第02章矿井空气流动基本理论精选PPT.ppt

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1、第第0202章矿井空气流动章矿井空气流动基本理论基本理论第1页，此课件共45页哦2第二章矿井空气流动基本理论第二章矿井空气流动基本理论 前一章学习了矿井空气成分及浓度要求，那么本章要解决矿井空气的物理参数、流动基前一章学习了矿井空气成分及浓度要求，那么本章要解决矿井空气的物理参数、流动基本规律及指导实际的矿井通风。本规律及指导实际的矿井通风。2.1 2.1 矿井空气的主要物理参数矿井空气的主要物理参数2.1.1 温度温度 描述物体冷热状态的物理量。描述物体冷热状态的物理量。温标：温标：热力学温标热力学温标T、单位、单位K；摄氏温标摄氏温标t、单位、单位 换算换算 T=273.15+tT=273

2、.15+t 最适宜的矿内空气温度是最适宜的矿内空气温度是1520。矿内空气温度的矿内空气温度的变化规律变化规律:在进风路线上矿内空气的温度与地在进风路线上矿内空气的温度与地面气温相比，有面气温相比，有冬暖夏凉冬暖夏凉的现象。回采工的现象。回采工作面的气温在整个风流路线上，一般是最高作面的气温在整个风流路线上，一般是最高的区段。在回风路线上，因通风强度大，水的区段。在回风路线上，因通风强度大，水分蒸发吸热，气流向上流动而膨胀降温，使分蒸发吸热，气流向上流动而膨胀降温，使气温略有下降，但基本上常年变化不大。气温略有下降，但基本上常年变化不大。第2页，此课件共45页哦32.1.2 压压力（力（压压强

3、强）压压强强：空空气气分分子子永永不不停停息息、无无规规则则的的热热运运动动对对容容器器壁壁的的宏宏观观表表现现。在在矿矿井井通通风风中中习习惯称为惯称为压力压力。因因为为这这里里所所指指的的空空气气压压力力（压压强强）与与其其宏宏观观运运动动无无关关，所所以以又又称称为为空空气气的的静静压压力力。其大小取决于重力场中的位置（相对高度）、空气温度、湿度与空气成分等参数。其大小取决于重力场中的位置（相对高度）、空气温度、湿度与空气成分等参数。单单位：位：Pa kPa MPa mmHg mmHPa kPa MPa mmHg mmH2 20 mmbar bar atm0 mmbar bar atm等

4、等。换换算算见见P434P434 1MPa=10 1MPa=103 3kPa=10kPa=106 6Pa=1atmPa=1atm2.1.3 密度、比容密度、比容 密度密度：单位体积空气所具有的质量，：单位体积空气所具有的质量，用符号用符号(kg/m3)表示表示 比容比容：单位质量空气所占有的体积，用符号：单位质量空气所占有的体积，用符号(m3/kg)表示，表示，比容和密度互为倒数，它们是一个状态参数的两种表达方式。比容和密度互为倒数，它们是一个状态参数的两种表达方式。计算公式计算公式 常随常随T、P的变化而变化。标准状态下干空气的密度的变化而变化。标准状态下干空气的密度0=1.293 kg/m

5、3第3页，此课件共45页哦42.1.4 粘性粘性 流体抵抗剪切力的性质。当流体层间发生相对运动时，在流体内部两个流体层的接流体抵抗剪切力的性质。当流体层间发生相对运动时，在流体内部两个流体层的接触面上，便产生粘性阻力触面上，便产生粘性阻力(内摩擦力内摩擦力)以阻止相对运动，流体具有的这一性质，称作流以阻止相对运动，流体具有的这一性质，称作流体的体的粘性粘性。其大小主要取决于温度。其大小主要取决于温度。由由牛顿内摩擦定律牛顿内摩擦定律得：得：式中，式中，F-内摩擦力，内摩擦力，N；S-流层之间的接触面积，流层之间的接触面积，m2；-动力粘度动力粘度(或称绝对粘度或称绝对粘度)，Pa.s。当流体处

6、于静止状态或流层间无相对运动时，当流体处于静止状态或流层间无相对运动时，du/dy=0，则，则F=0。矿井通风中常用运动粘度，。矿井通风中常用运动粘度，用符号用符号(m2/s)表示：表示：第4页，此课件共45页哦52.1.5 湿度湿度 表示空气中所含水蒸汽量的多少或潮湿程度。表示空气中所含水蒸汽量的多少或潮湿程度。不含水蒸气的空气称为不含水蒸气的空气称为干空气干空气；含有水蒸气的空气称为；含有水蒸气的空气称为湿空气湿空气。一、表示空气湿度的方法一、表示空气湿度的方法 1)绝对湿度绝对湿度（V）：1m3空空气气中中所所含含水水蒸蒸汽汽的的质质量量。单单位位Kg/m3，其其值值等等于于水水蒸蒸汽汽

7、在在其其分分压压力力与与温温度度下下的的密密度。度。饱饱和和空空气气：在在一一定定的的温温度度和和压压力力下下，单单位位体体积积空空气气所所能能容容纳纳水水蒸蒸汽汽量量是是有有极极限限的的，超超过过这这一一极极限限值值，多多余余的的水水蒸蒸汽汽就就会会凝凝结结出出来来。这这种种含含有有极极限限值值水水蒸蒸汽汽的的湿湿空空气气叫叫饱饱和和空气，这时水蒸气分压力叫空气，这时水蒸气分压力叫饱和水蒸分压力饱和水蒸分压力，PS，其所含的水蒸汽量叫，其所含的水蒸汽量叫饱和湿度饱和湿度 s。2)相对湿度相对湿度（）单单位位体体积积空空气气中中实实际际含含有有的的水水蒸蒸汽汽量量（V）与与其其同同温温度度下下

8、的的饱饱和和水水蒸蒸汽汽含含量量（S）之之比。反映空气中所比。反映空气中所含水蒸汽量接近饱和的程度含水蒸汽量接近饱和的程度。=0 干空气；干空气；=1 饱和空气饱和空气;1 0 湿空气湿空气 3)含湿量含湿量 含有含有1kg干空气的湿空气中所含水蒸汽的质量（干空气的湿空气中所含水蒸汽的质量（kg）。）。二、井下空气湿度的变化规律二、井下空气湿度的变化规律 进进风风线线路路有有可可能能出出现现冬冬干干夏夏湿湿的的现现象象。进进风风井井巷巷有有淋淋水水的的情情况况除除外外。在在采采掘掘工工作作面面和回风线路上，气温长年不变，湿度也长年不变，一般都接近和回风线路上，气温长年不变，湿度也长年不变，一般

9、都接近100。第5页，此课件共45页哦6例如：甲地：t=18，V0.0107Kg/m3 乙地：t=30，V0.0154Kg/m3解：查附表(P435)当t为18，s0.0154Kg/m3 当t为30，s0.03037Kg/m3 甲地：V/S0.7 70%乙地：V/S0.5151%乙地的绝对湿度大于甲地，但甲地的相对湿度大于乙地，故乙地的空气吸湿能力强。上例 甲地、乙地的露点分别为多少？三、水蒸气对干空气物理参数的影响三、水蒸气对干空气物理参数的影响 1)湿空气密度湿空气密度式中，式中，d1m3湿空气中干空气的质量，湿空气中干空气的质量，kg；v1m3湿空气中水蒸气的质量，湿空气中水蒸气的质量，

10、kg。2)湿空气压力湿空气压力式中，式中，Pd1m3湿空气中干空气的分压力，湿空气中干空气的分压力，Pa；Pv1m3湿空气中水蒸气的分压力，湿空气中水蒸气的分压力，Pa。P=Pd+Pv2.1.6焓焓 是一个组合的状态参数，表示是一个组合的状态参数，表示气体热力状态的总能量。单位质量气体热力状态的总能量。单位质量物质的焓称为比焓。物质的焓称为比焓。它是内能它是内能u和压力功和压力功PV之和。之和。i=id+diV =1.0045t+d(2501+1.85t)实际应用焓实际应用焓-湿图（湿图（i-d图）图）第6页，此课件共45页哦复习思考题复习思考题1-1 1-1 简述井下空气温度的变化规律。简述

11、井下空气温度的变化规律。1-2 1-2 简述湿度的表示方式以及矿内湿度的变化规律。简述湿度的表示方式以及矿内湿度的变化规律。1-3 1-3 某矿井冬季总进风流的温度为某矿井冬季总进风流的温度为55，相对湿度为，相对湿度为70%70%，矿井总回风流的温度为，矿井总回风流的温度为2020，相对湿度为，相对湿度为90%90%，矿井总进、总回风量平均为，矿井总进、总回风量平均为2500 m2500 m3 3/min/min。试求风。试求风流在全天之内从井下带走多少水分？（已知总进、回空气的饱和湿度为流在全天之内从井下带走多少水分？（已知总进、回空气的饱和湿度为4.76 4.76 和和15.48 g/m

12、15.48 g/m3 3）第7页，此课件共45页哦82.2 2.2 风流能量与压力风流能量与压力第8页，此课件共45页哦9 2.特点特点 a.无论静止的空气还是流动的空气都具有静压力；无论静止的空气还是流动的空气都具有静压力；b.风流中任一点的静压各向同值，且垂直于作用面；风流中任一点的静压各向同值，且垂直于作用面；c.风风流流静静压压的的大大小小（可可以以用用仪仪表表测测量量）反反映映了了单单位位体体积积风风流流所所具具有有的的能能够够对对外外作作功功的的静静压能的多少。压能的多少。3.静压力测算基准（表示方法）静压力测算基准（表示方法）静压一般直接测量静压一般直接测量,根据测算基准不同，可

13、分为：根据测算基准不同，可分为：A、绝对压力绝对压力：以真空为测算零点（比较基准）而测得的压力，用：以真空为测算零点（比较基准）而测得的压力，用P表示。表示。B、相对压力相对压力：以当时当地同标高的大气压力：以当时当地同标高的大气压力P0为测算基准为测算基准(零点零点)测得的压力，通常所说测得的压力，通常所说的的表压力表压力，用，用 h 表示。表示。4.绝对压力绝对压力P、相对压力、相对压力h和测算基准和测算基准P0的关系的关系：h=PP0 P永远永远0;而而h有有 正负正负之分；之分；P可可、Pi hti hi。第12页，此课件共45页哦名称定义产生原因 分类及符号单位 计算公式特点备注静压

14、空气分子对容器壁单位面积上施加的压力。重力热运动绝对静压PsPaPsP0hs在各个方向上都相等只要有空气存在，就呈现出静压静压的大小反映了静压能的多少压入式取 抽出式取相对静压hsPa速压（动压）风流定向流动时动能呈现的压力。空气流动hvPahv v2/2具有方向性永远为正同一断面上各点的速压不相等恒为正位压因空气位置高度不同而产生的压力。位置高度PwPaPwgZ与基准面有关不能用仪器测量不呈现压力位压与静压可以相互转化只与基准面选取有关n三个基本压力的比较表三个基本压力的比较表第13页，此课件共45页哦名称组合方式分类及符号单位计算公式备注全压静压速压绝对全压PtPaPtPshv压入式取抽出

15、式取相对全压htPahthshv势压静压位压PnPaPnPsPw同一断面上任一点的势压相等总压静压速压位压PzPaPzPshvPw对同一断面而言n三个导出压力的比较表三个导出压力的比较表第14页，此课件共45页哦152.2.2 风风流点流点压压力及其相互关系力及其相互关系一、风流的点压力一、风流的点压力 概念：概念：是指测点的单位体积是指测点的单位体积(1m3)空气所具有的压力。空气所具有的压力。巷道或通风管道中风流的点压力可分为：巷道或通风管道中风流的点压力可分为：静压、动压和全压静压、动压和全压。风流中任一点风流中任一点i的的动压动压hvi、绝对静压、绝对静压Pi和绝对全压和绝对全压Pti

16、的关系为：的关系为：Pti Pihvi 风流中任一点风流中任一点i的的动压动压hvi、相对静压、相对静压hi和相对全压和相对全压hti的关系为：的关系为：hti hihvi 讨论：讨论：1 Pi永远永远0，hvi永远永远0，Pti永远永远0，不论抽出式还是压入式；，不论抽出式还是压入式；2 hvi永远永远0，Pti永远永远 Pi，不论抽出式还是压入式；，不论抽出式还是压入式；3 3 在压入式通风中，在压入式通风中，P Pti ti and Pand Pi iPP0i0i h hi i0 0，h htiti0 0 h htiti恒正恒正 称为称为正压通风正压通风 且且 h htitih hi i

17、 ，h htiti=h=hi i+h+hvivi 压入式通风的实质是使风机出口风流的压入式通风的实质是使风机出口风流的能量增加，出口风流的绝对压力大于风机进能量增加，出口风流的绝对压力大于风机进口的压力。口的压力。aP0iPi真空真空P0ihi(+)Ptihvihti(+)第15页，此课件共45页哦16 4 在压入式通风中，在压入式通风中，P Pti ti and Pand Pi iP Poioi h htiti0 0，h hi i0 0 hti恒负恒负 称为负压通风称为负压通风 且且 h htitih hi i，但但|h|htiti|h|hi i|即：即：|h|htiti|=|h|=|hi

18、i|h hvivi 抽出式通风的实质是使风机入口风流的能量降低，抽出式通风的实质是使风机入口风流的能量降低，即入口风流的绝对压力小于风机进口的压力。即入口风流的绝对压力小于风机进口的压力。5 从从3和和4看出，看出，hti的正负与通风方式有关。的正负与通风方式有关。bP0i真空真空P0iPihi(-)hvihti(-)PtiPatPa真空真空P0Pbha(+)hb(-)hvhat(+)hvhbt(-)Pbt压入式通风压入式通风n抽出式通风抽出式通风第16页，此课件共45页哦17例题例题2-2-1 2-2-1 如图压入式通风风筒中某点如图压入式通风风筒中某点i i的的h hi i=1000Pa=

19、1000Pa，h hvivi=150Pa=150Pa，风筒外与，风筒外与i i点同标高的点同标高的P P0i0i=101332Pa=101332Pa，求：，求：(1)i (1)i点的绝对静压点的绝对静压P Pi i；(2)i(2)i点的相对全压点的相对全压h htiti；(3)i(3)i点的绝对全压点的绝对全压P Ptiti。解：解：(1)P(1)Pi i=P=P0i0i+h+hi i=101332+1000=102332Pa=101332+1000=102332Pa (2)h (2)htiti=h=hi i+h+hvivi=1000+150=1150Pa=1000+150=1150Pa (3

20、)P (3)Ptiti=P=P0i0i+h+htiti=P=Pi i+h+hvivi=101332.32+1150=Pa=101332.32+1150=Pa例题例题2-2-2 2-2-2 如图抽出式通风风筒中某点如图抽出式通风风筒中某点i i的的h hi i=1000Pa=1000Pa，h hvivi=150Pa=150Pa，风筒外与，风筒外与i i点同标高的点同标高的P P0i0i=101332Pa=101332Pa，求：，求：(1)i (1)i点的绝对静压点的绝对静压P Pi i；(2)i(2)i点的相对全压点的相对全压h htiti；(3)i(3)i点的绝对全压点的绝对全压P Ptiti

21、。解：解：(1)P(1)Pi i=P=P0i0i+h+hi i=101332.5-1000=100332Pa=101332.5-1000=100332Pa (2)|h (2)|htiti|=|h|=|hi i|h hvivi1000-150=850Pa1000-150=850Pa h htiti850 Pa850 Pa h htiti=h=hi i+h+hvivi-1000+150=-850Pa-1000+150=-850Pa (3)P (3)Ptiti=P=P0i0i+h+htiti=101332.5-850=100482Pa=101332.5-850=100482Pa 第17页，此课件共4

22、5页哦18二、风流点的压力测定二、风流点的压力测定 1 1 压力测定仪器仪表压力测定仪器仪表 1)1)绝对压力测量：空盒气压计、精密气压计、水银气压计等。绝对压力测量：空盒气压计、精密气压计、水银气压计等。2)2)压差及相对压力测量：恒温气压计、压差及相对压力测量：恒温气压计、“”水柱计、补偿式微压计、倾斜单管压差计。水柱计、补偿式微压计、倾斜单管压差计。3)3)感压仪器：皮托管，承受和传递压力，感压仪器：皮托管，承受和传递压力，+-+-测压测压 2 2 用皮托管和用皮托管和“”型压差计型压差计测量风流点压力测量风流点压力 如图如图,将皮托管的尖端孔口正对风流将皮托管的尖端孔口正对风流来流方向

23、来流方向，侧壁孔口侧壁孔口b b平行于风流方向，与管的平行于风流方向，与管的“-”口口相连，只感受到相连，只感受到绝对静压绝对静压P Pi i；尖端孔口尖端孔口a a正对风流方向，与管的正对风流方向，与管的“+”口口相连，既感受到相连，既感受到绝对静压绝对静压P Pi i,又感受到动又感受到动压压h hvi vi；所以测的是所以测的是绝对全压绝对全压P Ptiti 。_ _ab第18页，此课件共45页哦19以正压通风为例来说明以正压通风为例来说明 以水柱计的等压面以水柱计的等压面0 00 0为基准面为基准面设设:i i点至基准面的高度为点至基准面的高度为Z Z，皮托管内的空气，皮托管内的空气平

24、均密度为平均密度为m m，皮托管外的空气平均密度，皮托管外的空气平均密度为为m m；与；与i i点同标高的大气压点同标高的大气压P P0i0i。则水柱计等压面则水柱计等压面 0 0 0 0两侧的受力分别为：两侧的受力分别为：水柱计左边等压面上受到的力：水柱计左边等压面上受到的力：P P左左P P0i0i+m mg(z-h)+g(z-h)+水水gh gh 水柱计右边等压面上受到的力：水柱计右边等压面上受到的力：P P右右P Pi i+m mgzgz 由等压面的定义有：由等压面的定义有：P P左左P P右右，即：，即：P P0i0i+m+mg(z-h)+g(z-h)+水水ghghP Pi i+m

25、mgz gz P Pi i-P-P0i0i=m mg(z-h)+g(z-h)+水水gh-gh-m mgzgz设设m mm m ，且忽略，且忽略m mghgh这一微小量，整理得：这一微小量，整理得：P Pi i-P-P0i0i=水水ghgh 即即h mmHh mmH2 2O=hO=hi i说明说明：（：（1 1）水柱计上下移动时，）水柱计上下移动时，hi hi 保持不变；保持不变；（2 2）在风筒同一断面上、下移动皮托管，水柱计读数不变，说明同一断面上）在风筒同一断面上、下移动皮托管，水柱计读数不变，说明同一断面上 hihi相同。相同。hiP0zP0 iz zP P0 i0 ih h0 00 0

26、第19页，此课件共45页哦（）相对全压、动压测量（）相对全压、动压测量 测定连接如图（测定连接如图（说明连接方法及水柱高度变化说明连接方法及水柱高度变化）第20页，此课件共45页哦212.3 2.3 通风能量方程通风能量方程 第21页，此课件共45页哦222.3.2 可可压缩压缩流体能量方程流体能量方程 能量方程是能量守恒和转换定律在矿井通风中的应用，表达了空气在流动过程中的压能、能量方程是能量守恒和转换定律在矿井通风中的应用，表达了空气在流动过程中的压能、动能和位能的变化规律。动能和位能的变化规律。因为矿井风流的因为矿井风流的密度密度是变化的，即是变化的，即空气可压缩空气可压缩；所以当外力对

27、它做功；所以当外力对它做功增加机械能增加机械能的同时，的同时，也也增加其内能增加其内能。因此还涉及到。因此还涉及到能量转换能量转换。一、单位质量（一、单位质量（1kg）空气能量方程）空气能量方程 1 能量的组成能量的组成 在井巷通风中，在井巷通风中，1kg1kg空气或空气或1m1m3 3风流的能量风流的能量由由机械能机械能（静压能、动压能、位能静压能、动压能、位能）和）和内内能能组成。（组成。（1kg1kg空气所具有的能量）空气所具有的能量）机械能：机械能：静压能、动压能和位能之和静压能、动压能和位能之和。内能：内能：是空气状态参数的函数，即：是空气状态参数的函数，即：u=f(T,v)=f(P

28、,v)u=f(T,v)=f(P,v)。2.2.风流流动过程中能量分析风流流动过程中能量分析 任一断面风流总机械能：压能动能位能任一断面风流总机械能：压能动能位能 任一断面风流总能量：压能动能位能内能，任一断面风流总能量：压能动能位能内能，所以，对单位质量流体有：所以，对单位质量流体有：第22页，此课件共45页哦23 z1z200p1、v1、u1p2、v2、u2qLRqR 1kg1kg空气由空气由1 1断面流至断面流至2 2断面的过程中，克服流动阻力消耗的能量断面的过程中，克服流动阻力消耗的能量L LR R（J/kgJ/kg）这部分这部分被消耗的能量将转化成被消耗的能量将转化成热能热能q qR

29、R（J/kgJ/kg）仍存在于空气中仍存在于空气中；q q（J/kgJ/kg）：）：外界传递给风流的热量（岩石、机电设备）。外界传递给风流的热量（岩石、机电设备）。3.3.可压缩空气单位质量（可压缩空气单位质量（1kg1kg）流量的能量方程）流量的能量方程 根据能量守恒定律：根据能量守恒定律：根据热力学第一定律，传给空气的热量为根据热力学第一定律，传给空气的热量为q qR R+q+q，其一部分增加空气内能，一，其一部分增加空气内能，一部分使空气膨胀做功。即：部分使空气膨胀做功。即：(1)(1)式式第23页，此课件共45页哦24 z1z200p1、v1、u1p2、v2、u2qLRqR3.3.可压

30、缩空气单位质量（可压缩空气单位质量（1kg1kg）流量的）流量的能量方程能量方程 根据热力学第一定律，传给空气根据热力学第一定律，传给空气的热量为的热量为q qR R+q+q，其一部分增加空气内能，其一部分增加空气内能，一部分使空气膨胀做功。一部分使空气膨胀做功。即：即：又因为：又因为：(2)(2)式式 式中，式中，为空气的比容，为空气的比容，m m3 3/kg/kg(4)(4)式式将将(2)(2)、(3)(3)式代入式代入(3)(3)式中并整理得：式中并整理得：(4)(4)式就是式就是无压源时单位质量可压缩空气的能量方程一般式无压源时单位质量可压缩空气的能量方程一般式 最关键就是求第一部分积

31、分，称为最关键就是求第一部分积分，称为伯努利积分项伯努利积分项，它反映了静压能的变化，与空，它反映了静压能的变化，与空气流动过程的状态密切相关。气流动过程的状态密切相关。（如何求自学）（如何求自学）(3)(3)式式+L+Lt t第24页，此课件共45页哦25 z1z200p1、v1、u1p2、v2、u2qLRqRm m为为1 1、2 2断面间按状态过程考虑的断面间按状态过程考虑的空气平均密度空气平均密度代入代入(3)(3)式得式得(5)(5)式式(4)(4)式式最终结果最终结果(6)(6)式式第25页，此课件共45页哦26 二、单位体积（二、单位体积（1kg1kg）流体的能量方程）流体的能量方

32、程 我国矿井通风中习惯使用单位体积（我国矿井通风中习惯使用单位体积（1m1m3 3）流体的能量方程。考虑空气的可压缩性时，那）流体的能量方程。考虑空气的可压缩性时，那么么1m1m3 3 空气流动过程中的空气流动过程中的能量损失（能量损失（h hR R，J/mJ/m3 3（PaPa），），即即通风阻力）通风阻力）可由可由1kg1kg空气流动过空气流动过程中的程中的能量损失（能量损失（L LR R ，J/KgJ/Kg）乘以按流动过程状态考虑计算的乘以按流动过程状态考虑计算的空气密度空气密度 m m，即：即：h hR R=L=LR R.m m 则单位体积则单位体积(1m(1m3 3)流量的能量方程的

33、书写形式为：流量的能量方程的书写形式为：讨论：讨论：1 1、1m1m3 3 空气在流动过程中的空气在流动过程中的能量损失（通风阻力）能量损失（通风阻力）等于两断面间的等于两断面间的机械能差机械能差。2 2、g g m m（Z Z1 1-Z-Z2 2）是）是1 1、2 2 断面的断面的位能差位能差。当。当1 1、2 2 断面的标高差较大的情况下，该断面的标高差较大的情况下，该项数值在方程中往往占有很大的比重，必须准确测算。其中，项数值在方程中往往占有很大的比重，必须准确测算。其中，关键是关键是 m m的计算，及基的计算，及基准面的选取准面的选取。m m的测算原则的测算原则：将：将1 12 2 测

34、段分为若干段，计算各测定断面的空气密度测段分为若干段，计算各测定断面的空气密度(测定测定 P P、t t、)，求其几何平均值。，求其几何平均值。基准面选取基准面选取：取测段之间的最低标高作为基准面。：取测段之间的最低标高作为基准面。(7)(7)式式第26页，此课件共45页哦例如：如图所示的通风系统，如要求例如：如图所示的通风系统，如要求1 1、2 2断面的位能差，基断面的位能差，基准面可选在准面可选在2 2的位置。其位能差为：的位置。其位能差为：而要求而要求1 1、3 3两断面的位能差，其基准面应选在两断面的位能差，其基准面应选在0-00-0位位置。其位能差为：置。其位能差为：2712300第

35、27页，此课件共45页哦28 动能系数：是断面实际总动能与用断面平均风速计算出的总动能的比。动能系数：是断面实际总动能与用断面平均风速计算出的总动能的比。经对位能差与动能差进行简化处理，单位体积经对位能差与动能差进行简化处理，单位体积(1m(1m3 3)流量的能量方程的书写形式流量的能量方程的书写形式为为 (8)(8)式与式与(9)(9)式是我们应用最广泛的两个方程，是伯努利方程在矿井通风中的具体应式是我们应用最广泛的两个方程，是伯努利方程在矿井通风中的具体应用用三、关于能量方程使用的几点说明三、关于能量方程使用的几点说明 1.1.能量方程的意义能量方程的意义：表示：表示1kg1kg（或（或1

36、m1m3 3）空气由）空气由1 1断面流向断面流向2 2断面的过程中所消耗的断面的过程中所消耗的能量（通风阻力），等于流经能量（通风阻力），等于流经1 1、2 2断面间空气总机械能的变化。断面间空气总机械能的变化。2.2.风流流动必须是风流流动必须是稳定流稳定流，即断面上的参数不随时间的变化而变化；所研究的，即断面上的参数不随时间的变化而变化；所研究的始、始、末断面要选在缓变流场上末断面要选在缓变流场上。(8)(8)式式(9)(9)式式第28页，此课件共45页哦29三、关于能量方程使用的几点说明三、关于能量方程使用的几点说明 3.3.风流总是从总能量（机械能）大的地方流向总能量小的地方。在判断

37、风风流总是从总能量（机械能）大的地方流向总能量小的地方。在判断风流方向时，应用始末两断面上的总能量来进行，而不能只看其中的某一项。流方向时，应用始末两断面上的总能量来进行，而不能只看其中的某一项。如不如不知风流方向知风流方向，列能量方程时，列能量方程时，应先假设风流方向应先假设风流方向，如果计算出的能量损失（通风阻，如果计算出的能量损失（通风阻力）力）为正为正，说明，说明风流方向假设正确风流方向假设正确；如果；如果为负为负，则风流方向，则风流方向与假设相反与假设相反。4.4.正确选择求位能时的基准面。正确选择求位能时的基准面。5.5.在始、末断面间有压源时，在始、末断面间有压源时，压源的作用方

38、向与风流的方向一致，压源为正压源的作用方向与风流的方向一致，压源为正，说明压，说明压源对风流做功；源对风流做功；如果两者方向相反，压源为负如果两者方向相反，压源为负，则压源成为通风阻力。，则压源成为通风阻力。6.6.应用能量方程时要注意各项单位的一致性。应用能量方程时要注意各项单位的一致性。7.7.对于流动过程中流量发生变化，则按总能量守恒与转换定律列方程对于流动过程中流量发生变化，则按总能量守恒与转换定律列方程n1n2n3第29页，此课件共45页哦例例 1 1、在某一通风井巷中，测得在某一通风井巷中，测得1 1、2 2两断面的绝对静压分别为两断面的绝对静压分别为101324.7 Pa1013

39、24.7 Pa和和101858 101858 PaPa，若，若S S1 1=S=S2 2，两断面间的高差，两断面间的高差Z Z1 1-Z-Z2 2=100=100米，巷道中米，巷道中 m12m12=1.2kg/m=1.2kg/m3 3，求：，求：1 1、2 2两断面两断面间的通风阻力，并判断风流方向。间的通风阻力，并判断风流方向。解：假设风流方向解：假设风流方向1 12 2，列能量方程：，列能量方程：=（101324.7101324.7101858101858）0 01009.811.21009.811.2=643.9 J/m=643.9 J/m3 3。由于阻力值为正，所以原假设风流方向正确，

40、由于阻力值为正，所以原假设风流方向正确，1 12 2。例例 2 2、在进风上山中测得在进风上山中测得1 1、2 2两断面的有关参数，绝对静压两断面的有关参数，绝对静压P P1 1=106657.6Pa=106657.6Pa，P P2 2=101324.72Pa=101324.72Pa；标高差；标高差Z Z1 1-Z-Z2 2=400m400m；气温；气温t t1 1=15=15，t t2 2=20=20；空气的相对湿度；空气的相对湿度 1 1=70%=70%，2 2=80%=80%；断面平均风速；断面平均风速v v1 1=5.5m/s=5.5m/s，v v2 2=5m/s=5m/s；求通风阻力

41、；求通风阻力L LR R、h hR R。解：查饱和蒸汽表得；解：查饱和蒸汽表得；t t1 1=15=15时，时，P PS1S1=1704Pa=1704Pa；t t2 2=20=20时，时，P PS2S2=2337Pa=2337Pa；Z1-Z212第30页，此课件共45页哦 =382.26 J/kg382.26 J/kg 又又 第31页，此课件共45页哦 =1.23877 kg/m =1.23877 kg/m3 3 =475.19 J/m =475.19 J/m3 3 或或 h hR R=L=LR R m m=382.261.23877=473.53 J/m=382.261.23877=473.

42、53 J/m3 3。第32页，此课件共45页哦332.2.4 4 矿井空气的主要物理参数矿井空气的主要物理参数 通通风风能量方程能量方程是通是通风风工程各工程各项测项测定技定技术术与管理的基与管理的基础础。必。必须须正确理解、掌握，正确理解、掌握，然而能量方程并不形象直然而能量方程并不形象直观观，因此引入，因此引入通通风风能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线。通通风风能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线从从图图形上能形上能较为较为直直观观的反映的反映风风流流流流动过动过程中的程中的能量（能量（压压力）力）的的变变化化规规律律、通通风风能量（能量（压压力）与通力）与通风风阻力的相互关系及相互阻力

43、的相互关系及相互转转化。化。2.4.1 水平水平风风道的通道的通风风能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线一、一、能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线 的做法的做法 测点选择测点选择：巷道的进出口、巷道断面突然变化点、通风机进出口、扩散器的进出口。：巷道的进出口、巷道断面突然变化点、通风机进出口、扩散器的进出口。每个测点的测量指标每个测点的测量指标：相对静压、动压、测点同标高的大气压力、风道断面积。：相对静压、动压、测点同标高的大气压力、风道断面积。测量方法测量方法：见第：见第1、2节。节。作图作图：以风流流程为横坐标、以压力（相对压力、绝对压力）为纵坐标。将各测点：以风流流程为横坐标、以压力（

44、相对压力、绝对压力）为纵坐标。将各测点的相对的相对(绝对绝对)静压、相对静压、相对(绝对绝对)全压对应描绘在坐标图中，最后将图上的同名参数点用直线或全压对应描绘在坐标图中，最后将图上的同名参数点用直线或曲线连接起来，即成。曲线连接起来，即成。n扩散器扩散器第33页，此课件共45页哦34 注意：入口断面与出口断面两个边界条件注意：入口断面与出口断面两个边界条件 入口断面入口断面：绝对全压等于同标高大气压力绝对全压等于同标高大气压力 即：即：Ptin=P0 所以所以 htin=0，hin=-hvin 出口断面出口断面：绝对静压等于同标高大气压力绝对静压等于同标高大气压力 即：即：Pex=P0 所以

45、所以 hex=0，htex=hvex；上面图中上面图中红线红线表示表示全压全压的沿程分布；的沿程分布；蓝线蓝线表示表示静压静压的沿程分布的沿程分布二、二、能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线 分析分析n0n1n2n3n4n5n6n7n8n9n10n扩散器扩散器nP0n压力压力Pan流程流程第34页，此课件共45页哦35二、二、能量（能量（压压力）坡度力）坡度线线 分析分析1.通风阻力与能量通风阻力与能量（压压力）坡度力）坡度线线的关系的关系 根据能量方程：根据能量方程：且且P P0i0i=P=P0j0j 由于风道是水平的，故各断面间无位能差，且大气压相等。由能量方程知，由于风道是水平的，故各断

46、面间无位能差，且大气压相等。由能量方程知，任意两断面任意两断面间的通风阻力就等于两断面的全压差。间的通风阻力就等于两断面的全压差。1）抽出段抽出段 求入口断面至求入口断面至i断面的通风阻力，由上式得：断面的通风阻力，由上式得：hR0i=ht0hti=hti（ht0=0）即：即：入口至任意断面入口至任意断面i i的通风阻力（的通风阻力（h hR0R0i i）就等于该断面的相对全压（）就等于该断面的相对全压（h htiti）的绝）的绝对值。对值。2）压入段）压入段 求任意断面求任意断面i至出口的通风阻力，由上式得：至出口的通风阻力，由上式得：hRi10 =htiht10=htihv10(h10=0

47、）即：即：压入段任意断面压入段任意断面i至出口的通风阻力（至出口的通风阻力（hRi10）等于该断面的相对全压（）等于该断面的相对全压（hti）减去出口断面的）减去出口断面的动压（动压（hv10）。）。2.能量（压力）坡度线直观明了地表达了风流流动过程中的能量变化能量（压力）坡度线直观明了地表达了风流流动过程中的能量变化 绝对绝对全压全压（相对（相对全压全压）沿程是）沿程是逐渐减小逐渐减小的；的；绝对绝对静压静压（相对（相对静压静压）沿程分布是）沿程分布是随动压的大小变化而变化随动压的大小变化而变化。断面断面减小减小，静压转化为动压静压转化为动压；断面；断面增大增大，动压转化为静压动压转化为静压

48、第35页，此课件共45页哦3.扩散器回收动能（相对静压为负值）扩散器回收动能（相对静压为负值）所谓扩散器回收动能，就是在风流出口加设一段断面逐渐扩大的风道，使得出口所谓扩散器回收动能，就是在风流出口加设一段断面逐渐扩大的风道，使得出口风速变小，从而达到减小流入大气的风流动能。扩散器安设的是否合理，可用回风速变小，从而达到减小流入大气的风流动能。扩散器安设的是否合理，可用回收的动能值（收的动能值（h hv v）与扩散器自身的通风阻力（）与扩散器自身的通风阻力（h hRdRd）相比较来确定，即：）相比较来确定，即：hv=hvexhvex hRd 合理合理 hv=hvexhvex h hR9R910

49、10，则，则，h h9 90 0 （为负值）（为负值）因此，测定因此，测定扩散器入口断面的相对静值扩散器入口断面的相对静值就可判断扩散器的安装是否合理，就可判断扩散器的安装是否合理，相对静相对静压的负值越大，其扩散器回收动能的效果越好压的负值越大，其扩散器回收动能的效果越好。n910第36页，此课件共45页哦37三、通风机全压三、通风机全压 1.概念：概念：通风机全压通风机全压Ht等于通风机出口全压与入口全压之差。如图等于通风机出口全压与入口全压之差。如图 即：即：Ht=Pt6Pt5 2.通风机全压通风机全压Ht与风道通风阻力、出口动能损失的关系与风道通风阻力、出口动能损失的关系 根据能量方程

50、与压力坡度线根据能量方程与压力坡度线 hR610=Pt6Pt10 Pt6=hR610+Pt10 hR05=Pt0Pt5 Pt5=Pt0hR05 Ht=Pt6Pt5=hR610+Pt10（Pt0hR05）Pt10=Pi10+Pv10=P0+Pv10 Pt0=P0 代入上式得代入上式得 Ht=hR610+P0+Pv10（P0hR05）=hR05+hR610+Pv10=hR+Pv10 所以通所以通风风机机全全压压等于等于风风道道通通风风阻力阻力+出出口口动动能能损损失失 n0n1n2n3n4n5n6n7n8n9n10nP0n压力压力Pan流程流程n扩散器扩散器nH t第37页，此课件共45页哦38分