Ch静电场中的电介质实用.pptx

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1、1二、电介质的极化 问题：为什么有介质时 C 增大呢？这可用电介质的极化来解释。（1 1）两类电介质：形成偶极子，具有电偶极矩称为分子的固有电矩。何为极化第1页/共33页2位移极化位移极化 Displacement polarization 主要是电子发生位移(2)(2)电介质的极化：Polarization束缚电荷位移极化第2页/共33页3取向极化取向极化 Orientation polarization 由于热运动这种取向只能是部分的，遵守统计规律。束缚电荷取向极化第3页/共33页4有极分子有上述两种极化机制。在高频下只有位移极化。l在外电场中的电介质分子无极分子只有位移极化，感生电矩的方

2、向沿外场方向。无外场下，所具有的电偶极矩称为固有电偶极矩。在外电场中产生感应电偶极矩（约是前者的10-5)。第4页/共33页5加外场，在介质中：若某区内各点 =常矢，则称为均匀极化。（1 1）定义：单位体积内固有电矩矢量和三、极化强度矢量 物理无限小体积 V：宏观上足够小，使得在极化时其中所有分子的极化程度都相同。微观上足够大，使得其中含有足够多的分子。无外场，由于热运动：第5页/共33页6(e 电介质的极化率）若介质中各点 e 相等，则称为均匀介质。对各向同性的电介质而言实验得：均匀各向同性介质SI单位制：即第6页/共33页7 四、束缚电荷与极化强度的关系 束缚电荷（极化电荷）由于极化而在介

3、质表面或内部出现的电荷。自由电荷 不是极化而引起的宏观电荷。同：以相同的规律在空间激发电场。异：极化电荷可作微小移动，在介质内产生的场强可削弱介质内的外场，是不能宏观分开的正、负电荷。自由电荷是能够宏观分开的正、负电荷，在导体内部所产生的场强完全抵消外场。自由电荷常用 表示。极化电荷常用 表示。第7页/共33页8 当电介质在外场作用下发生极化时,其分子电矩为：电介质的极化强度：在极化介质内取一面元矢量：在面元 dS 后侧沿 方向,斜柱体体元：S+dV第8页/共33页9极化越过面元的总电荷为位移极化 都沿同一方通过整个闭合曲面S向外移动的极化电荷总量S内净余极化电荷总量 表明：任意闭合曲面的极化

4、强度矢量的通量等于该闭合曲面内的极化电荷总量的负值。正电荷移出S面,负电荷移入S面,S+dV第9页/共33页10在介质表面上,极化电荷面密度为当 90 90 时,正极化电荷；当 90 270 时，负极化电荷。表明：任意闭合曲面的极化强度矢量的通量等于该闭合曲面内的极化电荷总量的负值。记住，后面要用这一结果！第10页/共33页111110-2 有介质时的静电场方程一、有电介质时的电场第11页/共33页12例：充满均匀介质的平行板电容器 条件：当介质充满整个场，或不同介质分区充满，二介质界面为等势面。均匀电介质充满电场时，电介质内部的场强比自由电荷所产生的场强要小，且为原来的 1/r 倍。第12页

5、/共33页13二、电位移矢量、有电介质时的高斯定律 定义：电位移矢量electric displacement自由电荷束缚电荷根据介质极化和真空中高斯定律第13页/共33页14电场线起始于正电荷终止于负电荷。包括自由电荷和与束缚电荷。自由电荷通过任一闭合曲面的电位移通量，等于该曲面内所包围的自由电荷的代数和。物理意义该积分方程的微分形式：第14页/共33页153.对各向同性介质2.对真空回到真空中的高斯定理讨论:1.为辅助物理量线从自由正电荷出发，终止于自由负电荷。第15页/共33页164.此高斯定理与第九章的高斯定理都是普遍适用的.5.优点：(不出现 q)，可使介质中场强的计算问题大为简化，

6、在有一定对称的情况下,先由它求出再由求出求法：注意：闭合面上电位移矢量 的通量只与面内自由电荷 q0 有关,但并不意味着 只由 q0 产生.因为 的通量和 本身是两个不同的概念。第16页/共33页17三、静电场的性能方程静电场的性能方程静电场的性能方程例如：点电荷在介质场中：故上一章中各公式，若有介质时，只需 0 ，而 q0（自由电荷）不变，即可。第17页/共33页18 解：(1)因电荷及介质分布的球对称性，极化电荷均匀地分布在介质界面上，与球心等距离的各点其 的大小相等，方向沿径向。例题1 球形电容器.内充两层介质，当极板带电量为+Q，-Q，求：(1)的分布(2)(3)(4)内层电介质内表面

7、的束缚电荷面密度.第18页/共33页19第19页/共33页20(2)1、2 间电势差为：(3)由 C=Q/U，知：恰为两球形电容器的串联总电容。介质中第20页/共33页21(4)内层电介质内表面的束缚电荷面密度第21页/共33页22例题 已知：一平行板电容器，S、d。在下列情况下，求 C。(1)插入厚度为 t 的金属板。(2)插入厚度为 t 的介电常数为 r 的介质板。(3)求介质板表面束缚电荷面密度。解：(1)相当于两电容器串联 可见，插入金属板后，电容增大；电容与金属板的位置有关吗?第22页/共33页23第23页/共33页241111 静电场的能量一、充电电容器的静电能 设电容器原不带电，

8、将电荷元 dq 从一个极板向另一个极板用外力不断搬移，累积形成 Q。当充电到 q 时，相应电势差为 u，再迁移 dq，外力做功为：比较：总功为：外力作正功，相当于电场力作负功，相应电势能增加，即电容器所具有的静电能：注意：C 是不变的固有属性。第24页/共33页25二、静电场的能量可证，此式是普遍成立。积分区域为整个场。可见，能量储存于整个场中。电磁波发现后，人们认识到上述能量储存于整个场中。下面考虑 W 与 E 的关系。由平板电容器，知：场强不均匀时，有：第25页/共33页26 例题1 均匀无限大电介质（）中，有一金属球（半径 R）带自由电荷 q0，求 整个电场的能量 W。（方法 2）视为孤

9、立电容：解：(方法1)由高斯定理求出 D，E：第26页/共33页27例题 2 S=1.0m2，d=5mm。r=5，充电到 U=12V 以后切断电源，求把玻璃板抽出来外力需作多少功?解：玻璃板抽出前后电容器储能的增加量即为外力作的功。抽出板前后的电容值分别为断掉电源后，电量 Q 不变，但电压 U 改变，即抽出板前后，电容器的储能分别为：外力作功：第27页/共33页28 例题3 平行板电容器，电容 C，接上端电压 U 的电源充电，在不断开电源的情况下，试求把板间距离增大至 n 倍时，外力作的功。增量：这表示电容器对电源反充电而作功。设拉开极板过程中外力作功 A2，据功能原理：在拉开的过程中，外力作正功。解：U 不变，拉开极板过程中电容变化：第28页/共33页296-7 静电的危害及其应用一、静电的危害二、静电的应用三、消除静电的措施雷击第29页/共33页30小 结：1.电容的定义：2.电容器的两种连接方式。3.介质在电容器中的作用(增大电容、提高耐压本领）4.介质的分类及极化机制：有极分子和无极分子；位移极化和取向极化。5.有关介质极化的几个公式：第30页/共33页316.电位移矢量：7.高斯定理的形式：8.电容器储能：9.静电场的能量：能量密度：电场总能量：第31页/共33页3230;31;32;33作 业 (P202)：第32页/共33页33感谢您的欣赏！第33页/共33页