7引力场的量子化及其局限性讲解.docx

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1、7、引力场的量子化及其局限性二十世纪理论物理学面临的一个主要困难，可以用两个字概括，那便是发散。发 散是量子场论中的基本困难。起初人们相信如果狭义相对论是正确的，那么量子力学的形式 就应该适当地加以修改。因为从狭义相对论的观点来看，薛定谓方程是明显非洛仑兹协变的。 笼统地说，其中方程对时间求的是一阶导数，而哈密顿算符往往是空间的二阶导数，时间与 空间处于不平等的地位。为了使得量子力学与狭义相对论协调起来，狄拉克等人创立了量子 场论。其场方程，已具有了明显的洛仑兹协变性，同时它不仅可以对点粒子进行描述，而且 能够对具有广延性质的物质场进行描述，并将其量子化。这本身绝不能被视为仅仅是量子力 学一种

2、简单的推广，同时应看到它本质上的一次飞跃。从物理上看，量子场论能够描述粒子 的产生和湮灭，而这是在量子力学中无法实现的，从数学上看，场论中，系统的自由度是无 数多的，而量子力学主要处理的只能是有限个自由度的系统，这样一种质的不同，使得两者 之间的数学结构，是极不相同的，比如说希尔伯特空间的定义等等。乃至到今天，量子力学 的数学结构是已经很清楚了的，但是量子场论的数学结构，依然是有待进一步研究的课题。量子场论中的方程在许多具体问题中已经显得很复杂，乃至无法精确求解。特别是方 程中含有非线性项的时侯。所以至今，量子场论中发展起来的几套比较成熟了的方法，都是 以近似求解为目的的微扰论。这时发散的困难

3、也就体现出来了。其结果是，我们本来期望那 样一些应该越来越小的修正项，相反却是无穷大的。这或是由于积分项中的动量趋向无穷大 而导致的紫外发散，或是由于动量趋向零而导致的红外发散，而前者是量子场论中所遇到的 主要困难。为了消除这样一些发散项，物理学家引入了一种称之为重整化的方法，部分地解决了 这一难题。其基本思想便是把那样一些发散项吸收到一些基本“常”量中去，而那样一些无 穷大的常量却是我们永远观测不到的。所能观测的只是那样一些经过重整化了的有限大小的 量。但是这样的一种方法并不是对任何一种理论都适用，如果一个理论中的基本发散项随着 微扰的展开越来越多的话，那么我们就无法将所有的发散项，全部吸收

4、到那样有限的几个基 本常量中去。我们称这样的一种理论是无法重整化的。量子电动力学(QED)很早就被认识到 是一个可重整化的规范理论，而严格证明其它理论是否能被重整化，很长一段时间内，是一 个没有解决的问题。直到七十年代初，这样的一个难题方被当时还是研究生的特。霍夫特 (tHooft)和他的导师攻克。他们证明了当时基于规范理论的其它统一模型，都是可重整化 的。这样的一个工作，给YANG-MILLS理论带来了第二次青春，同时也使得他们荣获了 1999 直举步维艰，直到目前人们还不清楚Loop Quantum Gravity是否以广义相对论为弱场极限, 或者说Loop Quantum Gravity

5、对时空的描述在大尺度上是否能过渡为我们熟悉的广义相对 论时空。超弦理论的微扰展开逐级有限，虽然级数本身不收敛，比起传统的量子理论来还是 强了许多，算是大体上解决了传统量子场论中的发散困难。在广义相对论方面，超弦理论可 以消除部分奇点问题(但迄今尚无法解决最著名的黑洞和宇宙学奇点问题)。Loop Quantum Gravity与超弦理论目前还是两个独立的理论，彼此之间唯一明显的相似之处是两者都使用 了一维的几何概念作为理论的基础。如果这两个理论都反映了物理世界的某些本质特征，那 么这种相似性也许就不是偶然的。未来的研究是否会揭示出这种巧合背后的联系现在还是一 个谜。在量子引力情形下，认识论问题变

6、得更加尖锐。许多学者认为，经典广义相对论的时空 观念，诸如拓扑空间、连续流形、时空几何和微观因果性等都不能应用到量子引力。英国学 者艾沙姆(C. J. Isham)指出：“人们应当怀疑量子理论应用到引力的可能性问题，尽管流 行的量子引力研究或多或少采用了标准的量子理论研究方式，但存在着某种先验论的危险 性。时空的经典想法是不假思索地运用到量子理论中去的，这会导致范畴类型上的差错。当 人们试图应用量子理论到量子引力中去时，这些概念是不适合的。”年的诺贝尔物理学奖。至今，人们相信描述强，电弱三种相互作用的量子场论，都是可以重 整化的。但是，描述引力相互作用的量子引力，却是无法重整化。这是当今理论物

7、理界，面 临的一个主要困难。从另外一个角度说，这样的一个困难等价于怎样将量子力学与描述引力 场的广义相对论协调统一起来(1)量子引力的产生虽然量子引力理论的主要进展大都是在最近这十几年取得的，但是引力量子化的想法 早在1930年就已经由L. Rosenfeld提出了。从某种意义上讲，在今天大多数的研究中 量子理论与其说是一种具体的理论，不如说是一种理论框架，一种对具体的理论一一比如 描述某种相互作用的场论一一进行量子化的理论框架。广义相对论作为一种描述引力相互 作用的场论，在量子理论发展早期是除电磁场理论外唯一的基本相互作用场论。把它纳入 量子理论的框架因此就成为继量子电动力学后一种很自然的想

8、法。1920年，韦尔提出了一个将电磁场和引力场联系起来的电磁场几何化的理论，他的基 本想法是：把电磁场与空间的局部度规不变性联系起来。韦尔的理论不仅没有得到学术界 的认可，而且也与实验结果不符。之后，瑞尼契、惠勒、米斯纳等人也作了很多将电磁场 几何化的尝试，都没有获得成功。人们也曾试图将引力场进行量子化，并从中寻求引力场 与电磁场的本质联系，企图用量子论的方法实现引力场与电磁场的统一。通常经典场论的内容主要包括经典电磁场论即经典电动力学和经典引力场论两个部 分，前者指麦克斯韦的电磁场理论，后者指爱因斯坦的广义相对论。已知场是物质的基本 形态，经典电动力学已发展为量子电动力学，那么很自然地爱因斯

9、坦的广义相对论，即相 对论性的经典引力场论也应发展为量子广义相对论或量子引力场论。既然量子电磁场的基 态称为电磁真空态，基态的量子电磁场称为量子电磁真空；那么量子引力场的基态就应称 为引力真空态，基态的量子引力场就应称为量子引力真空。科学家们引入引力场量子理论一一“弓1力子”理论。根据电磁场量子理论，物质间 的相互作用(吸引或排斥)是通过交换电磁场量子一一光子实现的。由于电磁力和万有引力 都是长程力，与距离的平方成反比，人们通过类似的方法把引力场量子化，把引力场量子叫 做引力子，常用符号g表示，引力子具有波粒二象性。引力场和其他场物质可相互转化，如 电子和正电子湮灭时，除以产生光子的方式进行外

10、，还可能以产生两个引力子的方式进行。 人们还推测，引力子的静止质量为零，电荷为零，是自旋为2的以光速运动的玻色子。长期 以来，人们力图通过探测引力波的存在证实引力场理论。但由于万有引力太弱，相应引力子 的能量比光子小的多，探测非常困难。引力波是否存在，是一个极重大的理论与实验问题, 科学家在确认引力波存在的问题上，采取极谨慎的态度，并继续从各方面探测引力波。此外, 人们还设计出能发射引力波的装置。研究引力波，对进一步认识物质的结构和本性，促进科 学技术的发展有重要的意义。(2)协变量子化和正则量子化引力量子化几乎是量子化方法的练兵场，早期的尝试几乎用遍了所有已知的场量子化方 法。最主要的方案有

11、两大类：协变量子化和正则量子化。它们共同发源于1967年B. DeWitt 题为Quantum Theory of Gravity的系列论文。协变量子化方法试图保持广义相对论的 协变性，基本的做法是把度规张量guv分解为背景部分gpV和涨落部份hUv：gMV =guv+ h“v ,不同的文献对背景部份的选择不尽相同，有的取Minkowski背景度规有的取 量子有效作用量(quantum effective action)的解。这种方法和广义相对论领域中传统的 弱场展开方法一脉相承，思路是把引力相互作用理解为在一个背景时空中引力子的相互作 用。在低级近似下协变量子引力很自然地包含自旋为2的无质量

12、粒子：引力子。由于这种分解展开使用的主要是微扰方法，随着20世纪70年代一些涉及理论重整化性 质的重要定理被相继证明，人们对这一方向开始有了较系统的了解。只可惜这些结果基本上 都是负面的。1974年，G. t Ilooft和M. Veltman首先证明了在没有物质场的情况下量 子引力在单圈图(1-loop)层次上是可重整的，但只要加上一个标量物质场理论立刻变得不 可重整。12年后M. H. Goroff和A. Sagnotti证明了量子引力在两圈图(2-loop)层次 上是不可重整的。这一结果基本上结束了早期协变量子引力的生命。又过了十二年，Z. Bern 等人证明一一除了 N=8的极端情形尚

13、待确定外一一量子超引力也是不可重整的，从而连 超对称这根最后的救命稻草也被铲除了。早期量子引力理论，即量子力学和广义相对论相结 合的量子引力出现的发散困难无法消除，即不能重正化，可以说至今还没有一个十分完满的 量子引力理论。但是这并未妨碍人们热情地探索引力场量子化的工作，而且还取得了相当的 成功。与协变量子化方法不同，正则量子化方法一开始就弓I进了时间轴，把四维时空流形分割 为三维空间和一维时间(所谓的ADM分解)，从而破坏了明显的广义协变性。时间轴一旦选 定，就可以定义系统的Hamilton量，并运用有约束场论中普遍使用的Dirac正则量子化 方法。正则量子引力的一个很重要的结果是所谓的Wh

14、eeler-DeWitt方程，它是对量子引力 波函数的约束条件。由于量子引力波函数描述的是三维空间度规场的分布，也就是空间几何 的分布，它有时被称为宇宙波函数，Wheeler-DeWitt方程也因而被一些物理学家视为量子 宇宙学的基本方程。1967年，B.德韦特(DeWitt)应用狄拉克正则量子化方法，对引力进行 量子化。1968年,J.惠勒(Wheeler)和C米斯纳(Misner)加以发展完善,给出一个类似于 薛定谓方程的宇宙波函数方程。这个动力学方程就是惠勒德韦特(WDW)方程，从此量子宇宙 学兴起。后来人们把以WDW方程为核心内容的量子宇宙学称为旧量子宇宙学。与协变量子化方法一样，早期

15、的正则量子化方法也遇到了大量的困难，这些困难既有 数学上的，比如Wheeler-DeWitt方程别说求解，连给出一个数学上比较严格的定义都困难; 也有物理上的，比如无法找到合适的可观测量和物理态。在建立量子引力理论的途径中，主要出现有两种走向。一种是把量子力学只和广义相 对论即引力作用结合起来，这称为纯引力的量子理论，或量子引力场论，例如半量子引力、 圈量子引力等属于此种。另一种是受了粒子物理标准模型的启发，试图把广义相对论和电磁、 弱及强三种作用统合起来，形成所谓的四种作用的超统一理论，例如超引力和超弦/M理论 等属于此种。由于这两种类型的理论，都是有关引力作用的量子理论，所以人们把它们都称

16、 为量子引力理论。由于WDW方程是一个泛函微分方程，在，就必须对宇宙波函数实施边界条件或初始条 件，而这些却是十分艰难的工作。于是人们试图运用量子引力的欧几里德路径积分变换，这 是因为此种方法在闵可夫斯基时空量子场论中是一种有效的计算技巧。量子宇宙学经过艰难 的一段停滞后，1979年，S.霍金(Hawking)引进了可由欧几里德路径积分形式表示的跃迁振 幅，这种形式的量子宇宙学，称为新量子宇宙学。在新量子宇宙学中，主要由于宇宙边界 条件的差异，出现了哈特尔霍金和维连金两种不同方案。1983年，J.哈特尔(Hartle)和霍 金提出宇宙无边界假设，通过引入欧几里德函数积分，把正则量子化方法和路径

17、积分量子化 方法结合起来，给出了合理的波函数，从而确定了所谓宇宙的量子态。1985年，A.维连金 (Vilenkin)提出宇宙隧道边界条件，认为我们宇宙是从无(Nothing)量子隧穿效应而产生的, 波函数仅由在超空间部分的外向模所构成。无论是哈特尔一霍金的新量子宇宙学，还是维连 金的新量子宇宙学，都给出了我们宇宙量子态的波函数，这两种方案都有其成功和不足的。(3)圈量子引力真空圈量子引力是当前正则量子引力的流行形式，正则量子引力是只有引力作用的量子引 力理论，它的基本概念是应用标准量子化手续于广义相对论，而广义相对论则写成正则的哈 密顿形式。根据发展正则量子引力大体上可分为朴素量子引力和圈量

18、子引力。粗略说来，前 者发展于1986年前，后者发生于1986年后。朴素量子引力由于存在着发散困难即不能进行 重正化，从而圈量子引力发展成为当前正则引力的代表。基态的量子引力场是量子引力真空，量子引力场的基态是量子引力真空态。由于作为 物质存在形式的空间时间，在一定意义上而言，实际上就是可看作引力真空的空间时间。所 以我们研究量子引力真空的时空性质，也就是要研究在普朗克标度下真空的空间时间的物理 性质。1986年，A.阿希泰卡尔(Ashtakar)研究了 A.森(Sen )提出的广义相对论引力场方 程的精致形式，这形式的方程已经表述了广义相对论的核心内容。1987年，他给出了广义 相对论的流行

19、形式，从而对于在普朗克标度的时空几何量，可以进行具体计算，并作出精确 的数量性预言。这种表述是此后圈量子引力进一步发展的关键。1990年，C.罗维利(Rovelli)和J.斯莫林(Smolin)研究得出在普朗克标度，空间 具有几何断续性，而这些编织态，在微观尺度上具有真空泡沫即时空泡沫的形式。1994年, 他们第一次计算了面积算子和体积算子的本征值，得出它们的本征谱为断续而非连续的重大 结论。(4)超引力量子真空超引力是具有超对称性的引力理论。所谓超对称性，是指把费米子和玻色子联系在一 起的一种扩大对称性，它同时也将内部对称性和彭加勒(Poincare)不变性联系了起来。在 超引力理论中，引力

20、是通过超对称局域化而产生的，所以又称为定域超对称性。1976年，D.弗里得曼(Freedman) , P.纽温休泽恩(Nieuwenhuizen)和F.菲赖拉 (Ferrara)等人提出超引力，认为超对称定域化可导致超引力。1980年，P.弗里翁德 (Freund) M.鲁宾(Rubin )利用高维时空的场结构解决了高维时空如何变为四维时空和 内部空间的直积这样的真空态结构。1983年，M.安瓦达(Awada)、M.达夫(Duff)和C. 波普(Pope)证明了 11维超引力在7维扁球上紧致化，可给出具有N=1超对称的真空解。 1984年，I.盖姆派耳(Gampell)、P.外斯(Wess)和

21、P.豪依(Howe)等人在10维时空中 得出有三种超引力理论的结果，其中有两类是非手征超引力，另一类是手征超引力。但真空 结构形式为 M, 5 times;M, 5,而不是 M, 4times;M, 6。1985 年,T.鲁布(Robb) 和J泰勒(Tayler)用通常的弗里翁达鲁宾假设略为差别的方案，首次得到了 M, 4 times;M, 6的真空结构解。同年，纽温休泽恩和N.瓦奈尔(Warner)给出真空态结构 非直积的形式。值得指出，在超弦理论建立后，人们知道10维超引力真空乃是超弦真空的 特殊情况。（5）超弦/M理论真空超弦/M理论由超弦理论和M理论组成，它是当代量子引力的最佳候选者。

22、当今量子引 力除超弦/M理论外，还有圈量子引力、拓扑场论、欧几里得量子引力、扭量理论等。超弦 /M理论的目的，在于提供已知四种作用即引力和强、弱、电相互作用统一的量子理论。弦理论虽然在20世纪70年代中期，已知其中自动包含引力现象，但因存在一些困难, 只是到80年代中期才取得突破性进展。弦理论发展可粗略分为早期弦理论（70年代）、超 弦理论（80年代）和M理论即膜理论（90年代后）三个时期。10维超弦理论建立于20世纪80年代中期，人们称为弦理论的第一次革命，有五种独 立微扰超弦真空。M理论是作为10维超弦理论的11维推广，它包含多种维数的物质实体膜 （brame） , 1维弦、二维普通膜只是

23、它的两个特例。M理论是20世纪90年代兴起的，人 们称为弦理论的第二次革命。M理论的超统一真空，把超引力的11维真空和五种超弦10 维真空作为低能极限情况统一在其中。这是四种作用统一量子理论发展中十分令人鼓舞的重 大突破。对超弦/M理论真空研究的雄心勃勃，还在于探讨我们宇宙真正的真空结构，即我们宇 宙四种基本作用统一的、非微扰的、原初的超统一真空的具体形式。根据这个初始基态解, 人们就可以期望从第一原理来计算我们宇宙的基本参量，从而获得我们宇宙的整体结构、创 生及演化基本规律的深入认识。在超弦/M理论宇宙学中，人们认为我们最初的膜世界是由永恒宇宙真空的量子涨落而 来。1999年，L.兰德尔（R

24、andell）和R.桑德拉姆（Sundrum）提出我们宇宙的一个五维膜 世界模型11,其中空间额外维度是7维的，有6个维度是紧致的，乘也个是非紧致的。这 就是说，我们世界是D, 3 times;REl（时间）被嵌入在Ads, 5中，它的1个额外 维度是非紧致的。2001年，P.斯坦哈特（Stainhart）和T.特鲁克（Turok）提出火劫/循环 （Ekpyrotic/Cyclic）膜世界模型，此模型认为我们宇宙是在一个高维空间中的许多D膜 之一，这些D膜彼此间有引力作用，随机地会发生碰撞。大爆炸就是另外一个D膜碰撞到我 们宇宙这个D膜的结果。综上所述可知，爱因斯坦在创建相对论后提出的一无所有

25、的空间，即原初所谓的真空 概念是没有意义的论断，空间时间是不可以脱离物质世界的真实客体而存在的东西等思想是 极为深刻的，它影响着现代物理学真空理论的发展过程。20世纪基础物理学的真空理论， 实质上是量子的。当今量子真空理论正在蓬勃地发展，真空是基态的量子场，量子场的基态 是真空态，这些观念已经逐步被人们所接受。量子真空物理在实验、理论和哲学义理诸方面, 同样取得很大的进展。可以预见经过若干年的刻苦研究，21世纪物理学四大问题之一的真 空结构困难，是不难获得重大突破的。空间量子化曾经是许多物理学家的猜测，这不仅是因为量子化这一概念本身的广泛应 用开启了人们的想象，而且也是因为一个连续的背景时空看

26、来是量子场论中紫外发散的根 源。1971年R. Penrose首先提出了一个具体的离散空间模型，其代数形式与自旋所满足 的代数关系相似，被称为spin network。1994年Rovelli和Smolin研究了 Loop Quantum Gravity中的面积与体积算符的本征值，结果发现这些本征值都是离散的，它们对应的本征 态和Penrose的spin network存在密切的对应关系。以面积算符为例，其本征值为：A二 Lp2 SI JI (J1 + 1)1/2,式中 Lp 为 Planck 长度，J1 取半整数，是 spin network 上 编号为1的边所携带的量子数，求和S1对所有穿

27、过该面积的边进行。这是迄今为止有关 Planck尺度物理学最具体的理论结果，如果被证实的话，或许也将成为物理学上最优美而 意义深远的结果之一。Loop Quantum Gravity因此也被称为量子几何(Quantum Geometry) o对Loop Quantum Gravity与物质场(比如Yang-Mills场)耦合体系的研究 显示，具有空间量子化特征的Loop Quantum Gravity确实极有可能消除普通场论的紫外发 散。(6)量子引力对于黑洞热力学的研究迄今为止对量子引力理论最具体最直接的“理论证据”来自于对黑洞热力学的研 究。1972年,Princeton大学的研究生J.

28、D. Bekenstein受黑洞动力学与经典热力学之间 的相似性启发，提出了黑洞燧的概念，并估算出黑洞的蜡正比于其视界(Event Horizon)面 积。稍后，S.W. Hawking研究了黑洞视界附近的量子过程，结果发现了著名的Hawking幅 射，即黑洞会向外幅射粒子(也称为黑洞蒸发)，从而表明黑洞是有温度的。由此出发 Hawking也推导出了 Bekenstein的黑洞燧公式，并确定了比例系数，这就是所谓的 Bekenstein-Hawking 公式：S = k (A/Lp2) / 4,式中 k 为 Boltzmann 常数，它是燧的微 观单位，A为黑洞视界面积，Lp为Planck长度

29、，它是由广义相对论和量子理论的基本 常数组合成的一个自然长度单位(大约为10-35米)。Hawking对黑洞幅射的研究使用的 正是以广义相对论时空为背景的量子理论，即所谓的半经典理论，但黑洞端的存在却预示着 对这一理论框架的突破。我们知道，从统计物理学的角度讲，端是体系微观状态数目的体现, 因而黑洞焙的存在表明黑洞并不象此前人们认为的那样简单，它含有数量十分惊人的微观状 态。这在广义相对论的框架内是完全无法理解的，因为广义相对论有一个著名的“黑洞无 毛发定理” （No-Hair Theorem）,它表明黑洞的内部性质由其质量，电荷和角动量三个宏观 参数所完全表示（即使考虑到由Yang-Mill

30、s场等带来的额外参数，其数量也十分有限）， 根本就不存在所谓微观状态。这表明黑洞嫡的微观起源必须从别的理论中去寻找，这“别 的理论”必须兼有广义相对论和量子理论的特点（因为黑洞焙的推导用到了量子理论）。量 子引力理论显然正是这样的理论。在远离实验检验的情况下，黑洞牖目前已经成为量子引力理论研究中的一个很重要的理 论判据。一个量子引力理论要想被物理学界所接受，必须跨越的重要“位垒”就是推导出 与Bekenstein-Hawking端公式相一致的微观状态数。引力量子化几乎是量子化方法的练兵 场，早期的尝试几乎用遍了所有已知的场量子化方法。最主要的方案有两大类：协变量子化 和正则量子化。它们共同发源

31、于1967年B. DeWitt题为“Quantum Theory of Gravity”的 系列论文。协变量子化方法试图保持广义相对论的协变性，基本的做法是把度规张量go 分解为背景部分guv和涨落部份h.v： guv = go +，由于这种分解展开使用的主要是微扰方法，随着70年代一些涉及理论重整化性质的重要定理被相继证明，人们对这一方 向开始有了较系统的了解。只可惜这些结果基本上都是负面的。与协变量子化方法不同， 正则量子化方法一开始就引进了时间轴，把四维时空流形分割为三维空间和一维时间（所谓 的ADM分解），从而破坏了明显的广义协变性。时间轴一旦选定，就可以定义系统的 Hamilton量

32、，并运用有约束场论中普遍使用的Dirac正则量子化方法。正则量子引力的一 个很重要的结果是所谓的Wheeler-DeWitt方程，它是对量子引力波函数的约束条件。由于 量子引力波函数描述的是三维空间度规场的分布，也就是空间几何的分布，它有时被称为宇 宙波函数，Wheeler-DeWitt方程也因而被一些物理学家视为量子宇宙学的基本方程。（7）量子引力的困难将广义相对论和量子理论相结合，形成的单一理论可以自称为自然界的完整理论。量子 引力是理论物理界正在努力建立的一个理论，它包括了广义相对论和粒子物理学的标准模 型。目前，这两个理论描述的是自然界中不同尺度下的性质。当物理学家们努力探索两个理 论

33、的交迭处，即同一尺度下时得出了无意义的结果，如引力（或者时空曲率）变成无穷大。引力量子化的这些早期尝试所遭遇的困难，特别是不同的量子化方法给出的结果大相径 庭这一现象是具有一定启示性的。这些问题的存在反映了一个很基本的事实，那就是许多不 同的量子理论可以具有同样的经典极限，因此对一个经典理论量子化的结果是不唯一的，原 则上就不存在所谓唯一 “正确”的量子化方法。其实不仅量子理论，经典理论本身也一样，比如经典Newton引力就有许多推广，以 Newton引力为共同的弱场极限，广义相对论只是其中之一。在一个本质上是量子化的物理 世界中，理想的做法应该是从量子理论出发，在量子效应可以忽略的情形下对理

34、论作“经 典化”，而不是相反。从这个意义上讲，量子引力所遇到的困难其中一部份正是来源于我们 不得不从经典理论出发，对其进行“量子化”这样一个无奈的事实。传统的量子引力方 案的共同特点是继承了经典广义相对论本身的表述方式，以度规场作为基本场量。Loop Quantum Gravity完全避免使用度规场，从而也不再引进所谓的背景度规，因此被称为是一 种背景无关(background independent)的量子引力理论。除背景无关性之外，Loop Quantum Gravity与其它量子引力理论相比还具有一个很重要的优势，那就是它的理论框架是非微扰 的。迄今为止在Loop Quantum Gra

35、vity领域中取得的重要物理结果有两个：一个是在 Planck尺度上的空间量子化，另一个是对黑洞燧的计算。对于黑洞燧的计算，Loop Quantum Gravity的基本思路是认为黑洞燧所对应的微观态由能够给出同一黑洞视界面积的各种不 同的spin network位形组成的。量子引力的另一种极为流行的方案是超弦理论 (Superstring Theory) o超弦理论的目标是统一自然界所有的相互作用，量子引力只不过是 超弦理论的一个部份。超弦理论的前身是二十世纪六十年代末七十年代初的一种强相互作用 唯象理论。第一次超弦革命 J. H. Schwarz和M. B. Green等人一起 研究了超弦

36、理 论的反常消除(anomaly cancellation)问题，由此发现自洽的超弦理论只存在于十维时空 中，而且只有五种形式，即：Type I, Type IIA, Type IIB, SO(32) Heterotic 及 E8 X E8 Heterotico第二次超弦革命一一对各种对偶性及非微扰结果的研究。超弦理论对黑洞熠的 计算利用了所谓的“强弱对偶性 (strong-weak duality),即在具有一定超对称的情形 下，超弦理论中的某些D-brane状态数在耦合常数的强弱对偶变换下保持不变。利用这种 对称性，处于强耦合下原本难于计算的黑洞嫡可以在弱耦合极限下进行计算。在弱耦合极限

37、下与原先黑洞的宏观性质相一致的对应状态被证明是由许多D-brane构成，对这些 D-brane状态进行统计所得到的燧和Bekenstein-Hawking公式完全一致 甚至连Loop Quantum Gravity无法得到的常数因子也完全一致。由于上述计算要求一定的超对称性，因 此只适用于所谓的极端黑洞(extremal black hole)或接近极端条件的黑洞。对于非极端 黑洞，超弦理论虽然可以得到Bekenstein-Hawking公式中的正比关系，但与Loop Quantum Gravity 一样无法给出其中的比例系数。Loop Quantum Gravity的成果主要局限于理论的运动学方面，在动力学方面的研究却一