电磁场与电磁波第四导行电磁波.pptx

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1、导行电磁波 被限制在某一特定区域内传播的电磁波被限制在某一特定区域内传播的电磁波常用的导波系统的分类：常用的导波系统的分类：TEM传输线、金属波导管、表面波导传输线、金属波导管、表面波导导波系统 引导电磁波从一处定向传输到另一处的装置引导电磁波从一处定向传输到另一处的装置第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第1页/共70页1、TEM波传输线 平行双导线是最简单的平行双导线是最简单的TEM波传输线，随着工作频率的升高，波传输线，随着工作频率的升高，其辐射损耗急剧增加，故双导线仅用于米波和分米波的低频段。其辐射损耗急剧增加，故双导线仅用于米波和分米波

2、的低频段。同轴线没有电磁辐射，工作频带很宽。同轴线没有电磁辐射，工作频带很宽。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第2页/共70页2、波导管 波导是用金属管制作的导波导是用金属管制作的导波系统，电磁波在管内传播，波系统，电磁波在管内传播，损耗很小，主要用于损耗很小，主要用于 3GHz 一一30GHz 的频率范围。的频率范围。矩形波导圆波导第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第3页/共70页 本章内容本章内容 7.1 导行电磁波概论 7.2 矩形波导*7.3 圆柱形波导*7.4 同轴波导 7.5 谐振

3、腔 7.6 传输线第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第4页/共70页7.1 导行电磁波概论导行电磁波概论 波导是无限长的规则直波波导是无限长的规则直波 导，其横截面形状可以任导，其横截面形状可以任 意，但沿轴向处处相同，意，但沿轴向处处相同，沿沿z轴方向放置。轴方向放置。波导内壁是理想导体，即波导内壁是理想导体，即 =。波导内填充均匀、线性、各向同性无耗媒质，其参数波导内填充均匀、线性、各向同性无耗媒质，其参数、和和 均为实常数。均为实常数。波导内无源，即波导内无源，即 0，J 0。波导内的电磁场为时谐场。波沿波导内的电磁场为时谐场。波沿+z

4、方向传播。方向传播。分析均匀波导系统时，分析均匀波导系统时，作如下假定：作如下假定：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第5页/共70页1、场矢量 对于均匀波导，导波的电磁场矢量为对于均匀波导，导波的电磁场矢量为 横向分量 纵向分量场分量：场分量：其中：其中：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第6页/共70页直角坐标系中展开直角坐标系中展开直角坐标系中展开直角坐标系中展开 横向场分量与纵向场分量的关系第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第7页/共70

5、页q如果如果 Ez=0，Hz=0，E、H 完全在横截面内，这种被称为横电完全在横截面内，这种被称为横电磁波，简记为磁波，简记为 TEM 波，这种波型不能用纵向场法求解；波，这种波型不能用纵向场法求解；q如果如果 Ez 0，Hz=0，传播方向只有电场分量，磁场在横截面，传播方向只有电场分量，磁场在横截面内，称为横磁波，简称为内，称为横磁波，简称为 TM 波或波或 E 波；波；q如果如果 Ez=0，Hz 0，传播方向只有磁场分量，电场在横截面，传播方向只有磁场分量，电场在横截面内，称为横电波，简称为内，称为横电波，简称为 TE 波或波或 H 波。波。导波的分类第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行

6、电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第8页/共70页根据亥姆霍兹方程根据亥姆霍兹方程故场分量满足的方程故场分量满足的方程 横向场方程横向场方程 纵向场方程纵向场方程 电磁场的横向分量可用两个纵向分量表示，只需要考虑纵向电磁场的横向分量可用两个纵向分量表示，只需要考虑纵向场方程。场方程。2、场方程由于由于第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第9页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU7.1.1 TEM波相位系数相位系数相速度相速度波阻抗波阻抗因为因为Ez=0,Hz=0,由该式可以看出

7、由该式可以看出Ex、Ey、Hx、Hy有非零解的有非零解的条件为条件为相伴的磁场相伴的磁场与无界空间中均匀平面波的关系相同。与无界空间中均匀平面波的关系相同。第10页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU7.1.2 TE波和TM波1、横磁波（、横磁波（TM）因为因为Hz=0，其，其场分量场分量相伴的磁场相伴的磁场波阻抗波阻抗第11页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU2、横电波（、横电波（TE波）波）截止波数截止波数:Kc -由波导的形状、大小和传播的波型决定。由波导的形状、大小和传

8、播的波型决定。因为因为Ez=0，其，其场分量场分量相伴的磁场相伴的磁场波阻抗波阻抗传播常数第12页/共70页7.2 7.2 矩形波导矩形波导 xyzoba 结构：如图：如图 所示，所示，a 宽边尺寸、宽边尺寸、b 窄边尺寸窄边尺寸 特点：可以传播：可以传播TM 波和波和TE波，不能传播波，不能传播TEM波波 第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第13页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU矩形波导中的场分布对于对于TM 波，波，Hz=0，波导内的电磁场由，波导内的电磁场由Ez 确定确定边界条

9、件边界条件1.矩形波导中TM 波的场分布方程方程利用分离变量法可求解此偏微分方程的边值问题。利用分离变量法可求解此偏微分方程的边值问题。第14页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU设设 Ez 具有分离变量形式，即具有分离变量形式，即 代入到偏微分方程和边界条件中，得到两个常微分方程的固有值代入到偏微分方程和边界条件中，得到两个常微分方程的固有值问题，即问题，即第15页/共70页两个固有值问题的解为一系列分离的固有值和固有函数两个固有值问题的解为一系列分离的固有值和固有函数:故故截止波数只与波导截止波数只与波导的结构尺寸有关的结构尺寸有关

10、。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第16页/共70页所以所以TM波的场分布波的场分布第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第17页/共70页对于对于TE波，波，Ez=0，波导内的电磁场由波导内的电磁场由Hz 确定确定2.矩形波导中的TE波的场分布方程方程其解为其解为xyzoba边界条件边界条件第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第18页/共70页所以所以TE波的场分布波的场分布第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNU

11、SICNU第19页/共70页3.矩形波导中的TM 波和TE波的特点 m 和和n 有不同的取值，对于有不同的取值，对于m 和和n 的每一种组合都有相应的截的每一种组合都有相应的截 止波数止波数kcmn 和场分布，即一种可能的的模式，称为和场分布，即一种可能的的模式，称为TMmn 模或模或 TEmn 模；模；不同的模式有不同的截止波数不同的模式有不同的截止波数kcmn；由于对相同的由于对相同的m 和和n，TMmn 模和模和TEmn 模的截止波数模的截止波数kcmn 相相 同，同，这种情况称为模式的简并；这种情况称为模式的简并；对于对于TEmn 模，其模，其m 和和n可以为可以为0，但不能同时为，但

12、不能同时为0；而对于；而对于 TMmn 模，模，其其m 和和n不能为不能为0，即不存在，即不存在TMm0 模和模和TM0n 模。模。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第20页/共70页矩形波导中的波的传播特性 在矩形波导中，在矩形波导中，TEmn 波和波和TMmn 波的场矢量均可表示为波的场矢量均可表示为其中：其中：矩形波导中的矩形波导中的TEmn 波和波和TMmn 波的传播特性与电磁波的波数波的传播特性与电磁波的波数k 和截止波数和截止波数kcmn 有关。有关。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICN

13、U第21页/共70页波阻抗 当当 kcmn k 时，时，mn为实数，为实数，为衰减因子为衰减因子 相应模式的波不能在矩形波导中传播。相应模式的波不能在矩形波导中传播。纯虚数第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU 相应模式的波也不能在矩形波导中传播。相应模式的波也不能在矩形波导中传播。当当 kcmn=k 时，时，mn=0，第22页/共70页截止频率：截止波长：结论：在矩形波导中，：在矩形波导中，TE10模的截止频率最低、截止波长最模的截止频率最低、截止波长最 长。长。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU

14、定义定义由由截止角频率：第23页/共70页波导波长相位常数相速 相应模式的波能在矩形波导中传播。相应模式的波能在矩形波导中传播。当当 kcmn k 时，时，传播参数传播参数第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第24页/共70页波阻抗 结论：当工作频率：当工作频率 f 大于截止频率大于截止频率fcmn 时时(或波长小于截止波长或波长小于截止波长 时时)，矩形波导中可以传，矩形波导中可以传 播相应的播相应的TEmn 模式和模式和TMmn 模模 式的电磁波；当工作频率式的电磁波；当工作频率 f 小小 于或等于截止频率于或等于截止频率fcmn 时，矩形波

15、导中不能传播相时，矩形波导中不能传播相 应的应的TEmn 模式和模式和TMmn 模式模式 的电磁波。的电磁波。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第25页/共70页解：（解：（1 1）例例 在截面尺寸为在截面尺寸为a ab的矩形波导中传播的矩形波导中传播TM11TM11模，试写出其场模，试写出其场量瞬时值表示式，并求相应的相速度等指标，画出量瞬时值表示式，并求相应的相速度等指标，画出xyxy和和yzyz截面截面上的场量分布图。上的场量分布图。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第26页/共70页第第

16、第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU截止波长截止频率波导波长相速度波阻抗第27页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNUzxabxy矩形波导中矩形波导中TM11场分布场分布zy第28页/共70页 例例7.2.2 在尺寸为在尺寸为 的矩形波导中，传输的矩形波导中，传输TE10 模，工作频率模，工作频率10GHz。（1）求截止波长、波导波长和波阻抗；求截止波长、波导波长和波阻抗；（2）若波导的宽边尺寸增大一倍，上述参数如何变化？还能）若波导的宽边尺寸增大一倍，上述参数如何变化？还能传输什么模式？传输什

17、么模式？（3）若波导的窄边尺寸增大一倍，上述参数如何变化？还能）若波导的窄边尺寸增大一倍，上述参数如何变化？还能传输什么模式？传输什么模式？解解：（：（1）截止波长）截止波长第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第29页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU（2）当）当 时时第30页/共70页此时此时 故此时能传输的模式为故此时能传输的模式为由于工作波长由于工作波长第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU（3）当）当 时时第31页/共70页故此时能传

18、输的模式为故此时能传输的模式为由于工作波长由于工作波长第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU此时此时 01第32页/共70页矩形波导中的主模若若b a 2b，TE20 模为第一个高次模模为第一个高次模 TE10 模（主模）的传播特性参数模（主模）的传播特性参数 主模：截止频率最低的模式：截止频率最低的模式 高次模：除主模以外的其余模式：除主模以外的其余模式 在矩形波导中（在矩形波导中（a b）：主模为）：主模为TE10 模模第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU10第33页/共70页对于主模对于主模TE

19、10 模，电磁场分量模，电磁场分量复数形式复数形式为为 主模的场结构第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第34页/共70页对于主模对于主模TE10 模，电磁场分量模，电磁场分量瞬时值形式瞬时值形式为为第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第35页/共70页主模的场结构第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第36页/共70页 TE10模的管壁电流模的管壁电流第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU 主模的管壁电流x

20、=0第37页/共70页 研究管壁电流的实际意义：研究实际波导的损耗、测量和研究管壁电流的实际意义：研究实际波导的损耗、测量和 连接。连接。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第38页/共70页2.单模传输TE10TE20TE01TE11,TM11TE30TE12,TM122b a2a 截止区（）：）：2a 单模区（）：）：a 2a 多模区（）：）：a 模式分布图：按截止波长从长到短的顺序，把所有模从低到按截止波长从长到短的顺序，把所有模从低到 高堆积起来形成高堆积起来形成各模式的各模式的 截止波长分布图截止波长分布图（简并模（简并模 用一个矩形条

21、表示）用一个矩形条表示）模式分布图可按工作模式分布图可按工作波长分为三个区：波长分为三个区：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第39页/共70页 在这一区域只有一个模出现，若工作波长在这一区域只有一个模出现，若工作波长 a 2a 时，电磁波就不能在波导中传播，故称为时，电磁波就不能在波导中传播，故称为“截止区截止区”。截止区：截止区：单模区：单模区：说明说明：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第40页/共70页 若工作波长若工作波长 a，则波导中至少会出现两种以上的波型，故此，则波导中至少会出现

22、两种以上的波型，故此区称为多模区区称为多模区。多模区：多模区：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU 由设计的波导尺寸实现单模传输。由设计的波导尺寸实现单模传输。单模传输条件第41页/共70页 可以获得单方向极化波，这正是某些情况下所要求的。可以获得单方向极化波，这正是某些情况下所要求的。对于一定比值对于一定比值a/b，在给定工作频率下，在给定工作频率下TE10模具有最小的衰减。模具有最小的衰减。TE10 模和模和TE20 模之间的距离大于其他高阶模之间的距离，模之间的距离大于其他高阶模之间的距离，TE10 模波段最宽。模波段最宽。截止波长相同时，

23、传输截止波长相同时，传输TE10 模模所要求的所要求的 a 边尺寸最小。同时边尺寸最小。同时 TE10 模的截止波长与模的截止波长与 b 边尺寸无关，所以可尽量减小边尺寸无关，所以可尽量减小 b 的尺的尺 寸以节省材料。但考虑波导的击穿和衰减问题，寸以节省材料。但考虑波导的击穿和衰减问题，b 不能太小。不能太小。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第42页/共70页 解解：（：（1）对于）对于b a b l 时，由由 谐振频率与谐振腔的尺寸、填充介质以及振荡模式有关；谐振频率与谐振腔的尺寸、填充介质以及振荡模式有关；存在一系列离散的谐振频率，不同

24、的模式有不同的振荡频率存在一系列离散的谐振频率，不同的模式有不同的振荡频率;最低谐振频率：最低谐振频率：a l b 时，得到谐振频率得到谐振频率 特点：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第48页/共70页3.谐振腔的品质因素 Q谐振腔可以储存电场能量和磁场能量。在实际的谐振腔振腔可以储存电场能量和磁场能量。在实际的谐振腔中，由于腔壁的电导率是有限的，它的表面电阻不为零，这样将中，由于腔壁的电导率是有限的，它的表面电阻不为零，这样将导至能量的损耗。导至能量的损耗。设设 PL 为谐振腔内的时间平均功率损耗，则一个周期为谐振腔内的时间平均功率损耗，则

25、一个周期 内谐振内谐振腔损耗的能量为腔损耗的能量为 谐振腔的品质因素谐振腔的品质因素Q 定义为定义为 确定谐振腔在谐振频率的确定谐振腔在谐振频率的Q值时，通常是假设其损耗足够的值时，通常是假设其损耗足够的小，可以用无损耗时的场分布进行计算。小，可以用无损耗时的场分布进行计算。一个周期内损耗的能量储存的能量储存的能量第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第49页/共70页7.6 传输线方程及其解传输线方程及其解 传输传输TEM波的双导体传输线，例如平形双线、同轴线等；波的双导体传输线，例如平形双线、同轴线等；采用采用“路路”的分析方法，把传输线作为分

26、布参数电路处理；的分析方法，把传输线作为分布参数电路处理；由基尔霍夫定律导出传输线方程。进而讨论波沿线的传播由基尔霍夫定律导出传输线方程。进而讨论波沿线的传播 特性。特性。学习内容学习内容 7.6.1 传输线方程及其解 7.6.2 传输线的特性参数传输线的特性参数 7.6.3 传输线工作参数传输线工作参数 7.6.4 传输线的工作状态传输线的工作状态第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第50页/共70页1、分布参数的概念 分布参数电路是相对于集中参数电路而言的。当传输线传输分布参数电路是相对于集中参数电路而言的。当传输线传输高频信号时会出现以下分

27、布参数效应高频信号时会出现以下分布参数效应：电流流过导线使导线发热，表明导线本身有电流流过导线使导线发热，表明导线本身有分布电阻分布电阻；双导线之间绝缘不完善而出现漏电流，表明导线之间处处双导线之间绝缘不完善而出现漏电流，表明导线之间处处 有有漏电导漏电导；导线之间有电压，导线间存在电场，表明导线之间有导线之间有电压，导线间存在电场，表明导线之间有分分 布电容布电容；导线中通过电流时周围出现磁场，表明导线上存在导线中通过电流时周围出现磁场，表明导线上存在分布分布 电感电感。7.6.1 传输线方程及其解第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第51页/

28、共70页R1：单位长度的电阻：单位长度的电阻(/m)；L1：单位长度的电感：单位长度的电感(H/m)；G1：单位长度的电导：单位长度的电导(S/m)；C1：单位长度的电容：单位长度的电容(F/m)。以上参数都可以用稳态场来进行定义和计算以上参数都可以用稳态场来进行定义和计算 假假设设传传输输线线的的电电路路参参数数是是沿沿线线均均匀匀分分布布的的，这这种种传传输输线线称称为为均匀传输线均匀传输线，可用以下四个参数来描述：，可用以下四个参数来描述：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第52页/共70页2、传输线方程及其解 在如图均匀传输线上在如图均

29、匀传输线上任一点任一点 z 取线元取线元dz讨论。讨论。dZC1dzG1dz R1dz L1dz u(z,t)i(z,t)线元dz的等效电路i(z+dz,t)u(z+dz,t)平行双线传输线平行双线传输线ZLzdzu第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第53页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU由基尔霍夫定律，有由基尔霍夫定律，有由于由于dZC1dzG1dz R1dz L1dz u(z,t)i(z,t)线元dz的等效电路i(z+dz,t)u(z+dz,t)U(z,t)i(z,t)第54页/

30、共70页故得到电报方程故得到电报方程对对 z 求导求导对于正弦波第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第55页/共70页通解通解式中式中A1、A2由边由边界条件确定界条件确定第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU传输线的传输线的特性阻抗特性阻抗传输线的传输线的传播常数传播常数第56页/共70页ZLzuzlo由由为计算方便，选终端为起点的坐标，如图的 z=l z 已知终端电压、电流第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第57页/共70页由由或或 已知始端电压、

31、电流第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第58页/共70页传输线的特性参数1.特性阻抗无损耗线无损耗线同轴线：同轴线：平行双线：平行双线：沿沿+z 方向传播方向传播的行波，称为入的行波，称为入射波电压：射波电压：沿 z 方向传播的行波，称为反射波电压：沿 z 方向传播的行波，称为反射波电流：沿+z 方向传播的行波，称为入射波电流：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第59页/共70页2.传播系数式中式中3.相速度4.波长无损耗线无损耗线无损耗线无损耗线无损耗线无损耗线第第第第7 7章章章章 导行电磁

32、波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第60页/共70页 传输线上任一点的电压和电流的比值定义为该点沿负载端看传输线上任一点的电压和电流的比值定义为该点沿负载端看去的输入阻抗，即去的输入阻抗，即无损耗线1.输入阻抗传输线的工作参数 终端负载阻抗第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第61页/共70页第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU终端短路线终端短路线：终端开路线终端开路线：/4 线线:/2 线线:阻抗变换性 阻抗还原性 第62页/共70页2、反射系数 传输线上任一点的反射波电压和入射

33、波电压的比值定义为该传输线上任一点的反射波电压和入射波电压的比值定义为该点的反射系数：点的反射系数：式中式中 终端反射系数终端反射系数无损耗线故故第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第63页/共70页反射系数与电压、电流的关系反射系数与电压、电流的关系 反射系数与输入阻抗的关系反射系数与输入阻抗的关系 反射系数与负载阻抗的关系反射系数与负载阻抗的关系第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第64页/共70页3.驻波系数与行波系数 传输线上电压最大值与电压最小值之比，称为电压驻波系数传输线上电压最大值与电

34、压最小值之比，称为电压驻波系数或电压驻波比，用或电压驻波比，用S 表示，即表示，即驻波系数的倒数定义为行波系数驻波系数的倒数定义为行波系数K，即，即行波状态行波状态 驻波状态驻波状态 混合波状态混合波状态无损耗线第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第65页/共70页传输线的工作状态 传输线的工作状态取决于传输线终端所接的负载。传输线的工作状态取决于传输线终端所接的负载。1.1.行波状态 传输线上无反射波，只有入射波的工作状态为行波状态，即传输线上无反射波，只有入射波的工作状态为行波状态，即Z0ZL=Z0u(z,t)i(z,t)U,Iz行波状态下沿

35、线的电压、电流分布Z0 行波状态下的无损耗线有如下特点：行波状态下的无损耗线有如下特点：沿线电压、电流振幅不变；沿线电压、电流振幅不变；电压、电流同相位；电压、电流同相位；线各点的输入阻抗均等于其线各点的输入阻抗均等于其 特特 性阻抗。性阻抗。第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第66页/共70页2、驻波状态则产生全反射，入射波和则产生全反射，入射波和反射波叠加形成驻波。反射波叠加形成驻波。当负载阻抗当负载阻抗 终端短路终端短路 终端开路终端开路 纯电抗性负载纯电抗性负载终端短路线上的驻波电压和电流 u iU IZ=0zzu,iU,IUmaxIm

36、ax分析终端短路分析终端短路（ZL0）情况）情况第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第67页/共70页 传输线的波不具有行波的传输特性，而是在线上作简谐振荡；传输线的波不具有行波的传输特性，而是在线上作简谐振荡；传输线上电压和电流的传输线上电压和电流的 振幅是振幅是z的函数，出现最大值（波腹的函数，出现最大值（波腹 点）和零值（波节点）；点）和零值（波节点）；传输线在全驻波状态下没有功率传输。传输线在全驻波状态下没有功率传输。传输线上各点的电压和电流在时间上有传输线上各点的电压和电流在时间上有90o 的相的相 位差，在空间位差，在空间 上也有上也

37、有/4 的相移；的相移；输入阻抗是一纯电抗，随输入阻抗是一纯电抗，随z值不同，传输线可等效为一个电值不同，传输线可等效为一个电 容，或一个电感，或一个谐振电路。容，或一个电感，或一个谐振电路。驻波状态下的无损耗线的特点：驻波状态下的无损耗线的特点：第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第68页/共70页3、混合波状态 当负载阻抗当负载阻抗 ，而是接任意负载阻抗，线上将同，而是接任意负载阻抗，线上将同时存在入射波和反射波，两者叠加形成混合波状态。时存在入射波和反射波，两者叠加形成混合波状态。U I U，I Zo ZLZ0混合波状态下的电压电流振幅分布混合波状态下的电压电流振幅分布第第第第7 7章章章章 导行电磁波导行电磁波导行电磁波导行电磁波SICNUSICNU第69页/共70页感谢您的观看！第70页/共70页