第十一章 机械系统动力学.pptx

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1、1 概述概述一、作用在机械上的力p驱动力 原动机输出并驱使原动件运动的力，其变化规律取 决于原动机的机械特性。p生产阻力 机械完成有用功需克服的工作负荷，其变化规律取 决于机械的工艺特点。第1页/共37页概述二、机械的运转过程第2页/共37页 特特 征征u 启动阶段u 稳定运转阶段 u 停车阶段概述输入功阻抗功损耗功总耗功终止动能起始动能第3页/共37页2 多自由度机械系统的动力学分析一、拉格朗日方程机械系统的动力学方程 外力与运动参数（位移、速度等）之间的函数关系式动能势能自由度广义坐标广义力广义速度第4页/共37页多自由度机械系统的动力学分析p以能量观点来研究机械系统的真实运动规律；p解决

2、具有理想约束的机械系统动力学问题的普遍方程；p求解步骤规范、统一（确定广义坐标，列出动能、势能和广义力的表达式，代入上式即可）；p方程中不含未知的约束反力，克服了牛顿第二运动定律的缺点。第5页/共37页二、二自由度机械系统的动力学分析多自由度机械系统的动力学分析第6页/共37页多自由度机械系统的动力学分析若不计运动构件的重量与弹性，则势能 U 不必计算。1.系统动能的确定 第7页/共37页多自由度机械系统的动力学分析系统动能的求解步骤：p 位移分析p 速度分析第8页/共37页p系统动能 多自由度机械系统的动力学分析等效转动惯量第9页/共37页 2.广义力的确定 多自由度机械系统的动力学分析第1

3、0页/共37页3.动力学方程 求解二阶非线性方程组，获得广义坐标 q1 与 q2，进而获得二自由度机械系统的真实运动规律。多自由度机械系统的动力学分析第11页/共37页3 单自由度机械系统的动力学分单自由度机械系统的动力学分析析一、基于拉格朗日方程的动力学方程p 若 q1 为位移，则 J11 称为等效质量(me)，Fe1称为等 效力(Fe)；p 若 q1 为角位移，则 J11 称为等效转动惯量(Je)，Fe1 称为等效力矩(Me)。第12页/共37页单自由度机械系统的动力学分析“”取决于 M k 与 的方向是否相同，相同为“”，相反则为“”第13页/共37页1.等效动力学模型 二、基于等效动力

4、学模型的动力学方程单自由度机械系统的动力学分析p 单自由度机械系统仅有一个广义坐标，无论其组成如何复杂，均可将其简化为一个等效构件。等效构件的角位移(位移)即为系统的广义坐标。p 等效构件的等效质量(等效转动惯量)所具有的动能，应等于机械系统的总动能；等效构件上的等效力(等效力矩)所产生的功率，应等于机械系统的所有外力与外力矩所产生的总功率。第14页/共37页单自由度机械系统的动力学分析 定轴转动构件 直线移动构件求出位移 S 或角位移 的变化规律，即可获得系统中各构件的真实运动。等效转动惯量等效质量等效力等效力矩第15页/共37页p等效量不仅与各运动构件的质量、转动惯量及作用于系统的外力、外

5、力矩有关，而且与各运动构件与等效构件的速比有关，但与机械系统的真实运动无关；p等效力（等效力矩）只是一个假想的力（力矩），并非作用于系统的所有外力的合力（外力矩的合力矩）；等效质量（等效转动惯量）也只是一个假想的质量（或转动惯量），它并不是系统中各构件的质量（或转动惯量）的总和。单自由度机械系统的动力学分析第16页/共37页u力矩形式（微分形式）2.动力学方程的形式单自由度机械系统的动力学分析等效驱动力等效阻力等效驱动力矩等效阻力矩与利用拉格朗日方程建立的动力学方程一致第17页/共37页若 me 与 Je 为常数，则单自由度机械系统的动力学分析u能量形式（积分形式）第18页/共37页 若等效构

6、件为定轴转动构件,且 均已知。3.动力学方程的求解单自由度机械系统的动力学分析采用能量形式的动力学方程第19页/共37页单自由度机械系统的动力学分析第20页/共37页4 机械的速度波动及其调节机械的速度波动及其调节一、周期性速度波动及其调节1.周期性速度波动产生的原因p 匀速稳定运转 Je 为常数且 Me 为零。p 变速稳定运转 Je、Me 均为等效构件角位移的周 期性函数。第21页/共37页机械的速度波动及其调节第22页/共37页机械的速度波动及其调节盈亏功动能增量若Je、Me均为等效构件角位移的周期性函数，则在其变化的公共周期内，Med与Mer作功相等，机械的动能增量为零。经过Je与Me变

7、化的一个公共周期，等效构件的角速度将恢复到原来的数值。因此，在稳定运转阶段，等效构件的加速度将呈现周期性的波动。第23页/共37页 2.速度波动程度的衡量指标机械的速度波动及其调节速度波动系数设计时必须保证第24页/共37页 3.周期性速度波动的调节方法机械的速度波动及其调节 所谓飞轮，就是一个具有较大转动惯量的盘状零件。当系统出现盈功时，它以动能的形式将多余能量储存起来，从而使等效构件角速度上升的幅度减小；反之出现亏功时，飞轮又可释放出其储存的能量，使等效构件角速度下降的幅度减小。飞轮在系统中的作用相当于一个容量较大的储能器。第25页/共37页1.非周期性速度波动产生的原因二、非周期性速度波

8、动及其调节机械的速度波动及其调节 若等效力矩呈非周期性变化，则机械的稳定运转状态将遭到破坏，此时出现的速度波动称为非周期性速度波动。多是由于生产阻力或驱动力在运转过程中发生突变，使系统的输入、输出能量在较长时间内失衡造成的。对于非周期性速度波动，安装飞轮不能达到调节目的，因为飞轮的作用只是“吸收”和“释放”能量，它既不能创造能量，也不能消耗能量。第26页/共37页2.非周期性速度波动的调节方法机械的速度波动及其调节p Med是 的函数且随 增大而减小 具有自动调节非周期性速度波动的能力自调性。第27页/共37页p无自调性或自调性较差的机械系统机械的速度波动及其调节安装调速器第28页/共37页5

9、 飞轮设飞轮设计计一、Med与Mer均为等效构件角位移的函数第29页/共37页最大盈亏功飞轮设计设 Je 为常数，则 、。设飞轮的等效转动惯量为 JF，则安装飞轮后，系统的速度波动系数为为使 ，必须第30页/共37页p 当 Wn 与 一定时，若增大 JF，将减小，可降低机械的 速度波动程度。p 若 取值很小，则JF 将很大。有限的JF，不可能使 。故不应过分追求机械运转速度的均匀性，否则会导致飞轮 过于笨重。p 当 Wn 与 一定时，JF 与 的平方成反比。因此，为减 小飞轮的转动惯量，最好将飞轮安装在机械的高速轴上。飞轮设计第31页/共37页飞轮设计Wn 的求解a)确定 与 出现的位置(与

10、两曲线的交点处)。若 、以 的函数表达式的形式给出，则可由直接积分求得各交点处的 。若 、均以线图或数值表格的形式给出，则可通过计算 与 之间所包含的各块面积来计算各交点处的盈亏功 。b)找到 、及其所在位置后，即可求得 。第32页/共37页飞轮设计Wn 的求解 任取一点为起点，按一定的比例用矢量依次表示相应位置处 Med 与 Mer 之间所包含的各块面积。盈功为正，箭头向上；亏功为负，箭头向下。一个周期始末位置的动能相等，能量指示图的首尾应在同一水平线上。显然，系统在 b 点动能最小，而在 c 点动能最大；图中折线最高、最低点的距离 Amax 所代表的盈亏功即为 Wn。能量指示图第33页/共37页Mer飞轮设计二、Med 为 的函数，Mer 为 的函数 第34页/共37页 此类机械的 往往较大，安装飞轮主要是为了解决机械的高峰负荷问题。可按 或 T 内所消耗的平均功率 来选择电动机。飞轮设计近似认为 ，则 若忽略 Med 随等效构件角速度的变化，则第35页/共37页飞轮设计则系统的最大盈亏功为 工作行程开始时，飞轮达到最大的角速度；结束时，飞轮达到最小的角速度。工作行程飞轮所释放的能量应等于系统的最大盈亏功，即故飞轮的转动惯量为为使 ，必须第36页/共37页感谢您的观看！第37页/共37页