磁介质磁化规律和机理 铁电体.pptx
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1、1各种磁介质 p286 4-28、37、38磁介质分类磁介质分类弱磁性:顺磁质、抗磁质弱磁性:顺磁质、抗磁质强磁性:铁磁质强磁性:铁磁质一般有两类分子一般有两类分子 无外场无外场 有外场有外场 分子磁矩分子磁矩 m分子分子=ml+ms0 m分子分子=0 m分子分子 0 分子磁矩分子磁矩 m分子分子=ml+ms 0 m分子分子=0 m分子分子 0顺顺磁磁质质的磁化的磁化 分子在外磁场作用下趋向于外磁场排列分子在外磁场作用下趋向于外磁场排列热运动与磁场作用相抵抗热运动与磁场作用相抵抗 抗磁质顺磁质第1页/共19页2抗磁质 抗磁质分子的固有磁矩抗磁质分子的固有磁矩m分子分子=ml+ms0不存在由非零
2、的分子固有磁矩规则取向引起的顺磁效应。磁性来源?不存在由非零的分子固有磁矩规则取向引起的顺磁效应。磁性来源?抗磁质磁性起源于电子轨道运动在外磁场下的变化抗磁质磁性起源于电子轨道运动在外磁场下的变化 电子轨道运动为什么会变化?原因:在外磁场下受洛伦兹力电子轨道运动为什么会变化?原因:在外磁场下受洛伦兹力 第2页/共19页3分子磁矩的由来 在原子或分子内,一般不止有一个电子在原子或分子内,一般不止有一个电子 分子磁矩:所有电子的轨道磁矩和自旋磁矩的矢量分子磁矩:所有电子的轨道磁矩和自旋磁矩的矢量和和m分子分子=ml+ms0 电子轨道磁矩电子轨道磁矩与角动量方向相反n电子自旋磁矩n若所有电子的总角动
3、量(含轨道和自旋)为零,抗磁n所有电子的总角动量(含轨道和自旋)不为零,顺磁 第3页/共19页4外磁场对电子轨道运动的影响 p240外磁场作用在一个抗磁原子上,考虑电子的轨道运动外磁场作用在一个抗磁原子上,考虑电子的轨道运动(设电子角速度平行于外磁场设电子角速度平行于外磁场)求无外磁场时的角速度求无外磁场时的角速度 0(电子只受库仑力)电子只受库仑力)n加外磁场B0,电子受库仑力、洛伦兹力(指向中心),假设轨道的半径不变(相当于定态假设),设洛伦兹力远小于库仑力第4页/共19页5洛伦兹力远小于库仑力,高阶无穷小,略n考虑电子角速度反平行于外磁场,有同样结论,的方向总是与外磁场B0相同 n电子角
4、速度改变将引起电子磁矩改变 总是与外磁场方向相反第5页/共19页6当介质处于磁场中时,每个电子磁矩都受到磁力矩的作用当介质处于磁场中时,每个电子磁矩都受到磁力矩的作用 第6页/共19页7铁磁质 n起始磁化曲线:Ms、Bs分别为饱和磁化强度和饱和磁感应强度 nMH、BH之间的关系是非线性和非单值的 特点特点 其中其中M的值相当大;的值相当大;M与与H不不成成正正比比关关系系,甚甚至至也也不不是是单单值值关关系系。实实验验表表明明,M和和H间间的的函函数数关关系系比比较较复复杂杂,且且与磁化的历史有关与磁化的历史有关。铁磁质的铁磁质的M与与H、B的关系通常通过实验测定的关系通常通过实验测定 第7页
5、/共19页8磁滞回线 MR:剩余磁化强度:剩余磁化强度BR:剩余磁感应强度剩余磁感应强度HC:矫顽力。:矫顽力。在在上上述述变变化化过过程程中中,M和和B的的变变化化总总是是落落后后于于H的的变变化化,这这一一现现象象称称为为磁磁滞滞现现象象;上上述述曲曲线线叫叫磁磁滞滞回回线。线。P244第8页/共19页9磁滞损耗 当铁磁质在交变磁场作用下,反复磁化是由于磁滞效应,磁体要发热而散失热量,当铁磁质在交变磁场作用下,反复磁化是由于磁滞效应,磁体要发热而散失热量,这种能量损失称为磁滞损耗。这种能量损失称为磁滞损耗。可以证明:可以证明:BH图中磁滞回线所包围的图中磁滞回线所包围的“面积面积”代表在一
6、个反复磁化的循环过程代表在一个反复磁化的循环过程中单位体积的铁芯内损耗的能量中单位体积的铁芯内损耗的能量 磁滞回线越胖,曲线下面积越大,损耗越大;磁滞回线越胖,曲线下面积越大,损耗越大;磁滞回线越瘦,曲线下面积越小,损耗越小磁滞回线越瘦,曲线下面积越小,损耗越小 证明证明 p245,算,算电源要抵抗感应电动势做功电源要抵抗感应电动势做功 第9页/共19页10证明以有闭合铁芯的螺绕环为例 设设t时刻介质处于某一磁化状态时刻介质处于某一磁化状态P,此处,此处H0,B0dt内,内,PP,铁心中磁通改变量为,铁心中磁通改变量为d 电源抵抗感应电动势做功电源抵抗感应电动势做功周长第10页/共19页11铁
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