弹性力学塑性极限分析PPT讲稿.ppt

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1、弹性力学塑性极弹性力学塑性极限分析限分析第1页，共61页，编辑于2022年，星期六101 梁的弹塑性弯曲梁的弹塑性弯曲一基本假定一基本假定v平截面假设：在变形过程中，变形前平截面假设：在变形过程中，变形前为平面的横截面，变形后仍保持为平为平面的横截面，变形后仍保持为平面，且与变形后梁的轴线垂直。面，且与变形后梁的轴线垂直。bhzyPxl/2l/2Pl/4s sxs sxv纵向纤维互不挤压：不计挤压应力，横纵向纤维互不挤压：不计挤压应力，横截面上只有正应力。截面上只有正应力。v小挠度假设：在梁达到塑性极限状态瞬间之小挠度假设：在梁达到塑性极限状态瞬间之前，挠度与横截面尺寸相比为一微小量，可前，挠

2、度与横截面尺寸相比为一微小量，可用变形前梁的尺寸进行计算。用变形前梁的尺寸进行计算。第2页，共61页，编辑于2022年，星期六二弹性阶段二弹性阶段vMises：屈服条件：屈服条件：弹性极限弯矩弹性极限弯矩弹性极限载荷弹性极限载荷 Pxl/2l/2bhzy第3页，共61页，编辑于2022年，星期六三弹塑性阶段（约束塑性变形阶段）三弹塑性阶段（约束塑性变形阶段）塑性区扩展塑性区扩展zPxl/2l/2zo弹塑性区交界线：弹塑性区交界线：第4页，共61页，编辑于2022年，星期六Pxl/2l/2zo弹塑性区交界线：弹塑性区交界线：Pl/4第5页，共61页，编辑于2022年，星期六四全塑性阶段四全塑性阶

3、段Pxl/2l/2zo塑性极限弯矩塑性极限弯矩塑性极限载荷塑性极限载荷 z确定塑性区位置确定塑性区位置 第6页，共61页，编辑于2022年，星期六n塑性铰：在全塑性阶段，跨中截塑性铰：在全塑性阶段，跨中截面的上下两塑性区相连，使跨中面的上下两塑性区相连，使跨中左右两截面产生像结构（机械）左右两截面产生像结构（机械）铰链一样的相对转动塑性铰。铰链一样的相对转动塑性铰。n特点：特点：u塑性铰的存在是由于该截面上塑性铰的存在是由于该截面上的弯矩等于塑性极限弯矩；故的弯矩等于塑性极限弯矩；故不能传递大于塑性极限弯矩的不能传递大于塑性极限弯矩的弯矩。弯矩。u塑性铰是单向铰，梁截面的转塑性铰是单向铰，梁截

4、面的转动方向与塑性极限弯矩的方向动方向与塑性极限弯矩的方向一致。否则将使塑性铰消失。一致。否则将使塑性铰消失。Pxl/2l/2zoPxl/2l/2z第7页，共61页，编辑于2022年，星期六n例题：悬臂梁在自由端受集中力，求弹性极限载荷、塑性极限载例题：悬臂梁在自由端受集中力，求弹性极限载荷、塑性极限载荷、弹塑性分界线。荷、弹塑性分界线。Pxlzo解：解：bhzy第8页，共61页，编辑于2022年，星期六Pxlzoz第9页，共61页，编辑于2022年，星期六一有关塑性极限分析的基本概念一有关塑性极限分析的基本概念 弹塑性分析方法的缺点：弹塑性分析方法的缺点：弹塑性分析方法的缺点：弹塑性分析方法

5、的缺点：102 塑性极限分析定理与方法塑性极限分析定理与方法（1）分析三个状态：弹性状态、弹塑性状态、塑性状态。）分析三个状态：弹性状态、弹塑性状态、塑性状态。（2）了解整个加载过程。）了解整个加载过程。（3）材料本构关系是非线性的，只能求解简单问题。）材料本构关系是非线性的，只能求解简单问题。n n塑性极限状态：塑性极限状态：塑性极限状态：塑性极限状态：理想塑性体承受的载荷达到一定的数值时，即使载荷不再增理想塑性体承受的载荷达到一定的数值时，即使载荷不再增长，塑性变形也可自由发展，整个结构不能承受更大的载荷，这种长，塑性变形也可自由发展，整个结构不能承受更大的载荷，这种状态称为塑性极限状态。

6、状态称为塑性极限状态。n n塑性极限载荷：塑性极限载荷：塑性极限载荷：塑性极限载荷：塑性极限状态对应的载荷。塑性极限状态对应的载荷。第10页，共61页，编辑于2022年，星期六n n塑性极限分析的基本假定：塑性极限分析的基本假定：塑性极限分析的基本假定：塑性极限分析的基本假定：（1）材料是理想刚塑的，不计弹性变形和强化效应。）材料是理想刚塑的，不计弹性变形和强化效应。（2）变形是微小的。）变形是微小的。（3）比例加载。（所有外载荷都按同一比例增加。）比例加载。（所有外载荷都按同一比例增加。）n n结构在塑性极限状态应满足的条件：结构在塑性极限状态应满足的条件：结构在塑性极限状态应满足的条件：结

7、构在塑性极限状态应满足的条件：（1）平衡条件：平衡微分方程和静力边界条件。）平衡条件：平衡微分方程和静力边界条件。（2）极限条件：达到塑性极限状态时内力场不违背的条件（屈服）极限条件：达到塑性极限状态时内力场不违背的条件（屈服条件。）条件。）（3）破坏机构条件：塑性极限状态下结构丧失承载能力时形成破坏机构的形）破坏机构条件：塑性极限状态下结构丧失承载能力时形成破坏机构的形式。（表征结构破坏时的运动趋势或规律，要求不引起物体的裂开或重合式。（表征结构破坏时的运动趋势或规律，要求不引起物体的裂开或重合几何方程，且被外界约束的物体表面上满足位移和速度边界条件。）几何方程，且被外界约束的物体表面上满足

8、位移和速度边界条件。）n n塑性极限分析的完全解：塑性极限分析的完全解：塑性极限分析的完全解：塑性极限分析的完全解：满足平衡条件极限条件破坏机构条件的解。满足平衡条件极限条件破坏机构条件的解。第11页，共61页，编辑于2022年，星期六二虚功原理和虚功率原理二虚功原理和虚功率原理v虚功原理：虚功原理：在外力作用下处于平衡的变形体，若给物体一微小在外力作用下处于平衡的变形体，若给物体一微小的虚变形（位移）。则外力的虚功必等于应力的虚功（物体内的虚变形（位移）。则外力的虚功必等于应力的虚功（物体内储存的虚应变能）。储存的虚应变能）。VSTFiSuui虚变形（位移）：结构约束所允许的无限小位移。虚变

9、形（位移）：结构约束所允许的无限小位移。第12页，共61页，编辑于2022年，星期六证明：证明：平衡方程：平衡方程：边界条件：边界条件：Green 公式：公式：体力为零时：体力为零时：第13页，共61页，编辑于2022年，星期六n虚功率原理：虚功率原理：在外力作用下处于平衡的变形体，若给物体在外力作用下处于平衡的变形体，若给物体一微小的虚变形（位移）。则外力的虚功率必等于应力的一微小的虚变形（位移）。则外力的虚功率必等于应力的虚功率。虚功率。体力为零时：体力为零时：满足平衡方程和面力边界条件（静力允许的应力场）满足平衡方程和面力边界条件（静力允许的应力场）虚应变率场（机动允许的）虚应变率场（机

10、动允许的）虚速度场（机动允许的）虚速度场（机动允许的）第14页，共61页，编辑于2022年，星期六1.下限定理：下限定理：静力允许的内力场：满足平衡条件（平衡微分方程和面力边界条件），静力允许的内力场：满足平衡条件（平衡微分方程和面力边界条件），不违背屈服条件的内力场。不违背屈服条件的内力场。sPi s:静力允许载荷系数静力允许载荷系数 放松破坏机构条件（几何方程、位移和速度边界条件）放松破坏机构条件（几何方程、位移和速度边界条件）真实内力场：满足静力平衡条件、屈服条件、破坏机构条件的内力场。真实内力场：满足静力平衡条件、屈服条件、破坏机构条件的内力场。真实内力场一定是静力允许的内力场。真实内

11、力场一定是静力允许的内力场。塑性极限载荷系数：塑性极限载荷系数：l=s 三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理下限定理：作何一个静力允许的内力场所对应的载荷是极限载下限定理：作何一个静力允许的内力场所对应的载荷是极限载荷的下限。荷的下限。静力允许载荷系数是极限载荷系数的下限：静力允许载荷系数是极限载荷系数的下限：s l 第15页，共61页，编辑于2022年，星期六证明：证明：s l极限状态下：极限状态下：静力允许的内力场：静力允许的内力场：q qn虚功率原理：虚功率原理：n由由Druker 公设：极限曲面是外凸的。公设：极限曲面是外凸的。Pi 在真实位移速度上

12、的功率为正在真实位移速度上的功率为正 s l第16页，共61页，编辑于2022年，星期六2.上限定理：上限定理：n机动允许的位移（速度）场：满足破坏机构条件（几何方程和位移、速度边机动允许的位移（速度）场：满足破坏机构条件（几何方程和位移、速度边界条件），外力做功为正的位移（速度）场。界条件），外力做功为正的位移（速度）场。放松极限条件，选择破坏机构，并使载荷在其位移场上做功为正放松极限条件，选择破坏机构，并使载荷在其位移场上做功为正三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理三塑性极限分析定理上限定理：上限定理：作何一个机动允许的位移（速度）场所对应的载荷作何一个机动允许的位移（速

13、度）场所对应的载荷是极限载荷的上限。是极限载荷的上限。机动允许载荷系数是极限载荷系数的上限：机动允许载荷系数是极限载荷系数的上限：k l 破坏载荷：机动允许的位移场所对应的载荷。破坏载荷：机动允许的位移场所对应的载荷。k P k：机动允许载荷系数：机动允许载荷系数破坏机构所对应的内力场不一定满足极限条件，一般情况下：破坏机构所对应的内力场不一定满足极限条件，一般情况下：k l破坏机构是极限状态下的机构，对应的内力场是静力允许的：破坏机构是极限状态下的机构，对应的内力场是静力允许的：l=k 第17页，共61页，编辑于2022年，星期六证明：证明：k l设机动允许的位移（速度）场设机动允许的位移（

14、速度）场破坏载荷：破坏载荷：q qn虚功率原理：虚功率原理：n由由Druker 公设：极限曲面是外凸的。公设：极限曲面是外凸的。Pi 在真实位移速度上的功率为正在真实位移速度上的功率为正应力场：应力场：k l第18页，共61页，编辑于2022年，星期六下限定理：下限定理：作何一个静力允许的内力场所对应的载荷是极作何一个静力允许的内力场所对应的载荷是极限载荷的下限。限载荷的下限。静力允许载荷系数是极限载荷系数的下限：静力允许载荷系数是极限载荷系数的下限：s l 上限定理：上限定理：作何一个机动允许的位移（速度）场所对应的作何一个机动允许的位移（速度）场所对应的载荷是极限载荷的上限。载荷是极限载荷

15、的上限。机动允许载荷系数是极限载荷系数的上限：机动允许载荷系数是极限载荷系数的上限：k l s l k s l k：同时满足三个条件，同时满足三个条件，l 为完全解。为完全解。s l：下限解静力法。下限解静力法。l k：上限解机动法。上限解机动法。第19页，共61页，编辑于2022年，星期六1.静力法静力法（1）取满足平衡条件且不违背屈服条件（极限条件）的应力（内力）场。（建立）取满足平衡条件且不违背屈服条件（极限条件）的应力（内力）场。（建立静力允许的应力场）静力允许的应力场）（2）由静力允许的应力（内力）由静力允许的应力（内力）场确定所对应的载荷，且为极限载荷的下限：）场确定所对应的载荷，

16、且为极限载荷的下限：Pl-=sP（3）在多个极限荷的下限解中取：）在多个极限荷的下限解中取：Plmax-（4）检查：若结构成为破坏机构，存在一个对应的机动允许的位移场，则：）检查：若结构成为破坏机构，存在一个对应的机动允许的位移场，则：Plmax-=Pl 。否则：。否则：Plmax-为为Pl 的一个下限解（近似解）的一个下限解（近似解）四塑性极限分析方法四塑性极限分析方法第20页，共61页，编辑于2022年，星期六2.机动法机动法（1）选择一个破坏机构（几何上允许的、外力做功为正），建立机动允许的位）选择一个破坏机构（几何上允许的、外力做功为正），建立机动允许的位移场。移场。（2）由内功率等于

17、外功率求破坏载荷，且为极限载荷的上限：）由内功率等于外功率求破坏载荷，且为极限载荷的上限：Pl+=kP（3）在多个破坏荷中取最小值：）在多个破坏荷中取最小值：Plmin+（4）检查：若内力场是静力允许的，即不违背极限条件，则：）检查：若内力场是静力允许的，即不违背极限条件，则：Plmin+=Pl 。否则：。否则：Plmin+为为Pl 的一个上限解（近似解）的一个上限解（近似解）四塑性极限分析方法四塑性极限分析方法第21页，共61页，编辑于2022年，星期六103 梁的塑性极限分析梁的塑性极限分析一静定梁的极限分析一静定梁的极限分析n极限弯矩：梁弯曲时某截面上的正应力值处处等于屈服极限（屈服点）

18、，极限弯矩：梁弯曲时某截面上的正应力值处处等于屈服极限（屈服点），则该截面屈服，它不能继续抵抗弯曲变形，对应的弯矩值称为极限弯矩则该截面屈服，它不能继续抵抗弯曲变形，对应的弯矩值称为极限弯矩Mp。n塑性铰：凡弯矩值达到极限弯矩塑性铰：凡弯矩值达到极限弯矩Mp的截面，都将丧失继续抵抗弯曲变形的的截面，都将丧失继续抵抗弯曲变形的能力，即在保持弯矩值为能力，即在保持弯矩值为Mp的情况下，截面两侧可无限地顺着弯矩的转向相的情况下，截面两侧可无限地顺着弯矩的转向相对转动，形成尖角，使挠曲线不光滑，曲率趋于无穷大，这同该截面处两侧杆对转动，形成尖角，使挠曲线不光滑，曲率趋于无穷大，这同该截面处两侧杆用铰连

19、接相似，故称为塑性铰。用铰连接相似，故称为塑性铰。（1）单向转动。）单向转动。（2）在塑性铰处有弯矩作用。）在塑性铰处有弯矩作用。n静定结构的基本特点：静定结构的基本特点：（1）无多余联系，内力可以由静力平衡方程唯一确定，内力与结构的变）无多余联系，内力可以由静力平衡方程唯一确定，内力与结构的变形无关（小变形）。形无关（小变形）。（2）在静定结构中，只要有一个（一部分）截面屈服，结构就变成机构（破）在静定结构中，只要有一个（一部分）截面屈服，结构就变成机构（破坏机构），且最先屈服的截面总是内力最大的截面。坏机构），且最先屈服的截面总是内力最大的截面。第22页，共61页，编辑于2022年，星期六

20、bhzyPxl/2l/2Pl/4v 静定梁的极限分析方法：静定梁的极限分析方法：1.作静定梁的弯矩图。作静定梁的弯矩图。2.令最大弯矩等于塑料性极限弯令最大弯矩等于塑料性极限弯矩，求极限载荷。矩，求极限载荷。v静定梁的内力是静力允许的，对应的机构又是机动允许的，得到的极限载荷是静定梁的内力是静力允许的，对应的机构又是机动允许的，得到的极限载荷是完全解。完全解。第23页，共61页，编辑于2022年，星期六v 例：确定下列静定梁的极限载荷。例：确定下列静定梁的极限载荷。Pl（1）Plql（2）ql2/2第24页，共61页，编辑于2022年，星期六v 例：确定下列静定梁的极限载荷。例：确定下列静定梁

21、的极限载荷。ql2/2ql/2（3）l/2ABCAB：3MpBC：Mp解：解：ql2/8AB与与BC段截面不同，塑性铰可段截面不同，塑性铰可能出现在能出现在AB段也可能出现在段也可能出现在BC段段。作弯矩图。作弯矩图。塑性铰出现在塑性铰出现在AB段时：段时：塑性铰出现在塑性铰出现在BC段时：段时：第25页，共61页，编辑于2022年，星期六v超静定结构的基本特点：超静定结构的基本特点：（1）有多余联系，内力仅由静力平衡方程不能完全确定，内力与结构的）有多余联系，内力仅由静力平衡方程不能完全确定，内力与结构的变形有关，所以内力与梁的刚度有关。变形有关，所以内力与梁的刚度有关。（2）在超静定梁中，

22、当梁内截面屈服，即出现塑性铰时，由于梁的刚度）在超静定梁中，当梁内截面屈服，即出现塑性铰时，由于梁的刚度发生变化，内力会重新分布，所以梁达到塑性极限状态时塑性铰的位发生变化，内力会重新分布，所以梁达到塑性极限状态时塑性铰的位置无法预先知道，应按照逐渐加大载荷的方法逐步确定，但计算不便。置无法预先知道，应按照逐渐加大载荷的方法逐步确定，但计算不便。（3）工程中采用可直接计算极限载荷的机动法和静力法。）工程中采用可直接计算极限载荷的机动法和静力法。v确定方法：确定方法：二超静定梁的极限分析二超静定梁的极限分析（1）机动法）机动法设定梁的破坏机构载荷设定梁的破坏机构载荷利用功能有关系计算破坏载荷利用

23、功能有关系计算破坏载荷对于梁的所有可能的破坏机构，计算相应破坏载荷对于梁的所有可能的破坏机构，计算相应破坏载荷Plmin+=Pl第26页，共61页，编辑于2022年，星期六（2）静力法）静力法根据梁的支承条件及载荷情况画弯矩分布图根据梁的支承条件及载荷情况画弯矩分布图使梁内各处弯矩值不超过极限弯矩，此时的载荷为下限值使梁内各处弯矩值不超过极限弯矩，此时的载荷为下限值找出梁的所有可能的静力允许的弯矩分布，计算相应载荷找出梁的所有可能的静力允许的弯矩分布，计算相应载荷Plmax-=Pl第27页，共61页，编辑于2022年，星期六例题例题1：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为：已知图示超静定梁的塑性极

24、限弯矩为M P，试求其塑性极限载荷，试求其塑性极限载荷Pl 。M1PllABC解：解：v静力法静力法作作M 图图PM1M1第28页，共61页，编辑于2022年，星期六例题例题1：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为M P，试求其塑性极限载荷，试求其塑性极限载荷Pl 。PllABC 取取A、C 处为塑性铰，画破坏机构处为塑性铰，画破坏机构图（保证外力作正功）图（保证外力作正功）M1d dPABC2q2qq q解：解：v机动法机动法第29页，共61页，编辑于2022年，星期六v讨论：讨论：v设梁的超静定次数为设梁的超静定次数为 n，形成塑性铰的数目为形成塑性铰的数目为

25、 r，一般情况下当：，一般情况下当：r=n+1 时，形成破坏机构。时，形成破坏机构。v塑性铰的位置：弯矩为驻值的截面处（固定端、集中载荷处）。塑性铰的位置：弯矩为驻值的截面处（固定端、集中载荷处）。v在确定静力允许的内力场时，若能同时考虑形成破坏机构所需的塑性在确定静力允许的内力场时，若能同时考虑形成破坏机构所需的塑性铰数目，则得到的解答可接近或等于完全解。铰数目，则得到的解答可接近或等于完全解。v若确定的弯矩绝对值等于若确定的弯矩绝对值等于MP 的截面数目小于塑性铰数目，则还应检查其余弯的截面数目小于塑性铰数目，则还应检查其余弯矩为驻值的截面，其弯矩值应不超过矩为驻值的截面，其弯矩值应不超过

26、MP，否则内力场是静力不允许的，否则内力场是静力不允许的，求得的载荷也非下限解。求得的载荷也非下限解。PllABCM1Pd dABC2q2qq q第30页，共61页，编辑于2022年，星期六例题例题2：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为M P，用机动法试求其塑性极限载荷的上，用机动法试求其塑性极限载荷的上限值限值 。x解：解：v确定塑性铰位置确定塑性铰位置qlABdxABq+jq+jq qDa alv计算内力功计算内力功v计算外力功计算外力功v求极限载荷求极限载荷xj jC第31页，共61页，编辑于2022年，星期六例题例题3：已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为：

27、已知图示超静定梁的塑性极限弯矩为MP，试用静力法和机动法求其塑性极，试用静力法和机动法求其塑性极限载荷限载荷Pl 。解：解：v静力法静力法作作M 图图Pl/2ABCPl/2l/2l/2PPRC第32页，共61页，编辑于2022年，星期六Pl/2ABCPl/2l/2l/22q2qq qv机动法机动法ABC（1）单跨破坏）单跨破坏（2）整体破坏）整体破坏ABC2q2qq qABC（3）整体破坏）整体破坏2q2q2q2qv载荷对称，在某些截面同时产生塑性铰载荷对称，在某些截面同时产生塑性铰第33页，共61页，编辑于2022年，星期六例题例题4：试用机动法求图示三跨超静定梁的塑性极限载荷：试用机动法求

28、图示三跨超静定梁的塑性极限载荷Pl 。PlADC1.5Pl1.5llPl1.5lB(MP)(MP)(1.5MP)解：解：（1）单跨破坏）单跨破坏第34页，共61页，编辑于2022年，星期六PlADC1.5Pl1.5llPl1.5lB(MP)(MP)(1.5MP)（2）两跨破坏）两跨破坏第35页，共61页，编辑于2022年，星期六PlADC1.5Pl1.5llPl1.5lB(MP)(MP)(1.5MP)（3）整体破坏）整体破坏v讨论：讨论：v一般情况下，梁的超静定次数为一般情况下，梁的超静定次数为 n 时时，使梁形成破坏机构需，使梁形成破坏机构需n+1个塑性铰，个塑性铰，即规定即规定n+1个截面

29、的弯矩达到塑性极限弯矩（弱），此时梁的内力和塑性个截面的弯矩达到塑性极限弯矩（弱），此时梁的内力和塑性极限载荷都可确定，并形成整体破坏机构。极限载荷都可确定，并形成整体破坏机构。v如梁的塑性铰数目少于如梁的塑性铰数目少于n+1个，但足以使部分结构成为机构，该机构称为个，但足以使部分结构成为机构，该机构称为局部破坏机构。局部破坏机构。v在局部破坏机构中，塑性极限载荷和变成机构的部分内力可唯一确定，若在在局部破坏机构中，塑性极限载荷和变成机构的部分内力可唯一确定，若在刚性区能找到一个静力允许的内力场，则得到的上限解为完全解。刚性区能找到一个静力允许的内力场，则得到的上限解为完全解。第36页，共61

30、页，编辑于2022年，星期六PlADC1.5Pl1.5llPl1.5lB(MP)(MP)(1.5MP)1.5MPMPMPMPP第37页，共61页，编辑于2022年，星期六104 圆板的塑性极限分析圆板的塑性极限分析一轴对称圆板的基本方程一轴对称圆板的基本方程v几何方程几何方程第38页，共61页，编辑于2022年，星期六v弹性本构方程弹性本构方程rzxyq qMrMq q第39页，共61页，编辑于2022年，星期六rzv平衡方程平衡方程rdrQrMrdq qMq qMq qq(r)第40页，共61页，编辑于2022年，星期六二轴对称圆板的屈服条件（极限条件）二轴对称圆板的屈服条件（极限条件）极限

31、条件：描述某个截面达到极限状态与否的准则。极限条件：描述某个截面达到极限状态与否的准则。设设MP 为板的截面全部进入塑性状态时的弯矩，则有：为板的截面全部进入塑性状态时的弯矩，则有：1.Mises 条件：条件：板的截面全部进入塑性状态时，应力沿板厚保持不为。则有：板的截面全部进入塑性状态时，应力沿板厚保持不为。则有：第41页，共61页，编辑于2022年，星期六1.Mises 条件：条件：2.Tresca 条件：条件：3.最大正应力最大正应力条件：条件：MPMPMrMq第42页，共61页，编辑于2022年，星期六三圆板的塑性功率计算三圆板的塑性功率计算1.1.广义应力和广义应变：广义应力和广义应

32、变：内力功（应变比能）：内力功（应变比能）：2.2.广义塑性应变增量和广义应变率：广义塑性应变增量和广义应变率：圆板中面径向曲率增量圆板中面径向曲率增量圆板中面周向曲率增量圆板中面周向曲率增量由由 Druck Druck 公设：塑性应变增量与屈服面正交，则有：公设：塑性应变增量与屈服面正交，则有：j j 为广义屈服函数为广义屈服函数第43页，共61页，编辑于2022年，星期六2.2.广义塑性应变增量和广义应变率：广义塑性应变增量和广义应变率：圆板中面的挠曲率圆板中面的挠曲率3.3.内功率：内功率：Mises 条件：条件：单位面积的塑性功率单位面积的塑性功率：第44页，共61页，编辑于2022年

33、，星期六3.3.内功率：内功率：Mises 条件：条件：Tresca 条件：条件：第45页，共61页，编辑于2022年，星期六板内耗散的塑性功率板内耗散的塑性功率：各速度间断线上耗散的塑性功率各速度间断线上耗散的塑性功率：DL：速度间断线上单位长度耗散的塑性功率速度间断线上单位长度耗散的塑性功率sD：速度间断线速度间断线s：速度间断线的长度速度间断线的长度v总耗散塑性功率：总耗散塑性功率：在塑性极限分析中，采用理想刚塑性模型。在塑性极限分析中，采用理想刚塑性模型。处于极限状态时，板内产生的塑性铰线将板分成若干刚性板块。处于极限状态时，板内产生的塑性铰线将板分成若干刚性板块。各板块绕塑性铰线刚性

34、转动，在每一板块内速度均匀，板内耗散的各板块绕塑性铰线刚性转动，在每一板块内速度均匀，板内耗散的塑性功率为零。塑性功率为零。D0Mises 条件：条件：Tresca 条件：条件：塑性铰线两侧板块的相对转动角速度塑性铰线两侧板块的相对转动角速度第46页，共61页，编辑于2022年，星期六4.4.外功率：外功率：半径为半径为 a 的圆板在的圆板在 q(r)作用下挠曲率为作用下挠曲率为 w(r)，则外功率则外功率：.rzaqrdr第47页，共61页，编辑于2022年，星期六四简支圆板的弹塑性分析四简支圆板的弹塑性分析rzaq1.弹性分析弹性分析第48页，共61页，编辑于2022年，星期六MrMq q

35、rzaq第49页，共61页，编辑于2022年，星期六2.弹塑性分析弹塑性分析MPMPMrMqABCDEFTresca 条件：条件：MrMq qrzaq弹塑性分界线弹塑性分界线-圆周圆周塑性区：塑性区：rp弹性极限载荷弹性极限载荷第50页，共61页，编辑于2022年，星期六塑性区：塑性区：v平衡方程平衡方程边界条件：边界条件：G0第51页，共61页，编辑于2022年，星期六塑性区：塑性区：弹性区：弹性区：MrMpMq q3.全塑性分析全塑性分析塑性极限载荷塑性极限载荷MrMq qMp第52页，共61页，编辑于2022年，星期六五简支圆板的塑性极限分析五简支圆板的塑性极限分析MPMPMrMqABC

36、DEFTresca 条件：条件：rzaq1.确定圆板进入塑性极限状态时，内力组合确定圆板进入塑性极限状态时，内力组合位于位于Tresca 六边形的哪条边上：六边形的哪条边上：MrMq qMp圆板内弯矩为正圆板内弯矩为正内力组合位于内力组合位于ABC上上圆心处径向和环向弯矩相等圆心处径向和环向弯矩相等内力组合位于内力组合位于B 点点周边上径向弯矩为零周边上径向弯矩为零内力组合位于内力组合位于C 点点圆板内弯矩的连续性圆板内弯矩的连续性内力组合位于内力组合位于BC 点点极限条件：极限条件：第53页，共61页，编辑于2022年，星期六2.确定其它内力及极限载荷确定其它内力及极限载荷（平衡方程和边界条

37、件）（平衡方程和边界条件）：v平衡方程平衡方程v边界条件：边界条件：第54页，共61页，编辑于2022年，星期六3.检查内力场是否违背极限条件检查内力场是否违背极限条件（内力场是否是静力许可的）（内力场是否是静力许可的）：Mr 在在 0 r a 的范围内是单调下降的。的范围内是单调下降的。第55页，共61页，编辑于2022年，星期六4.找与下限解对应的机动许可的位移（速度）场，若有则下限解为完全解找与下限解对应的机动许可的位移（速度）场，若有则下限解为完全解：rzaqMPMPMrMqABCDEF与与BC关联的速度场：关联的速度场：集中铰圆集中铰圆v速度场速度场是机动允许的速度场是机动允许的速度

38、场第56页，共61页，编辑于2022年，星期六六固支圆板的塑性极限分析六固支圆板的塑性极限分析rzaqMrMq qMPMPMrMqABCDEF1.确定圆板进入塑性极限状态时，内力组合位于确定圆板进入塑性极限状态时，内力组合位于Tresca 六边形的哪条边上：六边形的哪条边上：圆心处径向和环向弯矩相等圆心处径向和环向弯矩相等内力组合位于内力组合位于B 点点周边上形成塑性铰圆，径向弯矩大于环向弯矩周边上形成塑性铰圆，径向弯矩大于环向弯矩内力组合位于内力组合位于DE 上上D 点点整个圆板：径向弯矩由正到负，在某一半径整个圆板：径向弯矩由正到负，在某一半径处为零处为零内力组合位于内力组合位于C 点点第

39、57页，共61页，编辑于2022年，星期六rzaqMPMPMrMqABCDEFMrMPrb极限条件：极限条件：Mq qMP2.确定其它内力及极限载荷确定其它内力及极限载荷（平衡方程和边界条件）（平衡方程和边界条件）：第58页，共61页，编辑于2022年，星期六rzaqMPMPMrMqABCDEFMrMq qMPrbMP2.确定其它内力及极限载荷确定其它内力及极限载荷（平衡方程和边界条件）（平衡方程和边界条件）：v平衡方程平衡方程v边界条件：边界条件：第59页，共61页，编辑于2022年，星期六3.找与下限解对应的机动许可的位移（速度）场，若有则下限解为完全解找与下限解对应的机动许可的位移（速度）场，若有则下限解为完全解：MPMPMrMqABCDEFMrMq qMPrbMPrzaq第60页，共61页，编辑于2022年，星期六rzaqMrMq qMPrbMP第61页，共61页，编辑于2022年，星期六