电磁感应资料.pptx

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1、1奥斯特发现奥斯特发现 电电流具有磁效应流具有磁效应由对称性由对称性 人们会问：人们会问：磁是否会有电效应磁是否会有电效应？电磁感应现象从实验上回答了这个问题电磁感应现象从实验上回答了这个问题 反映了物质世界的对称美反映了物质世界的对称美思路：思路：介绍实验规律介绍实验规律-法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 从场的角度说明磁场的电效应从场的角度说明磁场的电效应 美美第1页/共115页2英国物理学家和化学家，电磁理论的创始人之一.他创造性地提出场的思想，最早引入磁场这一名称.1831年发现电磁感应现象，后又相继发现电解定律，物质的抗磁性和顺磁性，及光的偏振面在磁场中的旋转.法拉第（Micha

2、el Faraday,17911867）第2页/共115页3一、现象一、现象从产生的原因上分为两大类从产生的原因上分为两大类先看现象先看现象然后归纳总结然后归纳总结第3页/共115页4左面三种情况左面三种情况均可使电流计均可使电流计指针摆动指针摆动第一类第一类第二类第二类第4页/共115页5分析上述两类产生电磁感应现象的分析上述两类产生电磁感应现象的共同原因共同原因是：是：回路中回路中磁通磁通 随时间发生了随时间发生了变化变化第一类第一类第二类第二类第5页/共115页6NS 二、楞次定律 闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因（反抗相对运动、磁场变

3、化或线圈变形等）.第6页/共115页7闭合回路中感应电流的方向，总是使它所激发闭合回路中感应电流的方向，总是使它所激发的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化。的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化。楞次定律楞次定律是能量守恒定律在是能量守恒定律在电磁感应现象上的电磁感应现象上的具体体现。具体体现。第7页/共115页8NS用楞次定律判断感应电流方向NS第8页/共115页9 楞次定律 闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因.第9页/共115页10 楞次定律是能量守恒定律的一种表现 维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克服安培力做功转化为焦耳热.机械能

4、焦耳热 第10页/共115页11 电动势电动势 electromotive force(emf)1.电源及电源的作用电源及电源的作用 为了维持稳恒电流为了维持稳恒电流 在电路中必然存在电源在电路中必然存在电源 电源：提供非静电力的装置电源：提供非静电力的装置 非静电力场强：非静电力场强：描述电源性能的物理量是电动势描述电源性能的物理量是电动势第11页/共115页122.电动势电动势把单位正电荷经电源内部由负极移向正极过程中把单位正电荷经电源内部由负极移向正极过程中 非静电力所作的功非静电力所作的功由于非静电力只存在于电源中由于非静电力只存在于电源中 所以电动势还可写为所以电动势还可写为L应是包

5、括电应是包括电源的任意回路源的任意回路第12页/共115页13三、三、规律规律1.法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 感应电动势的大小感应电动势的大小第13页/共115页142.法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 在某些约定的在某些约定的 情况下情况下 或说将楞次定律考虑在内后或说将楞次定律考虑在内后 法拉第电磁感应定律将写成如下形式法拉第电磁感应定律将写成如下形式:第14页/共115页15约定：约定：1)任设任设回路的回路的电动势方向电动势方向(简称计算方向简称计算方向L)2)磁通量的磁通量的正负正负与所设与所设计算方向计算方向的关系的关系：当当磁力线磁力线方向方向与计算与计算方向方向成

6、成右手螺旋右手螺旋关系时关系时 磁通量的值取磁通量的值取正正 否则否则 磁通量的值取磁通量的值取负负3)计算结果的计算结果的正负正负给出了电动势的给出了电动势的方向方向 0:说明电动势的方向说明电动势的方向就是就是所设的计算方向所设的计算方向 0:说明电动势的方向说明电动势的方向与所设计算方向与所设计算方向相反。相反。第15页/共115页16如如 我们欲求面积我们欲求面积S所围的边界回路中的电动势所围的边界回路中的电动势 假设磁场空间均匀假设磁场空间均匀 磁力线垂直面积磁力线垂直面积S 磁场随磁场随时间均匀变化时间均匀变化 变化率为变化率为解：先设电动势方向（即计算方向）解：先设电动势方向（即

7、计算方向）可以有两种设法可以有两种设法.均匀磁场均匀磁场第16页/共115页17第一种：设计算方向第一种：设计算方向L（电动势方向）（电动势方向）如图所示的逆时针回路方向如图所示的逆时针回路方向 0电动势的方向电动势的方向与所设计算方向与所设计算方向一致一致按约定按约定磁通量取负磁通量取负由由正号正号说明说明两种假设方向得到的结果相同两种假设方向得到的结果相同第二种第二种：设：设计算方向计算方向L（电动势方向）（电动势方向）如图所示的顺时针回路方向如图所示的顺时针回路方向第18页/共115页191)使用使用意味着按约定计算意味着按约定计算2)全磁通全磁通 磁链磁链对于对于N 匝串联回路匝串联回

8、路每匝中穿过的磁通分别为每匝中穿过的磁通分别为讨论讨论则有则有全磁通全磁通 磁链磁链第19页/共115页20例：直导线通交流电例：直导线通交流电 置于磁导率为置于磁导率为 的的介质中介质中求：与其共面的求：与其共面的N匝矩形回路中的感应电动势匝矩形回路中的感应电动势解：设当解：设当I 0时时 电流方向如图电流方向如图已知已知其中其中 I0 和和 是大于零的常数是大于零的常数设回路设回路L方向如图方向如图建坐标系如图建坐标系如图在任意坐标在任意坐标x处取一面元处取一面元第20页/共115页21交变的交变的电动势电动势第21页/共115页22普遍适用普遍适用 0 0 0,空间磁场为方向指向纸面，c

9、b 边长为 l2=vt穿过线框的磁通量为：l2drIabcdl0l1v第26页/共115页27 本题是既有感生电动势又有动生电动势的例子，上式中第一项为感生电动势，第二项为动生电动势。若令t 0，则仅有动生电动势一项。t 时刻的感应电动势为：第27页/共115页281 如图所示，长直导线中电流为i，矩形线框abcd与长直导线共面，且adAB，dc边固定，ab边沿da及cb以速度 无摩擦地匀速平动t=0时，ab边与cd边重合设线框自感忽略不计 (1)如i=I0，求ab中的感应电动势ab两点哪点电势高？(2)如i=I0cost，求ab边运动到图示位置时线框中的总感应电动势 4解：(1)所处的磁场不

10、均匀，建立坐标ox，x沿ab方向，原点在长直导线处，则x处的磁场为 ，i=I0故 (2)，以abcda作为回路正方向，上式中，则有沿a b方向第28页/共115页29（10分）两根平行无限长直导线相距为d，载有大小相等方向相反的电流I，电流变化率dI/dt=a 0一个边长为d的正方形线圈位于导线平面内与一根导线相距d，如图所示求线圈中的感应电动势E，并说明线圈中的感应电流是顺时针还是逆时针方向 23题图 第29页/共115页3023题图顺时针 第30页/共115页314如图所示，有一弯成角的金属架COD放在磁场中，磁感强度 的方向垂直于金属架COD所在平面一导体杆MN垂直于OD边，并在金属架上

11、以恒定速度 向右滑动，与MN垂直设t=0时，x=0求下列两情形，框架内的感应电动势 (1)磁场分布均匀，且不随时间改变 (2)非均匀的时变磁场3解：(1)由法拉第电磁感应定律：(2)对于非均匀时变磁场 取回路绕行的正向为ONMO，则 i0，则 i方向与所设绕行正向一致，i 0正号说明：电动势方向正号说明：电动势方向 与所设方向一致与所设方向一致第38页/共115页391)式式讨论讨论仅适用于切割磁力线的导体仅适用于切割磁力线的导体适用于一切回路适用于一切回路2)式式3)上式可写成上式可写成而积分元是而积分元是中的电动势的计算（与材料无关中的电动势的计算（与材料无关）第39页/共115页40解

12、例1 一长为 的铜棒在磁感强度为 的均匀磁场中,以角速度 在与磁场方向垂直的平面上绕棒的一端转动，求铜棒两端的感应电动势.oP 方向 O P第40页/共115页41 oP 方向 O P第41页/共115页42 例2 一导线矩形框的平面与磁感强度为 的均匀磁场相垂直.在此矩形框上,有一质量为 长为 的可移动的细导体棒 ;矩形框还接有一个电阻 ,其值较之导线的电阻值要大得很多.若开始时,细导体棒以速度 沿如图所示的矩形框运动,试求棒的速率随时间变化的函数关系.+第42页/共115页43方向沿 轴反向解 如图建立坐标棒中且由+则第43页/共115页445、第44页/共115页45图3-1三计算题1如

13、图所示，一根长为L的金属细杆ab绕竖直轴O1 O2以角速度在水平面内旋转，O1 O2在离细杆a端L/5处若已知地磁场在竖直方向的分量为B 求ab两端间的电势差UaUb1解：间的动生电动势：b点电势高于O点间的动生电动势:a点电势高于O点第45页/共115页462长为L，质量为m的均匀金属细棒，以棒端O为中心在水平面内旋转，棒的另一端在半径为L的金属环上滑动，棒端O和金属环之间接一电阻R，整个环面处于均匀磁场 中，的方向垂直于纸面向外，如图设t0时初角速度为0 忽略摩擦力及金属棒、导线和圆环的电阻求（1）当角速度为时金属棒内的动生电动势的大小（2）棒的角速度随时间变化表达式方向沿棒指向中心，此时

14、由于金属棒中电流的存在，棒受到磁力的作用，其大小 的力矩方向阻碍金属棒的旋转，由刚体定轴转动定律得代入，积分得 故 2、解：金属棒绕轴O逆时针旋转时，棒中的感应电动势及电流分别为 第46页/共115页474 如图所示，长直导线中电流为i，矩形线框abcd与长直导线共面，且adAB，dc边固定，ab边沿da及cb以速度 无摩擦地匀速平动t=0时，ab边与cd边重合设线框自感忽略不计 (1)如i=I0，求ab中的感应电动势ab两点哪点电势高？(2)如i=I0cost，求ab边运动到图示位置时线框中的总感应电动势 4解：(1)所处的磁场不均匀，建立坐标ox，x沿ab方向，原点在长直导线处，则x处的磁

15、场为 ，i=I0故 (2)，以abcda作为回路正方向，上式中，则有沿a b方向第47页/共115页48有一很长的长方的U形导轨，与水平面成q 角，裸导线ab可在导轨上无摩擦地下滑，导轨位于磁感强度竖直向上的均匀磁场中，如图所示设导线ab的质量为m，电阻为R，长度为l，导轨的电阻略去不计，abcd形成电路，t=0时，v=0.试求：导线ab下滑的速度v与时间t的函数关系第48页/共115页49第49页/共115页50如图所示，有一半径为r=10 cm的多匝圆形线圈，匝数N100，置于均匀磁场中(B=0.5 T)圆形线圈可绕通过圆心的轴O1O2转动，转速 n600 圈/min求圆线圈自图示的初始位

16、置转过时，(1)线圈中的瞬时电流值(线圈的电阻R为100，不计自感)；(2)圆心处的磁感强度（0410-7 H/m）第50页/共115页51t=T/4，6.2010-4 T 第51页/共115页52在一无限长载有电流I的直导线产生的磁场中，有一长度为b的平行于导线的短铁棒，它们相距为a若铁棒以速度垂直于导线与铁棒初始位置组成的平面匀速运动，求t时刻铁棒两端的感应电动势E的大小第52页/共115页53如图所示，一长直导线通有电流I，其旁共面地放置一匀质金属梯形线框abcda，已知：da=ab=bc=L，两斜边与下底边夹角均为60，d点与导线相距l今线框从静止开始自由下落H高度，且保持线框平面与长

17、直导线始终共面，求：(1)下落高度为H的瞬间，线框中的感应电流为多少？(2)该瞬时线框中电势最高处与电势最低处之间的电势差为多少？第53页/共115页5423题图I=0 方向由dc 第54页/共115页55如图所示，有一根长直导线，载有直流电流I，近旁有一个两条对边与它平行并与它共面的矩形线圈，以匀速度沿垂直于导线的方向离开导线设t=0时，线圈位于图示位置，求 (1)在任意时刻t通过矩形线圈的磁通量 (2)在图示位置时矩形线圈中的电动势第55页/共115页563 感生电动势感生电动势 感生电场感生电场 一、感生电场的性质一、感生电场的性质 二、感生电场的计算二、感生电场的计算第56页/共115

18、页57NSNS第57页/共115页58 由于磁场随时间变化而产生的电动势由于磁场随时间变化而产生的电动势称感生电动势称感生电动势 相应的电场就叫感生电场相应的电场就叫感生电场即必然存在：即必然存在：由法拉第电磁感应定律由法拉第电磁感应定律得感生电动势为得感生电动势为第58页/共115页59一、感生电场的性质一、感生电场的性质 麦克斯韦麦克斯韦假设假设感生电场的感生电场的性质性质方程为：方程为：第59页/共115页603）S 与与L的关系的关系 S是以是以L为边界的任意面积为边界的任意面积 如图如图以以L为边界的面积可以是为边界的面积可以是S1 也可以是也可以是S2 1）感生电场的环流）感生电场

19、的环流这就是法拉第电磁感应定律这就是法拉第电磁感应定律说明感生电场是非保守场说明感生电场是非保守场2）感生电场的通量）感生电场的通量说明感生电场是无源场说明感生电场是无源场S1S2讨论讨论第60页/共115页61二、感生电场的计算二、感生电场的计算2.具有柱对称性的感生电场存在的条件：具有柱对称性的感生电场存在的条件：空间均匀的磁场被限制在圆柱体内，磁感强度空间均匀的磁场被限制在圆柱体内，磁感强度方向平行柱轴，如长直螺线管内部的场。方向平行柱轴，如长直螺线管内部的场。磁场随时间变化磁场随时间变化 则这时的则这时的感生电场具有柱对称分布感生电场具有柱对称分布具有某种对称性才有可能计算出来。具有某

20、种对称性才有可能计算出来。只有只有1.计算公式：计算公式：第61页/共115页62空间均匀的磁场限制在半径为空间均匀的磁场限制在半径为R的圆柱内，的圆柱内，磁感强度的方向平行于柱轴。假设磁感强度磁感强度的方向平行于柱轴。假设磁感强度大小随时间均匀变化。大小随时间均匀变化。求：求：E感感分布分布解：设场点距轴心为解：设场点距轴心为r,R根据对称性，取以根据对称性，取以o为心，为心，过场点的圆周环路过场点的圆周环路L。第62页/共115页63 由法拉第电磁感应定律由法拉第电磁感应定律 Rr第63页/共115页64 Rr若若则则电动势方向如图电动势方向如图若若则则电动势方向如图电动势方向如图第64页

21、/共115页651）2）感生电场源于法拉第电磁感应定律感生电场源于法拉第电磁感应定律 又高于法拉第电磁感应定律又高于法拉第电磁感应定律 只要以只要以L为边界的曲面内有磁通的变化为边界的曲面内有磁通的变化 就存在感生电场就存在感生电场电子感应加速器的电子感应加速器的基本原理基本原理 1947年年世界第一台世界第一台 能量能量为为70MeV讨论讨论第65页/共115页663）感生电动势的计算）感生电动势的计算重要结论重要结论 半径半径oa线上的感生电动势为零线上的感生电动势为零证明：因为感生电场是圆周的切线方向，证明：因为感生电场是圆周的切线方向，所以必然有所以必然有则有则有应用上述结论应用上述结

22、论 可方便计算某些情况下的可方便计算某些情况下的 感生电动势感生电动势第66页/共115页67应用上述结论应用上述结论方便计算电动势方便计算电动势 方法：方法：补补上上半径半径方向的线段构成回路方向的线段构成回路 利用法拉第电磁感应定律利用法拉第电磁感应定律 例：例：求线段求线段ab内的感生电动势内的感生电动势 解：补上两个半径解：补上两个半径 ob和和ao 与与ba构成回路构成回路obao由法拉第电磁感应定律，有由法拉第电磁感应定律，有由由得得第67页/共115页68又如又如 求如图所示的求如图所示的ab段内的电动势段内的电动势 ab解：补上半径解：补上半径 oa bo 设回路方向如图设回路

23、方向如图oB由电动势定义式由电动势定义式和法拉第定律和法拉第定律 有关系式：有关系式：第68页/共115页69由于由于所以所以由于是空间均匀场由于是空间均匀场所以磁通量为所以磁通量为得解：得解：oB（阴影部分）（阴影部分）第69页/共115页704）涡电流涡电流 趋肤效应趋肤效应涡流涡流(涡电流涡电流)的热效应的热效应 有利：高频感应加热炉有利：高频感应加热炉 有害：会使变压器铁心发热，有害：会使变压器铁心发热，所以变压器铁芯用绝缘硅钢片叠成所以变压器铁芯用绝缘硅钢片叠成涡流的涡流的机械效应机械效应 应用：电磁阻尼应用：电磁阻尼(电表制动器电表制动器)电磁驱动电磁驱动(异步感应电动机异步感应电

24、动机)高频趋肤效应高频趋肤效应第70页/共115页71炼制特殊钢炼制特殊钢去除金属电极吸附的气体去除金属电极吸附的气体电磁炉电磁炉涡电流的机械效应涡电流的机械效应演示演示涡电流涡电流第71页/共115页724 自感自感 互感现象互感现象 一、自感现象一、自感现象 自感系数自感系数 二、互感现象二、互感现象 互感系数互感系数第72页/共115页734 自感自感 互感现象互感现象实际线路中的感生电动势问题实际线路中的感生电动势问题一、自感现象一、自感现象 自感系数自感系数自感现象反映了电路元件自感现象反映了电路元件反抗电流变化的能力反抗电流变化的能力(电惯性电惯性)演示演示K合上合上 灯泡灯泡A先

25、亮先亮 B后亮后亮K断开断开 B会突闪会突闪线线圈圈第73页/共115页74由于自己线路中的电流变化由于自己线路中的电流变化 而在自己的而在自己的线路中产生感应电流的现象叫自感现象线路中产生感应电流的现象叫自感现象设非铁磁质电路中的电流为设非铁磁质电路中的电流为回路中的磁通为回路中的磁通为写成等式写成等式则比例系数则比例系数定义为该回路的定义为该回路的 自感系自感系数数第74页/共115页75自感系数的物理意义：自感系数的物理意义：单位电流变化引起感应电动势的大小。单位电流变化引起感应电动势的大小。由法拉第电磁感应定律由法拉第电磁感应定律 有有自感系数的自感系数的一般定义式一般定义式第75页/

26、共115页76例：求长直螺线管的自感系数例：求长直螺线管的自感系数 几何条件和介质如图所示几何条件和介质如图所示解：设电流解：设电流 I 通过螺线管线路通过螺线管线路总长总长l总匝数总匝数N则管内磁感强度为则管内磁感强度为全磁通（磁链）为全磁通（磁链）为第76页/共115页77自感系数只与装置的自感系数只与装置的几何因素和介质有关几何因素和介质有关总长总长l总匝数总匝数N全磁通（磁链）为全磁通（磁链）为由自感系数定义由自感系数定义有有第77页/共115页785无限长密绕直螺线管通以电流I，内部充满均匀、各向同性的磁介质，磁导率为管上单位长度绕有n匝导线，则管内部的磁感强度为_，内部的磁能密度为

27、_ nI n2I2/2 三计算题1 真空矩形截面螺绕环的总匝数为N，尺寸如图所示，求它的自感系数 1解：设螺绕环中通电流I，在环内取以环中心为圆心，半径为r 的圆形回路，由安培环路定理有 则 通过螺线管矩形截面的磁通链数为：第78页/共115页793两根平行长直导线，横截面的半径都是a，中心线相距d，属于同一回路设两导线内部的磁通都略去不计，证明这样一对导线单位长的自感系数为3证：取长直导线之一的轴线上一点作坐标原点，设电流为I，则在两长直导线的平面上两线之间的区域中B的分布为 穿过单位长的一对导线所围面积（如图中阴影所示）的磁通为第79页/共115页80二、互感现象二、互感现象 互感系互感系

28、数数1 2第第1个线圈内电流的变化，会在第个线圈内电流的变化，会在第2个线圈内个线圈内引起感应电动势，即引起感应电动势，即非铁磁质装置互感系数的定义为：非铁磁质装置互感系数的定义为：第80页/共115页811 2同样，第同样，第2个线圈内电流的变化，个线圈内电流的变化，会在会在 第第1个线圈内引起感应电动势，即个线圈内引起感应电动势，即对非铁磁质互感系数同样可写成对非铁磁质互感系数同样可写成第81页/共115页82显然显然对于一个装置只能有一个互感系数对于一个装置只能有一个互感系数上述分析过程可告诉我们，计算互感系上述分析过程可告诉我们，计算互感系数可以视方便而选取合适的通电线路数可以视方便而

29、选取合适的通电线路线圈线圈1通电通电 线圈线圈2通电通电 第82页/共115页83则互感系数为则互感系数为互感系数的物理意义互感系数的物理意义：由互感系数定义有由互感系数定义有物理意义：物理意义：单位电流动变化引起感应电动势的大小单位电流动变化引起感应电动势的大小互感系数的互感系数的一般定义式一般定义式根据法拉第电磁根据法拉第电磁感应定律有感应定律有第83页/共115页845 磁场能量磁场能量 1.能量存在器件中能量存在器件中电容器电容器CL静电场静电场 稳恒磁场稳恒磁场与静电场能量比较与静电场能量比较 从两条路分从两条路分析析1.能量存在器件中能量存在器件中电感电感第84页/共115页85

30、自感线圈磁能第85页/共115页86 磁场能量密度 磁场能量第86页/共115页872.能量存在场中能量存在场中电磁场的能量密度电磁场的能量密度适用于各种电场适用于各种电场 磁场磁场2.能量存在场中能量存在场中电场能电场能量密度量密度磁场能磁场能量密度量密度第第7章结束章结束第87页/共115页88经典电磁理论的奠基人,气体动理论创始人之一.提出了有旋场和位移电流的概念,建立了经典电磁理论,并预言了以光速传播的电磁波的存在.在气体动理论方面,提出了气体分子按速率分布的统计规律.麦克斯韦（18311879）英国物理学家第88页/共115页89 1865 年麦克斯韦在总结前人工作的基础上，提出完整

31、的电磁场理论，他的主要贡献是提出了“有旋电场”和“位移电流”两个假设，从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的速度（即光速）.(真空中 )第89页/共115页90 1888 年赫兹的实验证实了他的预言,麦克斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景.(真空中 )第90页/共115页911 位移电流位移电流 感生磁场感生磁场一、关于一、关于二、二、位移电流位移电流 全电流全电流 全电流定全电流定理理三、三、位移电流的本质之认识位移电流的本质之认识第91页/共115页92电场电场静电场静电场感生电场感生电场静止电静止电荷产生荷产生磁场磁场稳恒磁场稳恒磁场恒定电

32、恒定电流产生流产生是否存在是否存在感生磁场感生磁场回顾前面几章所涉及的电场和磁场：回顾前面几章所涉及的电场和磁场：由于由于存在存在是否是否由于由于本节要解本节要解决的问题决的问题第92页/共115页93麦克斯韦麦克斯韦假设假设了感生磁场的存在，了感生磁场的存在，定义了位移电流，定义了位移电流，发展了电流的概念，发展了电流的概念，完善了宏观电磁场理论。完善了宏观电磁场理论。是否存在是否存在感生磁场感生磁场是否是否由于由于第93页/共115页94一、关于一、关于1.从稳恒电路中推出从稳恒电路中推出最初目的：避开磁化电流的计算最初目的：避开磁化电流的计算2.传导电流传导电流 (由电荷定向移动而形成由

33、电荷定向移动而形成)具有具有 热效应热效应 可产生磁场可产生磁场3.内：内：与回路套连的电流与回路套连的电流取值取值:通过以通过以L为边界的任一曲面的电流。为边界的任一曲面的电流。第94页/共115页954.在电容器充电过程中出现了矛盾在电容器充电过程中出现了矛盾在某时刻在某时刻 回路中传导电流强度为回路中传导电流强度为i取取 L 如图，如图，计算计算H的环流的环流若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S1若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S2得得得得第95页/共115页96思考思考1：场客观存在场客观存在 环流值必须唯一环流值必须唯一思考思考2：定理应该普适。定理应该普适。若取以若取以L

34、为边界的曲面为边界的曲面S1若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S2得得得得麦克斯韦麦克斯韦 假设：位移电流的存在假设：位移电流的存在 提出：全电流的概念提出：全电流的概念 得到：安培环路定理的普遍形式得到：安培环路定理的普遍形式第96页/共115页97二、二、位移电流位移电流 全电流全电流 全电流定理全电流定理1.位移电流位移电流平板电容器内部存在一个物理量平板电容器内部存在一个物理量该物理量功能：该物理量功能：可以产生磁场可以产生磁场起着电流的作用起着电流的作用寻找该物理量：寻找该物理量：应是电流的量纲应是电流的量纲第97页/共115页98在充放电过程中，在充放电过程中，平行板电容器内有

35、哪些物理量呢？平行板电容器内有哪些物理量呢？t 时刻时刻:分析各量的量纲得分析各量的量纲得随时间随时间变化的：变化的：第98页/共115页99从量纲上进行寻找：从量纲上进行寻找：Maxwell 定义：定义：displacement current电流面密度电流面密度第99页/共115页100位移电流定义：位移电流定义：通过某通过某个面积个面积的位移电流就是通过的位移电流就是通过该该面积面积的的电位移通量电位移通量对时间的对时间的变化率。变化率。即即令令则则或或为位移电流的面密度为位移电流的面密度第100页/共115页1012.全电流定理全电流定理电流概念的推广电流概念的推广凡是能产生磁场的物理

36、量均称电流凡是能产生磁场的物理量均称电流1）传导电流）传导电流 载流子定向运动载流子定向运动2）位移电流）位移电流 变化的电场变化的电场全电流全电流全电流定理全电流定理第101页/共115页102全电流全电流全电流定理全电流定理通常通常形式形式第102页/共115页103讨论：讨论：1）电流概念的推广）电流概念的推广位移电流仅仅从产生磁场的能力上定义位移电流仅仅从产生磁场的能力上定义仅此而已仅此而已2）其它方面均表现出与传导电流）其它方面均表现出与传导电流不同不同如在真空中如在真空中位移电流不伴有电荷的任何运动位移电流不伴有电荷的任何运动 所以谈不上产生焦耳热所以谈不上产生焦耳热第103页/共

37、115页104若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S1若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S2只有传导电流，所以只有传导电流，所以只有位移电流，所以只有位移电流，所以3）用全电流定理就可以解决前面的）用全电流定理就可以解决前面的 充电电路中的矛盾充电电路中的矛盾第104页/共115页105可以证明可以证明若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S1若取以若取以L为边界的曲面为边界的曲面S2设平行板电容器板面积为设平行板电容器板面积为S第105页/共115页1063.在没有自由电荷与传导电流的变化电磁场中,沿闭合环路l(设环路包围的面积为S)_ _ 或 或 4图示为一充电后的平行板电容器，A板

38、带正电，B板带负电当将开关合上时，AB板之间的电场方向为 位移电流的方向为 （按图上所标X轴正方向来回答）X正方向 Y负方向5图示为一圆柱形的横截面，圆柱体内有一均匀电场 ，其方向垂直纸面向内，的大小随时间t线性增加，P为柱体内与轴线相距为r的一点则（1）P点的位移电流密度的方向为 （2）P点感生磁场的方向为 垂直纸面向内 垂直OP连线向下 第106页/共115页107*例1 有一圆形平行平板电容器,现对其充电,使电路上的传导电流 ，若略去边缘效应,求（1）两极板间的位移电流;（2）两极板间离开轴线的距离为 的点 处的磁感强度.第107页/共115页108 解 如图作一半径为 平行于极板的圆形

39、回路，通过此圆面积的电位移通量为*第108页/共115页109计算得代入数据计算得*第109页/共115页1102 麦克斯韦电磁场方程组麦克斯韦电磁场方程组 一、一、积分形式积分形式 二、微分形式二、微分形式 三、麦克斯韦的贡献三、麦克斯韦的贡献 四、电磁场的边界条件四、电磁场的边界条件第110页/共115页111二二 电磁场电磁场 麦克斯韦电磁场方程的麦克斯韦电磁场方程的 积分形式积分形式 磁场高斯定理 安培环路定理 静电场环流定理 静电场高斯定理第111页/共115页积分形式积分形式注意：注意：第112页/共115页二、微分形式二、微分形式1.数学上的定理数学上的定理Gauss定理定理Stokes定理定理直角坐标系中直角坐标系中第113页/共115页2.微分形式微分形式积分形式积分形式微分形式微分形式第114页/共115页115感谢您的观看！第115页/共115页