非相干光学信息处理.pptx

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1、第三章 非相干光学信息处理 由于廉价的激光器的广泛应用，非相干光学信息处理已变得不那么重要了，与相干光学信息处理相比，非相干光学信息处理的优势很少现在很少有人试图去建立一个非相干光学信息处理器，例如非相干光学相关器(参见第四章)尽管如此，大量光学仪器仍是采用非相干光或自然光作为光源的，其中大多数是成像仪器，例如照相机、显微镜、望远镜、投影仪、制版设备等等应当说，常规意义下的成像，也是光学信息处理的重要应用，在这个意义上，非相干光学信息处理的基本概念仍然有必要加以研究，这些概念已广泛应用于非相干光成像之中第2页/共82页第1页/共82页3.1 杨氏干涉仪和空间相干性 干涉仪是产生光波干涉的仪器或

2、装置，仅仅相干光才能产生干涉效应，因此干涉仪是研究光的干涉性的恰当的设备。常见的杨氏干涉仪是由双狭缝或双孔构成的。光源相干性光源相干性：如果在屏上能得到相干的条纹的话，：如果在屏上能得到相干的条纹的话，就说照明小孔的光波是相干的。就说照明小孔的光波是相干的。图图3.1 3.1 同轴点光源杨氏干涉仪同轴点光源杨氏干涉仪第3页/共82页第2页/共82页光源相干性 如果点光源位于轴外，则干涉条纹也将发生位移，亮纹将在W，V 等处出现，如图3.2所 示 此 时 仍 然 有(a+c)(b+d)，和(b+f)(a+e+)如果如果S S1 1和和S S2 2同时存在，将看到两个独立的干同时存在，将看到两个独

3、立的干涉图样的非相干叠加，因为涉图样的非相干叠加，因为S S1 1和和S S2 2是非相干的。是非相干的。图图3 32 2离轴点光源杨氏干涉仪离轴点光源杨氏干涉仪第4页/共82页第3页/共82页空间相干性 杨氏干涉仪可以用来研究光波的相干性。通过P1和P2两个小孔是否在屏上产生干涉条纹来确定照明这两点的光波是否相干。若屏上出现高反差的条纹，光波就是相干的；若屏上出现均匀的照明，光波就是非相干的；若屏上出现低反差的条纹，光波就是部分相干的。以P1、P2的位置为函数的相干性表征光波在P1、P2 的相干的程度，称为空间相干性。第5页/共82页第4页/共82页空间相干性的测量 我们可以改变 P1 和

4、P2 的间距来测量空间相干性。间距增大时，发生两个效应，一个是条纹间距的变小，另一个是条纹反差度的下降。条纹反差度决定了空间相干性。如果小孔的间距大于某一极限后屏上的条纹不再出现，则称此极限间距为空间相干宽度(spatial coherence width)在相干光处理系统中，我们总是假定空间相干宽度大于光学系统的横向特征尺度；在非相干光处理系统中，我们总是假定空间相干宽度为零；而在部分相干光处理系统中，假定空间相干宽度大于零，并小于系统的特征尺度。第6页/共82页第5页/共82页3.2 非相干像的形成1、相干光的成像过程(相干光的照明)设在输入平面上有一点光源(x,y)，在输出平面上的像即系

5、统的脉冲响应为h(x,y)，相应的强度分布为|h(x,y)|2 输入的二维物体 大量点源的连续分布输出的复振幅是所有点源对应的h(x,y)的叠加输入物体的复振幅分布为 f(x,y)输出像的复振幅分布为 g(,)=f(,)*h(,),在频 域 中的 表 达 式 为 G(u,v)=F(u,v)H(u,v)输出的光强分布为|g(,)|2 其中G，F 和 H 分别是 g，f 和 h 的傅里叶变换，H(u,v)又称成像系统的相干传递函数,简写为CTF(coherent transfer function)第7页/共82页第6页/共82页 复振幅的脉冲响应仍是h(x,y)，相应的强度分布为|h(x,y)|

6、2 由于照明光为非相干光，从各个点光源辐射的光波彼此是不相干的，各点光源的像也是彼此不相干的，输出像是输入平面物体上各点的像的强度叠加，其强度分布为|g(,)|2=-|f(x,y)|2|h(-x,-y)|2 dxdy 在频域中:GI(u,v)=FI(u,v)HI(u,v)式中GI，FI和HI分别表示|g|2,|f|2和|h|2的傅里叶变换|h(x,y)|2又称点扩散函数，记为PSF(point spread function)，而HI(u,v)则称为非相干成像系统的传递函数，简称光学传递 函 数，简 写 为 OTF(optical transfer function)2、非相干光的成像过程(非

7、相干光的照明)第8页/共82页第7页/共82页2、非相干光的成像过程(非相干光的照明)由于H(u,v)是h(x,y)的傅里叶变换，根据傅里叶变换的法则，|h(x,y)|2的傅里叶变换为H(u,v)的自相关，亦即 HI(u,v)=-H*(p,q)H(p+u,q+v)dpdq 上式表明OTF是CTF 的自相关OTF通常是复函数，可表为 OTF=|OTF|exp(i)=MTF exp(i)记 MTF=|OTF|.MTF称为调制传递函数(modulation transfer function);而相位 则记为PTF=,PTF称为相位传递函数(phase transfer function).第9页/

8、共82页第8页/共82页3.3 MTF的测量 非相干成像系统的MTF可以借助于输入平面上的余弦光栅来测量.余弦光栅的光强分布为 i(x)=1+cos(2po x)(1)设系统的输出为 o(x)=1+m cos(2po x+)(2)式中反差度即调制度m可如下测出 在频域中，输入函数可表为I(p)=(p)+(p-po)/2+(p+po)/2 (4)输出信号可写作 o(p)=I(p)OTF(p)=OTF(0)(p)+OTF(po)(p-po)/2 +OTF(-po)(p+po)/2通常的归一化手续规定 OTF(0)=1 第10页/共82页第9页/共82页o(p)=(p)+OTF(po)(p-po)/

9、2 +OTF(-po)(p+po)/2由于OTF是自相关函数，具有对称性，所以有 OTF(-po)=OTF(po)=MTF(po)exp(i)o(p)=(p)+MTF(po)exp(i)(p-po)+(p+po)/2上式的傅里叶逆变换为 o(x)=1+MTF(po)cos(2po x+)将上式与 o(x)=1+m cos(2po x+)相比，得到 MTF(po)=m而 PTF 则为 =空间频率为p。的调制传递函数MTF 通过m 测得为了获得完整的调制传递函数曲线，应对不同频率 p 的余弦光栅重复上述测量过程第11页/共82页第10页/共82页3.4 非相干空间滤波 在相干光学信息处理系统(4f

10、系统)中，当我们把相干光源(激光)换成非相干光源(钨丝灯)，傅里叶平面上的傅里叶变换图像就消失了，这一情形与杨氏干涉仪类似这是否意味着我们不能实现空间滤波?答案是否定的。设想在傅氏平面上设置一小窗口滤波器H(u)，系统的CTF=H(u)，而OTF则是CTF的自相关.图图3.3 3.3 滤波平面上的实窗口函数生成的滤波平面上的实窗口函数生成的CTFCTF及及OTFOTF第12页/共82页第11页/共82页CTF是高通滤波器，从 u=a 到 u=a+b，但MTF仍是低通滤波器，从u=-b 到 u=b 与a无关 由一组无规则分布的小孔构成的孔径的作用相当于低通滤波器这样一个滤波器的截止频率可以由针孔

11、的直径导出，相当于 b 如果用照相机去拍摄一个场景，该滤波器可以直接加在镜头上，拍得的照片中即不包含高频分量日常生活的经验告诉我们：当我们缩小照相机的光圈时，拍得的照片的分辨率(也就是“解析度”)下降，但景深加大第13页/共82页第12页/共82页非相干Vander Lugt 相关器 Lohmann指出，Vander Lugt 相关器也能用在非相干光的情形相干Vander Lugt 相关器的输出中，相关项为（参见节4.3(14)式）c(,)=-f(x,y)gx-(-b),y-dxdy强度分布为|c(,)|2=|-f(x,y)gx-(-b),y-dxdy|2 当输入物体用非相干光时，相关项的强度

12、分布为|c(,)|2=-|f(x,y)|2|gx-(-b),y-|2 dxdy 即|f|2 和|g|2 的相关因而当f 与g 全同时相关峰出现在(-b,0)处，也就是相干光处理器的相关峰位置第14页/共82页第13页/共82页图3.4 非相干Vander Lugt 相关结果 然而在非相干情形下联合傅里叶变换器(JTC，参见节4.8)不起作用联合傅里叶变换器实际上相当于杨氏干涉仪，而且两个小孔(或两个狭缝)的距离大于输入图形的横向尺寸根据节3.1的讨论可知，非相干情形下是看不到相干条纹的，因为非相干光的横向宽度儿乎为零第15页/共82页第14页/共82页3.5 迈克耳孙干涉仪和时间相干性 迈 克

13、 耳 孙 干 涉仪见图当两臂长度相等时(a=b)，相干条纹出现注意两个反射镜应稍微倾斜一点，否则在屏上看不到条纹 若使得反射镜若使得反射镜MM2 2沿光轴方向移远，使沿光轴方向移远，使b a b a，干涉条纹的反差就会下降当干涉条纹的反差就会下降当(2b-2a)(2b-2a)大于一定长大于一定长度度l l 后，屏上的条纹消失，变成均匀的亮斑，后，屏上的条纹消失，变成均匀的亮斑，l l 称称光波的光波的相干长度相干长度相干时间相干时间定义为定义为 =l l /c/c (式中式中c c 为光速为光速 )图图 迈迈克克耳耳孙孙干干涉涉仪仪第16页/共82页第15页/共82页3.5 迈克耳孙干涉仪和时

14、间相干性 在迈克耳孙干涉仪中，两个光束能够形成干涉条纹的前提条件是它们到达屏的时间差不大于 ，或它们的光程差不大于 l；否则就不会产生干涉条纹 相干长度相干长度 l l 相当于波列的平均长度因此对于相当于波列的平均长度因此对于一个给定的时刻，一个给定的时刻，沿光波传播方向相干性度量体沿光波传播方向相干性度量体现为现为时间相干性时间相干性，在垂直于传播方向的截面中相在垂直于传播方向的截面中相干性度量体现为干性度量体现为空间相干性空间相干性.图图 迈迈克克耳耳孙孙干干涉涉仪仪第17页/共82页第16页/共82页3.6 傅里叶变换光谱仪 考虑屏上的一个点，称为观察点该点的相位差取决于两光路的光程差

15、p由图3.5 有 p=2(b a)相干叠加的光强度为 I(p,)=S()1+cos(2p/c)图图 迈迈克克耳耳孙孙干干涉涉仪仪式式中中S(S()是是产产生生干干涉涉前前的的光光强强，称称初初始始光光强强S(S()表表征征了了光光波波中中的的频频率率成成分分含含量量，正正是是我我们们感感兴兴趣趣的的光光谱谱函函数数当当光光程程差差为为p p 时时，在在观观察察点点探探测测到到的的总总光强为光强为 I(p)=I(p)=o o I(p,I(p,)d)d =o o S(S()d)d +o o S(S()cos(2)cos(2 p p /c)/c)d d 第18页/共82页第17页/共82页I(p)=

16、o S()d+o S()cos(2p/c)d 设 o S()d =A (与光程差无关的常量)则 I(p)=A+o S()cos(2p/c)d 或 o S()cos(2p/c)d =I(p)-A 我们一面移动第二块反射镜M2，一面在观察点测 I(p)，测得足够稠密的 I(p)值S()的傅里叶逆变换为s(x)=-S()cxp(-i 2 x)dS()则可以用s(x)表为S()=-s(x)cxp(i 2 x)dx 由于负的空间频率物理上不存在，它也不携带任何新的信息，上式中直接假定S(-)=S()，得到 s(x)=2o S()cos(2 x)d 第19页/共82页第18页/共82页s(x)=2o S(

17、)cos(2 x)dS()=-s(x)cxp(i 2 x)dx设 x=p/c,代入上两式得到 s(p/c)=2o S()cos(2p/c)d=2I(p)-A S()=-s(p/c)cxp(i 2p/c)d(p/c)S()=(2/c)-I(p)A cxp(i 2p/c)dp这里I(p)和A都是可测量.最后，我们看到光波的频率分布S()可以由 I(p)A 的傅里叶逆变换得到，而 I(p)A 可以用移动反射镜M2 的过程中多次抽样测量的数据来充分逼近与前面的假设相对应，我们设S(-)=S()，S(-)没有物理意义，我们将它略去第20页/共82页第19页/共82页3.7 投影显示的消像素技术 当使用液

18、晶显示器LCD进行投影成像时，LCD上的像素结构就会出现在投影屏上1、利用小孔滤波消除像素结构 由于像素的周期结构，在频率平面上出现一系列傅里叶频项这正是原始图形与周期结构函数的乘积经傅里叶变换后，在频率平面上形成的图形的谱与函数列阵的卷积每一个谱项都只是中心谱项在不同位置的“复现”，因此只要在频率平面上放置小孔滤波器，仅让一个谱项(例如零级谱项)通过，就可以消除像素结构，见因3.6然而在这一过程中大部分能量都被滤波器拦去，输出像十分暗淡第21页/共82页第20页/共82页图3.6 利用小孔滤波消除像素结构第22页/共82页第21页/共82页2、利用不同相位延迟的相位滤波消除像素结构 有趣现象

19、：选取任意一个谱项通过小孔，产生的图像均位于同一位置如果两个谱项通过两个小孔，产生的图像上就可以看到杨氏条纹如果所有的谱项一起通过滤波(事实上不放任何滤波器)，产生的干涉条纹就综合形成了像素的结构上面讲过，如果只让一个谱项通过滤波小孔，尽管像素结构消除了，但能量损失太大为了弥补这一缺点，可以让所有的谱项都通过傅里叶变换平面既然像素结构是由干涉效应引起的，我们可以让不同的谱项通过不同厚度的透明的相位片，以获得不同的延迟，参见图3.7第23页/共82页第22页/共82页图3.6 利用小孔滤波消除像素结构图3.7 利用不同相位延迟的相位滤波消除像素结构利用不同相位延迟的相位滤波消除像素结构第24页/

20、共82页第23页/共82页3.7 投影显示的消像素技术2、利用不同相位延迟的相位滤波消除像素结构 只要相位的延迟大于相干长度，各谱项间的相干性就被破坏，结果像素结构就消除了，而强度并不受到影响对于白光光源，由于频谱很宽，典型的相干长度仅10 m 左右 上述技术显著地改善了液晶投影显示的成像质量特别是一些分辨率较低的投影仪，利用这一技术改善了像质，使它的投影像看起来好像是高分辨率的投影仪第25页/共82页第24页/共82页3.8 计算层析技术(CT断层扫描)计算层析技术原理 X射 线 CT用 于获取人体的剖面图像注意通常的X射线的图像仅仅是投影，而不是图像本身 设设X X射射线线穿穿透透一一个个

21、物物体体，透透过过率率或或光光衰衰减减率率用用f(x,y)f(x,y)表示探测到的表示探测到的X X射线的强度分布为射线的强度分布为 I=II=Io o exp exp f(x,y)dSf(x,y)dS (式中式中I Io o 为初始光强为初始光强)上式可改写为上式可改写为 f(x,y)dS=-ln(I/If(x,y)dS=-ln(I/Io o)尽尽管管可可以以测测得得积积分分 f(x,y)dSf(x,y)dS，但但我我们们并并不不能能得得到到被被积积函函数数f(x,y)f(x,y)然然而而真真正正需需要要的的还还是是f(x,y)f(x,y)，即断层图像，即断层图像X X 射线通过一个物体射线

22、通过一个物体第26页/共82页第25页/共82页计算层析技术原理 层析术的基本思路:是从f(x,y)的傅里叶变换F(u,v)入手F(u,v)可表为 F(u,v)=-f(x,y)cxp-i 2(ux+vy)dxdy设v=0，上式化作 F(u,0)=-f(x,y)cxp(-i 2ux)dxdy =-f(x,y)dy cxp(-i 2ux)dx =-p(x)cxp(-i 2ux)dx式中 p(x)=-f(x,y)dy p p(x)x)可以用可以用X X射线沿平行射线沿平行于于 y y 的方向的投影得到。的方向的投影得到。图图3.10 X3.10 X射线平行于射线平行于y y 轴轴穿透物体，产生函数穿

23、透物体，产生函数p(x)p(x)第27页/共82页第26页/共82页F(u,v)的获得 如果p(x)用图3.10的方法得到，F(u,0)就可以计算出来(沿u 轴方向的傅里叶变换).F(u,0)=-p(x)cxp(-i 2ux)dx 为了获得更多的信为了获得更多的信息，可以把坐标轴息，可以把坐标轴(u,v)(u,v)转动一个小角度转动一个小角度 得到得到(u,v)(u,v)，相应地，相应地把把(x,y)(x,y)旋转旋转 角得到角得到(x,y)(x,y)，而物体不转动，而物体不转动，见图见图3.113.11于是得到于是得到p p(x)x)，并采用同样的，并采用同样的手续获得手续获得F(u,v=0

24、)F(u,v=0)；图图3.113.11第28页/共82页第27页/共82页F(u,v)的获得 再把坐标系转过,又获取F(u”,v”=0)，总共旋转180o，就得到傅里叶频域中的一系列数据，参见图3.12图中旋转坐标系测出p(x)，p(x)，p(x”)，由此计算出F(u,v)，物体保持不动图图3.113.11图图3.123.12第29页/共82页第28页/共82页断层图像 f(x,y)的获得 根据F(u,v)的数据集合后，就可以通过傅里叶逆变换得到f(x,y)有两种不同的处理方法：第一种方法:通过内插，得到在直角坐标系中的F(u,v)，然后进行傅里叶逆变换.f(x,y)=-F(u,v)cxpi

25、 2(ux+vy)dudv第二种方法:直接在极坐标下进行傅里叶变换，因而免去了在傅里叶域中的内插手续极坐标系下的傅里叶逆变换为:f(x,y)=2o o F(cos,sin).expi 2(xcos+y sin)dd其中的积分用求和代替第30页/共82页第29页/共82页图3.13 人体的CT图像脊椎和肋骨呈现出明亮的白色，图像左边的大块的组织是肝脏，右上角可看到胃里的液体和气体第31页/共82页第30页/共82页3.9 结 论1.对比了非相干光与相干光的成像过程与空间滤波；2.非相干光学传递函数(OTF)为相干光学传递函数(CTF)的自相关；3.非相干系统的本性就是低频滤波；4.简要分析了光的

26、相干性；5.傅里叶变换光谱仪；6.计算层析术(CT)；7.消除液晶显示技术中像素结构的方法第32页/共82页第31页/共82页3.10 图像的相乘和积分 设两张透明片的透过率分别为1(x,y)和2(x,y)，系统1 S是均匀非相干光源，经透镜L1均匀照明xy平面。将两张透明片紧贴置于xy平面上，在平面后便可得到两者的乘积:I(x,y)=k 1(x,y)2(x,y)式中k是比例常数。透镜L2的作用是将xy平面上的图像成一缩小像投射在小的光电探测器D上，光电流的数值为：I=k-1(x,y)2(x,y)dxdy光电探测器上得到的便是两个图像的积分运算。第33页/共82页第32页/共82页但是，如果要

27、适时更换透明片，则采用下图所示的系统更为方便。L2的作用是将x1y1平面以放大率M=1成像于x2y2平面上。应该说明的是，置于x1y1上的透明片应该倒置，形成 1(-x1,-y1)，原因是L2 成像后将使之坐标反转。系统系统2 2第34页/共82页第33页/共82页 3.11 图像的相关和卷积 实现图像相关运算方法:运动法、无运动法1、运动法 采用3.10系统2,1仍然反置。令1在x1方向上位移xo，在y1方向上yo，则D的光电流输出将为 I=k-1(x-xo,y-yo)2(x,y)dxdy 因为对于一个实函数而言，其共扼函数与其本身是相同的，用1*代替1，上式可看成是两者之间的相关运算，即

28、1 2在(xo,yo)点的值。若使1 沿x方向以速度v匀速移动，则光电探测器将得到两者在y=yo 处的一维相关运算，它是一个时间的函数I(vt)。第35页/共82页第34页/共82页 若在x方向每扫描一次，图形就向上移动 y1的距离，则得到光电流的一维阵列:Im(vt)=k-1*(x-vt,y-ym)2(x,y)dxdy=1 2 上式是完整二维相关运算，它在Y方向是抽样的.卷积运算的实现只需把 x1y1平面上的 1 置于正方向，则很容易得到两者的卷积：1*2，这里不再详述。（自己证明）第36页/共82页第35页/共82页2、无运动法光学系统原理：考虑S面上一点(-xS,-yS)发出的光，经L1

29、后成为平行光透过 1 照明 2，照明光强度分布正比于1-x+(d/f)xS,-y+(d/f)yS。经 2 后由L2聚焦到焦面 xDyD 上。这里假定L1和L2焦距相等。位于 xDyD的探测器测得的强度为 IS=k-1(d/f)xS-x,(d/f)yS y2(x,y)dxdy=1*2 第37页/共82页第36页/共82页 应该看到，以几何光学为基础的非相干处理系统只能处理光的强度分布，即只能处理非负的实函数，在有些应用中会受到很大的限制。另一方面，由于系统完全是根据几何光学原理设计的，对于细节过于丰富的图像，由于衍射效应其内含的高频信息往往会丢失，使得输出结果引入较大的偏差。因此，以几何光学为基

30、础的非相干光学处理系统只能在保证几何光学定理成立的条件下才能使用。第38页/共82页第37页/共82页3.12 白光光学信息处理技术 采用相干光源能使光学系统实现许多复杂的信息处理运算，但相干光学信息处理的相干噪声较大。此外，相干光源通常是昂贵的，并且对光学处理的环境要求非常严格。非相干光学处理采用横向扩展的光源，没有空间相干性，若同时采用白光，则时间相干性也减少到很小的程度，因此这种处理方法具有噪声低、结构简单的优点。可是，非相干处理系统没有物理上的频谱平面，因而频域综合就比较困难。由于系统的输入和脉冲响应都只能是非负的实函数，这又大大限制了系统所能完成的运算第39页/共82页第38页/共8

31、2页 于是，人们会提出这样一个问题：在光学处理中能否降低对光源相干性的要求，但又同时保持对复振幅的线性运算性质?为了回答这个问题，人们研究了一类新的光学处理方法，称为白光光学处理。白光光学处理采用宽谱带白光光源，但采用微小的光源尺寸以提高空间相干性，另一方面在输入平面上引入光栅来提高时间相干性，这样既不存在相干噪声，又在某种程度上保留了相干光学处理系统对复振幅进行运算的能力，运算灵活性好。由于采用宽谱带光源，特别适合于处理彩色图像，近年来受到愈来愈多的重视。将白光光学处理归人非相干光学处理一章，仅仅是从它采用了非相干光源这一角度考虑，我们应该注意到，它与通常所说的非相干光学处理是明显不同的。第

32、40页/共82页第39页/共82页1.白光光学处理的基本原理白光光学处理系统如图所示其中S是白光点光源或者白光光源照明的小孔，这一系统类似于相干光学处理的4f系统。但在白光处理中，通常物函数均用光栅抽样(调制)后才放入输入面上，通过对频谱面上色散的物频谱作处理，实现对物函数的处理。第41页/共82页第40页/共82页 令输入透明片的复振幅透过率为t(x1,y1)，与输入透明片紧贴的正弦光栅为 tg (x1)=1+cos(2o x1)式中o为光栅频率，并假定物透明片对照明光源中各种波长的光波的振幅透过率相同。则经光栅抽样后的复振幅分布为 f(x1,y1)=t(x1,y1)1+cos(2o x1)

33、对某一确定的波长，在消色差变换透镜L1后焦面P2的空间频谱为F(,)=T(,)*(,)+(-o,)/2+(+o,)/2 =T(,)+T(-o,)/2+T(+o,)/2 (1)第42页/共82页第41页/共82页 利用P2平面上频率坐标与空间坐标的关系：=x2/f,=y2/f,方程(1)可写为F(x2,y2;)=T(x2/f,y2/f)+T(x2/f-o,y2/f)/2 +T(x2/f+o,y2/f)/2 (2)从(2)式看到：第一项为零级物谱，而且不同波长的零级物谱的中心位置是相同的；第二项和第三 项 是 1级 信 号 谱 带，每 个 谱 带 中 心 在x2=fo处，色散为彩虹颜色 对于波长间

34、隔为的两种色光，其一级谱中心在x2轴上的偏移量是x2=f o.假定信号的空间频带宽度为Wt，则不同波长的物谱能够分离的条件是 /Wt/o (3)式中，为两种色光的平均波长第43页/共82页第42页/共82页 显然，只要光栅频率o远大于输入信号带宽，就可以忽略各波长频谱间的重叠，从而在+1级或-1级谱面，象相干处理那样，对一系列的波长进行滤波操作对于某一确定波长n来说，若设滤波函数为Hn(x2/nf-o,y2/nf),则经过滤波和L3的逆傅里叶变换后,如同相干处理那样，在输出平面上波长为n 的像场复振幅为gn(x3,y3;n)=F-1T(x2/nf-o,y2/nf)Hn(x2/nf-o,y2/n

35、f)忽略与强度分布无关的量，输出面上波长为n的像强度分布为 I(x3,y3;n)=t(x3,y3)*hn(x3,y3;n)2式中，hn是Hn的逆傅里叶变换第44页/共82页第43页/共82页 实际上滤波器Hn总不可能做到只让n 的光波通过，至少包含n的某一波长间隔n的光波都能通过当然，当n比n小得多时，可以作为准单色处理考虑到这一点，可以把通过滤波后在像平面上的像强度分布写成 In=n t(x3,y3)*hn(x3,y3;n)2式中，hn是第n个滤波器的脉冲响应当有N个离散的滤波器同时作用于频谱面时，由于不同波长的色光是不相干的，因而输出面上得到的是不同波长输出的非相干叠加，即 I(x3,y3

36、)=n t(x3,y3)*hn(x3,y3;n)2 第45页/共82页第44页/共82页 从上述分析可以看出，白光处理技术的确能够处理复振幅信号，并且由于输出强度是互不相干的窄带光强度之和，因而又能抑制令人讨厌的相干噪声应该指出，我们采用的分析方法是对确定波长的处理看作相干光处理，而对不同波长处理后像的叠加又看成是完全非相干的，这在理论上是不严格的，更严格的讨论涉及到部分相干理论尽管如此，在很多实际应用中，我们只涉及少数几个分离的波长(例如红、绿、蓝三原色)，此时若在信号频谱后加滤色片，还可以进一步改善时间相干性而且在采用矩形光栅时，由于光栅的多级衍射，在各个频谱上都可以进行滤波操作对于这一类

37、问题的处理，上述的近似分析已经足够了实际上，(3)式的条件对很多应用是过份严格了第46页/共82页第45页/共82页 2.实时假彩色编码 白光信息处理系统对不同波长的单色光，提供了类似于相干光处理系统的运算能力，采用宽带光源使系统可以使用不同的色通道，有利于对图像进行彩色化处理这里介绍两种图像假彩色编码的方法：等密度假彩色编码和等空间频率假彩色编码这两种方法都不需要对输入的图像透明片进行预处理，而只需要在白光信息处理系统的频谱面上放置适当的滤波器，就可以在输出平面上直接得到彩色化的图像由于具有实时处理的特点，因而又称为实时假彩色编码第47页/共82页第46页/共82页(1)等空间频率假彩色编码

38、 将一复振幅透过率t(x1,y1)的黑白透明片与正交光栅一起放入白光处理系统的输入平面P1处，为分析简便起见，假定正交光栅在两个正交方向上是相加性的，其振幅透过率可以记为 tg(x1,y1)=1+cos(2ox1)/2+cos(2oy1)/2式中o，o分别是光栅在x1,y1方向上的空间频率在频谱面P2 上，相应于波长 的复振幅分布正比于 F(x2,y2;)=T(x2/f,y2/f)+T(x2/f-o,y2/f)/4 +T(x2/f+o,y2/f)/4+T(x2/f,y2/f-o)/4 +T(x2/f,y2/f+o)/4 由上述方程可见，沿x2和y2轴共有四个彩虹色信号的一级衍射谱第48页/共8

39、2页第47页/共82页 由于空间滤波只有在沿着垂直于颜色弥散的方向上才有效，所以我们用右图所示的一维空间滤波器来进行假彩色化图图中中位位于于x x2 2轴轴上上蓝蓝色色谱谱带带处处的的是是一一维维低低通通空空间间滤滤波波器器HH1 1(y(y2 2/f)f)，只只让让y y2 2 方方向向的的低低频频通通过过；位位于于y y2 2轴轴上上蓝蓝色色谱谱带带处处的的是是一一维维低低通通空空间间滤滤波波器器HH1 1(x(x2 2/f)f)，只只让让x x2 2方方向向上上的的低低频频通通过过；位位于于x x2 2轴轴上上红红色色谱谱带带处处的的是是一一维维高高通通空空间间滤滤波波器器HH2 2(y

40、(y2 2/f)f)，只只让让y y2 2方方向向的的高高频频通通过过；位位于于y y2 2轴轴上上红红色色谱谱带带处处的的是是一一维维高高通通空空间间滤滤波波器器HH2 2(x(x2 2/f)f)，只只让让x x2 2方方向向的的高高频通过频通过第49页/共82页第48页/共82页式中Tb和Tr分别是所选择的蓝色及红色彩色信号谱在输出面P3上，相应的复振幅分布为于是，平面P2上经过滤波后的谱函数可写为第50页/共82页第49页/共82页 如果光栅的空间频率 o 及 o 足够高，则上式可近似地表示为 式中 b 和 r 是信号的蓝色及红色的光谱宽度；h1 及 h2 分别是 H1 和 H2 的点扩

41、散函数。上式表明，两个非相干像在输出平面 P3 合成彩色编码像，像的低频结构呈蓝色，高频结构呈红色。相等的空间频率结构呈现同一颜色，故称为等空间频率编码。第51页/共82页第50页/共82页等空间频率假彩色编码第52页/共82页第51页/共82页(2)等密度假彩色编码 如果在P2平面上两个呈彩虹颜色的一级谱处安放如图所示的滤波器，其中红色滤波器是一个简单的红滤色片，另一个绿色滤波器是由一个绿滤色片和绿色频带中心位置的 相位滤波器组成。于于是是，在在输输出出平平面面上上形形成成红红色色原原像像和和绿绿色色反反转转像像叠叠加加的的结结果果，使使得得原原图图像像不不同同密密度度的的区区域域呈呈现不同

42、的颜色现不同的颜色。第53页/共82页第52页/共82页分析：谱平面上放置一个红色全通滤波器，一个绿色滤色片并在其中心加一个 相位滤波器组成，其数学表达式为:在白光处理的输出平面在白光处理的输出平面P P3 3上的复振幅分布为上的复振幅分布为:谱平面上滤波后的频谱分布为谱平面上滤波后的频谱分布为:第54页/共82页第53页/共82页 如果光栅频率足够高，则(10)式可近似地写成：tgn(x3,y3)=tg(x3,y3)2tg(x3,y3)式中tgn(x3,y3)是绿色的对比度反转像，这里的tg(x3,y3)表示 tg(x3,y3)的集平均或系综平均。由于像 tr 和 tgn 分别来自光源中不同

43、颜色的光谱带，它们之间是非相干的，所以输出面强度分布是 I(x3,y3)=|g(x3,y3;)|2 d =r Ir(x3,y3)+g Irn(x3,y3)Ir(x3,y3)是红色正像，Irn(x3,y3)是绿色负像，r 和g 分别是红色和绿色的光谱宽度。当这两个像重合在一起时就得到了密度假彩色编码的像。原物中密度最小处呈红色，密度最大处呈绿色，中间部分分别对应粉红、黄、浅绿等颜色，密度相同处出现相同的颜色。第55页/共82页第54页/共82页等密度假彩色编码第56页/共82页第55页/共82页3.13 相位调制假彩色编码 在已研究的实现图像彩色化的许多方法中，相位调制彩色编码方法由于其光强利用

44、率高，色饱和度好，噪声低，操作简单，已在遥感、生物医学、气象等图像处理中得到应用。相位调制彩色编码方法经过对信息的调制和解调，实现了空间强度调制信息与空间波长调制信息的转换。这些技术对于理解光学信息处理的实质具有典型的意义，也是白光光学处理的原理性概念的一种具体应用密度假彩色编码可分为三个步骤：光栅抽样，漂白处理，白光处理系统中滤波解调第57页/共82页第56页/共82页 1、光栅抽样 将周期为a 的朗奇光栅与输入图像重叠在一张复制底片上均匀曝光。设输入图像的密度为 Di(x,y)，罗奇光栅的透过率为 Ts(x,y)=rect(2x/a)*comb(x/a)/a (1)则经光栅抽样后所得负片的

45、密度分布D(x,y)为 D(x,y)=D10-Di(x,y)-D0rect(2x/a)*comb(x/a)/a+D0式中Do是底片的灰雾密度，D10是可通过改变曝光条件来控制的常数，是底片的反差系数。这样得到的一张矩形级数光栅其底片光密度可以简记为 D(x,y)=D0 Ts 为 0 处 D(x,y)=D10 -Di(x,y)Ts 为 1 处 (2)第58页/共82页第57页/共82页(2)漂白处理 将经抽样所得到的负片进行漂白处理，并适当控制漂白工艺，可以得到近似满足光程差正比于底片密度的效果，即 L(x,y)=Lo=CDo Ts=0 L(x,y)=Lo=CD10 -Di(x,y)Ts=1其相

46、位分布 (x,y)=o=2Lo/Ts=0 (x,y)=1=2L1/Ts=1复振幅透过率 expi(x,y)=exp(i2CDo/)Ts=0 expi(x,y)=expi2CD10 -Di(x,y)/Ts=1第59页/共82页第58页/共82页或 最后得到编码的相位光栅的振幅透过率为(3)第60页/共82页第59页/共82页 (3)白光信息处理系统中的滤波解调 将编码相位光栅放在白光信息处理系统的输入平面上，设入射单色光强度为A()，则频谱平面(x2,y2)上的复振幅为(4)式 中 x2=f,x2=f,将(3)式 代 人(4)式，计 算 并 化 简 后 得 (5)第61页/共82页第60页/共8

47、2页当m=0时，有其对应的强度只与相位差其对应的强度只与相位差 和和 有关，即有关，即 如滤波器分别让零级频谱和如滤波器分别让零级频谱和 m m 级频谱通过，则在级频谱通过，则在输出平面上的复振幅分布为输出平面上的复振幅分布为当当m0m0时，有时，有(6)第62页/共82页第61页/共82页 若用d表示与相位差相对应的光程差，则(6)式可改写为该式表明对于每一个衍射级次，输出图像的强度随波长和光程差而变化。图(a)和(b)分别为零级和1级的输出强度随光程差d而变化的曲线，其中A()=1，作为参变量。第63页/共82页第62页/共82页 假如用图中画出的红、绿、蓝三种色光 r，g，b 照相，则强

48、度输出是三种色光输出的非相干叠加:I(d)=I(d,r)+I(d,g)+I(d,b)即得到随d 而变化的彩色输出。当采用白光光源时，各色光的非相干叠加变成下列积分：I(d)=I(d,)d 仍然是随d而变化的彩色输出。由于在编码和漂白处理中，已使光程差随输入密度而改变，因此得到按输入图像密度变化的假彩色编码。这种编码方法输出图像的色度丰富，饱和度也很好，在低衍射级次(包括零极)输出的情况下，也能得到彩色化效果很好的输出图像，因此光强度利用率高，图像亮度好。第64页/共82页第63页/共82页3.14 彩色胶片资料存贮 彩色胶片的资料存贮是胶片工业中长期没有得到解决的问题，其主要原因是彩色胶片所用

49、的染料不稳定而造成逐渐褪色。虽然有一些技术可以用来保存彩色像，但都存在着不少问题。最常用的方法是用三个基色滤色片将彩色像保持在三个不同的黑白底片上，然后用三个基色幻灯机来合成彩色像。在这过程中三个像要非常精确地重合，此外这个方法还有两个主要缺点：一是每个彩色片需用的存贮体积是黑白片的三倍；二是彩色像合成系统，非常昂贵和复杂。第65页/共82页第64页/共82页回顾1906年依伏斯首先报导了从黑白透明片恢复出彩色像的技术。他使用了一个用衍射现象来产生彩色像的幻灯器，其中使用了不同频率或不同方位的光栅。1969年缪勒用了相似的方法即用三色光栅来进行彩色像的编码。在解码时，用三个准单色光源来恢复彩色

50、像。马可夫斯基(1972年)、克罗松和基纳雷(1978年)、杨振寰和母国光等人(1980年)的工作。第66页/共82页第65页/共82页彩色胶片记录在黑白透明片上的技术 记录过程是将彩色胶片通过伦奇光栅依次用三次接触法记录在黑白底片上，每次记录时通过不同的基色滤色片(即红、蓝、绿三色)，而对应的伦奇光栅的方位角分别为0o位置(红色滤色片)、60o位置(蓝色滤色片)、120o位置(绿色滤色片)。第67页/共82页第66页/共82页 如果这三次曝光很准确地记录在照相底片上，这就是一张空间编码的黑白透明片，相应的强度分布可用下式表示 po 是光栅的空间频率，Tn 表示负像的强度透射率，而Tr、Tb、