材料的光学性能 PPT课件.ppt

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1、 材料的光学性能材料的光学性能众所周知众所周知,材料对可见光的不同吸收和反射性能使我们周围的世界呈现五光材料对可见光的不同吸收和反射性能使我们周围的世界呈现五光十色。十色。金和银对红外线的反射能力最强金和银对红外线的反射能力最强,所以常被用来作为红外辐射腔内的镀层。所以常被用来作为红外辐射腔内的镀层。玻璃、石英、金刚石是熟知的可见光透明材料玻璃、石英、金刚石是熟知的可见光透明材料金属、陶瓷、橡胶和塑料在一般情况下对可见光是不透明的。金属、陶瓷、橡胶和塑料在一般情况下对可见光是不透明的。橡胶、塑料、半导体锗和硅却对红外线透明。因为锗和硅的折射率大橡胶、塑料、半导体锗和硅却对红外线透明。因为锗和硅

2、的折射率大,故被故被用来制造红外透镜。用来制造红外透镜。许多陶瓷和密胺塑料制品在可见光下完全不透明许多陶瓷和密胺塑料制品在可见光下完全不透明,但却可以在微波炉中作食但却可以在微波炉中作食品容器品容器,因为它们对微波透明。因为它们对微波透明。玻璃、塑料、晶体、金属和陶瓷都可以成为光学材料。玻璃、塑料、晶体、金属和陶瓷都可以成为光学材料。钕玻璃是应用最广泛的大功率激光发射介质。钕玻璃是应用最广泛的大功率激光发射介质。发光材料的进步对于信息显示技术有重要意义发光材料的进步对于信息显示技术有重要意义,它给人类的生活带来了巨大它给人类的生活带来了巨大的变化的变化:1929年成功地演示了黑白电视接收机年成

3、功地演示了黑白电视接收机;1953年出现了彩色电视广播年出现了彩色电视广播;1964年以稀土元素的化合物为基质和以稀土离子掺杂的发光粉问世年以稀土元素的化合物为基质和以稀土离子掺杂的发光粉问世,成倍地成倍地提高了发红光材料的发光亮度提高了发红光材料的发光亮度,这一成就使得这一成就使得“红色红色”能够与能够与“蓝色蓝色”和和“绿色绿色”的发光亮度相匹配的发光亮度相匹配,实现了如今这样颜色逼真的彩色电视。实现了如今这样颜色逼真的彩色电视。波粒二象性波粒二象性早期以牛顿为代表的一种观点认为早期以牛顿为代表的一种观点认为,光是粒子流。光是粒子流。后来以惠更斯为代表的观点后来以惠更斯为代表的观点,认为光

4、是一种波动。认为光是一种波动。麦克斯韦创立了电磁波理论麦克斯韦创立了电磁波理论,既能解释光的直线行进和反射既能解释光的直线行进和反射,又能解释光的干涉和衍射又能解释光的干涉和衍射,表明光是一种电磁波。表明光是一种电磁波。然而在然而在19世纪末世纪末,当人们深入研究光的发生及其与物质的相当人们深入研究光的发生及其与物质的相互作用互作用(如黑体辐射和光电效应如黑体辐射和光电效应)时时,波动说却遇到了难题。波动说却遇到了难题。于是普朗克提出了光的量子假设并成功地解释了黑体辐射。于是普朗克提出了光的量子假设并成功地解释了黑体辐射。接着爱因斯坦进一步完善了光的量子理论接着爱因斯坦进一步完善了光的量子理论

5、,不仅圆满地解释不仅圆满地解释了光电效应了光电效应,而且解释了后来的康普顿效应等许多实验。而且解释了后来的康普顿效应等许多实验。爱因斯坦理论中的光量子爱因斯坦理论中的光量子(光子光子)不同于牛顿微粒学说中的粒不同于牛顿微粒学说中的粒子。他将光子的能量、动量等表征粒子性质的物理量与频率、子。他将光子的能量、动量等表征粒子性质的物理量与频率、波长等表征波动性质的物理量联系起来波长等表征波动性质的物理量联系起来,并建立了定量关系。并建立了定量关系。因此光子是同时具有微粒和波动两种属性的特殊物质因此光子是同时具有微粒和波动两种属性的特殊物质,是光是光的双重本性的统一。这一切都说明的双重本性的统一。这一

6、切都说明,波动性和粒子性的统一波动性和粒子性的统一不仅是光的本性不仅是光的本性,而且也是一切微观粒子的共同属性。而且也是一切微观粒子的共同属性。光是电磁波光是一种电磁波光是一种电磁波,它是电磁场周期性振动的传播所形成的。在光波中它是电磁场周期性振动的传播所形成的。在光波中,电电场和磁场总是交织在一起的。麦克斯韦的电磁场理论表明场和磁场总是交织在一起的。麦克斯韦的电磁场理论表明,变化着的电场变化着的电场周围会感生出变化的磁场周围会感生出变化的磁场,而变化着的磁场周围又会感生出另一个变化的而变化着的磁场周围又会感生出另一个变化的电场电场,如此循环不已如此循环不已,电磁场就以波的形式朝着各个方向向外

7、扩展。电磁场就以波的形式朝着各个方向向外扩展。光波中人眼能够感受到的又只占一小部分光波中人眼能够感受到的又只占一小部分,其波长大约在其波长大约在390-770nm范围范围,称为可见光。称为可见光。光的传播特性的基本规律光的传播特性的基本规律。光在均匀介质中的直线传播定光在均匀介质中的直线传播定律律;光通过两种介质的分界面时的光通过两种介质的分界面时的反射定律和折射定律反射定律和折射定律;光的独立传播定律和光路可逆光的独立传播定律和光路可逆性原理。性原理。从反射率曲线从反射率曲线(图图4-8)可以看出可以看出,当逐渐改变入射角时当逐渐改变入射角时,随着入随着入射角的增大射角的增大,反射光线会越来

8、越强反射光线会越来越强,而透射而透射(折射折射)光线则越来光线则越来越弱。图表示越弱。图表示,如果光是从光密介质如果光是从光密介质(例如玻璃例如玻璃)射向光疏介射向光疏介质质(如空气如空气),即时即时,则折射角大于入射角。因此入射角达到某则折射角大于入射角。因此入射角达到某一角度时一角度时,图光的全反射折射角可等于图光的全反射折射角可等于,此时有一条很弱的折此时有一条很弱的折射光线沿界面传播。如果入射角大于射光线沿界面传播。如果入射角大于 ,就不再有折射光线就不再有折射光线,入射光的能量全部回到第一介质中。这种现象称为全反射入射光的能量全部回到第一介质中。这种现象称为全反射,角就称为全反射的临

9、界角。根据折射定律可求得临界角的角就称为全反射的临界角。根据折射定律可求得临界角的表达式表达式不同介质的临界角大小不同不同介质的临界角大小不同,例如普通玻璃对空气的临界角为例如普通玻璃对空气的临界角为 ,水对空气的临界角为水对空气的临界角为 ,而钻石因折射率很大而钻石因折射率很大 ,故临界角故临界角很小很小,容易发生全反射。切割钻石时容易发生全反射。切割钻石时,经过特殊的角度选择经过特殊的角度选择,可使进可使进入的光线全反射并经色散后向其顶部射出入的光线全反射并经色散后向其顶部射出,看起来就会显得光彩夺看起来就会显得光彩夺目。目。利用光的全反射原理利用光的全反射原理,可以制作一种新型光学元件可

10、以制作一种新型光学元件光导纤维光导纤维,简简称光纤。光纤是由光学玻璃、光学石英或塑料制成的直径为几称光纤。光纤是由光学玻璃、光学石英或塑料制成的直径为几 至几十至几十 的细丝的细丝(称为纤芯称为纤芯),在纤芯外面覆盖直径在纤芯外面覆盖直径的包层的包层,包层的折射率比纤芯略低约包层的折射率比纤芯略低约 ,两层之间形成良好的光学两层之间形成良好的光学界面。当光线从一端以适当的角度射入纤维内部时界面。当光线从一端以适当的角度射入纤维内部时,将在内外两层将在内外两层图光在光导纤维中的传播之间产生多次全反射而传播到另一端图光在光导纤维中的传播之间产生多次全反射而传播到另一端,一束平行光照射均质的材料时一

11、束平行光照射均质的材料时,除了可能发生反射和折射而改除了可能发生反射和折射而改变其传播方向之外变其传播方向之外,进入材料之后还会发生两种变化。一是随进入材料之后还会发生两种变化。一是随着光束的深入着光束的深入,一部分光的能量被材料所吸收一部分光的能量被材料所吸收,其强度将被减其强度将被减弱弱;二是介质中光的传播速度比真空中小二是介质中光的传播速度比真空中小,且随波长而变化且随波长而变化,这这种现象称为光的色散。种现象称为光的色散。吸收光谱吸收光谱研究物质的吸收特性发现研究物质的吸收特性发现,任何物质都只对特定的波任何物质都只对特定的波长范围表现为透明的长范围表现为透明的,而对而对另一些波长范围

12、则不透明。另一些波长范围则不透明。例如石英在整个可见光波例如石英在整个可见光波段都很透明段都很透明,且吸收系数几且吸收系数几乎不变乎不变,这种现象称为这种现象称为“一一般吸收般吸收”。但是。但是,在在 的红外线区的红外线区,石英表现为强石英表现为强烈吸收烈吸收,且吸收率随波长剧且吸收率随波长剧烈变化烈变化,这种现象称为这种现象称为“选选择吸收择吸收”。任何物质都有。任何物质都有这两种形式的吸收这两种形式的吸收,只是出只是出现的波长范围不同而已。现的波长范围不同而已。吸收的物理机制吸收的物理机制光的吸收是材料中的微观粒子与光相互作用的过程中表光的吸收是材料中的微观粒子与光相互作用的过程中表现出的

13、能量交换过程。这一过程的进行除了服从能量守现出的能量交换过程。这一过程的进行除了服从能量守恒定律外恒定律外,还应当满足必要的量子条件。众所周知还应当满足必要的量子条件。众所周知,光是能光是能量和动量量子化的粒子流量和动量量子化的粒子流,而材料的能量状态也是量子化而材料的能量状态也是量子化的。因此的。因此,只有当入射光子的能量与材料的某两个能态之只有当入射光子的能量与材料的某两个能态之间的能量差值相等时间的能量差值相等时,光量子才可能被吸收光量子才可能被吸收,与此同时与此同时,材料材料中的电子从较低的能态跃迁到较高的能态。由于固体材中的电子从较低的能态跃迁到较高的能态。由于固体材料的能量结构比较

14、复杂料的能量结构比较复杂,不同层次的能态跃迁可以吸收不不同层次的能态跃迁可以吸收不同波长的光子同波长的光子,因而形成了吸收光谱的复杂结构。因而形成了吸收光谱的复杂结构。(1)正常色散正常色散我们已经了解光在介质中的传播速度低于真空中的光速我们已经了解光在介质中的传播速度低于真空中的光速,其关系为其关系为y=c/n,据此据此可以解释光在通过不同介质界面时发生的折射现象。若将一束白光斜射到两可以解释光在通过不同介质界面时发生的折射现象。若将一束白光斜射到两种均匀介质的分界面上种均匀介质的分界面上,就可以看到折射光束分散成按红、橙、黄、绿、青、就可以看到折射光束分散成按红、橙、黄、绿、青、蓝、紫的顺

15、序排列而成的彩色光带蓝、紫的顺序排列而成的彩色光带,这是在介质中不同波长的光有不同的速度这是在介质中不同波长的光有不同的速度的直接结果。所以的直接结果。所以,介质中光速或折射率随波长改变的现象称为色散现象。研介质中光速或折射率随波长改变的现象称为色散现象。研究色散最方便的实验可以通过棱镜来进行。测量不同波长的光线经棱镜折射究色散最方便的实验可以通过棱镜来进行。测量不同波长的光线经棱镜折射的偏转角的偏转角,就可以得到折射率随波长变化的曲线。下图给出了几种常用光学材就可以得到折射率随波长变化的曲线。下图给出了几种常用光学材料的色散曲线料的色散曲线,分析这些曲线可以得出如下的规律。分析这些曲线可以得

16、出如下的规律。(a)对于同一材料而言对于同一材料而言,波长愈短则折射率愈大波长愈短则折射率愈大;(b)折射率随波长的变化率折射率随波长的变化率dn/d称为称为“色散率色散率”。波长愈短色散率愈大。波长愈短色散率愈大(一般一般不考虑负号不考虑负号);(c)不同材料不同材料,对同一波长对同一波长,折射率大者色散率折射率大者色散率dn/d也大也大;(d)不同材料的色散曲间线没有简单的数量关系。不同材料的色散曲间线没有简单的数量关系。由于人们早期对色散现象的研究都是在可见光波段为透明的光学材料上进行由于人们早期对色散现象的研究都是在可见光波段为透明的光学材料上进行的的,结果都符合上述规律结果都符合上述

17、规律,故称之为故称之为“正常色散正常色散”。这里。这里“正常正常”二字是相对二字是相对于后来发现的一些于后来发现的一些“反常反常”现象而言的。现象而言的。1936年科希研究了材年科希研究了材料的折射率料的折射率,成功地将成功地将正常色散曲线表达为正常色散曲线表达为此式称为科希公式。此式称为科希公式。式中式中,为表征材为表征材料特性的常数。料特性的常数。简化式简化式材料的色散率材料的色散率反常色散反常色散与上述正常色散不同反常色散与上述正常色散不同,如果对石英之类透明材料如果对石英之类透明材料,把测把测量波长延伸到红外区域量波长延伸到红外区域,这时所得到的色散曲线就开始明显地这时所得到的色散曲线

18、就开始明显地偏离科希公式。进一步的研究发现偏离科希公式。进一步的研究发现,这类偏离总是出现在吸收这类偏离总是出现在吸收带的附近。偏离的具体形式如图带的附近。偏离的具体形式如图4-19所示。图中所示。图中,色散曲线的色散曲线的PQ段可以准确地符合科希公式段可以准确地符合科希公式,但从但从R点起折射率开始急剧下点起折射率开始急剧下降降,而不是如科希公式所预言的、随而不是如科希公式所预言的、随的增加缓慢下降并趋近于的增加缓慢下降并趋近于极限值极限值A。在接近吸收带的短波侧。在接近吸收带的短波侧,折射率折射率n愈降愈快愈降愈快,直到进入直到进入完全不透光的吸收区。在吸收带的长波侧测得的完全不透光的吸收

19、区。在吸收带的长波侧测得的n值很高值很高,离开离开吸收区后吸收区后,n先是迅速下降先是迅速下降,距离渐远再缓慢降低。在距离渐远再缓慢降低。在S点到点到T点点的范围内的范围内,n值又可以用科希公式表示值又可以用科希公式表示,只是常数值与前面不同只是常数值与前面不同,实际上是常数实际上是常数A变大了。在经过吸收带时变大了。在经过吸收带时,色散曲线发生了明色散曲线发生了明显的不连续显的不连续,而且而且,在吸收带附近长波一侧的折射率在吸收带附近长波一侧的折射率n比短波一比短波一侧的大。折射率曲线在吸收带附近不符合科希公式的这种特侧的大。折射率曲线在吸收带附近不符合科希公式的这种特征被称为征被称为“反常

20、色散反常色散”。后来的大量实验表明。后来的大量实验表明,多种材料在遇多种材料在遇到吸收带时到吸收带时,色散曲线都有这种不连续的性质。色散曲线都有这种不连续的性质。石英等透明材料在红外区的反常色散石英等透明材料在红外区的反常色散 当光束通过平整光滑的表面入射到当光束通过平整光滑的表面入射到各向同性介质中去时各向同性介质中去时,它将按照折它将按照折射定律沿某一方向折射射定律沿某一方向折射,这是常见这是常见的折射现象。研究发现的折射现象。研究发现,当光束通当光束通过各向异性介质表面时过各向异性介质表面时,折射光会折射光会分成两束沿着不同的方向传播分成两束沿着不同的方向传播,见见图图,这种由一束入射光

21、折射后分成这种由一束入射光折射后分成两束的现象称为双折射。许多晶体两束的现象称为双折射。许多晶体具有双折射性质具有双折射性质,但也有些晶体但也有些晶体(例例如岩盐如岩盐)不发生双折射。双折射的不发生双折射。双折射的两束光中有一束光的偏折方向符合两束光中有一束光的偏折方向符合折射定律折射定律,所以称为寻常光所以称为寻常光(或或O光光)。另一束光的折射方向不符合折射定另一束光的折射方向不符合折射定律律,被称为非常光被称为非常光(或或e光光)。一般地。一般地说说,非常光的折射线不在入射面内非常光的折射线不在入射面内,并且折射角以及入射面与折射面之并且折射角以及入射面与折射面之间的夹角不但和原来光束的

22、入射角间的夹角不但和原来光束的入射角有关有关,还和晶体的方向有关。还和晶体的方向有关。图图4-22双折射现象双折射现象通过改变入射光束的方向通过改变入射光束的方向,可以找到在晶体中存在一可以找到在晶体中存在一些特殊的方向些特殊的方向,沿着这些方向传播的光并不发生双折沿着这些方向传播的光并不发生双折射射,这些特殊的方向称为晶体的光轴。应该注意这些特殊的方向称为晶体的光轴。应该注意,光轴光轴所标志的是一定的方向所标志的是一定的方向,而不限于某一条具体的直线。而不限于某一条具体的直线。有些晶体有些晶体,例如方解石、石英等例如方解石、石英等,只有一个光轴只有一个光轴,称为单称为单轴晶体轴晶体;具有两个

23、光轴的晶体称为双轴晶体具有两个光轴的晶体称为双轴晶体,例如云母、例如云母、硫磺、黄玉等晶体。硫磺、黄玉等晶体。图图4-23 方解石晶体的光轴方解石晶体的光轴一般地说一般地说属于四角晶系、三角晶系和六角晶系的晶体属于四角晶系、三角晶系和六角晶系的晶体为单轴晶体为单轴晶体,如红宝石、电气石、石英、冰如红宝石、电气石、石英、冰等等;而属于正交晶系、单斜晶系和三斜晶系而属于正交晶系、单斜晶系和三斜晶系的晶体为双轴晶体的晶体为双轴晶体,如云母、蓝宝石、硫磺如云母、蓝宝石、硫磺等。等。具有立方结构的晶体无双折射性质。具有立方结构的晶体无双折射性质。利用晶体材料的双折射性质可以制成特殊的光学元件利用晶体材料

24、的双折射性质可以制成特殊的光学元件,在光在光学仪器和光学技术中有广泛应用。例如利用晶体的双折射学仪器和光学技术中有广泛应用。例如利用晶体的双折射,将自然光分解成偏振方向互相垂直的两束线偏振光的洛匈将自然光分解成偏振方向互相垂直的两束线偏振光的洛匈棱镜和渥拉斯顿棱镜棱镜和渥拉斯顿棱镜;利用双折射和全反射原理利用双折射和全反射原理,将光束分将光束分解成两束线偏振光后再除去其中一束解成两束线偏振光后再除去其中一束,而保留另一束的起偏而保留另一束的起偏和检偏元件和检偏元件尼科尔棱镜、格兰棱镜等尼科尔棱镜、格兰棱镜等;利用晶体利用晶体O光和光和e光传播速度不同的特性光传播速度不同的特性,适当选择晶体的切

25、割方向和厚度适当选择晶体的切割方向和厚度,可以制成各种晶体波片可以制成各种晶体波片,使使O光和光和e光之间产生预期的位相光之间产生预期的位相差差,从而实现光束偏振状态的转换从而实现光束偏振状态的转换(四分之一波片四分之一波片,又称又称/4片片,可实现线偏振光和圆偏振光之间的互相转换可实现线偏振光和圆偏振光之间的互相转换;二分之一波片二分之一波片,又称又称/2片片,可根据需要随意改变线偏振光的偏振方向可根据需要随意改变线偏振光的偏振方向);利用利用双折射元件装配的偏光干涉仪双折射元件装配的偏光干涉仪,可用于测量微小的相位差可用于测量微小的相位差;偏光显微镜可用于检测材料中的应力分布偏光显微镜可用

26、于检测材料中的应力分布;利用不同厚度的利用不同厚度的晶体组合构成的双折射滤光器已在激光技术中获得应用晶体组合构成的双折射滤光器已在激光技术中获得应用,它它可以用于光谱滤波可以用于光谱滤波,实现从连续谱光源或宽带光源中选出窄实现从连续谱光源或宽带光源中选出窄带辐射。带辐射。二向色性二向色性晶体结构的各向异性不仅能产生折射率的各向异性晶体结构的各向异性不仅能产生折射率的各向异性(双折射双折射),而而且能产生吸收率的各向异性且能产生吸收率的各向异性(称为称为“二向色性二向色性”)。电气石是在。电气石是在可见光区域有明显二向色性的晶体。一块厚度为可见光区域有明显二向色性的晶体。一块厚度为1mm的这种的

27、这种晶体晶体,几乎可以完全吸收寻常光几乎可以完全吸收寻常光,而让非常光通过。它对非常光而让非常光通过。它对非常光也有一些选择吸收也有一些选择吸收,使得白光透射后呈黄绿色。具有明显二向使得白光透射后呈黄绿色。具有明显二向色性的材料也可以用来制造偏振元件色性的材料也可以用来制造偏振元件,即二向色性偏振片。即二向色性偏振片。除了天然晶体之外除了天然晶体之外,还可以利用特殊方法使具有明显各向异性还可以利用特殊方法使具有明显各向异性吸收率的微晶吸收率的微晶,在透明胶片中有规律地排列在透明胶片中有规律地排列,制成人造二向色性制成人造二向色性偏振片。例如偏振片。例如,一种由有机化合物碘化硫酸奎宁凝聚成的多晶

28、一种由有机化合物碘化硫酸奎宁凝聚成的多晶,具有显著的二向色性。如果将它们沉积在聚氯乙烯薄膜上具有显著的二向色性。如果将它们沉积在聚氯乙烯薄膜上,并并采用机械方法将这种薄膜沿某一方向拉伸采用机械方法将这种薄膜沿某一方向拉伸,则上述微晶就会沿则上述微晶就会沿着拉伸方向整齐地排列起来着拉伸方向整齐地排列起来,表现出和单晶一样的二向色性表现出和单晶一样的二向色性(即即吸收吸收O光而让光而让e光通过光通过)。将这种薄膜固定在两片玻璃之间就可。将这种薄膜固定在两片玻璃之间就可以作为偏振片使用。由于人造偏振片工艺简单以作为偏振片使用。由于人造偏振片工艺简单,价格便宜价格便宜,容易容易加工成大面积的产品加工成

29、大面积的产品,所以很有实用价值。所以很有实用价值。材料的光发射材料的光发射材料的光发射是材料以某种方式吸收能量之后材料的光发射是材料以某种方式吸收能量之后,将其转化为将其转化为光能即发射光子的过程。发光是人类研究最早也应用最广泛光能即发射光子的过程。发光是人类研究最早也应用最广泛的物理效应之一。一般地说的物理效应之一。一般地说,物体发光可分为平衡辐射和非物体发光可分为平衡辐射和非平衡辐射两大类。平衡辐射的性质只与辐射体的温度和发射平衡辐射两大类。平衡辐射的性质只与辐射体的温度和发射本领有关本领有关,如白炽灯的发光就属于平衡或准平衡辐射如白炽灯的发光就属于平衡或准平衡辐射;非平衡非平衡辐射是在外

30、界激发下物体偏离了原来的热平衡态辐射是在外界激发下物体偏离了原来的热平衡态,继而发出继而发出的辐射。本节将只讨论固体材料的非平衡辐射的辐射。本节将只讨论固体材料的非平衡辐射。固体发光的微观过程可以分为两个步骤固体发光的微观过程可以分为两个步骤:第一步第一步,对材料进行对材料进行激励激励,即以各种方式输入能量即以各种方式输入能量,将固体中的电子的能量提高到将固体中的电子的能量提高到一个非平衡态一个非平衡态,称为称为“激发态激发态”;第二步第二步,处于激发态的电子自发地向低能态跃迁处于激发态的电子自发地向低能态跃迁,同时发射光同时发射光子。如果材料存在多个低能态子。如果材料存在多个低能态,发光跃迁

31、可以有多种渠道发光跃迁可以有多种渠道,那那么材料就可能发射多种频率的光子。么材料就可能发射多种频率的光子。激励方式激励方式发光前可以有多种方式向材料注入能量。通过光的辐照将发光前可以有多种方式向材料注入能量。通过光的辐照将材料中的电子激发到高能态从而导致发光材料中的电子激发到高能态从而导致发光,称为称为“光致发光光致发光”。光激励可以采用光频波段。光激励可以采用光频波段,也可以采用也可以采用X-射线和射线和-射线射线波段。日常照明用的荧光灯就是通过紫外线激发涂布于灯波段。日常照明用的荧光灯就是通过紫外线激发涂布于灯管内壁的荧光粉而发光的。管内壁的荧光粉而发光的。利用高能量的电子来轰击材料利用高

32、能量的电子来轰击材料,通过电子在材料内部的多次通过电子在材料内部的多次散射碰撞散射碰撞,使材料中多种发光中心被激发或电离而发光的过使材料中多种发光中心被激发或电离而发光的过程称为程称为“阴极射线发光阴极射线发光”。彩色电视机的颜色就是采用电。彩色电视机的颜色就是采用电子束扫描、激发显象管内表面上不同成分的荧光粉子束扫描、激发显象管内表面上不同成分的荧光粉,使它们使它们发射红、绿、蓝三种基色光波而实现的。发射红、绿、蓝三种基色光波而实现的。通过对绝缘发光体施加强电场导致发光通过对绝缘发光体施加强电场导致发光,或者从外电路将电或者从外电路将电子子(空穴空穴)注入到半导体的导带注入到半导体的导带(价

33、带价带),导致载流子复合而发光导致载流子复合而发光,称为称为“电致发光电致发光”。作为仪器指示灯的发光二极管就是半。作为仪器指示灯的发光二极管就是半导体复合发光的例子。导体复合发光的例子。材料的光吸收和光发射都是光和物材料的光吸收和光发射都是光和物质相互作用的基本过程。年爱因斯质相互作用的基本过程。年爱因斯坦在研究坦在研究“黑体辐射能量分布黑体辐射能量分布”这这一当时物理学难题时曾提出一当时物理学难题时曾提出,光与物光与物质的相互作用还有第三个基本过程质的相互作用还有第三个基本过程,即受激辐射。据此他推得黑体辐射即受激辐射。据此他推得黑体辐射的能量分布公式的能量分布公式,合理地解释了实验合理地

34、解释了实验规律。为了与受激辐射相区别规律。为了与受激辐射相区别,前面前面所涉及的光发射应称为自发辐射。所涉及的光发射应称为自发辐射。以原子为例以原子为例,并且只关心物质与发光并且只关心物质与发光有关的两个能级有关的两个能级E1和和E2,见图。自发见图。自发辐射是指这样的过程辐射是指这样的过程,即如果原子已即如果原子已经处于高能级经处于高能级E2,那么它就可能自发、那么它就可能自发、独立地向低能级独立地向低能级E1跃迁并发射一个跃迁并发射一个光子光子,其能量为其能量为 称为自发辐射跃迁概率称为自发辐射跃迁概率,也也称为自发辐射系数称为自发辐射系数。如果原子处于低能级如果原子处于低能级,当有能量满

35、足当有能量满足 的光子趋近它时的光子趋近它时,原子原子则可能吸收一个光子并跃迁到高能级则可能吸收一个光子并跃迁到高能级E2。由于这个吸收过程只有存在。由于这个吸收过程只有存在适当频率的外来光子时才会发生适当频率的外来光子时才会发生,故可称为故可称为“受激吸收受激吸收”。单位体积内。单位体积内单位时间发生受激吸收的原子数单位时间发生受激吸收的原子数 (等于被吸收的光子数等于被吸收的光子数),不不但与低能级的原子密度成正比但与低能级的原子密度成正比,还和辐射场的能量密度成正比还和辐射场的能量密度成正比,故有故有其中其中 称为受激吸收系数称为受激吸收系数,而而 则为受激吸收概率。吸收则为受激吸收概率

36、。吸收结果导致高能级原子数增加结果导致高能级原子数增加,受激辐射的过程是受激辐射的过程是:当一个能量满足当一个能量满足 的光子趋近高能级的的光子趋近高能级的原子时原子时,有可能入射的光子非但没有被吸收有可能入射的光子非但没有被吸收,反而诱导高能级原子发射反而诱导高能级原子发射一个和自己性质完全相同的光子来。换言之一个和自己性质完全相同的光子来。换言之,受激辐射的光子和入射光受激辐射的光子和入射光子具有相同的频率、方向和偏振状态。受激辐射是受激吸收的逆过程子具有相同的频率、方向和偏振状态。受激辐射是受激吸收的逆过程,它的发生使高能级的原子数减少。它的发生使高能级的原子数减少。受激辐射既然存在受激

37、辐射既然存在,为什么人们长期没有观察到呢为什么人们长期没有观察到呢?这是因为通常人们这是因为通常人们所接触到的体系都是热平衡体系或者与热平衡偏离不远的体系。按照所接触到的体系都是热平衡体系或者与热平衡偏离不远的体系。按照玻耳兹曼分布公式玻耳兹曼分布公式,能量差在光频波段的两个能级中能量差在光频波段的两个能级中,高能级的原子密高能级的原子密度总是远小于低能级的原子密度度总是远小于低能级的原子密度,而受激辐射产生的光子数与受激吸而受激辐射产生的光子数与受激吸收的光子数之比等于高、低能级粒子数之比收的光子数之比等于高、低能级粒子数之比,所以受激辐射就微乎其所以受激辐射就微乎其微以至长期没有被察觉。通

38、过计算也可以证明微以至长期没有被察觉。通过计算也可以证明,与自发辐射相比与自发辐射相比,在热在热平衡条件下受激辐射也完全可以忽略。怎样才能使受激辐射占主导地平衡条件下受激辐射也完全可以忽略。怎样才能使受激辐射占主导地位呢位呢?关键在于设法突破玻耳兹曼分布关键在于设法突破玻耳兹曼分布,使上能级的粒子数大于下能级使上能级的粒子数大于下能级的粒子数的粒子数,这个条件称为这个条件称为“粒子数反转粒子数反转”。这里的。这里的“粒子粒子”二字泛指二字泛指任何具体介质中的微观粒子任何具体介质中的微观粒子,而不局限于原子。显然而不局限于原子。显然,在高、低能级均在高、低能级均无简并的情况下无简并的情况下,粒子

39、数反转即要求粒子数反转即要求在热平衡条件下在热平衡条件下,光波通过物质体系时总是或多或少地被吸收光波通过物质体系时总是或多或少地被吸收,因而越因而越来越弱来越弱,但是实现了粒子数反转的体系却恰恰相反。由于受激辐射放但是实现了粒子数反转的体系却恰恰相反。由于受激辐射放出的光子数多于被吸收的光子数出的光子数多于被吸收的光子数,辐射场将越来越强。换言之辐射场将越来越强。换言之,实现粒实现粒子数反转的介质具有对光的放大作用子数反转的介质具有对光的放大作用,称为称为“激活介质激活介质”。要使普通的介质变成激活介质要使普通的介质变成激活介质,必须进行有效的激励必须进行有效的激励,把低能级的粒子把低能级的粒

40、子尽可能多地激发到高能级。激励方式可依介质种类的不同而异尽可能多地激发到高能级。激励方式可依介质种类的不同而异,分别分别有气体放电激励、电子束激励、强光激励、载流子注入、化学激励、有气体放电激励、电子束激励、强光激励、载流子注入、化学激励、气体动力学激励、核能激励和激光激励等。形成激光的激励方式可气体动力学激励、核能激励和激光激励等。形成激光的激励方式可能和上一节谈到的材料光发射所采用的方式类似能和上一节谈到的材料光发射所采用的方式类似,但所要求激励的程但所要求激励的程度不同。一般发光并不要求达到粒子数反转。度不同。一般发光并不要求达到粒子数反转。下面列举固体激光介质激活过程的几个实例。固体激

41、光通常采用光下面列举固体激光介质激活过程的几个实例。固体激光通常采用光激励激励(称为光泵称为光泵),因此要求介质有较宽的吸收谱带因此要求介质有较宽的吸收谱带,使得有较多发光中使得有较多发光中心离子被激发。被激发的离子一般通过无辐射跃迁过渡到激光作用心离子被激发。被激发的离子一般通过无辐射跃迁过渡到激光作用的高能级。这个过程希望有高的量子效率的高能级。这个过程希望有高的量子效率,以达到高的荧光量子效率。以达到高的荧光量子效率。发射激光的高能级应具有较长的寿命发射激光的高能级应具有较长的寿命,以便可以积累较多的粒子以便可以积累较多的粒子,利于利于形成粒子数反转。此外形成粒子数反转。此外,作为发射激

42、光的低能级应占有尽可能少的粒作为发射激光的低能级应占有尽可能少的粒子数子数,为此应尽量避免采用基态为激光跃迁的低能级。为此应尽量避免采用基态为激光跃迁的低能级。如红宝石、掺钕的钇铝石榴石等材料。如红宝石、掺钕的钇铝石榴石等材料。习习 题题 1 一入射光以较小的入射角一入射光以较小的入射角i和折射和折射角角r穿过一透明玻璃板。证明透过后穿过一透明玻璃板。证明透过后的光强系数为的光强系数为(l-m)2。设玻璃对光的。设玻璃对光的衰减不计。衰减不计。2一透明一透明Al2O3板厚度为板厚度为1mm，用，用以测定光的吸收系数如果光通过以测定光的吸收系数如果光通过板厚之后，其强应降低了板厚之后，其强应降低了15%，计，计算吸收及散射系数的总和算吸收及散射系数的总和。