沿程水头损失计算.pptx

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1、4-1 水头损失的两种形式4-2 液体运动的两种形态4-3 沿程水头损失计算4-4 局部水头损失第1页/共49页4-1 水头损失的两种形式1、沿程水头损失hfhf由管路的长度引起的损失，与管长成正比。液体流动克服沿程阻力而损失的能量，就称为沿程水头损失。总水头线呈下降直线。第2页/共49页2、局部水头损失hmhm由阀件、管件引起的水头损失。液体在流动过程中为克服局部地段阻力而液体在流动过程中为克服局部地段阻力而消耗的机械能，称为消耗的机械能，称为局部水头损失局部水头损失。如上页图中的转弯，收缩，阀门等如上页图中的转弯，收缩，阀门等 液体流动过程中总水头损失等于各部分沿程液体流动过程中总水头损失

2、等于各部分沿程水头损失和局部水头损失的代数和。水头损失和局部水头损失的代数和。即：即：第3页/共49页4-2 液体运动的两种形态一、雷诺实验 如右图所示，如右图所示，通过控制阀门的开通过控制阀门的开启程度，可以得到启程度，可以得到不同的流动状态，不同的流动状态，分别为：分别为：层流过渡流紊流第4页/共49页二、流态的判据 实验证明：除流速对流态有影响外，管道的直径，液体的密度、粘度对液体流动的流态均有影响。因此数群d/的大小决定流体的流动状态（对任何流体均适用）。雷诺数：雷诺数：或或Re是一个“无因次”数，或“无量纲”数。第5页/共49页证明：经大量实验证明，对水平圆直管内的液体流动：Re40

3、002300 Re 4000Re2300层流过渡流紊流对非圆管或渠道中液体流动：Re 575 层流Re 575 紊流第6页/共49页4-3 沿程水头损失计算 如果液体流经定截面的管道，则前后两截面上的速度压头均不改变，既（v=c），则几何压头的变化及静压头的变化就相当于沿程水头损失，即：第7页/共49页一、公式的确定根据理论分析和实验证明：hf与下列因素有关。管壁粗糙度，管壁凸凹不平处的平均凸起高度。具体分析：1、阻力大小与流态有关。2、Lhf 、dhf 实验表明：hf L/d 第8页/共49页3、同样粗糙度的管道，直径小，影响大，直径大，影响小，因此粗糙度的影响通过/d反映出来。hf /d

4、相对粗糙度4、实验表明：阻力与动压头成正比 hf v2/2g因此，由以上分析，可得：令令沿程阻力系数所以所以达西公式 由达西公式可看出，要确定沿程水头损失，关键任务在于确定沿程阻力系数。第9页/共49页二、层流时沿程阻力系数的确定hfL12RdrrP1P2液体在平直园管内做匀速层流运动，如图：在1-2截面间液体中分出一个半径为r的液体柱，由于液体作匀速运动，所以作用在柱体作用在水平方向上只有表面力：上的合力为零（水平方向）。切向力压力第10页/共49页在水平方向上:由上图可以看出：由上图可以看出：第11页/共49页由牛顿粘性定律得得负号表示ru，而为正将代入即即等号两边进行积分等号两边进行积分

5、得得第12页/共49页 可见速度的分布是半径的二次函数，即速度分布为抛物线形，如下图所示：流过圆形dr的流量：第13页/共49页将两边积分：(4)因为因为(5)第14页/共49页对平直圆管定截面的液体流动：则上式即为达西公式则上式即为达西公式所以所以层流时沿程阻力系数第15页/共49页三、紊流时沿程阻力系数的确定（一）摩擦系数曲线图由前面的分析可知：针对上述关系式，进行实验，即可绘出摩擦系数曲线图。第16页/共49页1、尼古拉兹实验曲线图值的确定：1）Re2300时，按=64/Re计算。2）2300Re4000时，不稳定。3）Re4000时，查图确定值（用于实际水力计算）Lg（100）lgRe

6、第17页/共49页观察上图，与Re、/d的关系可分为几个区说明：层流区间 只与Re有关，与/d无关。为一直线，理论与实验相符。过渡区间的值极不稳定水力光滑区间 光滑管线附近，此区间层流边界层厚度仍大于绝对粗糙度，称为水力光滑管。因此只与Re有关，与/d无关，=f(Re).hf vn 1n2第18页/共49页水力光滑管到水力粗糙管的过渡区光滑管线与虚线之间的部分：在此区间 =f(Re、/d)hf vn 1n2水力粗糙区间(又称阻力平方区)虚线以上的部分：此区间与Re无关，只与/d有关=f(/d)由达西公式可看出：所以此区又称阻力平方区。关于值可查p56表4-1得到。第19页/共49页 实际上尼古

7、拉兹人工粗糙管的实验，不能直接用于工业管道，但尼古拉兹实验从理论上揭示了在不同的区间Re及/d对的影响规律。2、工业管道实验曲线图工业管道紊流三区间的划分及各区间的计算。1)、水力光滑区间：第20页/共49页2)、紊流过渡区间：此式即为柯列勃洛克公式3)、阻力平方区间：上式所有的计算仅仅是针对圆管流动的情况而言，而在实际工程中经常碰到液体在非圆管道中流动。下面将讨论非圆管道的情况。第21页/共49页（二）非圆管道的阻力计算 对非圆管道的阻力计算，我们采用与圆形管道类似的方法。对非圆管道的计算，要先找出当量直径，然后按圆管道计算。1、水力半径（R）：与流动方向相垂直的流动截面积，与被流体所浸润的

8、周边长度之比，即为水力半径。流动截面面积浸润的周边长度，湿周。第22页/共49页2、当量直径（De）：水力半径的4倍称为当量直径。De=4Raaa例1：对圆形管道，满流时对正方形截面（如图）：管道充满时：管道非充满时：第23页/共49页(三)、值的经验公式1、舍维列夫公式推导依据：当 一定时,在一定范围内：运动粘度在阻力平方区内：1）当v1.2m/s时2）当v1.2m/s时此式适用范围为过渡区及阻力平方区，d为管子的内径。第24页/共49页2、谢才公式 对于明渠中的紊流沿程水头损失，在工程计算中常常采用谢才公式。式中：C谢才系数R水力半径J水力坡度 J=hf/l也可采用 De当量直径第25页/

9、共49页关于谢才系数C的确定1)曼宁公式式中：n粗糙系数，可查附录2。P160通用范围：n0.02、R0.5m的管道和小河渠。2）巴甫洛夫斯基公式其中其中 适用范围：0.1mR3.0m 0.011n0.04 第26页/共49页四、应用举例例1：一直径d=300mm的钢管，当量粗糙度=0.15mm，输送20的清水，运动粘滞系数v=1.0110-6m2/s，已知流量Q=0.1m3/s，求在100m长的直管段内的沿程水头损失。解：解：1 1）判断流态）判断流态第27页/共49页2 2）据Re、/d确定确定a.a.查查P57P57图图4-84-8得得1 1=0.018=0.018b.b.用公式计算用公

10、式计算1000d/=1000300/0.15=2101000d/=1000300/0.15=2106 610d/=10300/0.15=21010d/=10300/0.15=2104 4故故10d/Re1000d/,10d/Re1000d/,在紊流过度区在紊流过度区.采用柯列勃洛克公式计算采用柯列勃洛克公式计算值值 采用迭代公式法（试算法），使等式两边相等，采用迭代公式法（试算法），使等式两边相等，解得近似值解得近似值2 2=0.0178=0.0178第28页/共49页3 3）计算沿程水头损失）计算沿程水头损失 由上可以看出两种方法计算的沿程水头损失基本相等。第29页/共49页例2：一混凝土衬

11、砌的梯形渠道,底宽b=10m，水深h=3m，边坡系数m=1.0，粗糙系数n=0.014，断面平均流速v=1m/s,求作均匀流时的水力坡度J，以及在100米渠道中的水头损失。bmhh1m解：解：1 1）求水力半径）求水力半径R R第30页/共49页2 2）求谢才系数）求谢才系数C C若用曼宁公式若用曼宁公式 若用巴甫洛夫斯基公式若用巴甫洛夫斯基公式两式计算结果相差不大。两式计算结果相差不大。第31页/共49页2 2）求水力坡度）求水力坡度J J（根据谢才公式）（根据谢才公式）3 3）求水头损失）求水头损失第32页/共49页4-4 局部水头损失 当液体流过管道上的阀件，闸阀及进出口时，由于流体的流

12、向，速度大小突然变化，以及产生旋涡等，在局部位置造成能量损失，这种能量损失称为局部水头损失。注意：虽然管件、阀件的干扰是由局部产生的，但在其下游较长的一段距离中才消失。第33页/共49页局部阻力系数局部水头损失的计算公式：由于局部液体的运动变化十分复杂，因此在计算时，除少数特别的情况下可以用理论公式外，大多数的情况下，我们一般采用实验的方法来确定公式的值，局部水头损失也可用下列公式计算：当量长度，即把局部阻力折算为直管的相当长度。第34页/共49页一、突然扩大的局部水头损失d1d2V1V22211L 由于截面突然扩大，使液体运动在局部出现翻滚、紊乱。取1-2截面间液体为控制体，则1-2截面间的

13、动量方程为：两边同除以得：第35页/共49页列1-2截面的伯氏方程：由于此段距离较短，所以忽略沿程水头损失。又将（1）代入（2）：第36页/共49页由1-2截面间的连续性方程：将代入（3）第37页/共49页特例当管内液体从管道内流入大容器或出口时的突然扩大系数：F1 当两截面的大小不是相差悬殊的话，则直接代入公式计算的值。第38页/共49页二、其他类型的局部水头损失 由于各种类型局部水头损失的基本特征有共同点，故有可能采用共同的计算公式，即：对其各种局部公式和实验值在专业的设计手册都有记载。我们书上给出了部分公式，见P64式4-32、4-33、4-34及P65表4-2给出的系数。第39页/共4

14、9页三、水头损失叠加 两截面间液体流动的水头损失等于各段沿程水头损失与局部水头损失之和。即：注意：在管路中若有两个局部的管件紧连时，其阻力损失不等于两个单独的局部阻力系数之和，而应根据实验测定，因为局部阻力系数的确定是对其上下游有足够的直管段而言的第40页/共49页四、应用举例010122H例1、如图为离心泵的安装示意图，已知下列数据，试求离心泵的最大安装高度H。吸水管为铸铁管，直径d=100mm，吸水管长度l=20m，流量Q=15L/s，水温t=20。管道中有滤水阀一个，标准弯头一个(900)，水泵的最大容许真空度hv=6mH2O。第41页/共49页解解:如图选取截面与基准面，列如图选取截面

15、与基准面，列1-21-2截面间伯氏方程截面间伯氏方程先求先求：当：当t=20t=200 0时，时，=100510=100510-6-6为紊流第42页/共49页吸管为铸铁管，查吸管为铸铁管，查P55P55表表4-14-1取取=0.3=0.3/d=0.3/100=310/d=0.3/100=310-3-3据据ReRe、/d/d查查P57P57图图4-84-8：得：得=0.026=0.026对：查P64表4-2 整理伯氏方程：整理伯氏方程：故离心泵的最大安装高度为故离心泵的最大安装高度为4.33m4.33m （超过此值会发生汽蚀现象）（超过此值会发生汽蚀现象）第43页/共49页例2、如图，倾斜放置的

16、水管，管长l=10m，管内d=50mm，已知1、2截面处的压强分别为P1=9.80104Pa，P2=4.90104Pa。试确定水的流动方向，并计算流量（设管内摩擦阻力系数为0.22）001122解：解：1 1）取基准面、截面如图所示）取基准面、截面如图所示 判断水流的流动方向，即判断水流的流动方向，即比较两截面处的能量大小。比较两截面处的能量大小。1 1截面处：截面处：方法一方法一第44页/共49页2 2截面处：截面处：因为等截面流动，根据连续性方程可知：因为等截面流动，根据连续性方程可知：所以所以即水流从截面即水流从截面1 1流向流向2 2截面截面列列1-21-2截面间伯氏方程截面间伯氏方程第45页/共49页第46页/共49页方法二方法二列列1-21-2截面的伯氏方程，设流动方向从截面的伯氏方程，设流动方向从1-21-2 hw hw为正值为正值 假设方向正确假设方向正确第47页/共49页作业：P67 4-4 4-9 4-11 4-12课堂练习：P66思考题4 P46思考题5。第48页/共49页谢谢您的观看！第49页/共49页