量子力学的建立课件.ppt

《量子力学的建立课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《量子力学的建立课件.ppt（126页珍藏版）》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、关于量子力学的建立第1页，此课件共126页哦上上一一代代人人能能取取得得自自然然知知识识的的如如此此神神奇奇进进展展，应应 归归 功功 于于 人人 们们 从从 传传 统统 思思 想想 束束 缚缚 下下 获获 得得 的的 这这 一一 解解 放放。玻尔玻尔紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说一一.紫外灾难紫外灾难二二.普朗克独步一时的研究普朗克独步一时的研究1.紫外灾难和普朗克的量子假说紫外灾难和普朗克的量子假说第2页，此课件共126页哦一一.紫外灾难紫外灾难1.1.背景：背景：18001800年，天文学家年，天文学家赫歇尔赫歇尔(Herschel)(Her

2、schel)用滤色片观察太阳光透过的用滤色片观察太阳光透过的热效应时发现，在红外区有一种产生明显热效应的辐射，从而发现了热效应时发现，在红外区有一种产生明显热效应的辐射，从而发现了红外线。第二年，红外线。第二年，里特里特和和沃拉斯顿沃拉斯顿发现了紫外辐射。发现了紫外辐射。18211821年，年，塞贝塞贝克发现温差电并用于测量温度。克发现温差电并用于测量温度。18301830年年诺比利诺比利发明了热辐射测量仪。发明了热辐射测量仪。还有许多物理学家对热辐射的性质、辐射能量与辐射源的关系、辐还有许多物理学家对热辐射的性质、辐射能量与辐射源的关系、辐射能量按波长的分布曲线等进行了大量研究，并逐渐认识到

3、光谱、射能量按波长的分布曲线等进行了大量研究，并逐渐认识到光谱、热辐射、光辐射是统一的。热辐射、光辐射是统一的。18811881年，美国人兰利年，美国人兰利(Langley)(Langley)发明了热辐射计发明了热辐射计，可以很灵敏的测，可以很灵敏的测量辐射能量，并测出能量随波长变化的曲线，如图，从曲线可以很明量辐射能量，并测出能量随波长变化的曲线，如图，从曲线可以很明显的看到能量最大值随温度的增高向短波方向转移。显的看到能量最大值随温度的增高向短波方向转移。第3页，此课件共126页哦兰利的能量分布曲线兰利的能量分布曲线横坐标表示光谱位置横坐标表示光谱位置第4页，此课件共126页哦 1859年

4、底，基尔霍夫提出年底，基尔霍夫提出：物体的发射本领物体的发射本领e(,T)和吸收本领和吸收本领(,T)的比值，的比值，等于物体处于辐射平衡时的表面亮度等于物体处于辐射平衡时的表面亮度E(,T)。即：。即：(,T)(,T)的探求可以从实验和理论两个方面去解决。的探求可以从实验和理论两个方面去解决。并指出这一比值对所有物体都是一样的，并指出这一比值对所有物体都是一样的，与辐射物体的性质无关。与辐射物体的性质无关。实际上，实际上，E(,T)反映的是在不同温度下辐射按波长分布的函数，它是一个反映的是在不同温度下辐射按波长分布的函数，它是一个与物体性质无关的普适函数。与物体性质无关的普适函数。1860年

5、，基尔霍夫又提出绝对黑体的概念年，基尔霍夫又提出绝对黑体的概念：在任何温度下都能：在任何温度下都能全部吸收落在它上面的一切辐射。显然，当吸收本领全部吸收落在它上面的一切辐射。显然，当吸收本领=1=1时，物体时，物体的发射本领就是辐射的普适函数。绝对黑体的表面亮度的发射本领就是辐射的普适函数。绝对黑体的表面亮度E(,T)可以用平可以用平衡辐射时的能量密度衡辐射时的能量密度(,T)(,T)来表示。来表示。第5页，此课件共126页哦 18791879年，德国物理学家斯特藩年，德国物理学家斯特藩(Joseph Stefan)(Joseph Stefan)总结出一条经总结出一条经验规律：黑体表面单位面积

6、上在单位时间内发射出的总能量与它验规律：黑体表面单位面积上在单位时间内发射出的总能量与它的绝对温度的四次方成正比，即：的绝对温度的四次方成正比，即：W=W=tt4 4 。18841884年，玻尔兹曼年，玻尔兹曼根据电磁学和热力学理论，利用统计方法的根据电磁学和热力学理论，利用统计方法的结果（压强等于能量密度的结果（压强等于能量密度的1/31/3），从理论上导出了这一结果。），从理论上导出了这一结果。18931893年，德国物理学家维恩年，德国物理学家维恩(Wilhelm Wien)根据多普勒效应和斯根据多普勒效应和斯特藩特藩-玻尔兹曼定律，导出了维恩位移定律：玻尔兹曼定律，导出了维恩位移定律：

7、m T T=常数常数表明黑体辐射能量强度最大的波长表明黑体辐射能量强度最大的波长m和绝对温度和绝对温度T成反比。成反比。1895年，维恩首先指出年，维恩首先指出，绝对黑体可以用一个带有小孔的辐，绝对黑体可以用一个带有小孔的辐射空腔来实现。射空腔来实现。18961896年，卢默尔年，卢默尔(Lummer)(Lummer)和普林斯海姆和普林斯海姆(Pringsheim)(Pringsheim)实现了空腔实现了空腔辐射，为黑体辐射强度的定量测量提供了重要手段。辐射，为黑体辐射强度的定量测量提供了重要手段。第6页，此课件共126页哦辐射强度随波长变化的规律图辐射强度随波长变化的规律图:紫紫 外外 灾灾

8、 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说维维恩恩第7页，此课件共126页哦2.维恩定律维恩定律 1896年，德国物理学家维恩通过年，德国物理学家维恩通过半理论半经验的方法半理论半经验的方法，得到一，得到一个辐射能量分布公式：个辐射能量分布公式：18991899年年普朗克普朗克把电磁理论用于热辐射和谐振子的相互作用，并通过把电磁理论用于热辐射和谐振子的相互作用，并通过熵的运算得到了同样的结果。这样，就使维恩分布定律获得了普遍性意熵的运算得到了同样的结果。这样，就使维恩分布定律获得了普遍性意义。义。按照维恩分布定律，辐射强度将随频率的减小而按指数规律按照维恩分布定律，辐射强度将

9、随频率的减小而按指数规律减小。减小。18991899年年2 2月月3 3日，卢默尔和普林斯海姆日，卢默尔和普林斯海姆在一份报告中说，他们把在一份报告中说，他们把空腔加热到空腔加热到800K-1000K800K-1000K，得到的能量分布曲线与维恩公式相符。但，得到的能量分布曲线与维恩公式相符。但是，他们在同年的是，他们在同年的1111月月3 3日的另一份报告中又指出：日的另一份报告中又指出：“在理论和实验之间在理论和实验之间确有系统性偏差。确有系统性偏差。”并指出，这个公式只在短波区、温度较低时和并指出，这个公式只在短波区、温度较低时和实验结果符合，而在长波区不符。实验结果符合，而在长波区不符

10、。是辐射能密度，是辐射能密度，是频率，是频率，T T是温度。是温度。紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说第8页，此课件共126页哦3.瑞利瑞利金斯定律金斯定律 19001900年年6 6月，瑞利提出了月，瑞利提出了两个假设，两个假设，空腔内的电磁辐射形成一切空腔内的电磁辐射形成一切可能形成的驻波，其波节在空腔壁处；可能形成的驻波，其波节在空腔壁处；系统处于热辐射平衡时，根系统处于热辐射平衡时，根据能量均分定理，每个驻波平均具有的能量为据能量均分定理，每个驻波平均具有的能量为kTkT。他根据这两个假设，。他根据这两个假设，推导出了另一个辐射能量分布公式，但

11、公式中错了一个因子推导出了另一个辐射能量分布公式，但公式中错了一个因子8 8，后来被，后来被金斯于金斯于19051905年所纠正。公式为：年所纠正。公式为：称为瑞利称为瑞利-金斯辐射定律。金斯辐射定律。但但是是，这这一一公公式式却却只只有有在在长长波波区区和和实实验验结结果果符符合合，而而在在短短波波区区不不符符。由由于于辐辐射射能能量量与与频频率率的的平平方方成成正正比比，因因此此当当波波长长接接近近紫紫外外时时，能能量量为为无无限限大大!即即在在紫紫色色端端发发散散。这这一一结结果果后后来来被被埃埃伦伦菲斯特菲斯特(P.Ehrenfest)(P.Ehrenfest)称为称为“紫外灾难紫外灾

12、难”。紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说第9页，此课件共126页哦但但瑞瑞利利、金金斯斯两两人人得得出出的的共共识识，是是根根据据经经典典物物理理的的理理论论严严密密推推导导的的，瑞瑞利利和和金金斯斯也也是是物物理理学学界界公公认认的的治治学学严严谨谨的的人人，理理论论值值与与实实验验值值在在短短波波区区的的北北辙辙南南辕辕，揭揭示示了了经经典典物物理理学学面面临临的的严严重重困困难难，使使人人们们不不得得不不称称之之为为“紫紫外外灾难灾难”。紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说瑞瑞利利像像紫外灾难也就是经典物理

13、的灾难。紫外灾难也就是经典物理的灾难。第10页，此课件共126页哦紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说二二.普朗克的研究普朗克的研究1.普朗克普朗克(1858-1947)诞生在德国，其父在慕尼黑大学任教，诞生在德国，其父在慕尼黑大学任教，中学毕业后，踌躇于物理、数学和音乐之间，中学毕业后，踌躇于物理、数学和音乐之间，18741874年考入慕尼黑大学数学系，因为爱好年考入慕尼黑大学数学系，因为爱好又转向物理，他的老师约里又转向物理，他的老师约里(P.Jolly)(P.Jolly)劝劝他不要选物理，但普朗克选了物理并于他不要选物理，但普朗克选了物理并于187

14、91879年获得博士学位。年获得博士学位。18801880年起先后在慕尼年起先后在慕尼黑大学和麦基尔大学任教。黑大学和麦基尔大学任教。18881888年柏林大学年柏林大学任命他为任命他为基尔霍夫的继任人和为他新设立的理论物理研究所所长。在此岗位基尔霍夫的继任人和为他新设立的理论物理研究所所长。在此岗位一直工作到退休。一直工作到退休。1894年当选为普鲁士皇家科学院院士，年当选为普鲁士皇家科学院院士，1918年被选年被选为英国皇家学会会员，为英国皇家学会会员，1930-1937年任威廉皇帝协会会长。年任威廉皇帝协会会长。1918年因发年因发现能量子获得诺贝尔物理学奖。现能量子获得诺贝尔物理学奖。

15、第11页，此课件共126页哦2.普朗克的内插公式普朗克的内插公式 普朗克将代表短波方向的维恩公式和代表长波方向的实验结果结合普朗克将代表短波方向的维恩公式和代表长波方向的实验结果结合在一起，得到普朗克辐射定律：在一起，得到普朗克辐射定律：紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说 当当00，即在长波范围，普朗克定律变为瑞利，即在长波范围，普朗克定律变为瑞利金斯公式。金斯公式。当当，即在短波范围，又与维恩定律一致。，即在短波范围，又与维恩定律一致。鲁本斯鲁本斯得知这一公式后，立即把自己的实验结果和理论曲得知这一公式后，立即把自己的实验结果和理论曲线相比较，完全符

16、合。于是两人于线相比较，完全符合。于是两人于19001900年年1010月月1919日向德国物理学日向德国物理学会做了报告。题目是会做了报告。题目是维恩光谱方程的改进维恩光谱方程的改进。第12页，此课件共126页哦M 维恩线瑞利金斯线普朗克线实验结果紫外灾难紫外灾难第13页，此课件共126页哦3.普朗克的能量子假设普朗克的能量子假设 普朗克为一理论物理学家，普朗克为一理论物理学家，他不满足于找到一个经验公式，他不满足于找到一个经验公式，普朗普朗克写道克写道:“即使这个新的辐射公式证明是绝对精确的，但若仅仅是一即使这个新的辐射公式证明是绝对精确的，但若仅仅是一个侥幸揣测出来的公式，它的价值也只能

17、是有限的。因此从个侥幸揣测出来的公式，它的价值也只能是有限的。因此从10月月19日提出这个公式开始，我就致力于找出日提出这个公式开始，我就致力于找出这个公式的真正物理意义这个公式的真正物理意义。这个问题使我直接去考虑熵和几率之间的关系，也就是说把我引这个问题使我直接去考虑熵和几率之间的关系，也就是说把我引到了波尔兹曼的思想。到了波尔兹曼的思想。”紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说插曲：插曲：最初普朗克并不同意玻耳兹曼的统计观点，曾经跟波最初普朗克并不同意玻耳兹曼的统计观点，曾经跟波尔兹曼进行过论战。但是，普朗克经过几个月的努力，没有从热尔兹曼进行过论战

18、。但是，普朗克经过几个月的努力，没有从热力学的普遍理论推出新的辐射定律，后来只好用波尔兹曼的热力力学的普遍理论推出新的辐射定律，后来只好用波尔兹曼的热力学几率理论进行尝试。从而导出普朗克辐射公式。学几率理论进行尝试。从而导出普朗克辐射公式。第14页，此课件共126页哦普朗克量子假说普朗克量子假说 辐射黑体中分子和原子的振动可辐射黑体中分子和原子的振动可视为线性谐振子，这些线性谐振子可以发视为线性谐振子，这些线性谐振子可以发射和吸收辐射能。这些谐振子只能处于某射和吸收辐射能。这些谐振子只能处于某些分立的状态，在这些状态下，谐振子的些分立的状态，在这些状态下，谐振子的能量不能取任意值，只能是某一最

19、小能量能量不能取任意值，只能是某一最小能量 的整数倍。的整数倍。对频率为对频率为 的的谐振子谐振子,最小能量最小能量 为为:n为整数，为整数，称为称为量子量子数数 称为称为能量子能量子能量不连续，只能取能量不连续，只能取某一最小能量的整数某一最小能量的整数倍倍!第15页，此课件共126页哦普朗克根据黑体辐射的数据计算出常数普朗克根据黑体辐射的数据计算出常数h h值：值：h h=6.6510=6.6510-34-34焦耳焦耳秒秒普朗克从普朗克从这些假设出发可以得到他的这些假设出发可以得到他的黑体辐射公式：黑体辐射公式：h h普朗克常数普朗克常数 ，就好象普罗米修斯从天上引来的一粒火种，就好象普罗

20、米修斯从天上引来的一粒火种，使人们从传统思想的束缚下获得了解放使人们从传统思想的束缚下获得了解放!黑体辐射，光电效应，黑体辐射，光电效应，原子光谱，康普顿效应等都是普朗克假说的发展结果，是经原子光谱，康普顿效应等都是普朗克假说的发展结果，是经典物理所不能解释的。典物理所不能解释的。第16页，此课件共126页哦普朗克的矛盾普朗克的矛盾 普朗克的能量子假说，对能量连续的观点形成了严重冲击，普朗克的能量子假说，对能量连续的观点形成了严重冲击，人们只承人们只承认普朗克公式，却不接受他的能量子假说认普朗克公式，却不接受他的能量子假说。就连普朗克本人也不。就连普朗克本人也不能正确理解能量子的物理意义。对此

21、，他的心情非常矛盾，一方面能正确理解能量子的物理意义。对此，他的心情非常矛盾，一方面直觉告诉他：这个发现不同寻常，另一方面他又总想回到经典理论直觉告诉他：这个发现不同寻常，另一方面他又总想回到经典理论的立场上去。他说：的立场上去。他说：“在将作用量子在将作用量子h引入理论时，应当尽可能保守从引入理论时，应当尽可能保守从事；这就是说，除非业已表明绝对必要，否则不要改变现有理论。事；这就是说，除非业已表明绝对必要，否则不要改变现有理论。”1911年普朗克认为只是在发射过程中才是量子化的，而吸收则完全是年普朗克认为只是在发射过程中才是量子化的，而吸收则完全是连续进行的。到了连续进行的。到了1914年

22、，干脆取消了量子假说（年，干脆取消了量子假说（00），认为发射过，认为发射过程也是连续的。但一次一次的失败使他最终放弃了自己的倒退立场。为此程也是连续的。但一次一次的失败使他最终放弃了自己的倒退立场。为此他百感交集：他百感交集：“为了使作用量子能以某种方式容入经典理论中，我花了几为了使作用量子能以某种方式容入经典理论中，我花了几年的时间（一直到年的时间（一直到1915年），它们耗费了我大量的精力。年），它们耗费了我大量的精力。现在我懂现在我懂得了一件事实，基本作用量子在物理学中所起的作用远比我最初设想的要得了一件事实，基本作用量子在物理学中所起的作用远比我最初设想的要深刻的多。深刻的多。”第1

23、7页，此课件共126页哦由由于于在在玻玻尔尔兹兹曼曼影影响响下下，于于19001900年年1212月月1414日日，普普朗朗克克明明确确提提出出了了能能量量子子概概念念，并并指指出出每每个个能能量量子子的的能能量量E E与与频频率率成成正正比比，这这一一天天，被被称称为为量量子子力力学学的诞生日。的诞生日。紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说普朗克于普朗克于19181918年获诺贝尔奖。年获诺贝尔奖。第18页，此课件共126页哦这这个个发发现现将将人人类类的的观观念念不不仅仅是是有有关关经经典典科科学学的的观观念念，而而且且是是有有关关通通常常思思维维方

24、方式式的的观观念念的的基基础础砸砸得得粉粉碎碎。玻玻尔尔普普朗朗克克像像紫紫 外外 灾灾 难难 和和 普普 朗朗 克克 的的 量量 子子 假假 说说第19页，此课件共126页哦一一.光电效应光电效应 1光电效应光电效应 2光电效应的有关规律光电效应的有关规律 3爱因斯坦的光量子假设爱因斯坦的光量子假设 4光电效应在近代技术中的应用光电效应在近代技术中的应用 5光子的质量、动量和能量光子的质量、动量和能量二二.康普顿效应康普顿效应 1康普顿散射康普顿散射 2康普顿关系康普顿关系 3康普顿散射的光量子解释康普顿散射的光量子解释 4康普顿成功的因素康普顿成功的因素 2.爱因斯坦的光量子理论爱因斯坦的

25、光量子理论第20页，此课件共126页哦1.1.光电效应的发现光电效应的发现 18871887年赫兹发现了光电效应年赫兹发现了光电效应。当时赫兹在验证麦克撕韦的电磁。当时赫兹在验证麦克撕韦的电磁理论的火花放电实验时，意外发现：如果接收电磁波的电极受到紫理论的火花放电实验时，意外发现：如果接收电磁波的电极受到紫外线照射，火花放电就变的容易产生。并将这一现象发表于论文外线照射，火花放电就变的容易产生。并将这一现象发表于论文紫外线对放电的影响紫外线对放电的影响。18881888年，德国物理学家霍尔瓦克斯年，德国物理学家霍尔瓦克斯(Hallwachs)(Hallwachs)证实，这是由证实，这是由于放电

26、间隙内出现了荷电体的缘故。于放电间隙内出现了荷电体的缘故。18991899年，年，J.J.J.J.汤姆逊测出产生的光电流的荷质比，结果与阴极射汤姆逊测出产生的光电流的荷质比，结果与阴极射线粒子的荷质比相近，说明产生的光电流和阴极射线一样是电子流。线粒子的荷质比相近，说明产生的光电流和阴极射线一样是电子流。于是得出结论：光照射到金属表面使金属内部的自由电子获得更于是得出结论：光照射到金属表面使金属内部的自由电子获得更大的动能，因而从金属表面逸出。但是大的动能，因而从金属表面逸出。但是:一、一、光电效应光电效应金属金属第21页，此课件共126页哦截止电压的发现：截止电压的发现：1899189919

27、021902年，勒纳德为了研究光电子从金属表面逸出时所年，勒纳德为了研究光电子从金属表面逸出时所具有的能量，在两电极间加上可调节的反向电压，直到使光电具有的能量，在两电极间加上可调节的反向电压，直到使光电流截止。从反向电压的截止值推算出逸出电子的最大速度。但流截止。从反向电压的截止值推算出逸出电子的最大速度。但在这一研究的过程中在这一研究的过程中发现逸出电子的能量与光的强度无关。发现逸出电子的能量与光的强度无关。截止频率的发现：截止频率的发现：勒纳德进一步实验发现，光电效应的产生还与入射光的频率有关，勒纳德进一步实验发现，光电效应的产生还与入射光的频率有关，当光的频率小于某一值时，无论光强多大

28、，光电效应都不能产生，只当光的频率小于某一值时，无论光强多大，光电效应都不能产生，只有大于临界值时，光电效应才会发生。有大于临界值时，光电效应才会发生。光电效应的瞬时性：光电效应的瞬时性：不管光强多小，只要；频率大于临界值，就立即产生光电效不管光强多小，只要；频率大于临界值，就立即产生光电效应。应。2.2.光电效应的有关规律光电效应的有关规律第22页，此课件共126页哦阳阳极极阴阴极极石英窗石英窗光电效应实验及装置图光电效应实验及装置图勒纳德的解释：勒纳德的解释：19021902年他提出触发假说：电子原本就是以某一速度年他提出触发假说：电子原本就是以某一速度在原子内部运动，光照到原子上，当光的

29、频率与电子本身的振动频在原子内部运动，光照到原子上，当光的频率与电子本身的振动频率一致时率一致时发生共振发生共振，原子就以其自身的速度从原子内部逸出。，原子就以其自身的速度从原子内部逸出。第23页，此课件共126页哦经典理论遇到的困难经典理论遇到的困难 经典理论认为，经典理论认为，产生的光电子的初动能应与入射光的强度成正产生的光电子的初动能应与入射光的强度成正比。但实验表明比。但实验表明,光电子的初动能与入射光强无关。光电子的初动能与入射光强无关。根据经典波动理论，根据经典波动理论，只要入射光达到足够的能量只要入射光达到足够的能量(可用增加光强度可用增加光强度和光照时间的方法获得和光照时间的方

30、法获得)，便可使自由电子获得足以逸出金属表，便可使自由电子获得足以逸出金属表面的能量。所以，不应该存在入射光的频率限制。与实验结果相面的能量。所以，不应该存在入射光的频率限制。与实验结果相矛盾。矛盾。从经典波动理论观看，从经典波动理论观看，光电子的产生需要一定时间的能量积累。光电子的产生需要一定时间的能量积累。但实验结果表明光电子的产生是瞬时的。但实验结果表明光电子的产生是瞬时的。第24页，此课件共126页哦3.3.爱因斯坦的光量子假说的提出爱因斯坦的光量子假说的提出 19051905年年6 6月、月、19061906年年3 3月、月、1111月，爱因斯坦连续发表了三篇论月，爱因斯坦连续发表了

31、三篇论文文关于光的产生和转化的一个启发性观点关于光的产生和转化的一个启发性观点论光的产生与吸论光的产生与吸收收普朗克的辐射和比热理论普朗克的辐射和比热理论。他在论文中指出：。他在论文中指出：“当人们把当人们把用连续空间函数进行运算的光的理论应用到光的产生和转化的现用连续空间函数进行运算的光的理论应用到光的产生和转化的现象上去时，这个理论会导致和经验矛盾。象上去时，这个理论会导致和经验矛盾。如果用光的能量在空如果用光的能量在空间中不是连续分布的这种假设来解释，似乎就更好理解。间中不是连续分布的这种假设来解释，似乎就更好理解。按照这按照这种假设，从点光源发出的光束的能量在传播中不是连续分布在越种假

32、设，从点光源发出的光束的能量在传播中不是连续分布在越来越大的空间中，而是来越大的空间中，而是由个数有限的、局限在空间各点的能量子由个数有限的、局限在空间各点的能量子所组成，这些能量子能够运动，但不能再分割，而只能整个的被所组成，这些能量子能够运动，但不能再分割，而只能整个的被吸收或产生出来。吸收或产生出来。”19091909年年9 9月又在德国自然科学协会上作了相关报告。月又在德国自然科学协会上作了相关报告。第25页，此课件共126页哦（1 1）内容）内容 光不仅在发射和吸收时以能量为光不仅在发射和吸收时以能量为h h 的微粒形式出现，而且的微粒形式出现，而且在空间传播时也是如此。也就是说，在

33、空间传播时也是如此。也就是说，频率为频率为 的的光是由大量能量为光是由大量能量为 =h=h 光量子组成的粒子流，这些光子沿光的传播方向以光速光量子组成的粒子流，这些光子沿光的传播方向以光速 c c 运动。运动。（2 2）爱因斯坦光电效应方程）爱因斯坦光电效应方程 在光电效应中金属中的电子吸收了光子的能量，一部分消在光电效应中金属中的电子吸收了光子的能量，一部分消耗在电子逸出功耗在电子逸出功A A，另一部分变为光电子的动能，另一部分变为光电子的动能 E Ek k0 0。由能量守恒。由能量守恒可得出：可得出：式中：式中：A A为电子逸出金属表面所需作的功，称为逸出功；为电子逸出金属表面所需作的功，

34、称为逸出功；为光电子的最大初动能。为光电子的最大初动能。第26页，此课件共126页哦 美国实验物理学家美国实验物理学家密立根密立根(R.A.Millikan)(R.A.Millikan)，开始不接受爱因斯，开始不接受爱因斯坦的观点，试图从实验上否定光量子理论，他从坦的观点，试图从实验上否定光量子理论，他从19051905年起，花了十年时年起，花了十年时间，利用巧妙而复杂的装置，做了大量实验，结果做成了间，利用巧妙而复杂的装置，做了大量实验，结果做成了“光电效应光电效应”实验，检验了爱因斯坦方程，其实验，检验了爱因斯坦方程，其h h 的值与理论值完全一致，从而证明了的值与理论值完全一致，从而证明

35、了“光量子光量子”理论的正确。密立根在他理论的正确。密立根在他19491949年为爱因斯坦年为爱因斯坦7070寿辰所发贺词寿辰所发贺词中说：中说：“在我的一生中我花了十年的时间检验爱因斯坦方程，结在我的一生中我花了十年的时间检验爱因斯坦方程，结果和我所有的预期相反，在果和我所有的预期相反，在19151915年我不得不宣布它毫不含糊的实年我不得不宣布它毫不含糊的实验鉴定，尽管它似乎和我所知道的光的干涉的每一件事都相违验鉴定，尽管它似乎和我所知道的光的干涉的每一件事都相违而不合常理。而不合常理。”（3 3）光电效应理论的验证）光电效应理论的验证 这一结果使爱因斯坦这一结果使爱因斯坦“因对理论物理所

36、做的贡献，特别因对理论物理所做的贡献，特别是发现了光电效应定律是发现了光电效应定律”获获19211921年诺贝尔物理学奖。年诺贝尔物理学奖。密立根密立根“因测量基本电荷和研究光电效应因测量基本电荷和研究光电效应”获获19231923年诺贝年诺贝尔物理学奖。尔物理学奖。第27页，此课件共126页哦密立根光电效应实验装置图密立根光电效应实验装置图第28页，此课件共126页哦外光电效应外光电效应 由于金属表面的电子吸收外界的光子，由于金属表面的电子吸收外界的光子，克服金属的束缚而逸出金属表面的现象。克服金属的束缚而逸出金属表面的现象。内光电效应内光电效应 由于半导体表面的电子吸收外界的光由于半导体表

37、面的电子吸收外界的光子，子，使其导电性能增强的现象。使其导电性能增强的现象。第29页，此课件共126页哦可以用于自动控制，自动计可以用于自动控制，自动计数、自动报警、自动跟踪等。数、自动报警、自动跟踪等。4.4.光电效应在近代技术中的应用光电效应在近代技术中的应用1.1.光控继电器光控继电器可对微弱光线进行放大，可可对微弱光线进行放大，可使光电流放大使光电流放大10105 510108 8 倍，灵倍，灵敏度高，用在工程、天文、科研、敏度高，用在工程、天文、科研、军事等方面。军事等方面。2.2.光电倍增管光电倍增管放大器放大器控制机构控制机构第30页，此课件共126页哦 康普顿效应进一步证实了光

38、量子理论的正确性。康普顿效应进一步证实了光量子理论的正确性。1918年美国物理学家康普顿年美国物理学家康普顿(A.H.Compton)开始研究开始研究X射线的散射，射线的散射，1922年，他把年，他把X射线投射到石墨上，以观察被散射后的射线投射到石墨上，以观察被散射后的X射线，射线，发现发现其中有两种不同的频率成分：一种频率与入射线相同，另一种频其中有两种不同的频率成分：一种频率与入射线相同，另一种频率则低于入射线。按照经典理论，散射过程不会改变入射线的频率则低于入射线。按照经典理论，散射过程不会改变入射线的频率。率。1923年康普顿利用爱因斯坦年康普顿利用爱因斯坦1916年提出的光量子的动量

39、表达式，年提出的光量子的动量表达式，对光子与电子的碰撞过程应用质能守恒和动量守恒定律，圆满解释对光子与电子的碰撞过程应用质能守恒和动量守恒定律，圆满解释了实验结果。了实验结果。英国物理学家英国物理学家威尔逊威尔逊(C.T.R.Wilson)用自己发明的用自己发明的“云室云室”发现发现了这些反冲电子。了这些反冲电子。康普顿因发现康普顿效应、威尔逊康普顿因发现康普顿效应、威尔逊“因发现用蒸汽凝聚观察电子粒子因发现用蒸汽凝聚观察电子粒子轨迹的方法轨迹的方法”分享了分享了1927年的诺贝尔物理学奖。年的诺贝尔物理学奖。二、康普顿效应二、康普顿效应第31页，此课件共126页哦1.康普顿效应的发现和研究过

40、程康普顿效应的发现和研究过程 19201920年秋，麦基尔大学的年秋，麦基尔大学的格雷格雷(G.A.Gray)(G.A.Gray)研究研究X X射线散射时首先射线散射时首先发现发现X X射线散射后波长的改变。射线散射后波长的改变。当时康普顿正在从事当时康普顿正在从事射线的研究，他立即用射线的研究，他立即用X X射线做散射实验，并射线做散射实验，并将所得的结果写成论文二次将所得的结果写成论文二次X X射线的软化发表在自然杂志上。但射线的软化发表在自然杂志上。但是他认为二次是他认为二次X X射线的软化，是由于辐射的性质发生了变化，射线的软化，是由于辐射的性质发生了变化，“我的结论我的结论是：这一变

41、化激发了某种荧光射线，其波长略大于入射射线。是：这一变化激发了某种荧光射线，其波长略大于入射射线。”为了解释为了解释这一现象，康普顿花费了心血，这一现象，康普顿花费了心血，19611961年他曾回忆说：年他曾回忆说：“从从19171917年开始，我年开始，我花了五年的时间，企图调和花了五年的时间，企图调和X X射线散射强度分布实验和射线散射强度分布实验和J.J.J.J.汤姆逊关于这汤姆逊关于这一现象的电子理论，但都没有成功。一现象的电子理论，但都没有成功。”1923 1923年，康普顿将爱因斯坦的光量子论运用到散射问题，终于年，康普顿将爱因斯坦的光量子论运用到散射问题，终于解释了这一现象，并将

42、论文解释了这一现象，并将论文X X射线受轻元素散射的量子理论射线受轻元素散射的量子理论发表发表在在物理评论物理评论上。上。第32页，此课件共126页哦康普顿效应的实验康普顿效应的实验1、实验装置、实验装置 1926年年康普顿观量了康普顿观量了X射线沿各方向的散射波射线沿各方向的散射波,发现在散射光发现在散射光线中有波长线中有波长大于入射光波长的现象大于入射光波长的现象 。康普顿效应康普顿效应光栏光栏石墨石墨晶体晶体KA-X射射线线源源 探测器探测器第33页，此课件共126页哦式中：式中：称为康普顿波长，它表示散射称为康普顿波长，它表示散射角为角为9090o o时，散射波长改变的值。时，散射波长

43、改变的值。2 2、康普顿散射的康普顿散射的实验规律实验规律(1)在散射光线中有与入射光波长相同的射线在散射光线中有与入射光波长相同的射线也有波长也有波长大于入射光的射线大于入射光的射线;(2)在原子量较小的物质中，在原子量较小的物质中，康普顿散射较康普顿散射较强。对强。对原子量较大的物质，原子量较大的物质，康普顿散射较弱康普顿散射较弱;(4)在同一散射角下，所有散射物质波长在同一散射角下，所有散射物质波长的改变的改变 都是相同的。都是相同的。IIII(3)波长的改变量波长的改变量 随散射角随散射角 的增加而的增加而增加增加;第34页，此课件共126页哦X X 射线光子与电子的碰撞射线光子与电子

44、的碰撞3 3、康普顿效应的理论解释、康普顿效应的理论解释(1)(1)碰撞前碰撞前*电子电子*光子光子能量能量动量动量(2)(2)碰撞后碰撞后*光子光子能量能量动量动量能量能量动量动量*电子电子能量能量动量动量 e第35页，此课件共126页哦碰撞过程中能量守恒碰撞过程中能量守恒碰撞过程中动量守恒碰撞过程中动量守恒消去消去 与与v v 可得可得,散射使波长的改变量为散射使波长的改变量为康普顿散射波长康普顿散射波长 e第36页，此课件共126页哦4 4 康普顿散射实验的意义康普顿散射实验的意义(1)(1)进一步确认了光的粒子性，及关系式进一步确认了光的粒子性，及关系式正确性正确性(2)(2)确认了动

45、量守恒定律与能量守恒定律在确认了动量守恒定律与能量守恒定律在 微观粒子相互作用中的正确性。微观粒子相互作用中的正确性。第37页，此课件共126页哦注意几点注意几点:散射光中有与入射光相同的波长的射线，是由于光子与原子散射光中有与入射光相同的波长的射线，是由于光子与原子碰撞，原子质量很大，光子碰撞后，能量不变，散射光频率不碰撞，原子质量很大，光子碰撞后，能量不变，散射光频率不变。变。在重原子中，内层电子比轻原子多，而内层电子束缚很紧，所在重原子中，内层电子比轻原子多，而内层电子束缚很紧，所以原子量大的物质，康普顿效应比原子量小的弱。以原子量大的物质，康普顿效应比原子量小的弱。当当=0 时，光子频

46、率保持不变；时，光子频率保持不变；=时，光子频率减小时，光子频率减小最多。最多。散射波长改变量散射波长改变量 的数量级为的数量级为 1010-12-12m m，对于可见光波长对于可见光波长 1010-7-7m m，Ek，则原子将放出一个光，则原子将放出一个光子，子，其频率：其频率：第55页，此课件共126页哦将定态能量代入跃迁公式，即得氢光谱规律公式：将定态能量代入跃迁公式，即得氢光谱规律公式：从而使氢光谱的谱线规律很自然的得到解释。从而使氢光谱的谱线规律很自然的得到解释。由定态跃迁原理由定态跃迁原理通过运用经典力学的计算和引入量子条件，通过运用经典力学的计算和引入量子条件，玻尔推出了原子的玻

47、尔半径大小玻尔推出了原子的玻尔半径大小a，并得到了定态能量，并得到了定态能量En。第56页，此课件共126页哦氢光谱的巴尔末线系氢光谱的巴尔末线系氢光谱能级图氢光谱能级图赖曼系赖曼系巴尔末系巴尔末系帕邢系帕邢系布拉开系布拉开系第57页，此课件共126页哦1.匹克林谱线的观测：匹克林谱线的观测：1896-1897年间，美国天文学家皮克林年间，美国天文学家皮克林(E.C.Pickering)在船舻在船舻座座星的光谱中发现一个很象巴尔末系的线系，这个线系中每隔一条谱星的光谱中发现一个很象巴尔末系的线系，这个线系中每隔一条谱线和巴尔末系的谱线重合。里德伯得出这个线系符合带有半整数的巴尔线和巴尔末系的谱

48、线重合。里德伯得出这个线系符合带有半整数的巴尔末频率公式。末频率公式。玻尔指出，玻尔指出，皮克林系的频率公式中不应包含有半整数，而应皮克林系的频率公式中不应包含有半整数，而应都取整数，只是其都取整数，只是其里德伯常数为氢的里德伯常数为氢的4 4倍，倍，并认为这些谱线并认为这些谱线是电离了是电离了的氦原子发射的。的氦原子发射的。19131913年给卢瑟福去信，请求他要求光谱学家否勒年给卢瑟福去信，请求他要求光谱学家否勒(A.Fowler)(A.Fowler)检检验这种氦假说。由于否勒不太相信这种说法，卢瑟福就请验这种氦假说。由于否勒不太相信这种说法，卢瑟福就请伊万斯伊万斯作这一实验，伊万斯在一个

49、玻璃管中充入极纯的氦气，得到了匹克林作这一实验，伊万斯在一个玻璃管中充入极纯的氦气，得到了匹克林谱线。谱线。否勒又提出，就这些谱线而言，其里德伯常数并不精确等于否勒又提出，就这些谱线而言，其里德伯常数并不精确等于氢的氢的4 4倍。玻尔回答说，这个微小的差别产生于氦原子核的不可忽倍。玻尔回答说，这个微小的差别产生于氦原子核的不可忽略的运动。略的运动。三三 玻尔理论的验证：玻尔理论的验证：第58页，此课件共126页哦2.2.玻尔预言的氢光谱的其它线系的陆续发现玻尔预言的氢光谱的其它线系的陆续发现，如如T.T.赖曼于赖曼于19141914年发现在紫外区的赖曼系。年发现在紫外区的赖曼系。灯灯灯灯丝丝丝

50、丝栅栅栅栅极极极极板板板板极极极极实验原理：实验原理：充有低压水银蒸汽充有低压水银蒸汽的玻璃管，电子与汞原子碰撞，的玻璃管，电子与汞原子碰撞，使汞原子吸收电子能量而激发。使汞原子吸收电子能量而激发。原子吸收的能量是不连续的。原子吸收的能量是不连续的。K、G1 之间加正向电压，电子之间加正向电压，电子在在 E 作用下向作用下向 G 运动。运动。G2、P 之间加反向电压，电子穿过之间加反向电压，电子穿过 G2 达到达到 P 形成电流形成电流,作作IP U0 图。图。3.3.夫兰克夫兰克-赫兹实验赫兹实验:J.J.夫兰克和夫兰克和G.G.赫兹通过碰撞测出原子的赫兹通过碰撞测出原子的“电离电离能能”，