11工程电磁场分析的数理基础1eci.pptx

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1、计算电磁学基础及软件应用 参考教材：1、倪光正，杨仕友等.工程电磁场数值计算。机械工业出版社，2004年第一版，北京。2、王长清。现代计算电磁学基础。北京大学出版社，2005年第一版，北京。3、吕英华.计算电磁学的数值方法.清华大演出版社，2006年第一版，北京。4、何国瑜，卢才成等。电磁散射的计算和测量。北京航空航天大学出版社，2006年第一版，北京。5、盛新庆。计算电磁学要论。中国科学技术大学出版社，2008年第二版，合肥。常用的方法直接法间接法解析法数值法有限差分法（FD）有限元方法（FEM）矩量法（MoM）镜像法分离变量法复变函数法格林函数法解析法课程内容 1、数理基础 2、数值积分法

2、 3、有限差分法 4、有限元法 5、矩量法 6、软件简介（HFSS、CST）概要：基于宏观电磁理论描述表征电磁场特性的数学方程和关系式，形成建立工程电磁场数学模型和实施数值计算方法的数学物理基础。第1章 电磁场的特性及其数学模型 1.1 数学模型 宏观电磁理论的数学模型 MAXWELL方程组。结合定解条件（边界条件与初始条件），电磁场问题数学模型可以归结为三大类:微分方程模型、积分方程模型、变分方程模型。1.2 电磁场正问题数值分析 电磁场的正问题：给定 场的计算区域、各区域材料（媒质）组成和特性，以及激励源的特性，求 其场域中场量随时间、空间分布的规律（场分布）正问题的电磁场数值分析 基于M

3、AXWELL方程组建立逼近实际工程电磁场正问题的连续型的数学模型；采用相应的数值计算方法，经离散化处理，把连续型数学模型转化为等价的离散数学模型由离散数值构成的联立代数方程组（离散方程组）；最后，在所得该电磁场正问题的场量（含位函数）离散解的基础上再经各种后处理过程，就可以求出所需的场域中任意点处一场强、任意区域的能量、损耗分布等参数与性能指标。电磁场正问题数值分析处理的流程图如图1-1所示。电磁场正问题数值分析，必须具备 一定的数学、物理基础，有关电磁场的专门知识，采用恰当的理想化假设，准确地给出定解条件（初始条件和边界条件）。还应具有 对于计算流程的前处理（如场域剖分、数据文件构成等）、数

4、据处理和后处理（如等位线、通量线描绘，以及场强、电磁参数、能量和力的计算等），计算机编程和应用方面的能力，计算机软件支持条件等。电磁场数值分析中常用的数值计算方法有：应用于微分方程型数学模型的 有限差分法、有限元法 蒙特卡洛法；应用于积分方程型数学模型的 模拟电荷法、矩量法 边界元法，以及基于直接积分运算关系式的数值积分法等。此外，各类数值计算方法的相结合，例如 微分和积分组合型数学模型的单标量磁位法、双标量磁位法等。1.3 电磁场逆问题数值分析 各类电磁装置的综合问题，即电磁场逆问题。给定电磁装置/器件理想的性能指标或参数，优化设计对应装置/器件。对电磁场逆问题求解，都是将其分解为一系列的正

5、问题，然后采用一定的优化方法通过迭代解算达到最终优化设计的目的。由于每一步迭代计算中，需要进行若干次电磁场正问题的数值计算和其他一些辅助计算，因此，相对于正问题，逆问题的求解，计算量大，占用计算机内存和CPU时间多。电磁场逆问题数值分析处理的流程图如图1-2所示。逆问题数值分析的全局优化算法，主要是各类随机优化算法：模拟退火算法、基因算法、进化算法、禁忌算法、神经网络等。1.4 电磁场的Maxwell方程组 宏观电磁现象的基本规律：MAXWELL方程组-描述了场源（电荷、电流）激发电磁场的一般规律。方程组的基本变量为四个场向量：电场强度E（V/m）、磁感应强度B（T）、电位移向量D（C/m2）

6、、磁场强度H（A/m）；两个源量：电流密度J（A/m2）、电荷密度r（C/m3）。在静止媒质中微分形式为：如果介质的本构参数（m、e、s）是频率的函数，则称此类介质为色散介质。如等离子体、水、生物肌体组织、雷达吸波材料。如果介质中的本构参数是张量形式，则称此类介质为各向异性介质。如等离子体的介电常数、铁氧体中的磁导率。还有介质的本构关系更复杂，不能写成上述形式。如手征介质，其电位移矢量与电磁强度和磁场强度都有关；对于磁感应强度也是如此。三个媒质的构成关系式：电通（量）密度=电位移矢量式中各向异性媒质磁通（量）密度=磁感应强度式中各向异性媒质电流密度各向异性电导率材料 有时直接采用另一基本方程，

7、即电荷守恒定律 它表征时变电荷与全电流密度之间关系的连续性。可由MAXWELL方程组直接导出。广义形式Maxwell式中对偶性（二重性）1.4.1 动态电磁场 时变电磁场的MAXWELL方程组为 场量（E、B、D、H）和源量（J、r）均为空间坐标（位矢r=x,y,z）和时间坐标(t)的函数。例：天线辐射和接收场、速调管和磁控制管的场均属于动态电磁场。MAXWELL四个方程并不都是独立的。对式（1-1）取散度，代入连续性方程（1-8），即导出（1-4）；同理，对式（1-2）取散度，即导得（1-3）。因此，只有两个旋度方程（1-1）和（1-2）是独立方程。MAXWELL方程组须与媒质的构成关系式相

8、结合，才能完成数学模型的构造。每个旋度方程对应于三个标量方程，所以两个旋度方程给出了六个标量方程。在给定场源与相应的定解条件下，时变电磁场待求场向量（E、B、D、H），共十二个独立的分量。1.4.2 时谐电磁场 随时间按正弦规律变化的电磁场 线性媒质中非正弦周期变化的电磁场，可分解为基波和各次谐波正弦激励的叠加；例如，波导场、交流电机和电器中的电磁场等。线性媒质、正弦激励且稳态条件下，MAXWELL方程组可归结为不显含时间的复相量表示形式。任何一个电、磁场量都可用一复相量表示。例如，电场强度可用一个与时间无关的复相量表示成：它所对应的实际时变电场则可取 的实部而得，即所论场点p处电场的实时描述

9、为 故正弦稳态情况下的时变电磁场（时谐电磁场），MAXWELL方程组对应的相量形式为 式中，以相量形式表征的各场量和源量均仅为空间坐标的函数，其模为相应正弦量的有效值。在时谐场的频域中，常引入包括位移电流和位移磁流的广义电磁流概念：y与单位长度导纳有相同量纲，称其为导纳率；z与单位长度阻抗有相同量纲，称其为阻抗率。可以理解为：电场是由变化的磁流产生的；磁场是由变化的电流产生。（类似于静态场）广义电磁流是时谐电磁场的源。（不同于对偶方程）1.4.3 准静态场 导电媒质场域中位移电流密度远小于传导电流密度，则可忽略位移电流效应，称该时变电磁场为准静态情况下的电磁场（磁准静态场）。其MAXWELL第

10、一方程可近似表达为 其余方程（1-2）、（1-3）、（1-4）保持有效。基于式（1-14），因任一向量旋度的散度恒等于零，故在准静态下电荷守恒定律归结为 磁准静态场瞬时表示 显然，若该磁准静态场处于正弦激励、稳态工况下，则式（1-14）将一步可由相量表示为 并与其它相量形式的方程（1-11、12、13）共同组成时谐的磁准静态场基本方程组。同样，电荷守恒定律表示成 可见对于磁准静态场，就导电媒质面言，应满足良导体条件，即该媒质的电导率g we。磁准静态场的激励源频率可扩展至X射线的频率段。电工技术中的涡流问题就是这磁准静场的典型应用实例，它广泛地伴随在电机、变压器、感应加热装置、磁悬浮系统、磁记

11、录头、螺线管传动机构等工程问题之中。可忽略电磁感应效应而导出的准静态情况下的时变电磁场，称为电准静场。其MAXWELL第二方程（1-2）可近似表述为其余方程（1-1、3、4）保持有效。电力传输系统和装置中的高压电场，各种电子器件、设备和天线的近区的电场等，均属于电准静态场的工程应用。电准静场 无论是忽略电磁感应效应的电准静态，还是忽略位移电流效应的磁准静态，它们都满足所谓静态条件：L l（或L/cT）。也就是说，电磁波以速度c传播通过所论电磁系统的最大线度尺寸L，其所需时间应远小于该电磁波变动一个周期所对应的时间T。准静态下的源量和场量都是时间和空间的函数，但电磁波传播的推迟作用可以忽略不计，

12、给定某一瞬间的源，即决定了同一瞬间的场分布，而该场分布与稍早瞬间的源状态并无关联。这表明，对于给定瞬间准静态的场的分析计算，完全等同于相应的静态场问题。1.4.4 静态场 静止电荷产生静电场，恒定电流产生恒定磁场，其相应的基本方程组为 式中，场量和源量均为不随时间而变化的空间坐标的函数。客观的静态电磁场的物理现象将呈现为单一的电场或磁场效应。和 1.4.5 MAXWELL方程积分形式 运用场论中的斯托克斯定理和高斯散度定理，可导出各种状态下电磁场基本方程组的积分表达形式。动态电磁场，与MAXWELL方程组的微分形式对应的积分表达式为 洛伦兹规范达朗贝尔方程(=0):电磁场的基本规律波动方程演讲完毕，谢谢观看！