水力学流动阻力及水头损失学习教案.pptx

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1、会计学1水力学流动水力学流动(lidng)阻力及水头损失阻力及水头损失第一页，共65页。n n局部水头损失：局部区域内液体质点由于相对运动产生较大能量损失。常用(chn yn)hj表示。第2页/共65页第二页，共65页。常见的发生局部水头损失常见的发生局部水头损失常见的发生局部水头损失常见的发生局部水头损失(s(s nsh)nsh)区域区域区域区域n n只要局部地区边界的形状或大小改变，液流内部结构只要局部地区边界的形状或大小改变，液流内部结构就要急剧调整，流速分布进行改组就要急剧调整，流速分布进行改组(g(g iz iz)流线发生弯流线发生弯曲并产生旋涡，在这些局部地区就有局部水头损失。曲并

2、产生旋涡，在这些局部地区就有局部水头损失。第3页/共65页第三页，共65页。液流产生水头液流产生水头液流产生水头液流产生水头(shu(shu tu)tu)损失的两个条件损失的两个条件损失的两个条件损失的两个条件(1)(1)液体具有粘滞性。液体具有粘滞性。(2)(2)由于由于(yuy)(yuy)固体边界的影响，液流内部质点之间固体边界的影响，液流内部质点之间 产生相产生相 对运动。对运动。液体具有粘滞性是主要的，起决定性作用。液体具有粘滞性是主要的，起决定性作用。液流的总水头损失液流的总水头损失hwhw第4页/共65页第四页，共65页。液流边界液流边界液流边界液流边界(binji)(binji)

3、几何条件对水头损失的影响几何条件对水头损失的影响几何条件对水头损失的影响几何条件对水头损失的影响1 1、液流边界横向轮廓的形状、液流边界横向轮廓的形状(xngzhun)(xngzhun)和大小对水头和大小对水头损失的影响损失的影响 可用过水断面的水力要素来表征，如过水断面的面可用过水断面的水力要素来表征，如过水断面的面积积A A、湿周、湿周 及力半径及力半径R R等。等。湿周：液流过水断面与固体边界接触的周界线。湿周：液流过水断面与固体边界接触的周界线。水力半径：水力半径：对圆管：对圆管：第5页/共65页第五页，共65页。2 2、液流边界纵向轮廓对水头、液流边界纵向轮廓对水头、液流边界纵向轮廓

4、对水头、液流边界纵向轮廓对水头(shu(shu tu)tu)损失的影响损失的影响损失的影响损失的影响因边界纵向轮廓(lnku)的不同，可有两种不同形式的液流：均匀流与非均匀流。均匀流第6页/共65页第六页，共65页。n n均匀流时无局部水头损失均匀流时无局部水头损失(s(s nsh)nsh)，非均匀渐变流时局部水，非均匀渐变流时局部水头损失头损失(s(s nsh)nsh)可忽略不计，非均匀急变流时两种水头损失可忽略不计，非均匀急变流时两种水头损失(s(s nsh)nsh)都有。都有。非 均 匀 流第7页/共65页第七页，共65页。4-2 粘性液体粘性液体(yt)流动的两种流流动的两种流态态一、

5、雷诺试验(shyn)第8页/共65页第八页，共65页。第9页/共65页第九页，共65页。第10页/共65页第十页，共65页。线段AC及ED都是直线，用 表示(biosh)即 层流时适用直线AC，即m1。紊流时适用直线DE，m1.752。第11页/共65页第十一页，共65页。二、液体形态的判别 雷诺数：临界雷诺数：液流型态开始(kish)转变时的雷诺数。对圆管：对明渠及天然河道 第12页/共65页第十二页，共65页。n n雷诺数含义雷诺数含义n n雷诺数反映了惯性力和粘滞雷诺数反映了惯性力和粘滞(zh(zh n zh)n zh)力的对比关系力的对比关系第13页/共65页第十三页，共65页。例4-

6、1 有一圆形水管，其直径d为100mm，管中水流的平均流速(li s)为1.0m/s，水温为100C，试判别管中水流的型态。解：当水温为100C时查得水的运动粘滞系数 v0.0131cm2/s，管中水流的雷诺数 因此管中水流为紊流。第14页/共65页第十四页，共65页。4-3 4-3 均匀均匀均匀均匀(jnyn)(jnyn)流沿程水头损失与切应力的关流沿程水头损失与切应力的关流沿程水头损失与切应力的关流沿程水头损失与切应力的关系系系系n n在管道或明渠均匀流中，任意取出一段总流来分析，在管道或明渠均匀流中，任意取出一段总流来分析，作用在该总流段上有下列作用在该总流段上有下列(xili)(xil

7、i)各力。各力。n n一、动水压力一、动水压力n n 1-1 1-1断面断面 2-2 2-2断面断面 n n 第15页/共65页第十五页，共65页。二、重力重力:三、摩擦阻力 因为均匀(jnyn)流没有加速度，所以 即 将 代入上式，各项用 除之，整理后第16页/共65页第十六页，共65页。因断面1-1及2-2的流速水头相等，则能量方程为 有因 故上式可写成上式就是均匀流沿程水头损失与切应力的关系式。在均匀流中任意取一流(y li)束按上述同样方法可求得：第17页/共65页第十七页，共65页。由实验(shyn)研究知：由此得 对圆管来说 式中 称为沿程阻力系数(xsh)，表征沿程阻力大小。第1

8、8页/共65页第十八页，共65页。4-4 圆管中的层流圆管中的层流(cn li)运动运动n n园管中层流园管中层流(cn(cn li)li)运动圆筒层表面的切应力可按牛顿运动圆筒层表面的切应力可按牛顿内摩擦定律来计算：内摩擦定律来计算：n n圆筒层表面切应力圆筒层表面切应力n n有有n n当当r=r0r=r0时，时，n n得得n n流速分布公式流速分布公式第19页/共65页第十九页，共65页。圆管层流的断面平均流速为故 或若用达西公式的形式来表示(biosh)圆管层流的沿程水头损失 可得第20页/共65页第二十页，共65页。【例4-2】圆管直径 mm，管长 m，输送运动(yndng)黏度 cm

9、2/s的石油，流量 m3/h，求沿程损失。【解】判别流动(lidng)状态为层流(cn li)式中（m/s）由式（m 油柱）第21页/共65页第二十一页，共65页。【例4-3】输送润滑油的管子直径 8mm，管长 15m，如图6-12所示。油的运动黏度(nind)m2/s，流量 12cm3/s，求油箱的水头 （不计局部损失）。润滑油管路(un l)（m/s）雷诺数 列层流列截面(jimin)1-1和2-2的伯努利方程第22页/共65页第二十二页，共65页。认为油箱(yuxing)面积足够大，取(m)，则第23页/共65页第二十三页，共65页。一、紊流形成过程(guchng)的分析 雷诺实验表明层

10、流(cn li)与紊流的主要区别在于紊流时各流层之间液体质点有不断地互相混掺作用，而层流(cn li)则无。4-5 紊流运动(yndng)的基本概念第24页/共65页第二十四页，共65页。(a)(b)(c)涡体的形成是混掺作用产生(chnshng)的根源。第25页/共65页第二十五页，共65页。涡体的形成并不一定形成紊流，只有当惯性作用(zuyng)与粘滞作用(zuyng)相比强大到一定程度是，才可能形成紊流。所以雷诺数是表征惯性力与粘滞力的比值。第26页/共65页第二十六页，共65页。紊流的基本特征是许许多多大小不等的涡体相互混掺前进，它们的位置、形态、流速都在时刻不断地变化(binhu)。

11、二、运动要素的脉动（b）（a）第27页/共65页第二十七页，共65页。试验研究结果表明：瞬时流速虽有变化，但在足够长的时间(shjin)过程中，它的时间(shjin)平均值是不变的。时间(shjin)平均流速可表示为即 恒 定 流 时 时 间(shjin)平 均 流 速 不 随 时 间(shjin)变化，非恒定流时时间(shjin)平均流速随时间(shjin)而变化。第28页/共65页第二十八页，共65页。瞬时流速(li s)与时间平均流速(li s)之差叫做脉动流速(li s)，即脉动流速(li s)时间平均常用脉动流速(li s)的均方根来表示脉动幅度的大小脉动流速(li s)的均方根值与

12、时均特征流速(li s)v的比值称为紊动强度。第29页/共65页第二十九页，共65页。三、紊流中的切向应力与普朗特动量传递(chund)理论在黏性流体层流流动时，切向应力表现为由内摩擦力引起的摩擦切向应力。在黏性流体紊流流动中，与层流一样，由于流体的黏性，各相邻流层之间时均速度(sd)不同，从而产生摩擦切向应力1.摩擦(mc)切向应力另外，由于流体有横向脉动速度，流体质点互相掺混，发生碰撞，引起动量交换，因而产生附加切应力 ，向应力 是由摩擦切向应力和附加切应力两部分组成。因此紊流中的切摩擦切向应力可由牛顿内摩擦定律式 求得第30页/共65页第三十页，共65页。2附加(fji)切向应力 附加切

13、向应力可由普朗特混合(hnh)长度理论推导出来。设管内紊流时均速度 的分布如图所示，在流层1上某一流体质点有轴向脉动速度 和横向脉动度 。横向脉动速度使流体质点从流层1运动一个微小距离(jl)到另一流层2。普朗特假定 相当于气体分子的平均自由行程。流层1上的流体的时均速度为 ，则流层2上的时均速度为 。图6-14 紊流时均速度分布在 时间内，由流层1经微小面积d 流向流层2的流体质量为 第31页/共65页第三十一页，共65页。质量 的流体到流层2后与该层上的流体互相碰撞，发生(fshng)动量交换。在 时间内动量变化为根据(gnj)动量定理，动量变化等于作用在 流体上外力的冲量。这个外力就是作

14、用在 上的水平方向的附加阻力 ，于是得式中 表示与X轴平行(pngxng)的流层之间作用在面积 上的总切力。则单位面积上的附加切应力为第32页/共65页第三十二页，共65页。假设(jish)脉动速度与时均速度(sd)的增量(zn lin)成正比，即得到紊流的附加切应力普朗特将 称为混合长度，并认为它与 成正比，式中 比例常数，由实验确定 第33页/共65页第三十三页，共65页。所以(suy)，紊流中的总切向应力等于例如在接近管壁的地方黏性摩擦切应力起主要作用，等号右边的第二项可略去不计；在管道中心处，流体质点之间混杂(hnz)强烈，附加切应力起主要作用，故可略去等号右边的第一项。的影响在有效截

15、面(jimin)上的各处是不同的，和第34页/共65页第三十四页，共65页。四、紊流中的层流底层及紊流中的流区 紊流中紧靠固体边界附近地方，脉动(midng)流速很小，由脉动(midng)流速产生的附加切应力也很小，而流速梯度却很大，所以粘滞切应力起主导作用，流态基本属层流。因此紊流中紧靠固体边界表面有一层极薄的层流层存在，在层流底层以外的液流才是紊流。第35页/共65页第三十五页，共65页。层流底层的切应力按层流来计算其流速按抛物线规律分布(fnb)，但底层很薄，其流速分布(fnb)可看作是按直线变化。故有 即 推得则有第36页/共65页第三十六页，共65页。因 故有则有 式中雷诺数 若N=

16、11.6，有第37页/共65页第三十七页，共65页。（a）光滑(gung hu)区；（b）粗糙区第38页/共65页第三十八页，共65页。2 2紊流中的流区及判别紊流中的流区及判别(pnbi)(pnbi)层流底层的厚度层流底层的厚度 随着随着 Re Re 的减小而增厚，当的减小而增厚，当 时，则管时，则管壁的粗糙凸出的高度完全被层流底层所掩盖。这时管壁粗糙壁的粗糙凸出的高度完全被层流底层所掩盖。这时管壁粗糙度对流动不起任何影响，液体好象在完全光滑的管道中流动度对流动不起任何影响，液体好象在完全光滑的管道中流动一样。这种情况下的管道称为一样。这种情况下的管道称为“水力光滑水力光滑”管，该区则称水管

17、，该区则称水力光滑区。力光滑区。当当 时，即管壁的粗糙凸出部分突出到紊流区中，如图时，即管壁的粗糙凸出部分突出到紊流区中，如图 (b)(b)所示。当流体流过凸出部分时，在凸出部分后面将引起所示。当流体流过凸出部分时，在凸出部分后面将引起旋涡，增加了能量损失，管壁粗糙度将对紊流流动发生影响。旋涡，增加了能量损失，管壁粗糙度将对紊流流动发生影响。这种情况下的管道称为这种情况下的管道称为“水力粗糙水力粗糙”管，该区则称粗糙区。管，该区则称粗糙区。在这里需要说明的是，对同一绝对在这里需要说明的是，对同一绝对(judu)(judu)粗糙度粗糙度 的管道，的管道，当流速较低时，其层流底层厚度当流速较低时，

18、其层流底层厚度 可能大于可能大于 ，当流速较高，当流速较高时，其层流底层厚度时，其层流底层厚度 可能小于可能小于 ，因此同一根管道，在不，因此同一根管道，在不同的流速下，可能是光滑管也可能是粗糙管。同的流速下，可能是光滑管也可能是粗糙管。第39页/共65页第三十九页，共65页。五、紊动的流速(li s)分布 紊流中由于液体质点相互混掺，互相碰撞(pn zhun)，因而产生了液体内部各质点间的动量传递，造成断面流速分布的均匀化。第40页/共65页第四十页，共65页。摩阻流速(li s)粘性(zhn xn)底层在交界处 于是(ysh)得紊流流速的分布式为紊流 u层流 u第41页/共65页第四十一页

19、，共65页。目前管道中常用(chn yn)的紊流流速分布的表达式：1、流速的分布的对数公式（普朗特-卡门）(1)光滑区(2)粗糙区第42页/共65页第四十二页，共65页。2 2、流速、流速(li s)(li s)的分布的指数公式（普朗特的分布的指数公式（普朗特-勃拉休斯）勃拉休斯）当Re105,n=1/7,流速(li s)分布的七分之一次方定律。当Re=105-4105,n=1/8,当Re=1.1106,n=1/9当Re=（2-3.2）106,n=1/10第43页/共65页第四十三页，共65页。4-6 紊流的沿程水头损失 尼库拉兹为探讨紊流沿程阻力的计算公式，用不同(b tn)粒径的人工砂粘贴

20、在不同(b tn)直径的管道的内壁上，用不同(b tn)的流速进行一系列试验。Johann Nikuradse第44页/共65页第四十四页，共65页。沿程阻力(zl)系数的变化规律尼古拉兹实验(shyn)或Lg（100）lgRe层流时,水力光滑壁面,称为紊流光滑区水力粗糙壁面,称为紊流粗糙区过渡粗糙壁面,称为率流过渡粗糙区尼库拉兹沿程阻力(zl)系数与雷诺数关系图 第45页/共65页第四十五页，共65页。(1)层流(cn li)区：Re 2300 与 无关，hf 与 V 成正比。(2)水力光滑区：仅与 Re 有关(yugun)，与 无关，但这个区域的上限取决于r0/，hf 与 V1.75 成正

21、比。(Blasius,勃拉修斯公式(gngsh)(Prandtl 普朗特公式)第46页/共65页第四十六页，共65页。(尼古拉兹公式(gngsh)(3)水力(shul)粗糙区：与 Re 无关，hf 与 V2 成正比。(4)水力(shul)光滑到水力(shul)粗糙的过渡区：与 Re 和 都有关。适用于3000 Re 106(克列布鲁克-怀特公式)第47页/共65页第四十七页，共65页。二二 实际管道沿程阻力系数实际管道沿程阻力系数(xsh)(xsh)1 1 为便于应用，莫迪为便于应用，莫迪(Moody)(Moody)将其制成莫迪将其制成莫迪图。图。第48页/共65页第四十八页，共65页。2 2

22、 舍维列夫公式舍维列夫公式(gngsh)(gngsh)当断面当断面v v 1.2m/s 1.2m/s（第二过渡区）（第二过渡区）当断面当断面v1.2m/sv1.2m/s（水力（水力(shu(shu l)l)粗糙区）粗糙区）第49页/共65页第四十九页，共65页。三三三三 水头损失水头损失水头损失水头损失(s(s nsh)nsh)经验公式经验公式经验公式经验公式1 1 谢才公式谢才公式上述计算沿程阻力系数的公式涉及到自然管道或天然河道表面粗糙上述计算沿程阻力系数的公式涉及到自然管道或天然河道表面粗糙均匀化后的当量均匀化后的当量(dngling)(dngling)粗糙度，目前缺乏这方面的资料粗糙度

23、，目前缺乏这方面的资料17691769年谢才年谢才(Chzy)(Chzy)总结明渠均匀流实测资料，提出计算均匀流总结明渠均匀流实测资料，提出计算均匀流的经验公式：的经验公式：式中式中 C C为谢才系数，单位为谢才系数，单位 谢才公式与达西公式是一致的，切合点为：谢才公式与达西公式是一致的，切合点为：第50页/共65页第五十页，共65页。两个常用的计算谢才系数的公式：一、曼宁（Manning,1890）公式 二、巴甫洛夫斯基式中n为粗糙(cco)系数，也称糙率，是表征边界表面影响水流阻力的各种因素的一个综合系数。这两个公式均依据阻力平方区紊流的实测(sh c)资料求得，故只能适用于阻力平方区的紊

24、流。第51页/共65页第五十一页，共65页。例题：有一混凝土护面的梯形渠道，底宽10m，水深3m，两岸边坡为1：1，粗糙系数为0.017，流量为39m3/s，水流属于阻力(zl)平方区的紊流，求每公里渠道上的沿程水头损失。bh1：11：1解：B水面宽过水断面面积湿周水力半径谢齐系数沿程水头损失断面平均流速第52页/共65页第五十二页，共65页。4-7 4-7 局部局部(jb)(jb)水头损失水头损失一、局部水头损失产生一、局部水头损失产生(chnshng)(chnshng)的原因的原因旋涡区的存在是造成局部(jb)水头损失的主要原因.局部水头损失与沿程水头损失一样，也与流态有关，但目前仅限于紊

25、流研究，且基本为实验研究.第53页/共65页第五十三页，共65页。第54页/共65页第五十四页，共65页。二、圆管突然扩大的液流局部水头二、圆管突然扩大的液流局部水头(shutu)(shutu)损失损失1、从1 2建立(jinl)伯努利方程，可得（1）第55页/共65页第五十五页，共65页。2、在s方向列动量(dngling)方程式中：引入实验(shyn)结果（2）第56页/共65页第五十六页，共65页。3、联立（1）、（2），并取 得（包达公式(gngsh)）第57页/共65页第五十七页，共65页。第58页/共65页第五十八页，共65页。第59页/共65页第五十九页，共65页。三、局部水头损

26、失三、局部水头损失(snsh)(snsh)通通用公式用公式式中：=f(Re,边界情况)，称为(chn wi)局部阻力系数，一般由实验确定.第60页/共65页第六十页，共65页。例题：水从水箱流入一管径不同(b tn)的管道，管道连接情况如图所示，已知：（以上值均采用发生局部(jb)水头损失后的流速）当管道输水流量为25l/s时，求所需要(xyo)的水头H。l1l2V00d2d1H分析：用能量方程式，三选定，列能量方程：112200第61页/共65页第六十一页，共65页。l1l2V00d2d1H112200解：代入数据(shj)，解得：故所需水头为2.011m。第62页/共65页第六十二页，共65页。第63页/共65页第六十三页，共65页。已知 未知1水头损失问题(wnt)2流量问题(wnt)3尺寸问题(wnt)三类(sn li)问题第64页/共65页第六十四页，共65页。感谢您的观看(gunkn)！第65页/共65页第六十五页，共65页。