于星

25、期日折反射定律折反射定律反射和折射不改变入射光波的频率 真空中波长0与介质中波长的关系=0/n波矢量的变化垂直于界面，k1、k1和k2均在入射面内 反射角等于入射角折射角与入射角的关系为 第85页，讲稿共163张，创作于星期日折、反射振幅与入射振幅的关系折、反射振幅与入射振幅的关系不同偏振态的光波，折、反射振幅不同为适合各种偏振情况，将三种光波的电矢量振动方向都分解成两个相互垂直的分量 垂直于入射面，叫垂直分量s 平行于入射面，叫平行分量p 只要把s和p分量的振幅和位相关系弄清楚，任意偏振态的响应可由两分量组合得到第86页，讲稿共163张，创作于星期日E的两个的两个分量分量E1pE2s211z

26、n2yE1sE1sk1k1k2E2pE1pn1x第87页，讲稿共163张，创作于星期日H2pH1pE2s211zn2yE1sE1sk1k1k2n1xH1ps分量的符号规定分量的符号规定第88页，讲稿共163张，创作于星期日对对s分量应用边值关系分量应用边值关系E的s分量就是界面上的切向分量，应连续H的p分量在界面的投影是切向分量，连续将H用E表示，上式变成第89页，讲稿共163张，创作于星期日将入射、反射、折射光表达式带入，并应用折射定律，将入射、反射、折射光表达式带入，并应用折射定律，得联立方程得联立方程定义反射系数定义透射系数解方程组，得第90页，讲稿共163张，创作于星期日s分量菲涅尔公

27、式的另外形式分量菲涅尔公式的另外形式第91页，讲稿共163张，创作于星期日p分量的符号规定分量的符号规定E1pH1sH2s211zn2yH1sk1k1k2E2pE1pn1x第92页，讲稿共163张，创作于星期日对对p分量应用边值关系分量应用边值关系定义反射系数定义透射系数第93页，讲稿共163张，创作于星期日p分量菲涅尔公式分量菲涅尔公式第94页，讲稿共163张，创作于星期日正入射正入射 10时的菲涅尔公式时的菲涅尔公式菲涅尔公式中反射和透射系数的关系菲涅尔公式中反射和透射系数的关系 第95页，讲稿共163张，创作于星期日将将p分量边值关系用磁场强度表示为分量边值关系用磁场强度表示为解出反射和

28、透射系数解出反射和透射系数第96页，讲稿共163张，创作于星期日rp、tp与与rp和和tp之间的关系之间的关系第97页，讲稿共163张，创作于星期日菲涅尔公式的图形表示菲涅尔公式的图形表示 n1n2，即入射波从光疏介质到光密介质传播 第98页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2曲线的一般趋势曲线的一般趋势透射系数ts和tp相差不大，随入射角1的增加，从10的0.8单调下降到190的0反射系数rs和rp从10的同一点(-0.2)出发，随入射角1的增加，rs单调下降到190的(-1)，rp单调上升到190的(+1)第99页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2曲线的特征点曲线的特征点正入射10反

29、射光与入射光相位相反掠入射190反射光与入射光相位相反布儒斯特角1B，rp=0反射光中没有p分量第100页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2，正入射，正入射参考E的两个分量正方向规定rs=E1s/E1s=-0.2，说明E1s与规定方向相反rp=E1p/E1p=-0.2，说明E1p与规定方向相反n1E1pE1pE1sE1sn2xE1pE2s211zn2yE1sE1sk1k1k2E2pE1pn1第101页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2，掠入射，掠入射参考E的两个分量正方向规定rs=E1s/E1s=-1，说明E1s与与规定方向相反rp=E1p/E1p=+1，说明E1p与规定方向相同E1s

30、E1pE1pE1sn1n2xE1pE2s211zn2yE1sE1sk1k1k2E2pE1pn1第102页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2，正入射和掠入射的相同之处，正入射和掠入射的相同之处反射光与入射光的s分量和p分量方向相反反射光与入射光的总光矢量方向相反两者之间相位相差180称为半波损失第103页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2的菲涅尔公式曲线的菲涅尔公式曲线第106页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2曲线的一般趋势曲线的一般趋势透射系数ts和tp相差不大，随入射角1的增加，从10的1.2单调上升，到1c时变成复数反射系数rs和rp从10的同一点0.2出发，随入射角1的增加

31、，rs单调上升，rp单调下降，两者都在1 c时变成复数，但模保持为1第107页，讲稿共163张，创作于星期日n1n2曲线的特征点曲线的特征点布儒斯特角B290，与n1n2相同1=c，全内反射临界角正入射、掠入射时，反射光与入射光方向相同，没有半波损失第108页，讲稿共163张，创作于星期日例例2.3一个沿正z方向传播的平面波 从从z z00区域入射到两种介质界面上。设区域入射到两种介质界面上。设界面上无源，求界面上无源，求（1 1）界面处反射光振幅）界面处反射光振幅E Er0r0和透射光振和透射光振幅幅E Et0t0与入射光振幅与入射光振幅E Ei0i0的比值；的比值；（2 2）z z000区

32、域的区域的S Sa a2 2。HtEixzHikiktEtkrErHrO第109页，讲稿共163张，创作于星期日解例解例2.3（1 1）入射、反射和透射波分别为）入射、反射和透射波分别为第110页，讲稿共163张，创作于星期日（1）反射系数和透射系数）反射系数和透射系数得到得到得到得到解此方程组，得解此方程组，得解此方程组，得解此方程组，得代入边值关系代入边值关系代入边值关系代入边值关系第111页，讲稿共163张，创作于星期日（2）z0的区域的区域z0的区域的区域 可见，可见，S1a=S2a 第113页，讲稿共163张，创作于星期日界面上光的能量关系界面上光的能量关系 设界面上入射、反射和透射

33、光的平均坡印亭矢量分别为Sa1，Sa1和Sa2，如图所示 Sa2a22 1 1n1n2Sa1a1Sa1a1第114页，讲稿共163张，创作于星期日各能量流垂直于界面的分量各能量流垂直于界面的分量W1,W1,W2 把角度的余弦放在求实符号把角度的余弦放在求实符号ReRe内，是因为有时它会是内，是因为有时它会是一个虚数，例如在全反射倏逝波中。一个虚数，例如在全反射倏逝波中。第115页，讲稿共163张，创作于星期日反射率反射率R和透射率和透射率T 根据能量守恒定律，应有根据能量守恒定律，应有 R+T=1 第116页，讲稿共163张，创作于星期日从光疏到光密介质的从光疏到光密介质的R和和T曲线曲线 第

34、117页，讲稿共163张，创作于星期日从光密到光疏介质的从光密到光疏介质的R和和T曲线曲线第118页，讲稿共163张，创作于星期日自然光的自然光的R和和Ts和p波的能量相同，都等于自然光能量的一半 正入射时 第119页，讲稿共163张，创作于星期日自然光的自然光的R和和T曲线曲线第120页，讲稿共163张，创作于星期日例例2.4用菲涅尔公式证明，在两介质交界面上，入射光能量等于反射光和透射光能量之和 入射角和折射角分别为1和2，界面上的面积为A=An12 12n1212An2n1第121页，讲稿共163张，创作于星期日解例解例2.4反射和透射光功率为 入射到A上的功率为 第122页，讲稿共16

35、3张，创作于星期日将菲涅尔公式代入，并利用将菲涅尔公式代入，并利用得到第123页，讲稿共163张，创作于星期日全反射全反射光波从光密射向光疏介质（n1n2，nn，导致sin21，表明2已不是实数形式上凡是与2有关的量都可以用1来表示 第125页，讲稿共163张，创作于星期日将将 1表示的表示的 2代入菲涅尔公式代入菲涅尔公式s波和p波的反射系数rs、rp均为复数|rs|=|rp|=1，Rs=|rs|2=1，Rp=|rp|2=1 第126页，讲稿共163张，创作于星期日全反射时反射光相对于入射光的相位变化全反射时反射光相对于入射光的相位变化 s波和波和p波之间的相位差波之间的相位差第127页，讲

36、稿共163张，创作于星期日全反射时的相位变化全反射时的相位变化第128页，讲稿共163张，创作于星期日全反射时第二介质中的能量流全反射时第二介质中的能量流回忆第二介质中的能量流表达式回忆第二介质中的能量流表达式 全反射时全反射时coscos 2 2是纯虚数是纯虚数因此，因此，WW2 2=0=0，表明全反射时，第二介质中没有净能量，表明全反射时，第二介质中没有净能量流流第129页，讲稿共163张，创作于星期日全反射时第二介质中的光波全反射时第二介质中的光波全反射时，光波透入第二介质约一个波长的深度，并沿界面传播波长数量级的距离，然后返回第一介质。透入第二介质的这个波，称为倏逝波。从电磁场的边值关

37、系看，倏逝波的存在是必然的，因为电磁场不可能在界面上中断，第一介质里的入射和反射波一定要由第二介质里的波倏逝波来平衡 第130页，讲稿共163张，创作于星期日倏逝波的表示倏逝波的表示第二介质中的波11xzn1n2等幅面等相面第131页，讲稿共163张，创作于星期日倏逝波的性质倏逝波的性质倏逝波是一个沿x方向传播、振幅沿z方向按指数规律变化的波 等相位面垂直于界面等振幅面平行于界面定义振幅减小到界面的1/e时的z值为倏逝波穿透深度z0 第132页，讲稿共163张，创作于星期日全反射高反射率的应用全反射高反射率的应用光波导 横截面圆对称的波导光学纤维 光纤由折射率为n1的纤芯和折射率为n2（n1

38、n2）的包层构成 n2n2n1第133页，讲稿共163张，创作于星期日受抑全反射受抑全反射 改变倏逝波所在区域的大小，使部分非均匀倏逝波转变成均匀波的过程图示结构中，n1n2和n3n2，改变d，就能改变r和t 倏逝波光强n1n2n3drt第134页，讲稿共163张，创作于星期日受抑全反射的应用受抑全反射的应用PGdP1P2第135页，讲稿共163张，创作于星期日2.6平面波在金属表面的反射和透射平面波在金属表面的反射和透射 满足/()1的金属称为良导体 下面证明，金属内部的自由电子只分布于金属表面对H的旋度两边求散度：注意到任意旋度的散度为零，得到 第136页，讲稿共163张，创作于星期日在E

39、的散度两边对时间求导 由前两式，得 也就是 由于弛豫时间极短，所以，即使导体内部存在电荷，也会很快消失第137页，讲稿共163张，创作于星期日金属中的麦克斯韦方程组金属中的麦克斯韦方程组金属内部，电荷密度0，所以，麦克斯韦方程组为 第138页，讲稿共163张，创作于星期日金属中的波动方程金属中的波动方程对麦克斯韦方程组中第三式两边取旋度将第四式代入，并利用第一式和矢量恒等式，得到金属中的波动方程第139页，讲稿共163张，创作于星期日金属中的波数金属中的波数将平面波解可见，波数k是复数，可写成带入上述波动方程，得第140页，讲稿共163张，创作于星期日金属中的波矢量金属中的波矢量把波数平方写成

40、矢量形式上式两边的实部和虚部分别相等，得到 第141页，讲稿共163张，创作于星期日金属中的平面波金属中的平面波令金属中的平面波形为 设金属表面为xy平面，z轴指向金属内部。当平面波垂直于金属表面入射时，和 都与z轴同方向。平面波表达为 第142页，讲稿共163张，创作于星期日光波在金属表面的穿透深度光波在金属表面的穿透深度对于良导体 定义波的振幅衰减到表面处振幅的1/e的传播距离为穿透深度z0 典型穿透深度 z0310-9m=3nm 第143页，讲稿共163张，创作于星期日金属的复介电系数金属的复介电系数空气、金属中麦克斯韦方程组的复数形式引入复介电系数第144页，讲稿共163张，创作于星期

41、日用复介电系数表示的麦克斯韦方程组用复介电系数表示的麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组变成此式与绝缘介质中的麦克斯韦方程组形式上完全相同。因此，此式与绝缘介质中的麦克斯韦方程组形式上完全相同。因此，前面关于绝缘介质界面的各个结果，同样适用于金属界面，前面关于绝缘介质界面的各个结果，同样适用于金属界面，只不过金属必须用复介电常数表示只不过金属必须用复介电常数表示 第145页，讲稿共163张，创作于星期日金属的折射率金属的折射率介质中，折射率为金属中，折射率为n和是正实数，称为衰减指数。空气和金属界面上的折射定律现在写成 把上式代入菲涅尔公式，就可计算空气和金属界面上的反射系数rs和rp，进而计算反射率

42、Rs和Rp。第146页，讲稿共163张，创作于星期日空气空气/金属界面的折、反射金属界面的折、反射光波垂直入射到空气/金属界面时 若金属是良导体，有 无论入射角是多少，平面波进入良导体后的传播方向都几乎垂直于界面（折射角2=0）由此引起|rs|=|rp|=1，|ts|=|tp|=0。所以，良导体表面能将入射其上的光波全部反射，界面下侧的电磁场为零 第147页，讲稿共163张，创作于星期日复折射率使得s和p分量的反射光相对于入射光都有位相变化，其绝对值位于0和之间，并且s和p分量的位相变化不同 复介电系数是频率的函数，因此，各个菲涅尔系数也是频率的函数。对于同一种金属来说，相同入射角的入射光，如

43、果波长不同，反射率也不相同 金属复折射率的特点金属复折射率的特点第148页，讲稿共163张，创作于星期日2.7 电偶极子辐射电偶极子辐射电偶极子是基本辐射单元之一，复杂光源可近似为基本单元的叠加 这里，不考虑电偶极子与外场的相互作用，仅分析电偶极子振荡时产生的电磁波 设原子核所带电荷为q，正负电中心的距离为l，则这原子系统简谐振动的电偶极矩为 p=ql=p0exp(-jt)第149页，讲稿共163张，创作于星期日既然电偶极矩随时间变化，它必定在周围空间产生既然电偶极矩随时间变化，它必定在周围空间产生交变电磁场，辐射出光波交变电磁场，辐射出光波(a)(b)(c)(d)第150页，讲稿共163张，

44、创作于星期日偶极子辐射场的振幅偶极子辐射场的振幅p偶极子振幅随的变化第151页，讲稿共163张，创作于星期日偶极子辐射的球面波偶极子辐射的球面波电偶极子辐射的球面波辐射强度的瞬时值 PBEpk辐射强度在一个周期内的平均值或光强 第152页，讲稿共163张，创作于星期日2.8 光散射光散射微小颗粒引起的光偏离原来传播方向的现象称为光的散射，引起散射的微小颗粒称为散射体 介质中电场、相位、粒子数密度、声波的变化都能引起介质的不均匀 光与介质没有能量交换，散射光的频率不变，产生弹性散射。光与介质有能量交换，散射光的频率变化，产生非弹性散射 第153页，讲稿共163张，创作于星期日散射系数散射系数光束

45、原来传播方向上光强的减弱常有两个原因，一个是介质的吸收，一个是介质的散射 设入射光强为I0，介质的吸收系数为，散射系数为，吸收系数与散射系数之和是衰减系数=+光波在介质中传播了距离l后的光强为 第154页，讲稿共163张，创作于星期日散射截面散射截面单位时间散射到d 方向单位立体角中的光能量 dRd Sia散射体微分散射截面d为ws与入射光平均能流之比 总散射截面第155页，讲稿共163张，创作于星期日弹性散射的大致分类弹性散射的大致分类散射体线度在1/51/10波长的是瑞利（Rayleigh）散射 分子散射 散射体与波长相近的散射是廷德尔（Tyndall）散射。散射体线度大于波长的是大粒子散

46、射或米氏（Mie）散射 第156页，讲稿共163张，创作于星期日瑞利散射的特点瑞利散射的特点 自然光入射时，散射光具有一定程度的偏振性，且偏振性随而变化 瑞利散射定律散射光强与入射光波长的四次方成反比自然光入射时，散射光强随观察方向而变化 第157页，讲稿共163张，创作于星期日瑞利散射的电偶极子模型解释瑞利散射的电偶极子模型解释在入射光交变电磁场的作用下，大气分子中的电偶极子发出球面次波。前已给出此球面波为此式说明，电偶极子辐射强度正比于频率的四次方，即反比此式说明，电偶极子辐射强度正比于频率的四次方，即反比于波长的四次方于波长的四次方。晴朗天空的蔚蓝色和日出日落时天边晴朗天空的蔚蓝色和日出

47、日落时天边的红色，是这一规律的表现的红色，是这一规律的表现 第158页，讲稿共163张，创作于星期日散射光强随观察方向的变化散射光强随观察方向的变化入射光的自然光可以分解为x和y两个方向幅度相等的偏振分量，激发起两个振动方向为x和y的电偶极子P点光强为x和y向电偶极子产生的光强之和POyxz第159页，讲稿共163张，创作于星期日散射光偏振态随角度的变化散射光偏振态随角度的变化由前图可见在与入射光垂直的方向上，散射光是完全线偏振光 沿入射光方向上，散射光仍为自然光 其它方向上，散射光为部分偏振光 第160页，讲稿共163张，创作于星期日非弹性散射非弹性散射在外场作用下，介质中电偶极子可辐射出电

48、磁波 微小粒子可发出类似弹性介质中的声波这些波都携带能量，可与入射光波进行能量交换，由于能量交换，散射光频率相对于入射光发生变化，产生非弹性散射 第161页，讲稿共163张，创作于星期日拉曼散射拉曼散射散射光谱中，除了有与入射光频率0相同的谱线外，还有频率为01，02，的强度较弱的谱线，其中1，2，对应于散射物质的分子固有振动或转动频率。这样的散射是拉曼散射 频率较低一侧的谱线称为红伴线或斯托克斯线 频率较高一侧的谱线称为紫伴线或反斯托克斯线 频率为0的光就是瑞利散射光 第162页，讲稿共163张，创作于星期日感感谢谢大大家家观观看看08.04.2023第163页，讲稿共163张，创作于星期日