物理动量守恒定律新人教选修.pptx

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1、【知识要点】（一）动量（一）动量（二）冲量（二）冲量（三）动量定理（三）动量定理（四）动量守恒定律（四）动量守恒定律（五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律的重要应用。（五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律的重要应用。第1页/共58页（一）动量1.1.一个物体的动量一个物体的动量:运动物体的质量和速度的乘积叫动量运动物体的质量和速度的乘积叫动量.动动量量是是从从动动力力学学的的角角度度描描述述物物体体运运动动状状态态的的物物理理量量，它反映了物体作机械运动时的它反映了物体作机械运动时的“惯性惯性”大小。大小。动量是矢量，其方向与速度的方向相同。动量是矢量，其方向与速度的方向相同。动动量量是是状状

2、态态量量，它它与与某某时时刻刻物物体体的的质质量量和和瞬瞬时时速速度度相相对应。对应。动动量量具具有有相相对对性性，其其速速度度的的大大小小跟跟参参考考系系的的选选择择有有关关，通常都以地面为参考系。通常都以地面为参考系。m第2页/共58页是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。2.质点系的动量:第3页/共58页 在一维的情况下，在一维的情况下，P P1 1、P P2 2的方向相同或相的方向相同或相反，这时反，这时P P1 1、P P2 2的方向可以用的方向可以用“+”、“-”号来号来表示。先选定表示。先选定P P1 1或或P P2 2中的某个方向为正方向即坐中的某个方向为正方向即坐标的正方向，

3、则与坐标正方向同向的为正值，反标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式 p=Pp=P2 2+P+P1 1 尽尽管管P P1 1、P P2 2的的正正、负负跟跟选选取取的的坐坐标标正正方方向向有有关，但关，但p p的结果跟正方向的选择无关。的结果跟正方向的选择无关。P=pP=p1 1+p+p2 2=2+3=2+3=（kgkgm/sm/s）P=pP=p1 1+p+p2 2=2+(-3)=-1(kg=2+(-3)=-1(kgm/sm/s）在同一直线上求总动量的标量化处理办法-1-2-3第4页/共58页 这是动量变化量的定义

4、式，这是一个矢量关系式。P也是一个矢量。动量的变化量P是一个过程量，它描述在某一过程中，物体动量变化的大小和方向。若物体的质量不变，则 p=mv；若物体的速度不变，而质量发生变化，则 p=vm。是物体(或物体系)末动量与初动量的矢量差.P=p2-p13.动量的增量:P第5页/共58页(二)冲量 1.恒力的冲量：力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量 冲量是描述作用在物体上的力在一段时间内的累积效应的物理量。冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方向相同。冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以冲量与参考系的选择无关。第6页/共58页 中学物理不能计算连续变力

5、的冲量,但是要能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维空间的冲量问题.即使是一个变力，它在一段确定时间内的冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接用公式I=Ft来计算。2.变力的冲量：第7页/共58页 物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。I=I1+I23.物体所受的冲量:第8页/共58页 质点系所受的冲量是指该物体系内所有各个物体所受外力的冲量的矢量和。I=I1+I24.质点系所受的冲量:第9页/共58页 在一维的情况下，在一维的情况下，I I1 1、I I2 2的方向相同或相反，这时的方向相同或相反，这时I I1 1、I I2 2的方向可以用的方向可以

6、用“+”、“-”号来表示。先选定号来表示。先选定I I1 1或或I I2 2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式数式 I=II=I1 1+I+I2 2 尽尽管管I I1 1、I I2 2的的正正、负负跟跟选选取取的的坐坐标标正正方方向向有有关关，但但I I的结果跟正方向的选择无关。的结果跟正方向的选择无关。例例1.I=I1.I=I1 1+I+I2 2=2+3=5(N=2+3=5(Ns)s)例例2.I=I2.I=I1 1+I+I2

7、 2=2+(-3)=-1(N=2+(-3)=-1(Ns)s)在同一直线上求合冲量的标量化处理方法第10页/共58页(三)动量定理：1.1.一个物体的动量定理一个物体的动量定理:物物体体在在一一段段时时间间内内所所受受到到的的合合外外力力的的冲冲量量，等等于于物物体体在这段时间内动量的变化，其表达式为在这段时间内动量的变化，其表达式为 I=p=PI=p=P2 2-P-P1 1。当当物物体体所所受受的的合合外外力力为为恒恒力力F F时时，且且在在作作用用时时间间t t内，物体的质量内，物体的质量m m不变，则动量定理可写成不变，则动量定理可写成 Ft=mv=mvFt=mv=mv2 2-mv-mv1

8、 1 。这是一个矢量式这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系它表达了三个矢量间的关系.第11页/共58页 在一维的情况下，在一维的情况下，I I、P P1 1、P P2 2的方向相同或相反，的方向相同或相反，这时这时I I、P P1 1、P P2 2的方向可以用的方向可以用“+”、“-”号来表示。号来表示。先选定先选定I I、P P1 1或或P P2 2中的某个方向为正方向即坐标的正方中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，向，则与坐标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式矢量式就变成了代数式 I=PI=P2 2-P P1 1

9、 尽尽管管I I、P P1 1、P P2 2的的正正、负负跟跟选选取取的的坐坐标标正正方方向向有有关关，但按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。但按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。例例1.I=p1.I=p2 2-p-p1 1=3-2=1(N=3-2=1(Ns)s)例例2.p2.p2 2=p=p1 1+I I =(+2)+(-5)=-3(kg=(+2)+(-5)=-3(kgm/s)m/s)对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法第12页/共58页 动动量量定定理理说说明明冲冲量量是是物物体体动动量量发发生生变变化化的的原原因因，它它定定量量地地描描述述了了作作用用在在物物体体上上的的合合

10、外外力力通通过过一一段段时时间间的的累累积积所所产产生生的的效效果果。动动量量定定理理跟跟前前一一章章中中的的动动能能定定理理分分别别从从不不同同的的角角度度具具体体地地描描述述了了力力是是改改变变物物体运动状态的原因。体运动状态的原因。动动量量定定理理Ft=mvFt=mv2 2-mv-mv1 1虽虽然然可可以以用用牛牛顿顿第第二二定定律律F=maF=ma和和运运动动学学公公式式 a=(va=(v2 2-v-v1 1)/t)/t推推导导出出来来，但但用用动动量量定定理理来来的的解解决决具具体体问问题题时时，比比直直接接用用牛牛顿顿第第二二定定律律要要优优越越得得多多。F=maF=ma是是一一个

11、个瞬瞬时时的的关关系系式式，只只跟跟某某一一状状态态相相对对应应。而而一一个个过过程程是是由由无无数数个个状状态态组组成成的的。运运用用牛牛顿顿第第二二定定律律时时，必必须须顾顾及及到到过过程程中中的的每每一一个个状状态态，每每一一个个细细节节。而而运运用用动动量量定定理理时时，只只要要抓抓住住这这个个过过程程的的初初、末末状状态态，不不必必顾顾及及过过程程中中的的细细节。节。动动量量定定理理的的表表达达式式是是一一个个矢矢量量式式，等等号号两两边边的的物物理理量量不不仅仅大大小小相相等等，而而且且方方问问也也相相同同。且且物物体体所所受受合合外外力力的的冲冲量量，也也就就是是物物体体所所受受

12、各各个个力力的的冲冲量量的的矢矢量和。量和。说明：第13页/共58页 例例1.1.已知已知:初末速均为零初末速均为零,拉力拉力F F作用时间作用时间t t1 1,而而t t2 2时间段没有拉力作用时间段没有拉力作用,求阻力求阻力f.f.根据动量定理根据动量定理:(F-f)t:(F-f)t1 1-ft-ft2 2=0=0解得解得:f=Ft:f=Ft1 1/(t/(t1 1+t+t2 2)第14页/共58页 例例2.2.已知已知:m,h:m,h1 1,h,h2 2,t.t.求求:N=?:N=?解:(N-mg)t=mv2-(-mv1)V12=2gh1V22=2gh2由以上三式可解得第15页/共58页

13、2.2.物体系的动量定理物体系的动量定理 动动量量定定理理不不仅仅适适用用于于单单个个物物体体，同同样样也也适适用用于于物物体体系。系。Ft+ft=mvFt+ft=mv2 2-mv-mv1 1 式中式中F F表示系统外力表示系统外力,f,f表示系统内力表示系统内力.因因为为内内力力是是成成对对的的，大大小小相相等等，方方向向相相反反，作作用用时时间相同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。间相同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。ft=0ft=0 而而系系统统的的总总动动量量的的变变化化量量，是是指指系系统统内内所所有有各各个个物物体的动量变化量的矢量和。体的动量变化量的矢量和。所以当研

14、究对象为物体系时，动量定理可表述为：所以当研究对象为物体系时，动量定理可表述为：一一个个系系统统所所受受合合外外力力的的冲冲量量，等等于于在在相相应应时时间间内内，该系统的总动量的变化。该系统的总动量的变化。其其中中“外外力力”仅仅指指外外界界对对系系统统内内物物体体的的作作用用力力，不不包括包括系统内各物体间相互作用的内力系统内各物体间相互作用的内力。Ft=mvFt=mv2 2-mv-mv1 1第16页/共58页 I=-fI=-fm m tt+f+fM M t=0 t=0一对内力的功一对内力的功 W=fsW=fs相相以子弹打木块为例以子弹打木块为例 W=-fW=-fm ms sm m+f+f

15、M Ms sM M=-fd=-fd一对内力的冲量一对内力的冲量 I=0I=0以子弹打木块为例说明以子弹打木块为例说明:但一对内力的功却不一定为零但一对内力的功却不一定为零第17页/共58页一位质量为一位质量为m m的运动员从下蹲状态向上起跳，经的运动员从下蹲状态向上起跳，经时间，身体伸直并刚好离开地面，速度为时间，身体伸直并刚好离开地面，速度为V V，过程中：，过程中：，地面对他做的功为，地面对他做的功为B B 地面对他的冲量为地面对他的冲量为，地面对他做的功为零，地面对他做的功为零，地面对他做的功为，地面对他做的功为D D 地面对他的冲量为地面对他的冲量为，地面对他做的功为零，地面对他做的功

16、为零A A 地面对他的冲量为地面对他的冲量为C地面对他的冲量为地面对他的冲量为2006年全国理综年全国理综第18页/共58页 （1 1）正正确确选选择择研研究究对对象象，这这关关系系到到确确定定系统与外界，内力和外力。系统与外界，内力和外力。（2 2）对对研研究究对对象象进进行行受受力力分分析析，运运动动过过程程的的分分析析，确确定定初初、末末状状态态，应应注注意意物物体体的的初初、末速度应该是相对于同一个惯性参考系的。末速度应该是相对于同一个惯性参考系的。（3 3）在在一一维维的的情情况况下下，选选取取坐坐标标正正方方向向，由由此此得得出出各各已已知知矢矢量量的的正正、负负号号，代代入入公公

17、式式I=pI=p2 2-p-p1 1进行运算。进行运算。（4 4）在二维的情况下）在二维的情况下,用正交分解法。用正交分解法。正确运用动量定理的关键是：第19页/共58页例例.已知已知:m,a,M,:m,a,M,求求:N=?:N=?f=?f=?解解:按正交分解法按正交分解法沿竖直方向沿竖直方向:(N-Mg-mg)t=-mat sin (N-Mg-mg)t=-mat sin 得得 N=(M+m)g-ma sin N=(M+m)g-ma sin 沿水平方向沿水平方向:ft=mat cos ft=mat cos 得得 f=ma cos f=ma cos 第20页/共58页（四）动量守恒定律 1.1.

18、一一个个物物体体如如果果不不受受外外力力或或所所受受合合外外力力为为零零，其其表表现现为为保保持持原原有有的的运运动动状状态态不不变变。当当几几个个物物体体组组成成的的物物体体系系不不受受外外力力或或所所受受外外力力之之和和为为零零，只只有有系系统统内内部部的的物物体体之之间间相相互互作作用用时时，各各个个物物体体的的动动量量都都可可以以发发生生变变化化，但但系系统统的的总总动动量量的的大大小小和和方方向向是是保保持持不不变变的的。这这就就是是动动量量守恒定律。守恒定律。若若用用p p和和pp分分别别表表示示系系统统的的初初、末末动动量量，则动量守恒定律可表达为：则动量守恒定律可表达为：P=P

19、-P=0 P=P-P=0 或或 P=P P=P。对对于于由由两两个个物物体体组组成成的的系系统统，动动量量守守恒恒定定律可以写成：律可以写成：P=P=PP1 1+P+P2 2 =0=0 或或 P P1 1=-P-P2 2 。其其物物理理意意义义是是：两两个个物物体体相相互互作作用用时时它它们们的动量的变化总是大小相等，方向相反的的动量的变化总是大小相等，方向相反的。第21页/共58页 对对于于始始终终在在同同一一条条直直线线上上运运动动的的两两个个物物体体组组成成的系统，动量守恒定律的一般表达式为的系统，动量守恒定律的一般表达式为 m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m

20、1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 式式中中等等号号左左边边是是两两个个物物体体在在相相互互作作用用前前的的总总动动量量，等等号号右右边边是是它它们们在在相相互互作作用用后后的的总总动动量量。式式中中的的四四个个速速度度应应该该是是相相对对于于同同一一个个惯惯性性参参考考系系的的。四四个个速速度度的的正正、负负号号的的确确定定方方法法跟跟动动量量定定理理中中所所用用的的方法相同。方法相同。第22页/共58页2.2.动量守恒定律的适用条件动量守恒定律的适用条件(1)系系统统不不受受外外力力或或系系统统所所受受外外力力之之和和为为零零，是系统动量守恒的条件。第23页/共58页 (2)若系

21、统所受外力之和不为零，但在在某某一一方方向向上上的的外外力力之之和和为为零零，则则在在该该方方向向上上系统动量守恒。系统动量守恒。第24页/共58页 (3)如果系统所受外力之和不为零，而且如如果果系系统统内内的的相相互互作作用用力力远远大大于于作作用用于于系系统统的的外外力力，或或者者外外力力作作用用的的时时间间极极短短，这这时时外外力力的的冲冲量量就就可可以以忽忽略略不不计计，可可以以近近似似地地认认为为系系统统的的动量守恒。动量守恒。碰撞碰撞第25页/共58页(五)解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律的重要应用。1.1.完全非弹性碰撞：典型问题如子弹打木块。完全非弹性碰撞：典型问题如子弹打木块

22、。特点：特点：碰后速度相同，碰后速度相同，动量守恒，机械能不守恒。动量守恒，机械能不守恒。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=(m=(m1 1+m+m2 2)v)v第26页/共58页2 2.一般非弹性碰撞一般非弹性碰撞典典型型问问题题如如子子弹弹打打木木块块时时，子弹被弹回或穿透。子弹被弹回或穿透。特特点点：动动量量守守恒恒，机机械械能能不不守守 恒且减少。恒且减少。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 ；第27页/共58页3.3.完全弹性碰撞完全弹性碰撞典型问题：两个钢球相撞。典型问题：两个钢球相撞。特

23、点：特点：动量守恒，机械能守恒。动量守恒，机械能守恒。m m1 1v v1010+m+m2 2v v2020=m=m1 1v v1 1+m+m2 2v v2 2 由两式得 由以上两式得由以上两式得 v v2 2-v-v1 1=v=v1010-v-v2020 第28页/共58页则由则由两式得两式得因为因为m m1 1mm2 2所以所以v v1 1的方向向的方向向前前特例特例1 1、v v2020=0 =0 第29页/共58页则由则由两式得两式得 v v1 1=v=v2020 ，v v2 2=v=v1010特例特例2 2、m m1 1=m=m2 2=m=m第30页/共58页典型问题如火箭问题。典型

24、问题如火箭问题。例例1 1、已已知知：炮炮弹弹的的质质量量为为m m，炮炮身身的的质质量量为为M M，炮炮弹相对地的速度弹相对地的速度v v0 0，求：炮身的反冲速度，求：炮身的反冲速度v v。mvmv0 0=Mv v=mv=Mv v=mv0 0/M/M 例例2 2、已已知知：炮炮弹弹的的质质量量为为m m，炮炮身身的的质质量量为为M M，炮炮弹相对炮口的速度弹相对炮口的速度u u，求：炮身的反冲速度，求：炮身的反冲速度v v。m(-u+v)+Mv=0 v=mu/(m+M)m(-u+v)+Mv=0 v=mu/(m+M)4.4.反冲反冲特点：特点：动量守恒，机械能不守恒且增加。动量守恒，机械能不

25、守恒且增加。第31页/共58页 根据题意确定研究对象：由两个或几个物体组成的物体系。分析研究对象受力和运动情况，判断是否满足动量守恒条件。分析各个物体的初状态和末状态，确定相应的动量。在一维的情况下，应选取合适的坐标轴的正方向。最后根据动量守恒定律列方程并求解。即注意“四个确定”：系统的确定，守恒条件的确定，初、末状态的确定和坐标轴正方向的确定。应用动量守恒定律的解题步骤第33页/共58页 例1、一个质量为m1的入射粒子，与一个质量为m2的静止粒子发生生正碰，实验测得碰撞后第二个粒子的速度为v2，求第一个粒子原来速度v0值的范围。分析：m1与m2发生正碰表示碰前、碰后两个粒子的运动方向都在同一

26、条直线上如果发生的碰撞是完全弹性碰撞，则碰撞过程系统无机械能损失；如果发生的碰撞是完全非弹性碰撞，则碰撞过程系统损失的机械能最多；如果发生的碰撞既不是完全非弹性碰撞也不是完全弹性碰撞，则系统损失的机械能介于前两者之间由此可知，只要求出与完全非弹性碰撞及完全弹性碰撞两种极端情况相应的v0，问题即可解决。【典型例题】第34页/共58页解：如果两粒子发生完全非弹性碰撞，则根据动量守恒定律，可得 如果两粒子发生完全弹性碰撞，则根据动量守恒定律及机械能守恒定律，可得解上面两个联立方程，可得答：第一个粒子碰撞之前的速度v0的取值范围为第35页/共58页说明：两个物体发生完全弹性碰撞时，由于碰撞时间极短，物

27、体的位置未发生可测量的变化，因此认为碰撞前、后每个物体的重力势能未发生明显变化，如果具体问题中又不涉及弹簧的弹性势能问题，那么系统的机械能守恒就表现为系统的初、末状态的动能相等因此，两个物体发生完全弹性碰撞时，通常可列出下列联立方程，即中的任意2个第36页/共58页 例2 一块质量为M=0.98kg的木块静置于光滑 水 平 面 上，一 颗 质 量 m=0.02 kg的 子 弹 以 v0=100m/s的水平速度射向木块，如果子弹射入木块后所受的相互作用阻力f=490N，则木块厚度d至少应有多大才能不被子弹射穿？第37页/共58页分析：子弹射入木块后，以子弹和木块组成的系统为研究对象，则系统除了子

28、弹与木块的相互作用力f以外，系统不受任何外力冲量（相互作用力f是一对内力，这一对内力的冲量之和为零），因此系统水平动量应该守恒子弹没有射穿木块，表明系统的终态应是子弹与木块保持相对静止，二者以共同的末速度vt向前运动这是典型的完全非弹性相同时，子弹就与木块保持相对静上，此时子弹在木块中射入的深度就是子弹与木块相对运动的距离d，如图所示在此过程中，子弹m的对第38页/共58页解：以子弹m和木块M组成的物体系统为研究对象，运用动量守恒定律，则有对m和M分别运用动能定理，则有第39页/共58页同时考虑到fM=fm=f，将上两式相加，则有答；木材厚度至少应有02m，才能不被子弹射穿第40页/共58页第

29、41页/共58页 例3 具有弧形光滑表面（右侧足够高）的小车A静止在平台边缘的水平光滑地面上，小车质量MA=4kg。静止在光华平台上的小物体B，其质量为mB=0.9kg。质 量 为 mC=0.1kg的 子 弹 C以 速 度v0=20m/s水平射入B，经极短时间与B达到相对静止，并使B（含C）从P点向右滑上小车，如图所示(g取10m/s2)。试求：（1）物块B在小车A上所能达到的最大高度h；（2）物块B在小车A上回滑到P点时的对地速度vB.第42页/共58页解：取向右为正向，对于C射入B的过程有h=016 m第43页/共58页答：物块 B在小车 A上滑动的最大高度为016 m；当它回滑到 P点时

30、对地速度的大小为 12 m/s，其方向向左向左第44页/共58页【反馈练习】1某消防队员从一平台上跳下，下落2m后双脚触地，接着他用双腿弯屈的方法缓冲，使自身重心又下降了05m，在着地过程中地面对他双脚的平均作用力估计为自身所受重力的A2倍B5倍C8倍D10倍答案:B第45页/共58页2质量为1.0kg的小球从高20m处自由下落到软垫上。反弹后上升的最大高度为5.0m，小球与软垫接触的时间为1.0S。在接触时间内小球受到合力的冲量的大小为(空气阻力不计，g取10m/s2)A10NsB20NsC30NsD40Ns答案:C第46页/共58页3一个不稳定的原子核，其质量为M，初始处于静止状态，它放是

31、 答案:A第47页/共58页4一条长为6m的游艇静止在湖面上，游艇质量为30kg，艇首上站立着一位质量为60kg的游客当游客从艇首走到艇尾的过程中，游艇的运动情况是A向艇首方向移动2mB向艇首方向移动4mC向艇尾方向移动4mD因未说明游客的行走是匀速还是变速，因此答案无法确定答案:B第48页/共58页5如图所示，将物体B用轻质弹簧系住后静止在光滑水平桌面上，子弹A从水平方向射入木块B并留在B内，将弹簧压缩到最短现将子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象（系统），则此系统在从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中A动量守恒，机械能守恒B动量守恒，机械能不守恒C动量不守恒，机械能守恒D动量不守

32、恒，机械能不守恒答案:D第49页/共58页6物体A和B用轻线相连，挂在轻弹簧下静止不动，如图（a）所示。A的质量为m，B的质量为M。当连接A、B的线突然断开后，物体A上升，经某一位置的速度大小为v，这时物体B的下落速度大小为u。如图（b）所示。在这段时间里，弹簧的弹力对物体A的冲量为AmvBmvMuCmv+MuDmv+mu答案:D第50页/共58页7答案:AD第51页/共58页8.答案:B第52页/共58页【课后作业】1、一个质量为m=2kg的小球，从h1=5m处自由下落，与地面碰撞后又跳起h2=3.2m，全部过程历时t=2秒。试问：小球对地面的撞击力F多大？(取g=10m/s2)答案:200

33、牛。第53页/共58页2质量为01kg的橡皮球在离地面22m高处以10m/s的速度竖直下抛后与地板相碰，竖直跳起后又与4m高处的天花板相碰。若碰撞时间均为01s，且碰撞前后速率不变。试求地板和天花板对球的平均作用力各为多大？取g=10m/s2，空气阻力不计。答案:25牛，15牛。第54页/共58页3如图4-27所示，A、B两物体的质量分别为1kg和2kg，它们跟水平面间的动摩擦因数均为=01。A、B间用细线相连，当用水平恒力F=6N拉B时，它们同时从静止开始运动，不曾发觉某时刻细线断裂，只知道从运动开始经 12s后，物 体 A刚 好 停 止 运 动。取g=10m/s2。求：此时刻物体B的速度多

34、大？答案:18米/秒。第55页/共58页4一根长为1m的细线其能承受的最大拉力为20N，将其上端固定于天花板上，下端拴一质量为05kg的物体，一质量为001kg的子弹水平射入物体中（不射穿）。求：为了使线不拉断，子弹射中物体前的速度不能超过多大？(取g=10m/s2)。答案:276米/秒。第56页/共58页5、如图所示，平直轨道上有一节车厢以速度匀速v0行使，某时刻与另一辆静止的、质量为车厢一半的平板车相挂接。碰接时在车厢顶端的一个小球向前滑出，下降1.8m，落在平板车上 距 车 厢 2 4m处。不 计 磨 擦 阻 力，取g=10m/s2。求：车厢的初速v0为多大？答案:12米第57页/共58页感谢您的观看！第58页/共58页