大学物理A层次-第七章统计物理初步.ppt

《大学物理A层次-第七章统计物理初步.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《大学物理A层次-第七章统计物理初步.ppt（43页珍藏版）》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、第二篇热力学统计物理复习：力学的研究对象与内容结构研究对象：1.描述物体的运动状态2.寻求物体具有某种运动状态的原因低速运动：经典力学 高速运动：狭义相对论运动学动力学物理规律的对称性内容结构瞬时效应：牛顿三定律时间累积效应：动量定理空间累积效应：功能原理伽利略变换洛仑兹变换理想模型引物理参量特殊运动规律研究方案物体的任意运动物体的转动物体的平动物体的振动质点的运动质点系运动研究方法总结内容结构是研究对象要求的逻辑展开研究方案的设置必须遵循：繁杂简单繁杂的原则物理模型是定量化研究的前提篇序研究热运动的规律及其对物质宏观性质的影响研究物质热运动与其它运动形态之间的转化规律一 热学的研究对象二研究

2、方法1.统计物理研究方法从物质的微观结构出发，依据每个粒子所遵循的力学规律，用统计的方法研究宏观物体的热力学性质优点：深入热现象的本质对其作出理论解释，能够解释决定宏观物理量的微观决定因素，物理过程与物理意义清晰缺点：定量统计，需要理想近似物理模型，因而常带有近似色彩，与实验结果有一定误差2.热力学研究方法由观察和实验总结出热力学定律；用严密的逻辑推理方法研究宏观物体的热力学性质优点：热力学根据热现象给出普遍、可靠的结果，可用来验证微观理论的正确性缺点：常带有经验或半经验性质，不能从本质上阐述热现象的深刻含义以及宏观测量对微观测量的依赖关系三本篇内容结构第七章统计物理初步第八章热力学基础第七章

3、统计物理初步内容结构一热现象的微观实质气体动理论的基本观念二描述热学系统的微观、宏观参量与理想统计模型三建立热力学统计理论四热力学统计理论的初步应用7.1 气体动理论的基本观念7.2 平衡态、描述热力学系统的参量与理想统计模型7.3 平衡态下理想气体压强、温度的微观本质7.4 能均分定理7.5 麦克斯维速度与速率分布7.6 玻尔兹曼分布7.1 气体动理论的基本观念一气体动理论的基本观念1.物质是由大量分子组成的原子、分子线度数量级：10-10m2.分子在不停地做无规则热运动分子、原子微粒无规则运动遵守经典力学或量子力学规律砷化镓表面砷原子的排列3.分子之间存在相互作用力(分子相互作用的四参数方

4、程)为正参数数，因不同材料而不同分子之间的相互作用力和分子自身的无规则热运动是物质以某种物态存在的两个相互对立、相互制约因素 课外阅读文献(1).Sun Jiuxun，Yang Hongchun.Quantum corrected cell model for an anharmonic generalized Lennard-Jones solid Journal of physics and Chemistry of solids，2002.6(2).孙久勋严格可解四参数双原子分子势函数.物理学报 Vol.48，No.11二热现象的微观实质热现象是大量微观粒子力学运动的宏观表现形式通过对这

5、些微观粒子力学运动的统计，可以描述热学系 统的所有热现象统计物理研究方法7.2 描述热力学系统的参量与理想统计模型一 热力学系统、平衡态1.热力学系统(简称系统)在给定范围内，由大量微观粒子所组成的宏观客体热力学系统可以由各种物态或这些物态的混合态构成2.系统的外界(简称外界)能够与所研究的热力学系统发生相互作用的其它物体3.平衡态 在不受外界条件影响下，热力学系统的所有可观察的宏 观物理性质不随时间变化而变化的状态高温低温传热杆例：杆的热传导在稳定情形下，并不处于热平衡状态2.热力学系统的所有可观测物理量都不随时间变化而变化3.热力学系统处于平衡态时，系统内部一定不存在各种“流”4.热力学系

6、统的平衡态是一种动态平衡又称热动平衡5.平衡态是一个理想模型，是实际热力学系统的理想近似讨论1.热力学系统必须不受外界条件影响。即不与外界有热量交换或不对外界作功。二描述热力学系统的参量1.描述热力学系统的微观参量统计物理认为：热力学系统的宏观热学性质可以由对微观粒子力学运动加以统计得到，因此，热力学系统的微观参量就是指微观粒子的力学参量。包括：速度参量 动量参量能量参量 质量参量2.描述热力学系统的宏观参量宏观参量：确定平衡态的宏观性质的参量几何参量如体积V力学参量如气体压强P化学参量 如混合气体各化学组分的质量和摩尔数等电磁参量如电场、磁场强度等说明如果在所研究的问题中既不涉及电磁性质又无

7、须考虑与化学成分有关的性质，系统中又不发生化学反应，则不必引入电磁参量和化学参量。此时只需体积和压强就可确定系统的平衡态，我们称这种系统为简单系统（或PV系统）。3.温度参量与温标给定上述的一组热力学宏观状态参量，就唯一确定了一个 宏观热力学平衡状态。温度参量不是一个必须的独立参量上述所有宏观热力学参量都不直接与热现象相关(1).引入温度参量的原因(2).引入温度参量的实验依据热力学第零定律A.实验定律热力学第零定律如果热力学系统A、B与C同时处于平衡态，那么，A与B也处于平衡态CA BA导热壁B导热壁B.热力学第零定律与温度参量的引入热力学第零定律表明一个系统处于某一平衡态，是由系统内部机制

8、决定的一种内禀属性；即，一个平衡态对应系统的一个内禀属性两个或多个热力学系统处于同一平衡态，表示它们具有共同的内禀属性；这个内禀属性可以用一个数学参量加以描述，温度是描述系统平衡态内禀属性的热学参量温度参量的定量引入参：热学李椿章立源钱尚武高等教育出版社P33(3).温标A.A.温标 温标：温度的数值表示法B.建立温标的三要素测温物质：被选择用来测量其它系统温度的物质测温属性：利用测温物质某种随温度变化的属性来标度其它系统的温度，这种属性，称为测温属性被选择的测温属性常常要求随温度作线性或准线性变化固定点：选择测温属性的某特殊平衡态作测温数值的固定点C.温标的分类自学与课外作业：查阅资料，给出

9、上述各类温标的定义，并对其优缺点作简要评述三理想气体模型经验温标 热力学温标 国际温标经验温标：以某种确定物质的测温属性为标准，来测量其它物质的温度，称这样的温标为经验温标说明：被测物质与用作测温标准物质随温度变化的特性不一定一致，从而使被测物质随温度的变化不再成线性变化定义一：忽略分子间相互作用力的气体模型说明(1).理想气体模型的微观特点A.分子本身的线度与分子之间的平均距离相比可以忽略不计B.除碰撞的瞬间外，分子之间及分子与器壁之间都无相互作用(2).平衡态下理想气体的基本假设A.分子之间以及分子与器壁之间的碰撞是完全弹性碰撞B.容器任一位置处单位体积内的分子数不比其它位置占优势C.分子

10、沿任意方向的运动不比其它方向占优势定义二：严格遵守理想气体状态方程的气体理想气体状态方程一热现象的微观实质气体动理论的基本观念二描述热学系统的微观、宏观参量与理想统计模型7.1 气体动理论的基本观念7.2 平衡态、描述热力学系统的参量与理想统计模型小结(一)热力学系统、平衡态(一)气体动理论的基本观念(二)热现象的微观实质(二)描述热力学系统的参量1.描述热力学系统的微观参量 2.描述热力学系统的宏观参量3.温度参量与温标三理想气体模型7.3 平衡态下理想气体压强、温度的微观本质一统计规律1.统计规律的概念(1).伽尔顿实验A.实验现象 少量小球分别下落，分布在各格小球数量具有偶然性 大量小球

11、单个下落，分布在各格小球数量基本相同 同时落下许多刚性小球时，分布在各格小球数量基本相同B.实验结论 在一定条件下，大量偶然事件的集合，表现为相同的分布结果(2).统计规律在一定条件下，大量偶然事件的集合，表现为相同的分布结果，这种规律性，称为统计规律2.统计规律的数学描述(1).概率：大量偶然事件中，出现某一物理结果的可能性N为所有的偶然事件数，NA为出现物理结果A的偶然事件数讨论A.只有对大量偶然物理事件统计时，才能使用几率的概念B.所有物理结果的几率和等于1，即称几率满足归一化条件(2).物理量的统计平均值定义：每一可能事件的物理量值与其对应几率的乘积涨落现象：某次测量值与统计平均值之间

12、存在的偏离现象涨落现象是统计物理的重要特征二压强的微观实质1.压强的微观实质由于大量分子与器壁碰撞而对器壁施以作用力的宏观统计结果2.压强公式取器壁的一个面积微元，设单位体积z方向速率为viz的气体分子数为ni，气体分子与器壁发生弹性碰撞的作用时间为t t 时间范围内，所有速率为viz的分子对压强的贡献 对压强的贡献为：z方向能与器壁碰撞的各种速率的分子对压强的贡献为：每一个z方向速率为viz气体分子对压强的贡献为t 时间范围内能够与器壁碰撞的分子数为 再考虑到平衡态下沿各方向气体分子运动相同，即：于是：记分子的平均平动能于是说明A.压强的微观实质是大量分子对单位容器壁施以冲量的结果B.压强是

13、一个统计物理量，具有涨落现象，讨论少数分子的压强没有意义C.影响理想气体压强的参量：分子数密度、分子的平均平动能三温度的微观实质定义摩尔质量1.改写理想气体状态方程理想气体状态方程可改写为其中：玻尔兹曼常数2.温度的微观实质说明：A.温度的微观实质：表示分子平均平动能的大小或分子的无规则运动的剧烈程度B.适用条件：理想气体、大量分子系统例：设混合气体的体积为V，温度为T，其各总气体可视为理想气体，个成分气体的质量分别为M1、M2，气体的摩尔质量为1、2证明证明：(1).对混合气体，理想气体的总压强可表示为(2).由于于是将上式相加，易得道尔顿分压定律7.4 能均分定理一分子运动的自由度定义：确

14、定分子的空间位置所需要的独立坐标参量数，称为分子运动的自由度例：单原子气体气体确定单原子空间平动位置需3个自由度刚性双原子气体刚性双原子分子质心位置，3个平动自由度刚性双原子质心连线转轴的空间转动位置，2个转动自由度非刚性双原子气体质心位置，3个平动自由度质心连线转轴的空间转动位置，2个转动自由度非刚性双原子分子沿质心连线上的振动位置，1个振动自由度非刚性多原子分子质心空间位置，3个平动自由度非刚性多原子过质心转轴的空间转动位置，2个转动自由度每个原子绕过质心转轴的空间转动位置，1个转动自由度多原子分子沿每个质心连线的振动位置，3n-6个振动自由度二能量按自由度均分定理1.特例：单原子气体分子

15、能量与自由度的关系单原子气体分子的能量将单原子气体分子能量表示为各自由度上能量的和的形式联立上述两个步骤，可得单原子气体分子在每一个自由度上获得相同的能量，均为2.能量按自由度均分定理理想气体的能量按自由度均分，每一自由度上获取的能量为其中，t：平动自由度，r：转动自由度，s振动自由度由于一个振动自由度总对应于一个振动势能与振动动能，因而，其能量应为自由度数的2倍。三理想气体的内能1.气体的内能理想气体的动能、振动势能、分子间相互作用势能的和2.理想气体内能的能均分公式例：1mol理想气体的内能单原子气体分子刚性双原子气体非刚性双原子气体 刚性多原子气体结论：理想气体的内能取决于气体分子的自由

16、度数及温度例：水蒸汽分解为同温度的氢气与氧气，即求：此过程中内能的增量(不记振动自由度)解：H2O，O2，H2分子的自由度分别为 6，5，51mol H2O的内能1mol H2的内能1mol O2的内能内能增量7-5麦克斯维气体速率分布规律一葛正权实验1.实验装置O：铋蒸汽源，蒸汽压100pa，温度可测C：有固定转轴的滚筒，半径r=9.4cm，=500转/分装置处于气压为10-3pa的真空环境中2.实验原理A.当C不转动时，铋蒸汽沉积在p处B.C转动时，通过s3的铋蒸汽沿直线到达G需要一定时间，所到达的位置与r、v、有关C.p的位置计算。设滚筒的直径为D，则p的位置满足D.实验分析方法：铋蒸汽

17、成带状分布，取等宽窄带，则每一窄带的厚度比表示相应速率区间的分子数比3.实验结论在确定实验条件下，分布在任一速率区间的分子数与总分子数的比值是确定的二 麦克斯维速率分布规律设气体的总分子数为N，处在速率的分子数为则麦克斯维速率分布规律表示为其中理解：A.分布函数f(v)的物理意义在单位速率间隔区间，速率为v的气体分子数占总分子数的比值发现分子处于速率为v的单位速率间隔区间的几率B.分布函数的归一化条件C.理想气体在不同温度下的分布曲线具有很大或很小速率的分子数很少温度升高，分子系统的平均平动能增大三 用麦克斯维速率分布规律求三种统计速率1.最可几速率与分布函数极大值对应的速率由及可得最可几速率

18、的计算公式为其中用到关系式2.平均速率于是3.方均根速率例：用气体总分子数N，气体速率v和速率分布函数f(v)表示以下各量A.速率大于v0的分子数B.速率大于v0的那些分子的平均速率C.多次观察某一分子的速率，发现其速率大于v0的几率解：A.因B.C.多次观察某一分子处在某速率区间的几率，等于系统中处于该速率区间的分子数与总分子数的比值7-6 玻尔兹曼分布规律一分布空间的相关概念1.速度区间：气体分子在速度区间上的分布2.位置空间：气体分子在位置空间 上的分布3.状态区间：气体分子同时在速度区间和位置空间上的分布二玻尔兹曼分布规律(气体在状态区间的分布)由麦克斯维分布用 取代处于上述速度空间的

19、分子数应与坐标空间体积微元成正比，处于外场中的分子除具有分子动能外，还应有势能于是，可得玻尔兹曼速度分布规律其中，n0为势能为0处单位体积中的分子数，f(v)为玻尔兹曼速度分布函数三重力场中单位体积分子数按高度的分布规律1.重力场中气体随高度的分布考虑单位体积中分子数在所有速度分布区间的几率归一条件重力场中气体随高度的分布2.压强随高度的变化例：测得黄山玉屏楼气压为625mmHg，气温17C，空气的平均摩尔质量=28.9 10-3kg mol-1，气温恒定求：此处海拔高度解：一般取海平面处气压为760mmHg讨论：由该例题可以看出，当高度上升12.4m时，气压平均下降1mmHg，当气温更低时，高度上升12m，则气压平均下降1mmHg7-7气体分子的平均自由程一 相关概念1.平均自由程:两刚性分子相邻两次碰撞质心之间距离的最小平均值2.平均碰撞频率：单位时间内刚性气体分子的平均碰撞次数二 平均自由程公式碰撞模型：认为一个分子以相对速率与其它静止分子发生弹性碰撞