第三章应变状态理论精选文档.ppt

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1、第三章应变状态理论第三章应变状态理论本讲稿第一页，共三十一页 外力(或温度变化)作用下，物体内部各部分之间要产生相对运动。物体的这种运动形态，称为变形。本章任务有两个：1、分析一点的应变状态；2、建立几何方程和应变协调方程。本讲稿第二页，共三十一页3.1 位移分量与应变分量几何方程位移分量与应变分量几何方程3.2 一点的形变状态一点的形变状态 形变张量形变张量3.3 转轴时应变分量的变换转轴时应变分量的变换3.4 主形变主形变 形变张量不变量形变张量不变量3.5 体应变体应变 应变协调方程应变协调方程本讲稿第三页，共三十一页3.1 位移分量与应变分量位移分量与应变分量 几何方程几何方程本讲稿第

2、四页，共三十一页 在外力作用下，物体整体发生位置和形状的变化，一般说来各点的位移不同。本讲稿第五页，共三十一页 如果各点的位移完全相同，物体发生刚体平移；如果各点的位移不同，但各点间的相对距离保持不变，物体发生刚体转动等刚体移动。本讲稿第六页，共三十一页 如果各点(或部分点）间的相对距离发生变化，则物体发生了变形。这种变形一方面表现在微线段长度的变化，称为线应变；一方面表现在微线段间夹角的变化，称为切应变。本讲稿第七页，共三十一页 我们从物体中取出x方向上长dx的线段PA，变形后为PA，P点的位移为(u,v)，A点x方向的位移为y方向上的位移为dxdx本讲稿第八页，共三十一页PA的正应变在小变

3、形时是由x方向的位移所引起的，因此PA正应变为PA的转角为dxdx本讲稿第九页，共三十一页 我们从物体中取出y方向上长dy的线段PB，变形后为PB，B点y方向的位移为x 方向上的位移为 PB的正应变在小变形时是由y方向的位移所引起的，因此PB正应变为：PB的转角为：本讲稿第十页，共三十一页线段PA的转角是线段PB的转角是于是，直角APB的改变量为A有时用张量分量PAB本讲稿第十一页，共三十一页 这样，平面上一点的变形我们用该点x方向上的正应变、y方向上的正应变和xy方向构成的直角的变化来描述，称为应变分量，也就是所说的几何方程。从几何方程可见，当物体的位移分量完全确定时，形变分量即完全确定。思

4、考题：当形变分量完全确定时，位移分量是否能完全确定。本讲稿第十二页，共三十一页 同样，空间一点的变形我们用该点x、y、z方向上的正应变和xy、yz、zx方向构成的直角的变化切应变来描述。张量形式为本讲稿第十三页，共三十一页 空间的应变分量共九个分量，是一个对称张量，和应力张量一样，它们遵从坐标变换规则，同样存在着三个互相垂直的主方向，对应的主应变值是该张量的特征值。这些互相垂直的主方向构成的直角在该应变张量的变形时，角度不变，由主平面组成的单元体，由正方体变为直角长方体。在主方向构成的坐标系中，张量分量构成对角阵，切应变分量为零。本讲稿第十四页，共三十一页物体除形变外，还存在转动、刚体位移：物

5、体除形变外，还存在转动、刚体位移：（a）均匀形变均匀形变：u、v、w是线性函数，称为均匀形变；是线性函数，称为均匀形变；（b）刚体位移刚体位移：“形变为零形变为零”时的位移，即是时的位移，即是“与形变无关的与形变无关的位移位移”；（c）纯形变纯形变：形变分量不等于零，而转动分量等于零。：形变分量不等于零，而转动分量等于零。本讲稿第十五页，共三十一页3.2 一点的形变状态，形变张量一点的形变状态，形变张量本讲稿第十六页，共三十一页 相对位移张量相对位移张量 6个应变分量是通过位移分量的个应变分量是通过位移分量的9个一阶偏导，即：个一阶偏导，即：引入引入其中其中 为那勃勒算子，为那勃勒算子，是是位

6、移矢量，不难位移矢量，不难 算得算得 的的3个分量为个分量为:本讲稿第十七页，共三十一页 这里的这里的 称为转动矢量，而称为转动矢量，而 ，称为转动称为转动分量。分量。由此，可将相对位移张量分解为两个张量：由此，可将相对位移张量分解为两个张量：=+本讲稿第十八页，共三十一页 如物体中一点如物体中一点M M的形变分量为的形变分量为 则相对位移张量（非对称）可分解为应变张量与转动张则相对位移张量（非对称）可分解为应变张量与转动张量。量。上式，等号右边第一项为对称张量，表示微元上式，等号右边第一项为对称张量，表示微元体的纯变形，称为应变张量，第二项为反对称张量，体的纯变形，称为应变张量，第二项为反对

7、称张量，它表示微元体的刚体转动，即表示物体变形后微元它表示微元体的刚体转动，即表示物体变形后微元体的方位变化。体的方位变化。本讲稿第十九页，共三十一页 3.3 转轴时应变分量的变换转轴时应变分量的变换 x y z 设在坐标轴设在坐标轴oxyz下，物体内某一点的下，物体内某一点的6个应变个应变分量为分量为 。现使坐标轴旋转一。现使坐标轴旋转一个角度，新老坐标的关系为：个角度，新老坐标的关系为：其中其中 表示新坐标轴对老坐标轴的表示新坐标轴对老坐标轴的方向余弦。方向余弦。本讲稿第二十页，共三十一页 位移矢量在新坐标系中的位移矢量在新坐标系中的3个分量个分量 分别为：分别为：其中为其中为3个新坐标轴

8、的单位矢量。个新坐标轴的单位矢量。利用方向导数公式利用方向导数公式:本讲稿第二十一页，共三十一页 同理，可求其它五个应变分量。经整理可得：同理，可求其它五个应变分量。经整理可得：于是新坐标系中的应变分量为于是新坐标系中的应变分量为 本讲稿第二十二页，共三十一页 同理，可以给出某一点沿任意方向微分线段的伸长同理，可以给出某一点沿任意方向微分线段的伸长率率 张量式表示为张量式表示为本讲稿第二十三页，共三十一页3.4 主形变，形变张量不变量主形变，形变张量不变量本讲稿第二十四页，共三十一页 与应力状态相类似，把切应变等于零的面称为主平面。主平面的法线方向称为主应变方向，主平面上的正应变就是主应变。同

9、样存在第一、第二和第三应变不变量。本讲稿第二十五页，共三十一页3.5 体应变体应变 应变协调方程应变协调方程本讲稿第二十六页，共三十一页 体应变：物体变形后单位体积的改变。如给定的六面体，其微分体积为其变形后的体积为：则体应变为本讲稿第二十七页，共三十一页l又可表示为：又可表示为：对于某一初始连续的物体，按某一应变状态变形后必须保持其整体性和连续性，即物体既不开裂，又不重叠，此时所给定的应变状态是协调的，否则是不协调的。本讲稿第二十八页，共三十一页 从数学的观点说，要求位移函数 在其定义域内为单值连续函数。如出现了开裂，位移函数就会出现间断；出现了重叠，位移函数就不可能为单值。因此，为保持物体

10、变形后的连续性，各应变分量之间，必须有一定的关系。本讲稿第二十九页，共三十一页l由前面的讨论可知，在小变形情况下的六个应变分量是通由前面的讨论可知，在小变形情况下的六个应变分量是通过六个几何方程与三个位移函数相联系的。如已知位移分过六个几何方程与三个位移函数相联系的。如已知位移分量量 ，极易通过几何方程求得各个应变分量。，极易通过几何方程求得各个应变分量。l但反过来，如给定一组应变但反过来，如给定一组应变 ，几何方程是关于未，几何方程是关于未知位移函数知位移函数 的微分方程组，其中包含了六个方程，的微分方程组，其中包含了六个方程，但仅三个未知函数。由于方程的个数超过了未知数的但仅三个未知函数。

11、由于方程的个数超过了未知数的个数，如任意给定个数，如任意给定 ，则几何方程不一定有解，仅，则几何方程不一定有解，仅当当 ，满足某种可积条件，或称为应变协调关系，满足某种可积条件，或称为应变协调关系时，才能由几何几何方程积分得到单值连续的位移场。时，才能由几何几何方程积分得到单值连续的位移场。本讲稿第三十页，共三十一页ijij应变张量各分量满足的应变协调条件：应变张量各分量满足的应变协调条件：可看出，前三式分别是可看出，前三式分别是xyxy，yzyz，zxzx平面内的应变分量的协调平面内的应变分量的协调方程，后三式分别是正应变方程，后三式分别是正应变iiii，和三个剪应变之间的协，和三个剪应变之间的协调方程。调方程。从从物理意义物理意义上讲：如果位移函上讲：如果位移函数是连续的变形，自然也就可数是连续的变形，自然也就可以协调。因而在以后用以协调。因而在以后用位移法位移法解题时，应变协调方程可以自解题时，应变协调方程可以自然满足，而用然满足，而用应力法应力法解题时，解题时，则需要同时考虑应变协调方则需要同时考虑应变协调方程。程。本讲稿第三十一页，共三十一页