邱关源电路第4章已改.pptx

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1、1.叠加定理 在线性电路中，任一支路的电流(或电压)可以看成是电路中每一个独立电源单独作用于电路时，在该支路产生的电流(或电压)的代数和。4.1 叠加定理2.定理的证明应用结点法：(G2+G3)un1=G2us2+G3us3+iS1下 页上 页返 回G1is1G2us2G3us3i2i3+1第1页/共67页或表示为：支路电流为：下 页上 页G1is1G2us2G3us3i2i3+1返 回第2页/共67页结点电压和支路电流均可看成各独立电源单独作用时，产生的响应之叠加，如下图所示：下 页上 页结论返 回第3页/共67页三个电源共同作用is1单独作用=下 页上 页+us2单独作用us3单独作用+G

2、1G3us3+G1G3us2+G1is1G2us2G3us3i2i3+G1is1G2G3返 回第4页/共67页叠加定理只适用于线性电路。一个电源作用，其余电源为零3.几点说明电压源为零 短路。电流源为零 开路。功率不能叠加(功率为电压和电流的乘积，为电源的二次函数)。第5页/共67页 u,i叠加时要注意各分量的参考方向。含受控源(线性)电路亦可用叠加，但受控源应始终保留。下 页上 页4.叠加定理的应用求电压源的电流及功率例142A70V1052+I解画出分电路图返 回第6页/共67页2A电流源作用，电桥平衡：70V电压源作用：下 页上 页I(1)42A1052470V1052+I(2）两个简单

3、电路应用叠加定理使计算简化返 回第7页/共67页 叠加方式是任意的，可以一次一个独立源单独作用，也可以一次几个独立源同时作用，取决于使分析计算简便。注意第8页/共67页例2计算电压u3A电流源作用：下 页上 页解u12V2A13A366V画出分电路图u(2)i(2)12V2A1366V13A36u(1)其余电源作用：返 回第9页/共67页下 页上 页例3计算电压u、电流i。解画出分电路图u（1）10V2i(1)12i（1）受控源始终保留u10V2i1i25Au(2)2i(2)i(2)125A返 回第10页/共67页10V电源作用：下 页上 页u（1）10V2i(1)12i（1）5A电源作用：u

4、(2)2i(2)i(2)125A返 回第11页/共67页例4封装好的电路如图，已知下列实验数据：下 页上 页研究激励和响应关系的实验方法解根据叠加定理代入实验数据：无源线性网络u SiiS返 回第12页/共67页5.齐性原理下 页上 页线性电路中，所有激励(独立源)都增大(或减小)同样的倍数，则电路中响应(电压或电流)也增大(或减小)同样的倍数。当激励只有一个时，则响应与激励成正比。具有可加性。注意返 回第13页/共67页iR1R1R1R2RL+usR2R2例采用倒推法：设 i=1A则求电流 iRL=2 R1=1 R2=1 us=51V，+2V2A+3V+8V+21V+us=34V3A8A21

5、A5A13Ai=1A解下 页上 页返 回第14页/共67页4.2 替代定理 对于给定的任意一个电路，若某一支路电压为uk、电流为ik，那么这条支路就可以用一个电压等于uk的独立电压源，或者用一个电流等于ik的独立电流源，或用R=uk/ik 的电阻来替代，替代后电路中全部电压和电流均保持原有值(解答唯一)。1.替代定理下 页上 页返 回第15页/共67页支路 k ik+uk+uk下 页上 页ik+ukR=uk/ikik返 回第16页/共67页Aik+uk支路 k A+uk证毕!2.定理的证明下 页上 页ukukAi k+uk支路k+uk返 回第17页/共67页例求图示电路的支路电压和电流解替代替

6、代以后有：替代后各支路电压和电流完全不变。下 页上 页i31055110V10i2i1u注意i31055110Vi2i1返 回第18页/共67页 替代前后KCL、KVL关系相同，其余支路的u、i关系不变。用uk 替代后，其余支路电压不变(KVL)，其余支路电流也不变，故第k条支路ik 也不变(KCL)。用ik 替代后，其余支路电流不变(KCL)，其余支路电压不变，故第k条支路uk 也不变(KVL)。原因 替代定理既适用于线性电路，也适用于非线性电路。下 页上 页注意返 回第19页/共67页例求电流I1解用替代：下 页上 页657V36I1+12+6V3V4A4244A7VI1返 回3.替代定理

7、的应用第20页/共67页4.3 戴维宁定理和诺顿定理工程实际中，常常碰到只需研究某一支路的电压、电流或功率的问题。对所研究的支路而言，电路的其余部分就是一个有源二端网络，该部分电路可等效变换为较简单的含源支路(电压源与电阻的串联或电流源与电阻的并联),由此可使电路的分析和计算简化。戴维宁定理和诺顿定理则给出了等效含源支路及其计算方法。下 页上 页返 回第21页/共67页1.戴维宁定理任何一个线性含源一端口网络，对外电路来说，总可以用一个电压源和电阻的串联组合来等效置换；此电压源的电压等于外电路断开时端口处的开路电压uoc，而电阻等于一端口的输入电阻（或等效电阻Req）。下 页上 页abiu+-

8、AiabReqUoc+-u+-返 回第22页/共67页2.定理的证明+替代叠加A中独立源置零下 页上 页abi+uNAuab+Aabi+uNuabi+AReq返 回第23页/共67页下 页上 页i+uNabReqUoc+-返 回第24页/共67页3.定理的应用（1）开路电压Uoc 等效电阻为将一端口网络内部独立电源全部置零(电压源短路，电流源开路)后，所得无源一端口网络的输入电阻。常用下列方法计算：（2）等效电阻的计算 戴维宁等效电路中的电压源等于将外电路断开时的开路电压Uoc。Uoc的计算可选择前面学过的任意方法（系统化的分析方法或等效变换的方法）。下 页上 页返 回第25页/共67页23方

9、法适应性强。当网络内部不含有受控源时可采用电阻串并联和Y互换的方法计算等效电阻；开路电压短路电流法。外加电源法（加电压求电流或加电流求电压）；下 页上 页uabi+NReqiabReqUoc+-u+-abui+NReq返 回第26页/共67页外电路可以是任意的线性或非线性电路，外电路发生改变时，含源一端口网络的等效电路不变(伏-安特性等效)。当一端口内部含有受控源时，控制电路与受控源必须包含在被化简的同一部分电路中。下 页上 页注意例1 计算Rx分别为1.2、5.2时的电流IIRxab+10V4664解断开Rx支路，将剩余一端口网络化为戴维宁等效电路：返 回第27页/共67页求等效电阻ReqR

10、eq=4/6+6/4=4.8 Rx=1.2时，I=Uoc/(Req+Rx)=0.333ARx=5.2时，I=Uoc/(Req+Rx)=0.2A下 页上 页Uoc=U1-U2 =-104/(4+6)+10 6/(4+6)=6-4=2V求开路电压b+10V4664+-UocIabUoc+RxReq+U1-+U2-b4664+-Uoc返 回第28页/共67页 计算含受控源电路的等效电阻可用外加电源法或开路、短路法，以计算简便的方法为好。求负载RL消耗的功率例2解求开路电压Uoc下 页上 页注意10050+40VRL+50VI14I150510050+40VI14I150返 回第29页/共67页求等效

11、电阻Req用开路电压、短路电流法下 页上 页10050+40VI150200I1+Uoc+Isc10050+40VI150200I1+Isc50+40V50返 回第30页/共67页已知开关S例31 A2A2 V4V求开关S打向3，电压U等于多少。解下 页上 页UocReq550VIL+10V25AV5U+S1321A线性含源网络+-5U+1A24V+返 回第31页/共67页任何一个含源线性一端口电路，对外电路来说，可以用一个电流源和电阻的并联组合来等效置换；电流源的电流等于该一端口的短路电流，电阻等于该一端口的输入电阻。4.诺顿定理一般情况，诺顿等效电路可由戴维宁等效电路经电源等效变换得到。诺

12、顿等效电路可采用与戴维宁定理类似的方法证明。下 页上 页abiu+-AabReqIsc注意返 回第32页/共67页例1求电流I求短路电流IscI1=12/2=6A I2=(24+12)/10=3.6AIsc=-I1-I2=-3.6-6=-9.6A解求等效电阻ReqReq=10/2=1.67 诺顿等效电路:应 用 分 流公式I=2.83A下 页上 页12V210+24V4I+Isc12V210+24V+Req210I1 I24I-9.6A1.67返 回第33页/共67页例2求电压U求短路电流Isc解 本题用诺顿定理求比较方便。因a、b处的短路电流比开路电压容易求。下 页上 页ab36+24V1A

13、3+U666Iscab36+24V3666返 回第34页/共67页下 页上 页求等效电阻Reqab363666Req诺顿等效电路:Iscab1A4U3A返 回第35页/共67页下 页上 页若一端口网络的等效电阻 Req=0，该一端口网络只有戴维宁等效电路，无诺顿等效电路。注意若一端口网络的等效电阻 Req=，该一端口网络只有诺顿等效电路，无戴维宁等效电路。abAReq=0UocabAReq=Isc返 回第36页/共67页4.4 最大功率传输定理一个含源线性一端口电路，当所接负载不同时，一端口电路传输给负载的功率就不同。讨论负载为何值时能从该一端口电路获取最大功率，以及最大功率是多少的问题是有工

14、程意义的。下 页上 页i+uA负载应用戴维宁定理iUoc+ReqRL返 回第37页/共67页最大功率匹配条件对P求导：下 页上 页返 回第38页/共67页例RL为何值时能获得最大功率，并求最大功率求开路电压Uoc下 页上 页解20+20Vab2A+URRL1020+20Vab2A+UR10UocI1I2返 回第39页/共67页求等效电阻Req下 页上 页由最大功率传输定理得:时其上可获得最大功率20+IabUR10UI2I1+_返 回第40页/共67页最大功率传输定理用于一端口电路给定,负载电阻可调的情况;计算最大功率问题结合应用戴维宁定理或诺顿定理最方便.下 页上 页注意返 回第41页/共6

15、7页 4.5*特勒根定理1.特勒根定理1 任何时刻，一个具有n个结点和b条支路的集总电路，在支路电流和电压取关联参考方向下，存在:功率守恒 任何一个电路全部支路的功率之和恒等于零。下 页上 页表明返 回第42页/共67页4651234231应用KCL:123支路电压用结点电压表示下 页上 页定理证明：返 回第43页/共67页下 页上 页46512342312.特勒根定理2 任何时刻，对于具有n个结点和b条支路的两个不同的集总电路，当它们的结构相同（具有相同的图）但支路构成不同，在支路电流和电压取关联参考方向下，存在:返 回第44页/共67页下 页上 页46512342314651234231拟

16、功率定理返 回第45页/共67页定理证明：对电路2应用KCL:123下 页上 页返 回第46页/共67页例1 R1=R2=2,Us=8V时,I1=2A,U2=2V R1=1.4,R2=0.8,Us=9V时,I1=3A,求此时的U2解把两种情况看成是结构相同，参数不同的两个电路，利用特勒根定理2下 页上 页由(1)得：U1=4V,I1=2A,U2=2V,I2=U2/R2=1A+U1+UsR1I1I2+U2R2无源电阻网络 返 回第47页/共67页下 页上 页+4V+1A+2V无源电阻网络 2A+4.8V+无源电阻网络 3A返 回第48页/共67页4.6*互易定理 互易性是一类特殊的线性网络的重要

17、性质。具有互易性的网络叫互易网络，互易定理是对电路的这种性质所进行的概括，它广泛的应用于网络的灵敏度分析和测量技术等方面。下 页上 页返 回第49页/共67页1.互易定理 对一个仅含线性电阻且只有一个激励的电路，在保持电路将独立电源置零后电路拓扑结构不变的条件下，激励和响应互换位置后，响应与激励的比值保持不变。具体有三种情况：下 页上 页返 回第50页/共67页l 情况1 激励电压源电流响应当 uS1=uS2 时，i2=i1 则端口电压电流满足关系：下 页上 页i2线性电阻网络NR+uS1abcd(a)线性电阻网络NR+abcdi1uS2(b)注意返 回第51页/共67页证明:由特勒根定理：即

18、：两式相减，得：下 页上 页返 回第52页/共67页将图(a)与图(b)中端口条件代入，即:即：证毕！下 页上 页i2线性电阻网络NR+uS1abcd(a)线性电阻网络NR+abcdi1uS2(b)返 回第53页/共67页l 情况2 激励电流源电压响应则端口电压电流满足关系：当 iS1=iS2 时，u2=u1 下 页上 页注意+u2线性电阻网络NRiS1abcd(a)+u1线性电阻网络NRabcd(b)iS2返 回第54页/共67页l 情况3 则端口电压电流在数值上满足关系：当 iS1=uS2 时，i2=u1 下 页上 页激励电流源电压源图b图a电流响应电压图b图a注意+uS2+u1线性电阻网

19、络NRabcd(b)i2线性电阻网络NRiS1abcd(a)返 回第55页/共67页例1求(a)图电流I，(b)图电压U解利用互易定理下 页上 页16I+12V2(a)416I+12V2(a)4(b)124+U66A(b)124+U66A返 回第56页/共67页例2求电流I解利用互易定理I1=I 2/(4+2)=2/3AI2=I 2/(1+2)=4/3AI=I1-I2=-2/3A下 页上 页2124+8V2IabcdI1I2I2124+8V2Iabcd返 回第57页/共67页4.7*对偶原理 在对偶电路中，某些元素之间的关系(或方程)可以通过对偶元素的互换而相互转换。对偶原理是电路分析中出现的

20、大量相似性的归纳和总结。下 页上 页1.对偶原理根据对偶原理，如果在某电路中导出某一关系式和结论，就等于得到了和它对偶的另一个电路中的关系式和结论。2.对偶原理的应用返 回第58页/共67页下 页上 页+_R1R n+_u ki+_u1+_unuRkinR1R2RkRni+ui1i2ik_例1串联电路和并联电路的对偶返 回第59页/共67页 将串联电路中的电压u与并联电路中的电流i互换，电阻R与电导G互换，串联电路中的公式就成为并联电路中的公式。反之亦然。这些互换元素称为对偶元素。电压与电流；电阻R与电导G都是对偶元素。而串联与并联电路则称为对偶电路。下 页上 页结论返 回第60页/共67页下

21、 页上 页im1R1us1us2R3R2im2网孔电流方程结点电压方程例2网孔电流与结点电压的对偶un1G1is1is2G3G2un2返 回第61页/共67页 把 R 和 G，us 和 is，网孔电流和结点电压等对应元素互换，则上面两个方程彼此转换。所以“网孔电流”和“结点电压“是对偶元素，这两个平面电路称为对偶电路。下 页上 页结论返 回第62页/共67页定理的综合应用例1 图示线性电路，当A支路中的电阻R0时，测得B支路电压U=U1,当R时，UU2,已知ab端口的等效电阻为RA，求R为任意值时的电压U下 页上 页U+RRAabAB线性有源网络返 回第63页/共67页应用替代定理：应用叠加定理：下 页上 页U+RRAabAB线性有源网络应用戴维宁定理：解RabI+UocRAIU+RAabAB线性有源网络返 回第64页/共67页解得：下 页上 页例2图a为线性电路，N为相同的电阻网络,对称连接,测得电流 i1=I1,i2I2,求b图中的i1NNUSi2i1ba+-(a)NUSi1ba+-(b)返 回第65页/共67页解对图(c)应用叠加和互易定上 页NNUSi1ba+-(c)+-US对图(c)应用戴维宁定理RUoci=0a+-Uoc+-R返 回第66页/共67页感谢您的观看！第67页/共67页